Постоянная тонкой структуры

В этом случае диссипация энергии определяется квантовым к.п.д. АЭ -10 , среднее значение которого оказывается близким к постоянной тонкой структуры а 1/137. Сценарий формирования и развития иерархии структурных уровней в конденсированных системах, согласно [15], может быть описан с помощью итерационного процесса. Его математическое выражение базируется на том, что характерные линейные размеры структурных изменений и связанные с ними длины цугов индуцированного акустического излучения являются членами геометрической прогрессии [c.202]

Эта величина называется постоянной тонкой структуры. Такое-название имеет исторические причины, связанные с теорией расщепления спектральных линий. Нам неизвестно, почему е /Ьс имеет именно это числовое значение, а также неизвестно, можно ли ее вывести на основании какой-либо теории. Эти вопросы рассматриваются в т. IV. [c.277]

Скорость света входит в безразмерную постоянную, обратную постоянной тонкой структуры [c.311]

Постоянная тонкой структуры [c.706]

Очень важно отметить, что безразмерная величина f — построенная из по аналогии с постоянной тонкой структуры a = e j% — j S7, оказывается порядка единицы. Ее значение может быть оценено из сравнения с экспериментом (например, с величиной энергии связи нуклона в ядре или с данными по N—Л )-рассеянию. Это означает, что вклад в амплитуду взаимодействия от диаграмм более высокого порядка (который пропорционален Я, р и т. д.) сравним с вкладом от диаграмм низшего порядка. Все диаграммы становятся главными. Все члены ряда имеют одинаковый порядок величины. Ряд расходится. Считать нельзя. Это и есть основная трудность мезонных теорий. Ее происхождение связано с большой интенсивностью ядерного взаимодействия. [c.17]

Мд g — гиромагнитное отношение а == e-j-fi — постоянная тонкой структуры, Мд — магнетон Бора. [c.121]

Постоянная тонкой структуры - д1о e lh [c.11]

Постоянная тонкой структуры а 7,29720(10) 10" [c.22]

Константа сильного взаимодействия. Только после выяснения механизма сильного взаимодействия (многие интересные детали которого опущены за недостатком места) можно перейти к его количественному описанию. В этом нам поможет уже неоднократно проводившаяся аналогия с квантовой электродинамикой. Как известно, взаимодействие в ней определяется зарядом е. В безразмерной записи константа электромагнитного взаимодействия равна постоянной тонкой структуры а= 1/137. Аналогично можно ввести представления о цветовом заряде и безразмерную константу [c.195]

Постоянная тонкой структуры а — фундаментальная физическая постоянная, характеризующая электромагнитное взаимодействие элементарных частиц и определяемая соотношением [c.233]

Название постоянная тонкой структуры связано с существованием тонкого расщепления спектральных линий атомов, обусловленного спин-орбитальным взаимодействием. Размер этого расщепления пропорционален а . [c.234]

Очевидно, что переход к нерелятивистскому случаю эквивалентен устремлению скорости света к бесконечности (с оо). Следовательно, при этом переходе необходимо считать, что постоянная тонкой структуры а стремится к нулю, поскольку в ее выражении скорость света входит в знаменатель. Таким образом, релятивистское уравнение (72.7а) в нерелятивистском случае переходит в уравнение (30.1). [c.393]

Величина а = е -1(4пе Нс) в системе уравнений (72.23) есть постоянная тонкой структуры, е- = os

[c.396]

ПОСТОЯННОЙ тонкой структуры и ограничиваясь первыми двумя членами, находим следующие формулы при отрицательном и положительном знаках перед 1/2 в формуле (72.38) [c.397]

Постоянная тонкой структуры а = [c.727]

Здесь а = 2ne /( oh) — 1/137 — постоянная тонкой структуры, Жо = 0,511-10 эВ — энергия покоя электрона, Го = еУ тсо) = 2,82-10- м — классический радиус электрона. Порядок величины этого сечения 10 " л и, как правило, указанным процессом пренебрегают. [c.146]

R— постоянную тонкой структуры а = е2/йс, получим [c.125]

Постоянная тонкой структуры. Исследование спектральных линий водорода с помощью приборов высокой разрешающей способности показало, что эти линии обладают тонкой структурой, т.е. состоят из нескольких линий, весьма близко расположенных друг к другу. Тонкая структура объясняется при учете теории относительности и собственного магнитного момента электрона. Добавочная энергия, создающая расщепление линий, определяется выражением, в которое входит безразмерный множитель, называемый постоянной тонкой структуры. Его выражение [c.348]

Обратное значение постоянной тонкой структуры 1/а = 137,0360(1). [c.348]

Квантовое число n принимает целые значения 1, 2, 3,. . а квантовое число полного момента / — полуцелые, такие что Z+i/js n (a V/i37 — постоянная тонкой структуры). Если Za< l, то с точностью до членов (Za) из (23) следует [c.634]

СГСЭ при Б > Б происходит эфф. рождение электронно-позитронных пар (см. Рождение пар). Отношение Б /Б — 1/137, т. е. равно постоянной тонкой структуры. [c.246]

Учет релятивистских поправок (т. е. зависимости массы электрона от скорости) привел к тому, что энергия терма оказалась зависящей от азимутального числа к. Эта зависимость очень слаба, так как определяется с помощью малого коэффициента, равного квадрату постоянной тонкой структуры [c.58]

В настоящее время общепринятой считается точка зрения М. Планка, который писал ...размерность какой-либо физической величины не есть свойство, связанное с существом ее, но представляет собой некую условность, связанную с выбором системы ед1шиц измерений [29]. Противоположной точки зрения придерживался А. Зоммерфельд, считавший, что размерность связана с самой сущностью физической величины. С этим нельзя согласиться по довольно простой причине. Некоторые величины физики, по определению, безразмерны, но описывают совершенно разли шые физические явления. Например, безразмерны коэффициент трения и постоянная тонкой структуры а, являющаяся важнейшим i руктурным элементом квантовой электродинамики. Приводившаяся выше размерность величины элементарного заряда в системе СГС не вызывает никаких конкретных представлений о физической сущности этой величшхы. [c.40]

Попробуем взглянуть на физические постоянные, приведенные в табл. 1, так ска 1ать, глазами Эйнштейна . Безразмерных констант в ней не так уж и много — это отношения масс, отношения различных магнитных моментов, постоянная тонкой структуры а. По МНС1ШЮ проф. И. Л. Розенталя, безразмерные величины mjm и где — усредненная масса нуклона, являются фундаментальными безразмерными величинами, опре-деляющи ш сложную структуру Вселенной [32]. Постоянная тонкой структуры а является количественной характеристикой одного из четырех фундаментальных взаимодействий, существующих в природе,— электромагнитного, и нам еще предстоит обсуждение ее фундаментального значения в физике. Пока отметим следующее. Помимо электромагнитного взаимодействия другими фундаментальными взаимодействиями являются гравитационное, сильное и слабое. Существование безразмерной константы электромагнитного взаимодействия а, = е I (ft ) я 1131 предполагает, очевидно, наличие аналогичных безразмерных констант, являющихся характеристиками остальных трех типов взаимодействий. Эти константы нам также еще предстоит обсудить, пока же вьшишем выражения для них и их числовые значешя [c.42]

Как уже было отмечено, не все решения квадрированного уравнения будут решениями исходного уравнения первого порядка. Для того чтобы из решений квадрированного решения выделить решения, удовлетворяющие уравнению первого порядка, учтем, что в нерелятивистском случае компоненты и волновой функции стремятся к нулю. Переход к нерелятивистскому случаю эквивалентен устремлению скорости света к бесконечности, при этом постоянная тонкой структуры а 0. Следовательно, формально переход к нереля- [c.397]

Скорость свста в вакууме Элементарный олектрический заряд Электрическая постоянная Магнитная постоянная Гравитационная постоянная Постоянная тонкой структуры [c.435]

Особенно простыв выражения получаются для матричных элементов любого процесса в низшем порядке теории возмущений, к-рьш соответствуют т. н. дренес-пые диаграммы, не имеющие замкнутых петель,— после перехода к импульсному представлению в них вовсе не остаётся интегрирований. Для осн. процессов КЭД такие выражения для матричных элементов были получены на заре возникновения КТП в кон. 2()-х гг. и оказались в разумном согласии с опытом (уровень соответствия 10 —Ю" , т. е. порядка постоянной тонкой структуры а). Однако попытки вычисления радиационных поправок (т. е. поправок, связанных с учётом высших приближений) к этим выражениям, напр, к Клейна — Нишины — Тамма ф-ле (см. Клейна — Ни-шины формула) для комптоновского рассеяния, наталкивались на спедифич. трудности. Таким поправкам отвечают диаграммы с замкнутыми петлями из линий виртуальная частиц, импульсы к-рых не фиксированы законами сохранения, и полная поправка равна сумме вкладов от всех возможных импульсов. Оказалось, что в большинстве случаев возникающие при суммировании этих вкладов интегралы по импульсам виртуальных частиц расходятся в УФ-области, т. о. сами поправки оказываются не только не малыми, но бесконечными. [c.303]

Практическое применение К. X. э. основано на следующем. 1) Холловскне компоненты тензоров удельного и полного сопротивлений в двумерном случае равны и не зависят от размеров образца (2). 2) Отношение связано с безразмерной постоянной тонкой структуры а. соотношением (в СГС) [c.339]

I bI- в нерелятивистскои области энергий До) пропорц. частоте ш налетающего фотона, Ды ж о 2эф, сй 81п(д/2), а сдвиг её максимума порядка I bI I =Vi37 — постоянная тонкой структуры, эфф — эфф. заряд ядра (в единицах элементарного заряда е) для рассматриваемой электронной оболочки]. [c.432]

Рассмотрим конкретные способы определения основных фундаментальных К. в. Электро.магнитпая К. в. е (точнее, постоянная тонкой структуры о.=е Ы%с) определяется из вершины, отвечающей переходу е [c.443]

Здесь т — масса электрона, а — постоянная тонкой структуры (аг= 1/137). Большой логарифмич. множитель (для не слишком тяжёлых элементов параметр Zaнулевых колебаний в пределах от характерной энергии атома m (Za) до энергии покоя электрона тс. Дрожание электрона приводит к положит, добавке к потенциалу взаимодействия dV— /ft6r- d V/dr и, соответственно, к сдвигу атомного уровня вверх на величину [c.621]

ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЙ ОПЕРАТОР в квантовой электродинамике — функция, представляющая собой аналог массового оператора для оезмас-совой частицы — фотона. Включает вклады диаграмм поляризации вакуума в пропагатор фотона. Совокупность таких вкладов, простейший из к-рых отвечает первой диагра.мме на рис. 4 в ст. Поляризация вакуума (также рассмотрен в ст. Регуляризация расходимостей), образует П. о. (к, а). Здесь к — 4-импульс фотона, а = е /4л ж 1/137 — постоянная тонкой структуры, по степеням к-рой располагаются вклады теории возмущений в П. о., р,, V — лоренцевы индексы, соответствующие разл. значениям поляризацип фотона. После устранения расходимостей в соответствии с условием калибровочной инвариантности имеет поперечную структуру [c.63]

Вычисление вершинной диаграммы позволяет изучить ещё одну важную Р. п.— аномальный магнитный момент, Если пргшять магн.. момент фермиона со спином Vj, вытекающий из теории Дирака, за единицу, то однопетлевая Р. п. равна сс/2п, где а яи 1/137 — постоянная тонкой структуры, константа связи КЭД. Эта поправка была вычислена впервые Дж. Швингером в 1948, а затем Р. Фейнманом в 1949 с помощью диаграммной техники. Обычно говорят не о самом магн. моменте, а о гиромагнитном отнотенин g, определяемом как коэф. пропорциональности между магн. моментом п и спином S, р. = g(e/2m )S, где е, т — заряд и масса Эрмиона. В теории Дирака g = 2 и Р. п. описываются величиной (g — 2). Теоретич. расчёт позволяет, учесть поправки порядка а. При этом получаются разные значения для электрона н мюона, что связано с зависимостью результата от массы фермиона. Теоретич, результат для электрона [c.205]

Основы ядерной физики (1969) -- [ c.389 ]

Физические величины (1990) -- [ c.233 ]

Оптические спектры атомов (1963) -- [ c.124 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.348 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.281 ]

Ядра, частицы, ядерные реакторы (1989) -- [ c.63 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...