Точка истока

Условившись называть Q, М точками истока и наблюдения, рассмотрим два состояния упругого тела — первое Q — точка истока, М.— наблюдения, [c.168]

Через R обозначен вектор-радиус, имеющий начало в точке Q — точке истока . Если Гм, rq — вектор-радиусы точки наблюдения М и точки истока Q с началом в начале координат О, то, очевидно, [c.173]

Примем, что поверхностью О в формуле (3.5.1) служит сфера О радиуса R с центром в точке истока Q это не ограничивает общности приводимого ниже рассуждения, так как значение интегралов в (3.5.1) по любой поверхности, охватывающей сферу О, неизменно. Уравнение (3.5.1) теперь записывается в виде [c.173]

Перемещения, создаваемые сосредоточенной силой, убывают при удалении от точки истока, как а от прочих точечных [c.208]

Здесь V — нагретый объем, целиком расположенный в полупространстве 2 > О, 0(М)—распределение температуры в этом объеме градиенты вычисляются в точке M x,y,z), которая теперь стала точкой истока. Имеем соотношения [c.233]

ЭТОЙ площадки (точки истока), через R = ОМ — вектор-радиус [c.243]

Через г назовем вектор-радиус точки наблюдения М х, у) с началом в точке истока ( , 0) Го, Г[ — вектор-радиусы М при I = + а — их начала расположены в концах участка нагружения. Углы векторов Го, г, Г] с осью Ох обозначаются 0о, Э , 0i. Тогда (рис. 41) [c.519]

Напряженное состояние, создаваемое приложением в точке истока силы Ks, сводится лишь к нормальному напряжению на площадке, перпендикулярной г [c.567]

Точку приложения О сосредоточенной силы О примем за начало координат (точка истока), а положение любой точки М упругой среды (точки наблюдения) будем задавать её вектор-радиусом, проведённым из этого начала [c.71]

X, у, г — координаты точки наблюдения, х , у , 2 — 0 — точки истока, т. е. точки приложения силы [c.93]

Заметим, что по первому условию равновесия (3.30) вектор = 0. Здесь для каждой из сил Q , входящих в систему, введена особая координатная система с полюсом в точке приложения этой силы. Можно ввести фиксированную координатную систему, в которой координаты точки приложения силы (точки истока) будут Rq, а координаты любой точки (точки наблюдения) R, i>, тогда по известной формуле сферической тригонометрии [c.456]

Вводная глава книги содержит краткое обсуждение понятия температура , обзор истории термометрии и вскрывает важное различие между первичной и вторичной термометриями. В гл. 2 рассматриваются истоки известных международных соглашений о термометрии, обсуждаются развитие и современное состояние Международной практической температурной шкалы. В гл. 3 рассмотрены главные методы измерения термодинамических температур, к которым относится газовая термометрия, акустическая термометрия и шумовая термометрия. В гл. 4 описаны реперные точки температуры, тройные точки и точки кипения газов, точки затвердевания и сверхпроводящие точки металлов. Здесь же рассмотрены требования к однородности температуры при сравнении термометров. Три последующие главы посвящены основным методам практической термометрии, термометрам сопротивления, термопарам и термометрии по излучению. Во всех главах, в том числе и во вводной, даны не только физические основы методов высшей точности, применяемых в эталонных лабораториях, но и их подробное описание. Приведены также примеры измерений температуры в промышленных условиях. Книга завершается краткой главой о ртутной термометрии. Каждая глава дополнена обширной библиографией. [c.9]

Правда, Б грубом приближении, которое оказывается достаточным при решении большинства практических задач, опенки разрешающей силы в обоих случаях (j е. при рассмотрении когерентного или некогерентного освещения) не расходятся очень сильно. С принципиальной же точки зрения чрезвычайно интересно замечание Д. С. Рождественского, впервые предложившего считать освещение объекта в микроскопе частично когерентным. О его работах стоит вспомнить теперь, когда понятие частичной когерентности квазимонохроматической волны получило столь существенное развитие, истоки которого часто связывают лишь с формулировкой теоремы Цернике. [c.339]

Второе слагаемое p/(pg) — пьезометрический напор (высота), соответствующий гидростатическому давлению р в рассматриваемой точке. Пьезометрическая высота /г = р1 Щ) есть расстояние от центра тяжести живого сечения истока до уровня жидкости в пьезометре. Пьезометр представляет собой трубку /7/ (рис. 22.8), присоединенную к трубе. По высоте подъема жидкости в трубке судят о величине давления этой жидкости. [c.280]

Если траектория предполагаемого движения (или их набор) определена достаточно точно, то следующим шагом, перед тем как будет выработано управление, является определение управляющих функций. В теоретической механике [4] и теории машин и механизмов [52] такой метод называется обратным. Истоки и последовательное развитие этого метода широко освещены в литературе [6—9], чем и воспользуемся [6]. [c.65]

Если канал П. т.— полупроводник л-тина, то ток в нём переносится электронами, входящими в канал через исток, к к-рому в этом случае прикладывается отри-цат. потенциал, и выходящими из канала через сток. [c.7]

Если канал П.т,— полупроводник р-типа, то к истоку прикладывается положит, потенциал, а к стоку — отрицательный. При любом типе проводимости канала ток всегда переносится носителями заряда только одного знака либо электронами, либо дырками, поэтому П. т. наз. иногда униполярными транзисторами. [c.8]

Силовые точечные особенности. Перемещение точки наблюдения М в неограниченной упругой среде под действием сосредоточенной в точке истока Q силы Р определяется с помощью тензора Кельвина — Сомильяна формулой (3.5.9) гл. IV [c.207]

При таком смещении точки истока тензор Кельвина — Сомильяна и вектор перемещения представляются в виде [c.207]

Второе слагаемое в этой формуле и представляет вычисленное с указанной степенью точности приращение величины , когда начало отсчёта перенесено из О в О. Значок при символе grad указывает на то, что дифференцирование производится по координатам точки истока О переходя к дифференцированию по координатам точки наблюдения М, получим [c.77]

Истоки этого направления начинаются с работ А. Гриффитса (20-е годы), который показал, что разрушение высокопрочных материалов обусловлено имеющимися в теле трещинами или трещиноподобными дефектами, развитие которых и определяет весь процесс разрушения. Как указывалось выше (с. 72), концентрация напряжений в устье дефекта прямо пропорциональна корню квадратному из отношения его длины к радиусу закругления. Если напряжение в устье дефекта достигнет теоретической прочности, то произойдет хрупкое разрушение и трещина увеличится по длине. Такое местное разрушение в устье трещи-иы может перейти в самопроизвольное, если уме[1ьшение упругой энергии, обусловленное приростом трещины, будет превышать работу, необходимую для образования новых поверхностей, т. е. поверхностная энергия должна быть меньше высвобождающейся упругой энергии. [c.75]

Реальные потоки конечных размеров, строго говоря, не могут быть одномерны [и, так как в вязких жидкостях из-за влияния граничных поверхностей всегда наблюдается неравномерное распределение скоростей в живых сечениях. Но некоторые реальные истоки можно свести к одномерной модели. Так, например, при течении вязкой жидкости в круглой цилиндрической трубе или канале между параллельными плоскостями имеет место неравно-.мерное распределение скоростей, но оно иногда бывает несущественным с прикладной точки зрегтя, так как во многих технических задачах достаточно знать среднюю по сечению скорость н закон изменения давления вдоль трубы (канала). Среднюю скорость V можно определить, усредняя по сечению местные скорости и в соответствии с соотношением [c.133]

Рассмотрим полевой транзистор, в котором ток осуществляется электронами. У этого транзистора канал, по которому течет ток, состоит из -полупроводника (рис. 138). На рис. 138 канал расположен между электродом И, называемым истоком, и электродом m, называемым стоком. С боков канала имеются две области с -проводимостью. Совокупность этих двух полупроводников называется затвором. Между истоком и стоком прикладывается высокая разность потенциалов (Уст.и порядка 10-20 В. Между истоком и затвором прикладывается обратная разность потенциалов (7з меньшей абсолютной величины (от — 1 до — 3 В). Если 6epei -ся канал />-типа, а затворы- -типа, то полярность батарей необходимо изменить на обратную. [c.367]

Теоретически количество гидроэнергии определяется как произведение массы воды на высоту ее падения, так что при расчете гидроэнергетического потенциала необходимо учитывать как первое, так и второе. Амазонка выносит в океан воды в пять раз больше, чем вторая по этому показателю река мира — Конго, но ее гидроэнергетический потенциал ниже в силу менее выгодной топографии местности. Каждая речная система имеет определенные градации от самого истока (нанвысшая точка и малый объем воды) до устья (низшая точка и наибольший объем воды). Их рас- [c.42]

На пленарном заседании конгресса он выступил с большим докладом Прошлое, настоящее и будушее теории машин и механизмов , взяв эпиграфом к нему слова Джона Бернала В науке больше, чем в других институтах человечества, необходимо изучать прошлое для понимания настояш,его и господства над природой в будущем . Как президент ИФТОММ Иван Иванович руководил работой сессии Генеральной ассамблеи. Активный деятель федерации, стоявший у ее истоков, должен был выходить из состава Исполнительного совета — таков устав ИФТОММ, в соответствии с которым ни один член Исполнительного совета не может переизбираться более одного раза, т. е. выполнять функции более двух сроков. Это все хорошо понимали, но также понимали и то, что огромный авторитет ученого в мире, его опыт организаторской работы и знания были очень нужны для федерации. И Международный комитет по назначениям ИФТОММ, задачей которого было готовить предложения по новому составу Исполнительного совета, внес предложение на Генеральную ассамблею, и оно было принято, чтобы в его состав была включена еще одна должность — паст-президент. [c.42]

Подобный прецедент в архитектуре создал В. Г. Шухов. Русские зодчие конца XIX в. не были готовы увидеть и понять стиле- и формообразующие возможности шуховских конструкций. Для того чтобы придать им привычный вид, архитекторы были склонны скорее декорировать их, как пилоны железнодорожных мостов, или прятать от глаз за традиционными формами своих разностильных сооружений, решительно уводя зодчество на ложные и компромиссные пути поисков гармонии архитектурных форм прошлых веков, невозможные при новых обстоятельствах. Суть этого конфликта можно найти в другом высказывании В. Г. Шухова Инженерное искусство менее популярно, чем живопись, скульптура, архитектура, так как для его восприятия помимо чувств требуются определенные знания . Действительно, инженеры России, получая прекрасную профессиональную подготовку в таких известных в те годы в Европе школах, как Петербургский институт инженеров путей сообщения. Петербургский институт гражданских инженеров. Московское техническое училище и многих других, активно формировали не только новую предметно-пространст-венную среду городов, новые виды архитектурной деятельности, новый тип архитектуры (фабрично-заводской и утилитарной), но и, что очень важно, новую эстетику математической формы. В то время когда русская архитектура вырабатывала свое эстетическое отношение к новым инженерным формам или отказывалась от их понимания, инженерное творчество развивалось в русле разумного понимания фор-К1Ы и соответственно ее исполнения. В стремлении инженера быть утилитаристом до конца , правильно сочетать функциональные требования, законы TaTHKtt, конструктивные возможности материала заложены истоки появления сооружений высокой гармонии и красоты, произведений инженерного искусства . Примером тому может служйть эволюция гиперболоидной формы вращения в творчестве В. Г. Шухова. [c.165]

На рис. 30 приведены кривые изменения температуры в зависимости от rl(aat) и вре. енн релаксации теплового истока то длн полуиростран-стна, исходя из формулы (6.13). Как видно из рие. 30, влияние времени релаксации То еушеет-венно, причем при То = 0 получим решение этой же задачи исходя из классического уравнения теплопроводности. [c.149]

МДП-транзисторы могут быть как с нормально открытым, так и с нормально закрытым каналами. МДП-транаистор с нормально открытым, встроенным каналом показан на рис. 3 на примере МДП-транзистора с каналом -типа. Транзистор выполнен, на подложке р-типа. Сверху подложки методами диффузии, ионной имплантации или эпитаксии формируются проводящий канал -типа и две глубокие "-области для создания омич, контактов в области истока и стока. Область затвора представляет собой конденсатор, в к-ром одной обкладкой служит металлич. электрод затвора, а другой — канал П. т. Если между затвором и каналом приложить напряжение, то в зависимости от его знака канал будет обогащаться или обедняться подвижными носителями заряда. Соответственно, сопротивление канала будет уменьшаться или возрастать. В показанной на рис. 3 МДП-структуре с каналом -типа напряжение, плюс к-рого приложен к затвору, а минус — к каналу (истоку или стоку), вызывает обогащение электронами приповерхностного слоя полупроводника под затвором. Обратная полярность напряжения на затворе вызывает обеднение канала электронами аналогично П. т. с управляющим р — -переходом. [c.8]

МДП-транзистор с индуциров. каналом показан на рис. 4. Из сравнения рис. 3 и 4 видно, что этот транзистор отличается от МДП-транзистора со встроенным каналом отсутствием -слоя под затвором. Если напряжение на затворе отсутствует (Ug = 0), то в МДП-тран-зисторе, показанном на рис. 4, отсутствует и канал (транзистор с нормально закрытым каналом), а сам транзистор представляет собой два последовательно включённых р — -перехода. При любой полярности напряжения между истоком и стоком один из этих р — -переходов оказывается включённым в обратном направлении и ток в цепи исток — сток практически равен нулю. [c.8]

Если приложить к затвору напряжение Ug в такой полярности, как показано на рнс. 4, то поле под, затвором будет оттеснять дырки я притягивать в подзатворную область электроны. При достаточно большом напряжении Ug, называемом напряжением отпирания, под затвором происходит инверсия типа проводимости вблизи затвора образуется тонкий слой -типа. Между истоком и стоком возникает проводящий канал. При дальнейшем увеличении Ug возрастает концентрация электронов в канапе и сопротивление его уменьшается. [c.8]

Исследования в области кинематики, наиболее крупные из которых принадлежат Герарду Брюссельскому и родоначальнику Мертонской школы в Кембридже Томасу Брадвардину, были чисто умозрительными. Зачатки представлений о фундаментальных понятиях кинематики, таких, как скорость и ускорение неравномерного движения, появляются в XIV в. Их развитие связано с учением о широтах форм , или конфигурации качеств , истоки которого восходят к логико-философским спорам о понятии формы. Это учение, будучи вполне средневековым по своему духу и методам, оказалось практически бесплодным, несмотря на то, что содержало ряд моментов, получивших развитие в математике переменных величин и на ранних этапах классической механики. [c.84]

Было бы легко, но, как мы увидим, неточно считать, что истоки вычислительных методов в пластичности совпадают со временем зарождения крупномасштабного анализа конструкций. Так случилось, что Аллен и Саусвелл [6] опубликовали первое исследование образца на растяжение с V-образным надрезом, Якобс [7] опубликовал второе. Аллеи и Саусвелл занимались плоским напряженным состоянием и применяли метод релаксаций. Якобс занимался примерно той же задачей, но в условиях плоской деформации. [c.323]

Истоки теории элемента лопасти можно найти в работе Уильяма Фруда (1878 г.), но первое большое исследование в этом направлении выполнил С. К. Джевецкий в промежутке между 1892 и 1920 гг. Джевецкий полагал, что сечения лопасти работают независимо, но он не знал, как выбрать аэродинамические характеристики сечений. Поэтому он предложил нахо--дить характеристики сечений по результатам испытаний серий пропеллеров. Такой подход был типичен для первого этапа разработки и применения теории элемента лопасти. Исследователи принимали в расчет только скорости Qr и V, обусловленные соответственно вращением лопасти и ее обтеканием вдоль оси вращения, а затем выясняли, каким образом использовать характеристики профилей. В импульсной теории скорость на диске винта равна V v, т. е. вследствие наличия подъемной силы винта она больше скорости невозмущенного потока (точ но так же окружная скорость на диске больше Qr вследствие наличия крутящего момента). Однако Джевецкий полагал, что между осевой скоростью, рассматриваемой в импульсной теории, и скоростью, с которой поток действительно обтекает сечение допасти, нет связи, поскольку первая — это средняя скорость, тогда как вторая — местная скорость. Как показано выше, строгая импульсная теория на самом деле не дает никаких сведений об индуктивных скоростях на диске винта (фактически импульсная теория имеет дело со скоростями в дальнем следе). Не сумев дать правильный теоретический анализ скоростей на диске винта, Джевецкий рассматривал только составляющие Qr и V. Когда при таком подходе были использованы характеристики профилей в двумерном потоке, расчетные аэродинамические характеристики винтов значительно разошлись с экспериментальными. Расхождение было приписано выбору характеристик профиля. В то время было уже ясно, ю [c.60]

Как уже отмечалось во введении, анализ ситуации у вершины трещины связан с рассмотрением расстояний, сравнимых с межатомными. Полученные на основании классической теории упругости решения при анализе напряженно-деформированного состояния в зоне трещины приводят к противоречиям (см. гл. П). В связи с этим представляется перспективным попытаться получить более согласованные с практикой результаты путем отказа от некоторых наиболее подозрительных с точки зрения механики трещин допущений классической теории сплошных сред. С этой целью обратимся к моментной, или несимметричной, теории упругости, истоки которой восходят к трудам В. Фойхта [33] и братьев Коссера [27] и которая получила дальнейшее развитие в современных работах Р. Миндлина [14], Р. Миндлина и Г. Тирстена [15], Р. Тунина [32], В. Новацкого [19], Э. Л. Аэро и Е. В. Кув-шинского [2], В. А. Пальмова [21]. [c.94]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...