Уравнения лучистого теплообмена

Если вместо С р в расчете применить приведенную степень черноты системы тел, то уравнение лучистого теплообмена будет иметь следующий вид [c.470]

Расчетное уравнение лучистого теплообмена между газом и стенками канала в этом случае имеет следующий вид [c.475]

Уравнение лучистого теплообмена для произвольно расположенных тел. [c.479]

Методы изменения интенсивности лучистого теплообмена между телами. Основное уравнение лучистого теплообмена между телами (2.360) показывает, что для интенсификации лучистого теплообмена необходимо увеличить степень черноты тел, температуру излучающего тела Ть а также применять такое расположение тел, чтобы увеличить угловой коэффициент (pi2. По мере увеличения температуры нагрева , емого тела Т2 интенсивность лучистого теплообмена между телами снижается. [c.214]

ИНТЕГРАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ЛУЧИСТОГО ТЕПЛООБМЕНА В СИСТЕМАХ ТЕЛ С ПОГЛОЩАЮЩЕЙ ПРОМЕЖУТОЧНОЙ СРЕДОЙ [c.425]

ОБОБЩЕННОЕ ИНТЕГРАЛЬНОЕ УРАВНЕНИЕ ЛУЧИСТОГО ТЕПЛООБМЕНА [c.116]

СИСТЕМА АЛГЕБРАИЧЕСКИХ УРАВНЕНИЙ ЛУЧИСТОГО ТЕПЛООБМЕНА [c.118]

ОБЩАЯ ПОСТАНОВКА ЗАДАЧИ И КАНОНИЧЕСКИЙ ВИД АЛГЕБРАИЧЕСКИХ УРАВНЕНИЙ ЛУЧИСТОГО ТЕПЛООБМЕНА [c.120]

МЕТОДЫ РЕШЕНИЯ СИСТЕМЫ УРАВНЕНИИ ЛУЧИСТОГО ТЕПЛООБМЕНА [c.122]

К методам аналогий, применяемым при решении задач лучистого теплообмена, относятся разработанные методы электрического [8, 9] и светового моделирования [7, 15]. Бурное развитие за последние годы машинной вычислительной техники дало возможность применить для решения алгебраических уравнений лучистого теплообмена машины дискретного счета [12]. [c.122]

Подставляя теперь найденное среднее значение Гз(у) согласно (65) в интегральное уравнение лучистого теплообмена в плоском слое, находим новое распределение температур по слою уже во втором приближении. Далее используем полученное распределение температур для вычисления второго приближения коэффициентов распределения Гз/- Подставляя коэффициенты распределения Та/, найденные во втором приближении, в исходную систему алгебраических уравнений (22) и вновь решая ее, определяем безразмерный поток уже во втором приближении [c.130]

Посредством введения ряда обобщающих понятий оказывается возмон<ным описать процесс лучистого теплообмена с помощью одного обобщенного интегрального уравнения (9), осреднение которого дает предельно точную и общую систему алгебраических уравнений лучистого теплообмена (14), учитывающую неравномерность тепловых и оптических характеристик по зонам. [c.132]

Пользуясь понятием сопротивления переходу лучистой энергии, можно легко написать уравнения лучистого теплообмена между двумя телами (/ и 2) нри наличии п экранов между ними (рис. 6-6) [c.78]

УРАВНЕНИЯ ЛУЧИСТОГО ТЕПЛООБМЕНА МЕЖДУ ДВУМЯ ДИФФУЗНО ИЗЛУЧАЮЩИМИ ПОВЕРХНОСТЯМИ, ПРОИЗВОЛЬНО РАСПОЛОЖЕННЫМИ В ПРОСТРАНСТВЕ. УГЛОВЫЕ КОЭФФИЦИЕНТЫ ЛУЧИСТОГО ТЕПЛООБМЕНА [c.88]

Ниже приводится вывод общих уравнений лучистого теплообмена между газом и стенкой для следующих случаев [Л. 69а] [c.314]

Рис. 18-4. к выводу уравнения лучистого теплообмена при фм.м=5 0 с учетом поглощения средой излучения на себя. [c.325]

Решение уравнений (1-94)—(1-99) относительно различных заданных лучистых потоков имеет большое значение при решении уравнений лучистого теплообмена в излучающих системах. Ниже приведены такие решения. [c.37]

Интегральные уравнения лучистого теплообмена могут быть получены самостоятельно. Однако их можно получить и из зонального метода исследования путем перехода к предельному случаю, когда каждая отдельная зона становится бесконечно малой, а их число возрастает до бесконечности. Как и в зональном методе, можно рассматривать фундаментальную и смешанную постановки задачи Можно составлять уравнения, принимая за неизвестные лучистые потоки различных видов. [c.218]

Как и при зональном методе, при интегральном в уравнениях лучистого теплообмена за неизвестные могут быть приняты различные лучистые потоки. Ниже приведено интегральное уравнение излучения относительно плотности эффективного излучения. Его можно вывести двумя способами либо с помощью равенства (6-72) путем перехода от зон к бесконечно малым злементам поверхности, как это было сделано при получении уравнения (6-127), либо преобразованием уравнения (6-127), согласно первому равенству (1-103). В результате применения любого из этих способов получим [c.220]

По общей теории интегральных уравнений лучистого теплообмена мы ограничиваемся этими краткими сведениями. Интересующиеся более подробно этим вопросом могут с ним ознакомиться по указанной выше специальной литературе. [c.221]

Уравнения лучистого теплообмена в системах с излучающей средой [c.249]

Математическое описание явлений лучистого теплообмена в системе с излучающей средой может быть сделано двумя способами. Во-первых, при помощи уравнений переноса и энергии, представленных в гл. 2 с добавлением к им граничного уравнения. Во-вторых, при помощи уравнений лучистого теплообмена, представленных в предыдущем разделе настоящей главы. Каждый из этих способов описания явлений дает замкнутую систему уравнений. [c.251]

Анализ явлений лучистого теплообмена при наличии излучающей среды на основе интегральных уравнений и зональных методов приводится во многих работах, указанных в предыдущей главе. Наиболее простым случаем применения зонального метода к расчету лучистого теплообмена является случай с заданными температурами среды в объеме. Исследование лучистого теплообмена для такого случая дано в работах [154—156]. В статьях [157 158] рассмотрено применение зонального метода к расчету промышленных электропечей. В статье [151] дано интегральное уравнение лучистого теплообмена в обобщенной форме, в которой отдельные члены справедливы как для зон поверхности, так и для объемных зон, и в таком же виде представлены алгебраические уравнения зонального метода. [c.259]

УРАВНЕНИЕ ЛУЧИСТОГО ТЕПЛООБМЕНА [c.232]

При наличии прозрачной ореды формула эта переходит в хорошо известное уравнение лучистого теплообмена плоско-параллельных стенок [c.285]

Поскольку основной целью внутренней задачи является исследование теплового воздействия на различные конструкции, используется дифференциальная модель без уравнения сохранения компонентов. Источниковый член в уравнении (5.15) может быть описан либо с применением математической модели горения, либо с использованием экспериментальных данных. При описании лучистой составляющей теплового потока в уравнении (5.15) могут быть использованы различные модели, упрощающие процесс вычисления лучистого теплообмена, причем использование моделей оптически тонкого и оптически толстого слоев позволяет решать уравнение (5.15) без дополнительного уравнения лучистого теплообмена. Применение модели оптически тонкого или оптически толстого слоя зависит от величины критерия Ви в каждом элементарном объеме пространственной сетки. При значении Ви=й(7 )Дг<1 применяется модель оптически тонкого пограничного слоя, при Ви>1 —модель оптически толстого пограничного слоя. Обычно величина к(Т) для данного вида пожарной нагрузки определяется экспериментально, а величина А соответствует шагу по пространственной координате, реализуемому при численном эксперименте. [c.226]

Наряду с коэффициентом излучения очень важной расчетной величиной является угловой коэффициент излучения (облученности). Он появляется в расчетных уравнениях лучистого теплообмена, происходящего в различных системах тел., [c.372]

На основании законов излучения получено расчетное уравнение лучистого теплообмена между телом произвольной формы и поверхностью другого, большего и охватывающего его тела (см. рис. 13.15) [c.179]

Расчет базируется на уравнении лучистого теплообмена между горящим факелом (или излучающими продуктами сгорания топлива) и относительно холодными поверхностями нагрева котла, расположенными в топке. [c.56]

Отвлекаясь от конкретных размеров и формы охлаждающейся массы газа, будем искать решение нестационарных уравнений лучистого теплообмена в виде Т х — ut), соответствующем плоской волне, которая распространяется с постоянной скоростью и по газу с заданными значениями температуры и плотности Т1, 01. [c.495]

Вычисление приведенных разрешающих коэффициентов производится в два этапа. На первом этапе методом Монте-Карло определяются обобщенные угловые коэффициенты излучения. На втором этапе путем решения систем линейных алгебраических уравнений лучистого теплообмена рассчитываются коэффициенты/у-. Отметим, что коэффициенты/,у могут учитывать и рассеянную частицами в объеме среды часть потока излучения по разработанным ранее алгоритмам. [c.159]

Следующим этапом расчета является определение площади лучевоспри-нимающих поверхностей Нц топки, обеспечивающих восприятие рассчитанного количества тепла Qn или температуры газов 0 , покидающих топочную камеру. Расчет производится на основании уравнения лучистого теплообмена конвективный теплообмен в явном виде не учитывается из-за относительно невысоких скоростей движения газов в топочной камере. [c.64]

При s" =l,0 и s =l,0 уравнения (19-19)-(19-21) преобразуются к виду, соответствующему серой поглощающей среде. При = О и = О приходим к уравнениям лучистого теплообмена в замкнутой системе из двух серых тел, разделенных лучепрозрачной средой. [c.343]

Поляк Г. Л., Лучистый теплообмен при наличии лучепо-глощающей и рассеивающей среды. Уравнения лучистого теплообмена при наличии лучепоглощающей и рассеивающей среды, составленные на результативное излучение, ДАН СССР, 1940, т. XXVII, № 1. [c.390]

При выводе системы дифференциальных уравнений лучистого теплообмена между чехлом и, штангой рассматривался баланс энергии элементов чехла и штанги и был сделан ряд допущений [18]. Решения системы дифференциальных уравнений теплообмена с учетом граничйых условий дали возможность определить вид температурных полей чехла и штанги. Из графика, приведенного на рис. 2.25, следует, что применение защитного чехла значительно уменьшает перепад температур между теневой и освещенной сторонами штанги. [c.56]

При анализе второго члена в уравнении (3.15), описывающего лучистую составляющую эффективного теплового потока, необходимо оценить оптическую толщину теплового пограничного слоя То. Трудности, возникающие при решении интегродифференциальных уравнений лучистого теплообмена, привели к появлению ряда приближенных методов решения уравнений переноса излучением [3]. В приближениях оптически тонкого и оптически толстого слоев (последнее называется диффузионным или приближением Росселан-да) используются упрощения, вытекающие из предельного значения оптической толщины среды. [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...