Параметр Надаи-Лоде

Дальнейшее развитие теории И. И. Тарасенко видит в учете девиатора напряжений, характеризующегося параметром Надаи— Лоде (параметр вида девиатора). [c.75]

Параметр Надаи—Лоде по напряжению и де-формации [c.15]

Значения параметра Надаи — Лоде, а также угла вида напряженного состояния для некоторых видов деформаций приведены [c.43]

Вид деформированного состояния характеризуется параметром Надаи — Лоде [c.46]

Для приращения деформаций круговая диаграмма строится аналогично круговой диаграмме деформаций (см. рис. 15). Параметр Надаи — Лоде для приращений деформаций определяется формулой [c.48]

Параметр Надаи —Лоде для скорости деформаций вычисляется так [c.50]

Используя зависимость (1.120), представим параметр Надаи —Лоде в тригонометрической форме [c.50]

JU(T)- параметр Надаи - Лоде тензора Т [c.4]

Часто вместо oг J. вводят параметр Надаи-Лоде [c.36]

Этот параметр был впервые введен в экспериментальной работе Лоде [1], выполненной под руководством Надаи, и поэтому его называют параметром Надаи—Лоде для напряжений. Из формулы (1.31) следует, что при наложении на напряженное состояние равноосного растяжения или сжатия параметр Надаи—Лоде не изменяется. [c.21]

Выразим параметр Надаи —Лоде через угол вида напряженного состояния. Для этого преобразуем выражение (1.31), используя соотношения (1.6) и (1.38). Тогда получим [c.24]

По аналогии с соответствующей величиной для напряжений (1.31) параметр Надаи — Лоде для деформаций имеет вид [c.32]

Сопоставляя эти величины параметров Надаи—Лоде по деформациям с соответствующими величинами параметров Надаи—Ло ,е по напряжениям, полученным в 6, заключаем, что они одинаковы, т. е. круговые диаграммы напряжений и деформаций для этих напряженных состояний подобны. [c.32]

Выразим теперь параметр Надаи—Лоде через угол вида деформированного состояния. Для этого преобразуем выражение (2.24), используя соотношения (2.6) и (2.25)., Тогда получим [c.33]

Поскольку для одноосного растяжения, одноосного сжатия и чистого сдвига параметры Надаи—Лоде по напряжениям и деформациям совпадают, величины фс и фе для этих напряженных состояний также совпадают, т. е. для одноосного растяжения ф = О, для одноосного сжатия фв = - , для чистого сдвига Фе = - - [c.33]

Как и раньше, можно построить круговую диаграмму для приращений деформаций, а также определить параметр Надаи—Лоде [c.35]

Далее, так же как и раньше, можно построить круговую диаграмму для скоростей деформаций, определить параметр Надаи— Лоде [c.36]

Рассмотрим вначале результаты экспериментальных исследований, по которым может быть проверена теория малых упруго-пластических деформаций. В таких исследованиях основное внимание уделялось проверке равенства параметров Надаи—Лоде по напряжениям и деформациям, а также проверке существования единой диаграммы деформирования. [c.68]

По результатам испытаний определяли параметры Надаи—Лоде [c.68]

Таким образом, опыты Лоде в основном подтверждают равенство параметров Надаи—Лоде. [c.68]

Простое нагружение сопровождается возрастанием всех компонентов напряжений в данной точке пропорционально какому-то параметру, например, времени. Тогда и внешние нагрузки пропорциональны этому параметру (при внутреннем гидростатическом давлении на трубу). Форма тензора напряжений и его главные направления при простом нагружении все время сохраняются. Иногда для определения простого нагружения используют коэффициент Лоде и Надаи Ца, который при этом виде нагружения остается постоянным ( —1 1) [c.97]

Значение параметра Лоде — Надаи ха определится как отношение длины отрезка N0 к длине отрезка NB [c.37]

Поскольку параметр Лоде — Надаи изменяется в пределах [c.100]

Величину os ф, учитывающую влияние вида девиатора, можно выразить через параметр Лоде — Надаи [c.114]

Максимальное нормальное напряжение, входящее в критерий (VI.13), можно выразить через октаэдрические напряжения и параметр Лоде — Надаи [c.177]

Учитывая, что в процессе нагружения образца наблюдалось незначительное колебание фактического соотношения между напряжениями относительно среднего (расчетного) значения, параметры Лоде — Надаи определяли по кривым деформирования, построенным в достаточно большом масштабе по экспериментальным точкам. При этом напряжения и деформации, входящие в формулы Лоде — Надаи, находили следующим образом. [c.324]

Для характеристики вида напряжённого состояния используется параметр Лоде и Надаи [c.24]

На основании испытаний подсчитывались параметры Надаи— Лоде Хе в зависимости от Ха- Экспериментально полученные точки (рис. 4.12) близки к прямой, уравнение которой Хе = Ха- Для кадмия и свинца согласование результатов теории и эксперимента оказалось лучшим, чем для алюминия, меди и стали. Для стекла эк спериментально полученные точки также близки к прямой. [c.68]

Таким образом, опыты Тейлора и Квинни с еще большей степенью точности, чем опыты Лоде, подтверждают равенство параметров Надаи—Лоде. [c.68]

На основании результатов испытаний медных образцов подсчитывались параметры Надаи—Лоде Хе в зависимости от Полученные таким рбразом точки (рис. 4.13, а) близки к прямой, уравнение которой Хе = %а- [c.69]

По данным рис. 43, б можно построить девиаторное сечение предельной поверхности силикальцита при любом значении шаро-во1 6 теыаора. На рис. 4O, в для при гера показано сечение аркт= = 2и кИсм в форме, аналогичной рис. 40. По значениям параметра Лоде — Надаи, при которых проводились испытания, рассчитаны углы вида девиатора (Di = ar tg и построены соот- [c.107]

Как видно из рис. 43, в, построенные точки группируются возле шестиугольника Кулона — Мора, что, с одной стороны, находится в соответствии с данными рис. 43, а (применимость к рассматриваемому материалу теории Кулона — Мора), а с другой стороны, д ет косвенное подтверждение справедливости принятой линейной зависимости = / (Оонт) для каждого данного значения параметра Лоде — Надаи (см. лучи, исходяш,ие из точки К, на рис. 43, б). [c.108]

Рис. 2.1 6. Объемные вариации среднего напряжения Аа = а - Е (а) и типа деформации А = 1 - (Ь) здесь X - среднее литостатическое напряжение на данной глубине, а = [2(а2 з)/( 1 " з)1 Ч параметр Лоде-Надаи. Величина А1 варьирует от О (чистое сжатие) до 1 (чистый сдвиг) и далее до 2 (чистое растяжение). В исследуемом разрезе (одна из площадей Западной Сибири) зафиксировано преобладание компрессионного типа деформаций во всем интервале глубин при заметных латеральных вариациях соотношения сжимающей и сдвиговой компонент в целевом верхнеюрском интервале, к которому приурочен горизонтальный срез куба ЛС (По Козлов и др., 2001)

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...