Динамические молекулярной массы

Газ или смесь газов Химическая формула Динамическая вязкость 10 , Па-с Молекулярная масса М Средняя длина пробега 108, см [c.10]

Влияние температуры на модуль упругости типичных полимеров уже обсуждалось в гл. 2. Следует повторить, что в области стеклования наблюдается резкое падение модуля. Молекулярная масса полимера, частота поперечного сшивания, кристаллизация, пластификация и другие факторы определяют конкретную форму зависимости модуля упругости от температуры. Кривые динамический модуль—температура в принципе аналогичны графикам, приведенным в гл. 2. В динамических методах измерения частота (временная шкала испытания) должна быть постоянной при изменении температуры. На рис. 4.1 показано влияние частоты на температурные зависимости модуля и показателя механических потерь. Сдвиг кривых при изменении частоты зависит от абсолютной величины Тс и энергии активации АЯ. При возрастании частоты на один десятичный порядок смещение, точки перегиба на зависимости модуля или положения максимума механических потерь по температурной шкале от Т1 до Т (в К) можно рассчитать по формуле [c.92]

Рис. 4.18. Обобщенные зависимости динамического модуля при сдвиге от приведенной частоты для полиметилметакрилата различной молекулярной массы (температура приведения 220 С)[135]

При Т < молекулярная масса очень слабо влияет на динамические свойства полимеров. [c.108]

Коэффициент я называется динамической молекулярной (или просто динамической) вязкостью, потому что выражение (1-1) представляет динамическую зависимость между силой и движением жидкости. Ее размерность содержит в себе динамическую величину — единицу силы (или массы в единицах М, L, Т). Для ньютоновских жидкостей величина ц зависит только от состояния жидкости и поэтому является одним из параметров самой жидкости. Как уже говорилось выше, многие реальные жидкости близки по свойствам к ньютонову предположению, но есть и важные исключения [c.19]

Приводимые в литературе экспериментальные данные по молекулярным массам (ММ) кремнийорганических жидкостей (КОЖ) немногочисленны [43-46], а для некоторых из них указываются лишь возможные интервалы молекулярных масс, иногда достаточно широкие (см. табл.1.10). С другой стороны, известно, что между динамической вязкостью полимеров и их молекулярной массой существует зависимость вида 18 л /( 8 представляющая собой монотонно возрастающую кривую с более или менее выраженным изломом в области ММ порядка 1—2-10 [1]. Последнее обстоятельство и было положено в основу определения молекулярных масс кремнийорганических жидкостей. [c.278]

По принципу действия и по конструкции гасители колебаний могут быть фрикционные, динамические, молекулярного трения и гидравлические. Гаситель любого типа представляет собой некоторую массу (маховичок, обод, диск), связанную с коленчатым валом при помощи сил сухого трения, сил упругости, сил внутреннего сопротивления материала или сил гидравлического сопротивления. В собранном виде гаситель обычно устанавливается на переднем (свободном) конце вала, где амплитуда крутильных колебаний наибольшая. [c.119]

Для определения динамической вязкости смеси по формуле (26,1) необходимо знать состав смеси (/-i, г , ), молекулярные массы (Mi) и динамическую вязкость компонентов (tj ) газовой смеси. Вычислив т]см, находим кинематическую вязкость смеси [c.114]

По справочной литературе [65] либо используя данные табл. 4.33 и формулы (4.5) при заданных Тир находят для газовой среды заданного состава теплопроводность среды кг, Вт/(м-К), динамическую вязкость Г1, Па-с, плотность среды рг, кг/м , а также показатель адиабаты у, число Прандтля Рг, молекулярную массу газовой среды М. [c.199]

Молекулярная масса Относительная плотность Р20 Динамическая вязкость при 100 °С, МПа-с Растворимость в воде при 20 °С, % (масс.) [c.276]

Молекулярная масса Плотность, кг/м , при 50°С Динамическая вязкость, Па с, при [c.142]

Плотность, удельный обьем, количество вещества, относительная молекулярная масса, молярная масса, молярный объем, коэффициент продольного растяжения, модуль продольной упругости, твердость, ударная вязкость, динамическая вязкость, текучесть, кинематическая вязкость, коэффициент поверхностного натяжения, концентрация вещества, коэффициент диффузии [c.17]

В зависимости от условий различают два вида испарения - статическое и динамическое. Испарение топлива с поверхности, неподвижной относительно окружающей среды, называется статическим. Если жидкость и газовая среда перемещаются относительно друг друга, испарение называется динамическим. При испарении всегда образуются конвективные потоки за счет разности молекулярных масс и температурного градиента в пограничном слое вблизи поверхности испарения. [c.94]

Дебит газовой скважины, приведенный к атмосферному. давлению при пластовой температуре Сат = 2-10 м сут, абсолютное давление на забое Рс = 7,84 МПа (80 кгс/см ), мощность пласта /1=10 м, коэффициент пористости пласта т = = 18%, коэффициент проницаемости к=1,2 Д, средняя молекулярная масса газа 18, динамический коэффициент вязкости в пластовых условиях и = 0,015 мПа-с, те.мпература пласта 45° С. [c.15]

ЗАКОНОМЕРНОСТИ В ПОВЕДЕНИИ КОЭФФИЦИЕНТА ДИНАМИЧЕСКОЙ ВЯЗКОСТИ ГАЗООБРАЗНЫХ УГЛЕВОДОРОДОВ С ИЗМЕНЕНИЕМ ТЕМПЕРАТУРЫ И МОЛЕКУЛЯРНОЙ МАССЫ [c.191]

В условиях движения среды, когда образуется динамический пограничный слой и при разности концентраций на внутренней его границе и вне его, можно выделить диффузионный пограничный слой (аналогично тепловому пограничному слою). Толщина пограничного слоя зависит от скорости газов и при скорости, например, 1 лг/сек составляет бд==> = 0,05 мм. Можно положить, что массоперенос через диффузионный пограничный слой в направлении, нормальном к стенке, происходит в пограничном слое только путем молекулярной диффузии (по закону Фика). Подобно тому совместную передачу тепла в движущейся однокомпонентной среде теплопроводностью и конвекцией называют конвективным теплообменом, совместный молекулярный и макроскопический перенос массы называют конвективным массообменом. [c.178]

Теория турбулентного переноса скалярной субстанции. Знание по возможности более точной картины турбулентного переноса импульса является особенно актуальным при исследовании вопросов переноса тепла и массы в турбулентных пристенных течениях. При этом желательно использовать преимущества динамической теории, использующей уравнения одноточечных моментов пульсаций скорости, для усовершенствования полуэмпирической теории переноса скалярной субстанции (тепла и массы) в турбулентных потоках со сдвигом, основанной лишь на предположении о некоторой аналогии между переносом скалярной субстанции и переносом импульса. Осредненное уравнение переноса скалярной субстанции, содержащее компоненты пульсационных тепловых потоков ViT, дополняется системой уравнений, описывающих изменения этих потоков в пространстве. Эти уравнения выводятся из уравнения переноса (1-13-13) и осредненных уравнений переноса (1-13-16) — (1-13-24) и имеют вид (для простоты здесь рассматривается случай молекулярного числа Прандтля, равного единице) [Л. 1-24] [c.78]

Таким образом, пограничный слой можно рассматривать согласно И.В. Крагельскому как некоторое третье тело, состоящее из материала, находящегося в состоянии пластического течения [19]. Структура этого тела сложна и непостоянна во времени. Стационарное состояние пограничного слоя представляется как динамическое равновесие процессов разрущения и восстановления атомно-молекулярных связей частиц диспергированной среды, сопровождаемое потерей массы (выносом из зоны контакта диспергируемого материала) и рассеянием энергии. [c.144]

Происхождение сил вязкости и возникновение процесса теплопроводности в газе связано с молекулярным строением вещества. Перемещение молекул приводит к переносу массы, энергии и количества движения. При этом изменение количества движения вызывает появление силы вязкости, а перенос энергии обусловливает теплопроводность. Отсюда следует, что с ростом температуры увеличиваются коэффициенты теплопроводности и динамической вязкости в газе (рис. 3.1.11,а и б). При возникновении диссоциации происходит изменение химического состава воздуха вследствие нарушения внутримолекулярных связей. На это расходуется часть тепла и коэффициент теплопроводности уменьшается (см. рис. 3.1.11, а). Однако дальнейшее повышение степени диссоциации приводит к росту числа частиц, участвующих в процессах переноса и, как следствие, к увеличению кинетических коэффициентов Я и А. [c.422]

При температуре выше показатели динамических свойств как функции частоты могут быть наложены на обобщенную кривую с использованием коэффициента сдвига по теории ВЛФ [66]. Такие обобщенные кривые были построены различными исследователями [1, 135]. На рис. 4.18—4.19 приведены типичные обобщенные кривые для ПММА различной молекулярной массы. Различным кривым (от 1 до И) соответствуют следующие значения молекулярной массы ПММАГ [c.106]

На рис. 4.21—4.23 показаны типичные зависимости динамических механических свойств от частоты узлов сетки густосетчатых полимеров [140, 147]. При температуре выше с увеличением частоты узлов сетки динамический модуль упругости резко возрастает, а пик механических потерь становится ниже и шире [113, 140, 145, 147—155]. При очень высокой частоте узлов сетки Тс или исчезает, или становится выше температуры деструкции полимера. Предполагается, что расширение области релаксационного перехода с увеличением частоты узлов сетки связано с увеличением ширины распределения молекулярной массы цепей между узлами сетки или появлением каких-либо других неравномерностей структуры сетки [148]. Мэйсон предположил, что это расширение связано с расширением распределения свободного объема мономерных звеньев [152]. [c.111]

По данным динамических механических испытаний полимеров можно оценить 1) температуру стеклования и интенсивность процесса стеклования 2) температуру и интенсивность вторичных переходов в стеклообразном состоянии и кристаллической фазе 3) температуру плавления кристаллических полимеров 4) средне-числовую молекулярную массу по величине минимума 0"Ю при Т > Т . 5) степень сшивания (частоту узлов сетки) из данных о значениях С"/С для редкосетчатых полимеров и из данных о значениях С при Т — для густосетчатых поли- [c.140]

Характерным свойством большинства полимеров с достаточно высокой молекулярной массой или степенью сшивки является то, что они представляют собой эластичные твердые веш,ества при комнатной температуре. Если к образцу вязкоэластического твердого полимера приложить постоянную механическую нагрузку (эксперимент по изучению ползучести) или усилие растяжения (эксперимент определения релаксации напряжения), то отклик будет преимуш,ественно эластическим в том случае, если времени для перемещения макромолекул или их сегментов относительно друг друга недостаточно. В отвеТ на механическое воздействие они могут передвигаться путем изменения конфигурации, вытягиваясь и изменяя начальные длины связей и углы между ними. Когда нагрузка снимается, макромолекула возвращается в исходное состояние. Так запасается и освобождается механическая энергия (эластический отклик). Аналогичный процесс запасания и выделения механической колебательной энергии имеет место, если колебательное (синусоидальное) механическое напряжение (динамический эксперимент) прилагается к образцу, причем частота достаточно высока. [c.397]

Говоря в настоящей части книги о биографиях ученых, способствовавших своими научными трудами возникновению и развитию термодинамики, надо прежде всего сказать о физических открытиях и научных трудах Ломоносова, положивших начало термодинампке. О них достаточно подробно было сказано в 1-1 и 7-2 — это опровержение Ломоносовым гипотезы теплорода, установление динамической природы тепла и механизма ее передачи, основ молекулярно-кинетической теории вещества, предельной минимальной температуры, законов сохранения материи и движения, понятия о направлении течения тепловых процессов, а следовательно, идеи о втором законе термодинамики и многое другое. Характерно для Ломоносова было такл<е и то, что все научные утверждения давались им четко отработанными, в простой и строгой форме, свидетельствовавшей о глубоко убежденности автора в высказываемых им положениях. Прп этом изложение Ломоносовым даже серьезного научного вопроса обычно было ярким и удивительно образным. В этом убеждает хотя бы формулировка Ломоносовым законов постоянства массы и движения, его высказывания о природе тепла, его логические обоснования неприемлемости для науки гипотезы теплорода и др. Напомним некоторые из формулировок законов и положений Ломоносова. Так, в письме к Эйлеру Ломоносов высказывает по существу законы сохранения материи и энергии в следующей форме Все изменения, совершавшиеся в природе, происходят таким образом, что сколько к чему прибавилось, столько же отнимается от другого. Так, сколько к одному телу прибавится вещества, столько же отнимется от другого.. . Этот закон природы является настолько всеобщим, что простирается и на правила движения тело, побуждающее толчком к дви- [c.521]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...