Магнетон

Наряду с собственными механическими моментами (спином) атомные ядра и нуклоны обладают также и собственными магнитными моментами. Так, например, протон обладает магнитным моментом fx = + 2,79276 Ао, а магнитный момент нейтрона = = —1,913148 [Хо, где [Хо = е/ /2М с — ядерный магнетон — единица магнитного момента ядер. [c.117]

Между спиновым магнитным моментом р, нуклона, измеренным в ядерных магнетонах, и его спином s, измеренным в единицах й, существует соотношение = g s] величина называется гиромагнитным отношением. Тоже самое имеем и для орбитальных моментов 1 = g l, т. е. [c.118]

Дейтрон — ядро тяжелого водорода Н , построенное из двух нуклонов (протона и нейтрона), является простейшим из атомных ядер, содержащих более чем один нуклон. Массовое число дейтрона Л = 2, заряд Z = 1, масса М = 2,01410219 у. а. е. м. ( + 11), энергия связи (зе = 2,22471 (+ 40) Мэе, S J-A = 1,1123 Мэе на нуклон, магнитный момент в ядерных магнетонах = + 0,857348, [c.152]

Бора, который в - = 1836 раз меньше магнетона Бора [c.60]

Таким образом, между магнитным моментом электрона, измеренным в магнетонах Бора, и его моментом количества движения М, измеренным в единицах h, имеется соотношение [c.65]

При детальном изучении были обнаружены новые свойства электрона. Оказалось, что электрон обладает собственным моментом количества движения — спином, равным Й/2, и соответствующим ему магнитным моментом, равным одному магнетону [c.543]

Ядерный магнетон Бора [c.708]

Магические числа 41, 184, 185 Магнетон Бора 59 Магнитная ловушка 482 Магнитный момент нейтрона 77—83, 86 [c.716]

Мд g — гиромагнитное отношение а == e-j-fi — постоянная тонкой структуры, Мд — магнетон Бора. [c.121]

Определив из опыта С, при известных значениях хо, Ав и Л/ можно вычислить эффективное число магнетонов Бора ( эфф)., приходящихся на один атом парамагнетика [c.327]

Таблица 10.1. Эффективное число магнетонов Бора для ионов группы железа

Парамагнетизм электронного газа связан с наличием у электронов спинового магнитного момента, равного магнетону Бора. В магнитном поле спиновые магнитные моменты ориентируются преимущественно по полю, создавая результирующий магнитный момент. Если для вычисления этого магнитного момента воспользоваться классическими представлениями, то получим, что парамагнитная восприимчивость зависит от температуры по закону Кю- [c.330]

Магнитный момент протона в магнетонах Бора [c.16]

Отношение массы дейтрона Е массе протона Молярная масса дейтрона Магнитный момент дейтрона в магнетонах Бора [c.18]

Коэффициент 5,58 (—3,82) выражает связь между численным значением собственного магнитного момента протона (нейтрона), измеренного в ядерных магнетонах р,в, и численным значением его спина, измеренного в единицах Й, и называется гиромагнитным отношением ys- Таким 0 браз0М, по аналогии с уравнением (4. 10) для нуклона можно написать соотношение [c.82]

Мы уже говорили, что отличие магнитного момента протона от одного ядерного магнетона является удив(итель ным результатом. Еще более удивительным лредставляется существование магнитного момента у не имеющего заряда нейтрона. [c.82]

Перейдем теперь к рассмотрению значений спинов и магнитных моментов ядер. Прежде всего обращает на себя внимание простая закономерность, связывающая спин с массовым числом. Все ядра с четным А имеют целый спин, ядра с нечетным А — полуцелый спин. Отсюда следует несправедливость иротонно-электронной модели ядра. Так, например, если бы ядро азота состояло из 14 протонов и 7 электронов, то его спин был бы нечетным ( азотная катастрофа ). Об этом же говорит и порядок величины магнитных моментов ядер, которые не превышают нескольких яде)рных магнето-нов. Если бы в состав ядра входили электроны, то магнитные моменты ядер были бы по порядку величины близки к электронному магнетону Бора, т. е. были бы примерно в 1000 раз больше. [c.83]

Вследствие квантования механических моментов Ps и Рь квантованными оказываются и магнитные моменты. Квант магнитного момента равен магнетону Бора-, лв = ей/(2т)=9,27-10 А-м . Полному механическому моменту атома, определяемому как векторная сумма Pj=Pi,4-Ps, соответствует полный магнитный момент атома Mj, проекции которого на направление поля Н определяются выражением MjH = —wijg UB. Здесь т,- — магнитное квантовое число g — фактор расщепления Ланде, называемый также g-фактором. Для чисто спинового магнетизма g = 2, для чисто орбитального =1- У всех атомов и ионов, имеющих полностью заполненные электронные оболочки, результирующие спиновые и орбитальные магнитные моменты равны нулю. Вследствие этого равен нулю и полный магнитный момент. Атомы или ионы, обладающие недостроенньгаи внутренними оболочками (переходные и редкоземельные элементы), а также содержащие нечетное число электронов в валентной оболочке, имеют отличный от нуля резуль-21—221 321 [c.321]

В табл. 10.1, заимствованной из книги Ч. Киттеля, экспериментальные значения эффективного числа магнетонов Бора для ионов переходных элементов группы железа (изучались соответствующие соли) сравниваются с вычисленными по формуле (10.28). Видно, что для солей переходных элементов экспериментальные значения магнитного момента лучше согласуются с теоретическими, предсказываемыми формулойр = 21- 5(SI), а не формулой (10.28). Это свидетельствует о том, что орбитальный момент в этом случае как бы совсем отсутствует. В такой ситуации говорят, что орбитальные моменты заморожены . [c.328]

Здесь .1яд= е Й/(4лЛ1) — ядерный магнетон Бора М — масса ядра. [c.352]

Магнетон Бора ehK2m, ) в электрон-вольтах рв/ г в герцах /Хд/Л [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...