Нейтральные К0- и °-мезоны

В этом случае ф и ф описывают поле заряженных, а фо Фз — поле нейтральных мезонов. В правой части уравнения (IV.71) учтены источники мезонного заряда N — число источников, g l — мезонный заряд k-ro нуклона). [c.167]

Эта гипотетическая частица может быть после своего виртуального (на время М сек) образования захвачена другим нуклоном, если он окажется на расстоянии примерно 10- см. В передаче мезона от одного нуклона к другому и заключается механизм ядерного взаимодействия. При этом обменная часть взаимодействия нейтрона с протоном осуществляется при помощи заряженных мезонов, а обычная часть взаимодействия нейтрона с протоном и взаимодействие однотипных нуклонов (п—п) и (р—р) — при помощи нейтральных мезонов. [c.550]

Здесь приведены лишь самые предварительные сведения O нейтральных /(-мезонах. В п. 5 и 7 этого параграфа мы остановимся на этом вопросе подробнее . [c.596]

Нейтральные /(-мезоны проявляют столь необычные свойства даже на фоне удивительных свойств странных частиц, что о них полезно рассказать особо. [c.615]

Вторая трудность возникла при детальном изучении большого числа случаев парного рождения Л -гиперонов с нейтральным мезоном. В процессе изучения было обнаружено, что вилка 0°-распада наблюдается только в половине случаев. И это несмотря на то, что время жизни 9 -частицы в 2,5 раза меньше времени жизни Л°-гиперона. Дело обстоит так, как если бы образующиеся 0°-частицы в половине случаев распадались быстро, и тогда вилку их распада видно, а в половине случаев медленно, тогда вилка распада оказывается за пределами области наблюдения. Создалось такое положение, что для объяснения опыта 0 -частице надо приписать два периода полураспада [c.618]

Кроме /( а-мезона, имеющего малое время жизни т = 10 сек, должен существовать еще один нейтральный мезон, а именно K L-мезоп (с большим временем жизни и другой схемой распада), который также является смесью (другого состава) К°- и -частиц. Таким образом, в свойствах нейтральных К-мезо-нов наблюдается своеобразная двойственность, заключающаяся в том, что они рождаются и взаимодействуют как /С - и К -частицы, а распадаются как/(° и К°,. [c.184]

Итак, с одной стороны, в природе должны существовать два различных нейтральных /С-мезона и К . С другой стороны, экспериментально был обнаружен только один тяжелый нейтральный мезон—9 , распадающийся по схеме [c.200]

Под действием космического излучения возникают только два вида мезонов, способных достигать поверхности Земли пи-мезоны (пионы) и мю-мезоны (мюоны). Мезоны обладают чрезвычайно малым временем жизни. Заряженные мезоны распадаются с образованием электрона (позитрона) и нейтральной частицы с нулевой массой, называемой нейтрино. Нейтральные мезоны распадаются по другой схеме. Мезоны, которые образуются под действием первичного космического излучения, вероятно, не представляют опасности для здоровья людей, хотя они и находятся постоянно в поле мезонного излучения. [c.333]

В ядрах содержатся также частицы, называемые мезонами (они могут нести заряд или —е или быть нейтральными мезоны осуществляют связь между нейтронами и протонами), и нейтрино (нейтральные частицы с массой меньше 0,0005 массы электрона) ). Следует, однако, отметить, что влияние содержащихся в ядрах частиц (кроме протонов) на химические свойства элементов еще не изучено. [c.13]

Здесь к — постоянная, связанная с радиусом действия ядерных сил. В случае нейтрального мезонного поля — действительная функция пространственно-временных координат (х,). Вводя обозначение = д /дх , уравнения поля представим в виде [c.142]

Этими результатами мы завершаем наш краткий обзор математического формализма теории свободного поля скалярного нейтрального мезона. [c.29]

Слово идея здесь употребляется несколько условно, поскольку экспериментальная установка была изготовлена для наблюдения явления регенерации нейтральных / -мезонов. [c.304]

Можно также предполагать существование дважды очарованных и трижды очарованных барионов, содержащих соответственно по два или по три с-кварка. В семействе мезонов новыми частицами могут быть очарованный нейтральный мезон си (5=0, с=1, z = 0, 5 = 0), очарованный заряженный мезон сЗ (В = О, с=1, z= + , 5=0), очарованный заряженный странный мезон с (5=0, с=1, z= + , 5= —1) и нейтральный мезон со скрытым очарованием сс (5 = 0, с=0, z = 0, 5=0). У каждой из новых частиц (кроме сс) должна быть античастица с противоположными квантовыми числами. Античастица мезона со скрытым очарованием тождественна самой частице. [c.333]

Из расположения новых мезонов по клеткам таблицы очевидно, что /)°-мезон имеет z = 0, с= + , 5=0, т. е. является очарованным нейтральным мезоном i) -мезон—его положительно заряженный аналог (возможно, партнер по изотопическому дублету) -мезон—странный очарованный заряженный мезон (z=+1, с=1, 5=- -1). Те же буквы со звездочками обозначают возбужденные состояния соответствующих мезонов, а с тильдами или со знаком минус — их античастицы. Угловую клетку таблицы занимает семейство /-частиц. [c.339]

Процессы взаимодействия. Заряженные частицы (протоны, я--мезоны), проходя через вещество, теряют свою энергию на ионизацию ато.мов среды (электромагнитные взаимодействия) и испытывают упругие и неупругие взаимодействия с ядрами атомов. Нейтральные частицы взаимодействуют с ядрами главным образом в результате неупругих и упругих процессов. [c.240]

Образование п-мезонов происходит, когда энергия первичной частицы больше порогового значения (- 300 Мэе). Число я-мезонов, образованных на одно неупругое взаимодействие, сильно зависит от начальной энергии и возрастает с увеличением энергии. При энергиях, больших 30 Гэв, выход я-мезонов составляет около 80% общей множественности (табл. 15.11). В результате неупругого взаимодействия образуются я+-, я -и я°-мезоны. Время жизни нейтрального я°-мезона очень мало (т=2,1-10 сек). Практически он сразу же распадается на два у-кванта. Поэтому при расчете защиты я°-мезоны не рассматриваются, однако распадные у-кванты инициируют электронно-фотонный каскад в защитных средах, и в некоторых случаях необходимо учитывать дозу фотонного излучения. я -Мезоны теряют свою энергию на ионизацию атомов среды кроме того, они могут испытывать неупругие взаимодействия с ядрами среды и, в [c.247]

При столкновении нейтрона и протона больших энергий можно получить нейтральные л -мезоны [c.428]

Именно таким образом был впервые открыт нейтральный пион. Однако многократного подтверждения уравнения (6) для различных энергий налетающей частицы и различных значений АЕ и Ар уже самого по себе достаточно для констатации существования мезона с массой покоя 264 т. [c.433]

До сих пор мы считали, что величина мезонного заряда заряженных и нейтральных мезонов может быть различной. Однако еще в 1938—1939 гг. Кеммер предложил так называемую симметричную [c.167]

S = +1, но наблюдаемая при этом V-вшка из следов л+- и л -мезонов не может относиться к его распаду. Спрашивается, что же распадается на л+- и л -мезоны и куда девается родившийся тяжелый нейтральный мезон [c.618]

Эта особенность свойств нейтральных (-мезонов позволяет включить их в схему Гелл-Манна и Нишиджимы, которая оказывается замкнутой на все странные частицы. [c.185]

Первая трудность возникла при детальном изучении большого числа случаев парного рождения Л-гиперонов с нейтральным мезоном. В процессе изучения было обнаружено, что вилка 0 -распада наблюдается только в 50% случаев. И это несмотря на то, что время жизни -частицы в 2,5 раза меньше времени жизни Л -гиперона. Дело обстоит так, 1как если бы образующиеся 0°-частицы в половине случаев распадались быстро, и тогда [c.200]

Зарядовая четность нейтральных мезонных резонансов с нулевыми странностью, очарованием и другими характеристиками, входящих в состав изотопического мультиплета, обозначается символом Сп. Надежно установленные квантовые числа мезонных резонансов в табл. 36.5 подчеркнуты отсутствие черты означает, что указанные квантовые числа наиболее вероятны. Цифры п скобках после символа частицы, например К (892), означают массу частицы в мегаэлектрон-вольтах и служат для идентификации данной частицы. Остальные обозначения те же, что в табл. 36.4. [c.992]

Перейдем к вопросу о нейтральных слабых токах. Прежде всего легко убедиться, что четырехфермионные узлы, составленные из элементарных узлов типа изображенных на рис. 7.87, 7.88, не описывают никаких распадов, если не считать экзотических и практически недоступных наблюдению процессов превращения нейтрального мезона в пару нейтрино—антинейтрино. Поэтому нейтральные слабые токи, т. е. процессы, идущие через виртуальный 2 -бозон, можно обнаружить только в реакциях с участием нейтрино (или антинейтрино). Для однозначного заключения о существовании слабых токов необходимо, чтобы наблюдаемый процесс не мог идти через виртуальный 157-бозон. [c.424]

ПСИ-ЧАСТЙЦЫ (ф-частицы) — общее назв. группы нейтральных мезонов со спином и отрицательной внутренней чётностью, имеющих близкие свойства и значения масс, лежащие в интервале 3—4 ГэВ. П.-ч,— истинно нейтральные частицы их зарядовая чётность С = —1. [c.172]

По вопросу о существовании нейтральных мезонов или мезонов с массой выше 270 т мнения расходятся . В заключение нужно упомянуть о замечательных опытах Пауэлла и Оккиалини, изучавших прохождение космических лучей на больших высотах через специальные эмульсии (фиг. 26), а также об опытах Гарднера и Латтеса, иллюстрированных на фиг. 27 и 28. [c.64]

Нейтральный тг-мезон (тг ), распадающийся па два фотопа, был открыт в 1950 г. Вначале на синхротроне в Беркли было обнаружено образование фотонов при бомбардировке мишепей протонами с энергией свыше 175 МэВ. Спектр энергий этих фотонов имел максимум около 70 МэВ, т. е. около половины массы заряженных тг-мезонов. Объяснить этот результат было наиболее естественно как рождение нейтральных мезонов, но массе близких к заряженным и распадающимся па два фотопа. [c.64]

Вот мораль из приведенного рассказа. Если бы заранее было известно, какие элементарные системы дискретной массы предсказывает теория, то можно было бы написать закон преобразования теории относительно ЕР В надлежащем базисе это был бы тот же закон преобразования, что и для системы произвольного числа невзаимодействую-пщх частиц с теми же самыми дискретными массами. Например, теория, описывающая нейтральные мезоны одного [c.42]

Помимо нейтронов и протонов ядра атомов содержат еще мезоны разл1ичных видов. Масса мезонов примерно в 200—300 раз больше массы электро на, а заряд может быть как +е, так и —е. Кроме того, существуют и нейтральные мезоны. Мезоны образуют поле, которое по своей природе не является электростатическим, однако оно связывает между собой и удерживает протоны И нейтроны в ядре. Подробно этот вопрос в данной книге не рассматривается, и читатель более подробно сможет ознакомиться с Ним в специальной литературе. [c.12]

Такого рода несогласованность между энергией и импульсом приписывается образованию частицы с массой покоя, эквивалентной 135 МэВ. Недостающие энергия и импульс, выраженные уравнением (6), отдаются нейтральному я°-мезону, имею- цему массу покоя 264 /и, где т — масса электрона. Процесс выражается реакцией [c.433]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...