Мультиплеты

Большинство элементарных частиц может классифицироваться по особым группам (мультиплетам). Имеются, например, три пиона — я+, — почти одинаковой массы (см. таблицу) [c.438]

Итак, изотопический спин — величина, которая определяет число частиц в зарядовом мультиплете (группе), а третья проекция изоспина Т. = Тд связана с электрическим зарядом частицы, входящей в данный мультиплет (см. 71). [c.138]

Мезонные частицы с В = О группируются в мультиплеты [c.366]

Известные нам элементарные частицы весьма многообразны по своим свойствам, и при таком многообразии их свойств невольно возникает вопрос, все ли известные частицы являются элементарными или некоторые из них являются тесно слитыми дублетами, триплетами и мультиплетами других известных частиц с предельно большим дефектом массы. В этом направлении предлагалось несколько гипотез и теорий. [c.385]

Изотопическая инвариантность 358 Изотопические мультиплеты 365 Изотопический спии 137—139, 362—364 Изотопическое пространство 138 Изотопы И, 84 Ионизационная камера 38 Ионизационное торможение 21—22 Искусственная радиоактивность 200, 212—214 [c.393]

Описанный выше тип расщепления — появление триплета из двух о-компонент и одной я-компоненты — наблюдается, как выяснили дальнейшие исследования, крайне редко. Он характеризует простые спектральные линии, так называемые синглетные линии, представляющие одну определенную, практически монохроматическую волну, и называется нормальным расщеплением. Громадное же большинство спектральных линий сложно они представляют собой мультиплеты, т. е. состоят из двух или нескольких тесно расположенных спектральных линий. Простым мультиплетом — дублетом — является, например, желтая линия натрия,. представляющая собой пару линий и длины волн которых различаются почти на 6 А (Хо, = 5895,930 А и = 5889,963 А), причем интенсивность линии в два раза больше, чем линии Нередко встречаются значительно более сложные мультиплеты, состоящие из многих компонент. Воздействие магнитного поля на эти мультиплеты дает гораздо более сложную картину расщепления, чем описанная выше. Так, дублет натрия расщепляется таким образом, что линия Оз дает 6, а линия — 4 компоненты. Часть из них является я-компонентами, часть о-компонентами, раздвинутыми так, что для одних расщепление больше, а для других меньше нормального расщепления в том же магнитном поле интенсивность отдельных я- и о-компонент такова, что смесь всех линий дает неполяризованный свет. На рис. 31.5 показана фотография описанного расщепления, а на рис. 31.6 изображен еще более сложный случай. На нем изображена одна из линий септета хрома, распадающаяся на 21 компоненту в нижней части фигуры изображены 14 о-компонент, а в верхней — 7. я-компонент (на репродукции некоторые наиболее слабые компоненты видны плохо). [c.627]

Сходство нуклонов этим не ограничивается. Сравнение свойств легких ядер-изобар, проведенное в 30, показало, что они группируются в зарядовые мультиплеты с близкими характеристиками. В особенности четкая картина получается для легких зеркальных ядер, которые зачастую имеют по нескольку идентичных уровней. [c.512]

Мы видели, что наиболее естественным образом существование зарядовых мультиплетов среди ядер-изобар можно объяснить при помощи гипотезы о зарядовой независимости ядерных сил, т. е. тождественности элементарных взаимодействий между двумя любыми уклонами [c.512]

Гипотеза эта представляет очень большой интерес, так как в случае ее справедливости зарядовая независимость ядерных сил должна обнаруживаться в самых разнообразных явлениях, имеющих отношение к сильным взаимодействиям. Поэтому очень важно обосновать эту гипотезу экспериментально. Заметим, что существование зарядовых мультиплетов среди ядер-изобар, конечно, можно рассматривать как одно из многочисленных следствий этой гипотезы. Однако обратного заключения делать нельзя. Из существования зарядовых мультиплетов, строго говоря, не следует зарядовая независимость ядерных сил, так как в принципе их существование может быть следствием каких-либо других причин. Выражаясь математическим языком, наличие зарядовых мультиплетов среди ядер-изобар является необходимым, но не достаточным условием справедливости гипотезы зарядовой независимости ядерных сил. [c.512]

В соответствии с этим обобщением для /(-мезонов и гиперонов (в процессе их рождения) предполагается выполнение закона сохранения изотопического спина, причем так же, как в случае нуклонов и л-мезонов, частицы с данным значением полного изотопического спина представляют собой мультиплет тождественных (по ядерным свойствам) частиц с разными зарядами. Однако в отличие от нуклонов и п-мезонов, для которых 2 = [c.608]

Как правило, в табл. 41 приведены только средние значения масс, так как отличие в массах для различных членов зарядовых мультиплетов установлено далеко не во всех случаях. [c.669]

Значения основных квантовых чисел (В, S я Т) для всех известных барионов, мезонов и резонансов приведены в табл. 43. Кроме того, в таблице даны значения гиперзаряда У = В -Ь S, мультипольности изотопического мультиплета М = 2Т + [c.669]

СХОДНЫХ мультиплетов, которые располагаются на плоскости Тс, 5(У) в виде симметричных шестиугольных фигур (с несколько отличной центральной областью на рис. 280). Последняя группа из 10 частиц на тех же осях располагается в виде правильного треугольника (рис. 281) . Все четыре фигуры симметричны по отношению к повороту на 120° и объединяют частицы с относительно близкими значениями масс (подробнее о близости масс см. п. 3 этого параграфа). [c.670]

Эти симметричные группы частиц с одинаковыми спином и четностью, но различной странностью и зарядом можно сравнить с рассмотренными ранее изотопическими мультиплетами, объединяющими частицы с одинаковыми спином, четностью и странностью, но с различным зарядом. Напомним, что члены изотопических мультиплетов имеют весьма близкие значения [c.671]

Как известно, существование и свойства изотопических мультиплетов объясняются своеобразными свойствами и относительной величиной ядерного и электромагнитного взаимодействий. Рассмотрим этот вопрос еще раз под несколько другим углом зрения и подробнее. [c.671]

В этом случае результат может быть получен для мультиплетов не ниже триплета. Примером является соотношение между магнитными моментами S+-, и гиперонов (которое пока не проверено из-за неполного набора экспериментальных данных о магнитных моментах S-гиперонов). [c.673]

Сущность гипотезы об унитарной симметрии заключается в том, что сильное взаимодействие как бы состоит из двух частей очень сильного (самого сильного, собственно сильного) и умеренно сильного взаимодействия. Очень сильное взаимодействие одинаково для всех частиц, входящих в одну из рассмотренных выше больших групп частиц с относительно близкими значениями масс — супермультиплетов (или унитарных мультиплетов). Оно ответственно за структуру унитарных мультиплетов и их количество. Из самого определения очень сильного взаимодействия следует, что оно не зависит ни от странности, ни от заряда частицы. [c.674]

Если излагаемая точка зрения разумна, то основанная на ней теория унитарной симметрии должна объяснять, почему существуют супермультиплеты известного вида и нет других получать соотношения, связывающие свойства отдельных адронов, входящих в данный супермультиплет предсказывать необнаруженные члены известных супермультиплетов устанавливать связь между сечениями различных возможных процессов и т. п. В частности, из большой мультиплетности унитарных мультиплетов следует, что в этом случае можно получить больше соотношений между массами, чем в случае изотопических мультиплетов. [c.674]

Из общих соображений ясно, что этот набор фундаментальных частиц надо искать среди барионов (чтобы можно было сконструировать частицы и резонансы как с S = 1, так и с В = = 0) со спином V2 (чтобы можно было конструировать частицы с любыми целыми и полуцелыми спинами). Среди них обязательно должны быть изотопический синглет и изотопический дублет (чтобы можно было составлять любые изотопические мультиплеты, т. е. системы с целым и полуцелым Изотопическим спином). Наконец, среди них должна быть частица со странностью S = 1 (чтобы можно было строить странные частицы). [c.675]

Согласно гипотезе об унитарной симметрии сильных взаимодействий основное свойство фундаментальной тройки должно отражаться и на свойствах сконструированных из нее частиц, определенные сочетания которых (унитарные мультиплеты) должны иметь близкие значения масс. [c.676]

Ферми — Янга) и является представителем другого унитарного мультиплета, а именно унитарного синглета (подо бно тому, как [c.679]

Для того чтобы построить барионные мультиплеты, в состав которых входят частицы с В = 1, очевидно, надо комбинировать уже не две, а три фундаментальные частицы. Из них два должны быть взяты из тройки частиц р, п, А (В = 1), а одна из [c.679]

С точки зрения унитарной симметрии октет представляет собой дважды расщепленное барионное состояние V2+ умеренно сильное взаимодействие (зависящее от странности) снимает вырождение по странности и расщепляет состояние на изотопические мультиплеты (Л/-дублет, Л-синглет, S-триплет, Н-дублет) электромагнитное взаимодействие снимает вырождение по заряду и расщепляет зарядовые мультиплеты на отдельные члены п и р, Е+, и Н" и S°, Л-синглет). Первое расщепление [c.681]

Странные частицы тоже объединяются в зарядовые мульти-плеты, но только центр заряда группы оказывается смещенным на величину S/2 по сравнению с центром заряда нуклонов, или с центром заряда л-мезонов. Мультиплет из тяжелых странных частиц (гиперонов) должен был бы иметь средний заряд, совпадающий со средним зарядом нуклонного дублета. Однако средний заряд гиперонного мультиплета смещен на S/2 относительно центра [c.364]

Гелл-Манн и Нишидзима предложили классифицировать частицы по зарядовым мультиплетам (табл. 25). [c.364]

Эти группы — октеты и декуилет — можно сравнить с ранее рассмотренными изотопическими мультиплетами (см. табл. 25). [c.383]

Гипотеза кварков. В схеме Саката в качестве исходных фундаментальных частиц принимаются р, п, Л и их античастицы р, п, А. Однако эта схема не приводит к правильному набору барион-ных мультиплетов. [c.389]

Основные идеи схемы Саката были использованы для построения другой аналогичной схемы, которая приводит к более правильному набору зарядовых мультиплетов. [c.389]

Синтез ядра 324—325 Синхротрон 70 Синхрофазотрон 71 Система центра инерции 266—267 Слабого поля случай 120 Слабое взаимодействие 361 Смещенные мультиплеты 364 Совпадений метод 343 Соотношение неопределенностей 75 Сопряжение зарядовое 351 Составное ядро 274 Спин нуклонов 107—ПО Спин-орбитальное взаимодействие 136, 186—188 Спнральпость 248 Спонтанное деление 100, 292, 298 Средняя длина пробега 24 [c.395]

Итак, основная часть массы адрона создается за счет сильного взаимодействия. Но сильное взаимодействие зарядовонезависимо. Поэтому основная часть массы различных членов изотопического мультиплета должна быть одинакова по величине. Отличие в величине их масс может возникать только за счет зависящего от заряда, но относительно более слабого электромагнитного взаимодействия. В соответствии с соотношением в интенсивности обоих видов взаимодействий это отличие по порядку величины должно быть около 1 %. В этом случае говорят, что электромагнитное взаимодействие снимает вырождение или что расщепление вызывается несохранением изотопического спина при электромагнитном взаимодействии. [c.672]

Согласно схеме Саката — Окуня кроме псевдоскалярных октета и синглета должны существовать векторный унитарный октет мезонов с аналогичной структурой расщепления на изотопические мультиплеты и векторный унитарный синглет. В природе действительно встречаются девять векторных мезонов и мезон-ных резонансов, отвечающих состоянию 1 (см. рис. 279) с близкими значениями масс. (Совпадение массы девятого мезона с массами членов октета с точки зрения схемы Саката можно считать случайным.) [c.679]

Однако из сопоставления с открытыми барионными супер-мультиплетами видно, что известные барионы и барионные резо-наисы не удается удовлетворительным образом классифицировать ПО схеме Са(ката , которая, таким образом, дает травильное описание только для мезонов и мезонных резонаисов. [c.680]

Унитарная симметрия — более широкая симметрия, чем изотопическая инвариантность. Поэтому естественно ожидать, что математическое описание унитарной оимметрии может быть получено при ПОМОЩИ группы SU(3) для трехрядных матриц. Подобно тому, как простейшим изотопическим мультиплетом является дублет, простейшим унитарным мультиплетом должен быть триплет (простейшее представление St/(3)-группы после скаляра), члены которого отличаются не только по заряду, но и ио странности . Следующее, более сложное представление группы SU(3) является октетным. Оно и было идентифицировано как барионный октет. [c.682]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...