Дейтон

Дана более детальная интерпретация процесса срыва при взаимодействии дейтонов с ядрами. [c.10]

Во второй части описаны общие закономерности ядерных реакций, боровский механизм протекания ядерных реакций и механизм прямого взаимодействия адерные реакции под действием нейтронов, некоторые вопросы нейтронной физики (рассеяние и замедление быстрых и диффузия тепловых нейтронов, нейтронная спектроскопия) и элементы оптической модели ядра ядерные реакции под действием различных заряженных частиц (протонов, а-частиц и дейтонов) и ядерные реакции под действием -у-квантов реакции деления, реакции, приводящие к образованию трансурановых элементов, и термоядерные реакции. [c.12]

Точное значение массы нейтрона может быть пайдено из энергетического бала нса ядерных реакций с участием нейтрона. Такими ядерными реакциями могут быть реакции, идущие под действием нейтронов, и реакции, в результате которых образуются нейтроны. Простейшей реакцией второго типа является реакция расщепления дейтона под действием у-квантов [c.34]

Здесь — энергия Y-кванта M(iH ) , т с и ШрС- — соответственно энергии покоя дейтона, нейтрона и протона Гп и Гр — кинетические энергии нейтрона и протона. (Дейтон предполагается покоящимся.) [c.34]

Спины нейтрона и протона ib ядре дейтона не компенсируются, а складываются нейтрон и протон могут образовать связанную систему — дейтон—только при одинаковом направлении своих спинов . Ядра, состоящего. из нейтрона и протона с противоположно направленными спинами, не существует. Этот результат является следствием спиновой зависимости ядерных сил (подробнее см. 70, я. 2). [c.84]

Наличие квадрупольного момента у простейшего ядра, в составе которого имеется всего один протон, означает, что функция, описывающая движение частиц в дейтоне, не является сферически симметричной. Вычисления показывают, что значение Qih = = 0,00273 10-2 соответствует 4% примеси /-состояния. [c.96]

Т. е. 96% времени дейтон находится в 5-состоянии (1 = 0), а 4% времени — в й -состоянии 1 = 2). Эта небольшая примесь d-состояния объясняет отмеченное выше отличие магнитного момента Дейтона от суммы магнитных моментов нейтрона и протона. [c.97]

Положительный квадрупольный момент у дейтона означает, что распределение заряда в нем вытянуто вдоль оси, совпадающей с направлением спина дейтона. Это указывает на существование связи между осью дейтона (линия, проходящая через протон и нейтрон) и спином. Другими словами, ядерные силы получаются максимальными и приводят к образованию связанной системы (дейтона) только тогда, когда спины обоих нуклонов направлены вдоль его оси. Таким образом, ядерные силы в общем случае носят нецентральный характер, так как они зависят не только от расстояния между частицами, но и от взаимной ориентации спинов и линии, на которой расположены частицы. Взаимодействие такого рода называется тензорным. [c.98]

В качестве а и Ь могут быть взяты нейтрон (п), протон (р), а-частица (а), дейтон (d) и -у-квант (у)- [c.258]

Примером экзоэнергетической реакции является приведенная в табл. 21 реакция iH -ь, Н2 2Не + га, в которой освобождается в виде кинетической энергии продуктов реакции энергия реакции Q = 3,25 Мэе. Еще больше энергии освобождается в аналогичной реакции дейтона с тритием [c.261]

Малая высота кулоновского барьера и большое сечение реакций (27. 24) и (27.25) приводит к тому, что реакции эффективно идут при сравнительно невысоких кинетических энергиях падающих Дейтонов (Га л 0,2 Мэе). В этом случае энергия нейтронов, образующихся в реакциях (27. 24) и (27. 25) и вылетающих под углом 90° к падающему дейтону, будет равна соответственно [c.266]

В принципе степень моноэнергетичности получающихся нейтронов определяется точностью коллимации пучков и степенью моноэнергетичности дейтонов. Последняя очень высока на выходе из ускоряющей трубки, но теряется при взаимодействии с мишенью, которая обычно бывает толстой (ее толщина превосходит пробег дейтонов данной энергии). Однако и в этом случае разброс в величине энергии нейтронов не превышает [c.267]

Моноэнергетические нейтроны могут быть получены также в реакции фоторасщепления дейтона [c.285]

Сделанные заключения были подтверждены экспериментально в 1946 г. в опытах по изучению упругого рассеяния нейтронов с энергией около 14 Мэе. Схема опыта изображена на рис. 137. Здесь d — пучок дейтонов с энергией 0,9 Мэе, которым бомбардируется литиевая мишень Li Я —парафин для защиты детектора Д от прямых нейтронов с мишени. В результате реакции [c.349]

Однако, когда аналогичные опыты были сделаны с нейтронами более высокой энергии (90 Мэе), полученными методом срыва дейтона (см. 58), возникли трудности в интерпретации результатов. Оказалась, что радиус ядра, вычисленный из величины полного сечения, не меняется линейно с У Л, а отклоняется в сторону меньших значений для легких ядер. [c.352]

Оптическая модель, первоначально развитая для описания рассеяния нейтронов ядрами, была впоследствии распространена и на заряженные частицы (протоны, дейтоны, а-частицы)",. для которых надо учитывать кулоновский потенциал. Современные варианты оптической модели, развитые для нуклонов, позволяют вычислять сечение упругого рассеяния Оу, дифференци- [c.355]

В одном из опытов по регистрации вторичных нейтронов, образующихся при делении урана нейтронами из d + d)-реакции, было замечено, что испускание вторичных нейтронов продолжается еще некоторое время после момента выключения ускорительной трубки, в которой получались дейтоны. Исследование этого явления показало, что около 1 % вторичных нейтронов испускаются не в момент деления, а спустя некоторое время [c.379]

В табл. 30 приведены (в Мэе) значения и + Вц (при разных I) для ядер с различными Z по отношению к протонам, Дейтонам и а-частицам. [c.436]

Реакции типа р, й). Эти реакции встречаются значительно реже остальных, так как дейтон представляет собой слабо- [c.446]

Совершенно необычно с точки зрения боровского механизма протекают многие реакции под действием дейтонов, для которых этот механизм не позволяет объяснить ни функцию возбуждения, ни угловое распределение вылетающих частиц. [c.455]

ПРОЦЕСС НЕПОЛНОГО ПРОНИКНОВЕНИЯ ДЕЙТОНА В ЯДРО [c.457]

Различный механизм протекания ядерных реакций (образование промежуточного ядра или прямое взаимодействие) может быть хорошо проиллюстрирован на примере ядерных реакций под действием дейтонов. [c.457]

Характер ядерных реакций под действием дейтонов в значительной степени определяется особенностями дейтона. Дейтон — это чрезвычайно слабосвязанное [AW (d) = 2,22 Цэв] ядро, состоящее из протона и нейтрона, которые находятся на довольно большом ( 4-10- з см) расстоянии. Из малой величины полной энергии связи дейтона относительно всех его нуклонов следует большая величина энергии возбуждения промежуточно- [c.457]

Энергия возбуждения промежуточного ядра равна W = га + + Т = 14 + Т , т. е. значительно превосходит как энергию отделения протона и нейтрона (ер — 8 Мэе для любых ядер), так и энергию отделения а-частицы (sa 8 Мэе для легких ядер и Бг < О для тяжелых). В связи с этим все реакции d, р), (с , п), (d, а) под действием дейтонов (если они идут с захватом дейтона на первой стадии реакции) имеют Q > О и большой выход. [c.458]

Наиболее известными примерами реакций под действием дейтонов являются реакции [c.458]

Кроме открытия нейтрона и позитрона 1932 г. был ознаменован еще одним важным достижением. Кокрофт и Уолтон построили установку для искусственного ускорения протонов и впервые наблюдали расщепление ядер лития под действием ускоренных частиц. С этого времени в руках физиков появилось мощное средство преобразования атомного ядра. Дальнейшее развитие ускорительной техники позволило ускорять электроны, дейтоны, а-частицы, а в последнее время и ионы более тяжелых элементов, таких, как азот, кислород, неон. Кроме того, во вторичных процессах с помощью ускорителей могут быть получены также быстрые нейтроны и уквангы высокой энергии. [c.22]

Это обстоятельство является одним из убедительных соображений в пользу того, что спин нейтрона равен 1/2, а не 3/2. Действительно, если бы спин нейтрона был равен 3/2, то спин дейтона (1) получался бы как разность спипов нейтрона и протона и, следовательно, магнитный момент дейтона не удалось бы согласовать с магнитными моментами нуклонов. См. также 70 и. 2. [c.84]

Полученные результаты несправедливы для эндоэнергети-ческих реакций, идущих под действием -квантов. Рассмотрим, например, реакцию фоторасщепления дейтона [c.265]

Здесь рассмотрено самое легкое ядро — дейтон. Для более тяжелых ядер (Го)мин будет еще меньше. Таким образом, можно считать, что порог эндоэнергетических фотоядерных реакций практически совпадает с модулем энергии реакции [c.266]

Новые возможности иолучения интенсивных пучков быстрых и медленных нейтронов появились после изобретения циклических ускорителей заряженных частиц и ядерных реакторов. В ускорителях получаются быстрые нейтроны при помощи (а, п)-, р, п)- или [d, п)-реакций, идущих при соударении ускоренных а-частиц, протонов или дейтонов с мишенью. В наиболее распространенных типах ядерных реакторов получаются медленные (в основном тепловые) нейтроны, которые образуются в результате замедления нейтронов, испускаемых в процессе деления ядер урана или другого ядерного горючего. В обоих случаях получаются пучки нейтронов несравненно большей интенсивности, чем с помощью нейтронных источников. В особенности интенсивные пучки нейтронов 10 нейтрКсм сек) позволяют получать ядерные реакторы, работающие в импульсном режиме. [c.286]

Второй вариант метода времени пролета — метод мигающего ускорителя — был предложен в 1938 г. американским физиком Альварецом. В основе метода лежит получение пульсирующего пучка медленных нейтронов при помощи ускорителя (в первых опытах — циклотрона), работающего в импульсном режиме. Если дугу источника ионов, например дейтонов в циклотроне, периодически включать на короткое время Дто, то с тем же периодом в циклотроне будут возникать ускоренные дейтоны. Поставив на пути дейтонов бериллиевую мишень, можно получить [c.339]

Схема устройства для исследования сечений взаимодействия нейтронов с ядрами методом мигающего циклотрона изображена на рис. 130. Здесь КУ — камера ускорителя d — пучок дейтонов Be — бериллиевая мишень Пб — пучок быстрых нейтронов 3 — замедлитель Им — пучок медленных нейтронов О — образец ВРз — ионизационная камера, заполненная газообразным соединением бора ВР з У — усилитель СУ — синхронизирующее устройстБо МС — механический счетчик (или какой-либо другой регистратор импульсов) К — коллиматор. [c.339]

Другой изотоп нептуния gsNp был получен в результате облучения урана дейтонами с энергией 22 Мэе [c.414]

Если бомбардирующая частица представляет собой достаточно сложное ядро (в настоящее время на ускорителях можно получать ионы многих легких элементов, включая loNe), то процессы передачи становятся весьма разнообразными, так как в них могут участвовать целые ядра (например, гНе , iH ) или группы нуклонов (например, 2—3 р или 2—3 п). Кроме того, становится возможным (запрещенный для дейтона законом сохранения изотопического спина) процесс взаимного обмена разными нуклонами между бомбардирующим ядром и ядром-мишенью. [c.456]

Мы не имеем возможности подробно описать эту интересную область исследования и ограничимся разбором пррстейщих, но весьма поучительных процессов передачи — неполного проникновения дейтона в ядро и реакции срЬгва. Кроме того, в 62 будет рассмотрен еще один прямой процесс, происходящий под действием -квантов — прямое вырывание протонов. [c.457]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...