Деление ядер механизм

Механизм деления ядер 299—303 Модель атомного ядра 83, 129 [c.394]

Несколько особняком в физике ядра стоит механизм деления тяжелых ядер, связанный с глубокой перестройкой ядра. Деление ядер будет рассмотрено в гл. X. [c.133]

ТЯЖЁЛЫХ ионов УСКОРИТЕЛИ —мощные ускорит, установки, предназначенные для получения интенсивных пучков тяжёлых ионов элементов тяжелее лития) в широком диапазоне масс и энергий. Использование пучков ускоренных тяжёлых ионов стало в кон. 20 в. осн. методом исследований в области ядерной физики. Тяжёлые ионы используются в изучении деления ядер, свойств ядер вблизи границы устойчивости, в исследовании механизма взаимодействия сложных ядерных систем, состоящих из большого числа нуклонов, в к-рых проявляются коллективные эффекты, связанные со свойствами ядерной материи. Это позволяет получать важную физ. информацию не только в области ядерной физики, но и в физике твёрдого тела, астрофизике и др. Реакции с тяжёлыми ионами дают принципиальные возможности для синтеза тяжёлых элементов, включая синтез и изучение свойств сверхтяжёлых элементов. [c.196]

Согласно капельной модели ядро представляет собой электрически заряженную каплю несжимаемой ядерной жидкости, подчиняю-ш уюся законам квантовой механики. С помош ью этой модели смогли объяснить механизм ядерных реакций, реакции деления ядер, функциональные закономерности энергии связи нуклонов в ядре. Энергия связи ядра определяется с помош ью полуэмпирической формулы Вайцзеккера, которая может быть получена из аппроксимации ядра двухкомпонентным раствором протонов и нейтронов. [c.490]

Помимо указанных здесь механизмов различных ядерных реакций можно отметить также процессы синтеза и в особенности деления ядер. Разговор о механизме деления ядер ввиду его важности для рассматриваемой темы технического использования в ядерной энергетике будет продолжен ниже. [c.508]

Модель жидкой капли позволяет построить простой и наглядный механизм процесса деления ядер. [c.270]

Рассмотрим механизм цепной реакции деления. При делении тяжелых ядер под действием нейтронов возникают новые нейтроны (см. гл. X, 3). Например, при каждом делении ядра урана [c.565]

Выход продуктов деления из облученной UOg. Выход продуктов деления при низком удельном энерговыделении. Механизм диффузии. Выход продуктов деления из облученной иОг зависит от физического состояния горючего. Таблетки высокой плотности (93% теоретической) с энерговыделением до 400 вт/сл /ЫГ = 31,4 ег/сл1) при нормальных условиях эксплуатации, как правило, не претерпевают изменений. В таких предположениях наблюдалось хорошее согласие между результатами измерений и расчета диффузионного выхода долгоживущих газообразных продуктов деления из твэла [13]. Буф [20] и Франк [8] нашли решение зависящего от времени и стационарного уравнений диффузии, описывающих выход продуктов деления из сферических частиц с учетом образования и радиоактивного распада ядер. [c.136]

ГЛАВА V ДЕЛЕНИЕ ТЯЖЁЛЫХ ЯДЕР 34. Механизм деления [c.311]

Кроме перечисленных выше механизмов надо упомянуть о дифракции на ядре и о процессах деления и синтеза ядер, которые будут рассмотрены позднее. [c.176]

Наконец, П4.5 отведен описанию процесса деления атомных ядер. Сюда вошли данные по нейтронам деления и другим продуктам распада, их энергетическому обеспечению. Рассмотрены также механизм деления на основе капельной модели ядра, особенности деления тяжелых ядер и выделены некоторые свойства зарядового распределения продуктов ядерного распада. В заключение приводится раздел о цепной ядерной реакции деления и соответствующих кинетических характеристиках. [c.487]

Когда конечные продукты реакции сильно отличаются от налетающей частицы (пример такой реакции — деление ядер), механизм С. я. является основным. В противном случае может быть значительным вклад прямых процессов (см. Прямые ядерные реакции). Описание ядерной реакции при номощи С. я. целесообразно, когда время жизни С. я. т для распада данного типа велико но сравнению с характерным для прямых процессов времени = Л/г> 10 сек, где II — радиус ядра, v— скорость частицы. Основной процесс распада С. я. — испускание (испарение) нейтронов. Для этого пропесса t/iq = ехр (В/Г), где В — энергия связи нейтрона, а Т — темп-ра С. я. (см. Статистическая модель ядра). [c.586]

Кроме деления ядер под действием указанных механизмов возбуждения возможен процесс деления ядер без каких-либо видимых внешних воздействий на ядро. Такой процесс называют спонтанным делением ядер. Принято считать, что в невозбужденных ядрах (представляемых как маленькие капли) имеют место колебания с периодом 10 "—10 с и амплитудой 0,1—0,2 радиуса ядра. Наличие барьера деления сдерживает самопроизвольный развал ядра, однако после огромного числа колебаний барьер может оказаться случайно пройденным посредством туннельного перехода. Времена жизни ядер по отношению к спонтанному делению изменяются от 10 лет для изотопов урана и тория до миллисекунд для ядер с зарядом Z=104-Hl07. [c.1087]

ИИ с образованием тяжёлых нуклидов вплоть до изотопов висмута и урана. Особый интерес в теории нуклеосинтеза представляет происхождение т. н. обойдённых ядер. Это изотопы 8е, Мо, Ы, Ьа, Оу н др. элементов, к-рые оказываются в стороне от путей нейтронного захвата. Распространённость обойдённых нуклидов примерно на два порядка меньше распространённости ядер, обраауюш вхся в процессах нейтронного захвата. Синтез обойдённых ядер объясняют обычно ядервыми реакциями с участием протонов (р, у), (р, п) или слабыми взаимодействиями с участием нейтрино, возннкающимв при взрыве сверхновой. Не исключён также вклад, в механизм их синтеза тройного деления ядер с вылетом обогащённых нейтронами лёгких эа-ряж. частиц. [c.264]

Кроме указанных механизмов возбуждения ядер, которые приводят к делению, возможен процесс деления ядер без каких-либо видимых внешних воздействий иа ядро. Такой процесс называется спонтанным делением. Вероятность спонтанного деления несоизмеримо меньше кероятности распада тех же ядер, находящихся в возбужденном состоянии. Например, константа распада (f/Zft) для спонтанного деления приблизительно [c.930]

ТЕРМОЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ — реакции слияния (синтеза) легких атомных ядер в более тяжелые, происходящие при очень высоких темн-рах ( -10 ° и выше). Поскольку ядра с наибольшей энергией связи (см, также Упаковочный множитель) на 1 нуклон находятся в средней части периодич. системы Менделеева, Т. р. являются, как правило, процессами образования более плотно упакованных ядер из более рыхлых и потому сопровождаются выделением энергии (точнее, выделением в продуктах реакции избыточной кинетич. эне])гии, равной увеличению полной энергии связи). Т. о., сам механизм экзоэнергетич. сдвига к средней части периодич. системы (слияние) здесь противоположен тому, к-рый имеет место при делении ядер. Большое эперговыделение в ряде Т. р. обусловливает их важность для астрофизики, ядерной и прикладной физики дополнительный интересный аспект Т. р. —их важная роль в дозвездных и звездных процессах синтеза ядер химич. элементов. [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...