Коэффициент всестороннего сжатия

Величину 1/К называют коэффициентом всестороннего сжатия (или просто коэффициентом сжатия). [c.24]

Коэффициент всестороннего сжатия 24 [c.245]

Коэффициент всестороннего сжатия см дин м2/Н 10 м2/Н [c.12]

ПЛОТНОСТЬ, АТОМНЫЕ ОБЪЕМЫ И КОЭФФИЦИЕНТЫ ВСЕСТОРОННЕГО СЖАТИЯ [c.288]

Коэффициент всестороннего сжатия х = [c.288]

Значение х уменьшается с ростом давления и увеличивается с повышением температуры. Коэффициент всестороннего сжатия (см. табл. 17.4)—одна из характеристик сил межатомной связи. [c.289]

НИН и кремний. Небольшая энергия активации диффузии алюминия в у-железо, вероятно, связана с малой атомной массой (26,98) и сравнительно высоким коэффициентом всестороннего сжатия 1,49-10 см /кг против 0,3—0,9 10 см /кг для других элементов замещения. Сравнительная легкость диффузии кремния в а-же-лезе может быть объяснена тем, что вакансии легче обмениваются с его атомами, чем с атомами других элементов [29]. [c.289]

Элемент Модуль нормальной упругости, ГПа Модуль сдвига, ГПа Модуль объемного сжатия, ГПа Коэффициент всестороннего сжатия (ГПа) [c.44]

Теплоемкость 1 моля вещества равна Ср = СрЛ, где А — атомная масса. Разница в величинах теплоемкости Ср, измеренной при постоянном давлении, и теплоемкости Су, измеряемой в условиях, когда поддерживается постоянный объем, определяется термодинамическим соотношением Ср — Су = где р — температурный коэффициент объемного расширения v — атомный объем Т — температура % — коэффициент всестороннего сжатия. [c.48]

Каков порядок величины коэффициента всестороннего сжатия для жидкостей, газов и твердых тел [c.268]

Коэффициент всестороннего сжатия. Если образец подвергается всестороннему сжатию под некоторым давлением р, то объем его уменьшается на АУ согласно формуле [c.137]

Коэффициент всестороннего сжатия 1 dV V dp LM->T= L F-. Па =м /Н см2/дин м2/кгс [c.291]

Следовательно, изотермический коэффициент всестороннего сжатия должен быть отрицателен, как уже упоминалось в связи с рассмотрением уравнения ван дер Ваальса. [c.78]

Здесь Р - сжимаемость, К - объемный модуль упругости, или коэффициент всестороннего сжатия, равный отношению давления к возникающей деформации. [c.37]

Величины /С и [i называют соответственно модулем всестороннего сжатия и модулем сдвига К связано с коэффициентами Ламэ соотношением [c.22]

При нормальных условиях модуль всестороннего сжатия для твердого тела приблизительно в миллион раз больше,, чем для газообразного. Величина, обратная р, называется сжимаемостью (коэффициентом сжатия). Таким образом, газы примерно в миллион раз более сжимаемы, чем твердые тела, тогда как коэффициент теплового расширения газа в 10 и даже в 100 раз больше, чем коэффициент твердого тела. Коэффициент объемного расширения, который в. три раза больше коэффициента линейного расширения а, оп- [c.10]

Таким образом, относительная объемная деформация б линейно связана со средним напряжением а . Здесь К — модуль объемного сжатия, который определяется через и ц формулой (8.3). Так как всестороннему сжатию соответствуют Оц < О и б < О, а всестороннему растяжению Оо> О и 0 > О, то Oq и 0 всегда имеют один знак, а следовательно, в соотношении (8.4) коэффициент К должен быть положительным, что выполняется при fi < 0,5. С другой стороны, при растяжении всегда происходит укорочение размеров в поперечном направлении и наоборот, т. е. е род и е,, имеют разные знаки. Отсюда следует, что j.i > 0. Таким образом, границы изменения коэффициента Пуассона [c.145]

Многообразие характеристик пластичности связано, с одной стороны, с трудностями определения величины Лр, а с другой —с тем, что Лр=Лр(А), т.е. зависит от схемы напряженного состояния [k — коэффициент жесткости схемы напряженного состояния, определяемый как отнощение среднего напряжения — первого инварианта тензора напряжений — к интенсивности напряжений сдвига). Коэффициент fe = a/T характеризует соотношение напряжений, стремящихся разрушить металл при наличии растягивающих напряжений, т. е. при (или, наоборот, благоприятствующих залечиванию дефектов и увеличению пластичности с увеличением всестороннего сжатия, т.е. при <0), к интенсивности напряжений Т, обеспечивающим пластическое течение. [c.489]

Зависимость е от давления. Как правило, г линейных диэлектриков при увеличении действующего на диэлектрик давления р возрастает, так как при всестороннем сжатии растет плотность и, следовательно, число способных поляризоваться молекул в единице объема вещества. Поэтому относительное увеличение при повышении давления р на единицу давления (барический коэффициент) диэлектрической проницаемости [c.95]

Для некоторых материалов, например глины, при деформации всестороннего сжатия между сжимающим давлением р и коэффициентом объемного сжатия 9 = — ги также получается аналогичная зависимость. Однако следует заметить, что металлы при всестороннем сжатии ведут себя как упругие тела вплоть до очень больших давлений (порядка 100 000 атм и больше). [c.414]

При мечание. Здесь К V —. коэффициент Пуассона. модуль всестороннего сжатия Е — модуль упругости [c.190]

Комплексное изучение механических характеристик при 4 К включает определение свойств при испытании на растяжение и на усталость. Во многих случаях [1] важнейшей расчетной характеристикой является модуль упругости. Поэтому предусматривается определение всех упругих констант (модуля Юнга, модуля сдвига, модуля всестороннего сжатия и коэффициента Пуассона) конструкционных [c.30]

При всестороннем сжатии эластомеры ведут себя подобно жидкостям, подчиняясь закону Паскаля. Коэффициенты сжимаемости Р и коэ( ициенты объемного теплового расширения а у жидкостей и резин близки. Например, модуль всестороннего сжатия для большинства жидкостей находится в пределах /С = = [c.52]

С помощью (6.10) и (6.11) можно показать, что для изотропного материала коэффициент Пуассона не может превышать значения v = 0,5. Пусть ко всем граням элементарного параллелепипеда приложены сжимающие напряжения а , а . Если при этом предположить, что v>0,5, то из (6.10) и (6.11) следует, что K0, то есть при всестороннем сжатии объем параллелепипеда увеличивается, что противоречит физическому смыслу. [c.110]

Большинство твердых материалов обладают упругими свойствами. Упругость обусловлена взаимодействием между атомами и молекулами и их тепловым движением. Количественная характеристика упругих свойств материалов — модули упругости. модуль Юнга Е, коэффициент Пуассона v, модуль сдвига G, модуль всестороннего сжатия К. [c.91]

Истинная (удельная) теплоемкость, Дж/(г-К), для дап.чой температуры при постоянном давлении определяется выражением с=сШ1с1Тт. Теплоемкость грамм-атома вещества С=сА (А — атомная масса). Разница величин теплоемкости при постоянном давлении Ср и теплоемкости при постоянном объеме Су (Дж/(К-моль)] определяется соотношением Ср—Су = VT/x, где Р — температурный коэффициент объемного расширения,- V — атомный объем Т — температура % — коэффициент всестороннего сжатия. [c.276]

X — коэффициент всестороннего сжатия аСгр =дг1(1Р)12 — коэффициент давления полного сопротивления. Ниже приведены величины Ср при 20 °С и Р = 10 Н/м [c.295]

Скорость гетеродиффузии элементов, диффундирующих в а- и 7-желе-30, по вакаксионному механизму уменьшается, а энергия активации Q возрастает с увеличением диаметра и массы атома, уменьшением коэффициента всестороннего сжатия и увеличением сил связи элемент—лселезо [29] I. [c.288]

В 1889 г. в связи с изучением сжимаемости жидкой ртути Амага провел совместные пьезометрические эксперименты для стекла и хрусталя (Amagat [1889,1, 3], см. также [1888,1,2], [1889,2] и [1890, 1]). Свои данные он сравнил с данными, полученными в таких же экспериментах Мишеля Кантоне ). Кантоне получил для четырех стеклянных цилиндров следующие значения коэффициента Пуассона, v 0,246 0,261 0,264 и 0,256, со средним значением 0,257. В другой серии экспериментов с цилиндрами Амага определял коэффициент удлинения а и коэффициент всестороннего сжатия х для стекла и хрусталя и, кроме того, коэффициенты кажущейся и абсолютной сжимаемости для ртути (Amagat [1889,1]). Эти данные приведены в табл. 77. [c.366]

Равновесие и движение упругого твердого тела. Вывод дифференциальных уравнений для тела, обладаюи его различными упругими свойства.чи по разным направлениям. Число упругих постоянных, вообще, 21 оно уменьшается при наличии плоскостей симметрии и для изотропного тела сводится к двум. Задача о равновесии имеет только одно решение. Когда на частицы тела не действуют силы, то оно может быть в равновесии, если компоненты сжатия постоянны. Всестороннее сжатие, коэффициент упругости. Равновесие изотропных цилиндров, на поверхности оснований которых известным образом распределены давления. Продолжение вычисления для случая кругового сечения. Равновесие полого шара, на поверхности которого действует постоянное нормальное давление) [c.322]

Итак, после использования результатов пяти опытов мы получили выражение для Оэцв. содержащее не шесть, а два неизвестных коэффициента. Для отыскания их примем дополнительные предположения. Предположение сформулируем так влиянием промежуточного главного напряжения пренебрегаем. Практически реализация этого предположения сведется к приравниванию иулю коэффициента при Oj в формуле для Стэкв- Поскольку в выражении для Оэкв имеются как члены, содержащие главные напряжения, так и члены с абсолютными значениями главных напряжений, выражение для коэффициента при 02 получается различным в условиях, когда Ста < О (например, при всестороннем сжатии) и в условиях, когда aj > О (например, в условиях всестороннего растяжения). Поэтому предположение о пренебрежении влиянием напряжения а, эквивалентно двум условиям [c.607]

Теоретическая физика. Т.7. Теория упругости (1987) -- [ c.24 ]

Металловедение и термическая обработка стали Т1 (1983) -- [ c.258 , c.259 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.137 , c.290 ]

Механика сплошных сред Изд.2 (1954) -- [ c.648 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...