Результативное излучение

Из этой формулы следует, что поток результативного излучения зависит от степеней черноты и поглощательных способностей стенки и факела (пламени, запыленного потока). Одновременно с указанными радиационными параметрами весьма существенное влияние на процесс теплообмена оказывают геометрия факела и его положение в камере, учитываемые величиной коэффициента облученности ф 2- Последний в известной мере характеризует относительное заполнение факелом объема камеры. [c.89]

Результативное излучение площадки [c.80]

Разность между приходом и расходом лучистой энергии на поверхности тела дает результативное излучение или лучистое сальдо [c.394]

При равных температурах двух абсолютно черных тек результативное излучение равно нулю, т. е. лучистый поток, посылаемый первым телом на второе, равен лучистому потоку второго тела на первое, независимо от формы этих тел и их взаимного расположения (свойство взаимности). Так как при этом (Ti = энергии черных излучателей тоже одинаковы, то [c.397]

Qi2,o = 0 ( i) Ф12 1 = 0 (T l) Я12 I Q21.0 = f о Т,) Ф21 2 = Е, (Т,) Н,,. I Если два черных тела 1 и 2 взаимно обмениваются излучением, то результативный лучистый поток, испускаемый телом 1 на тело 2, будет [c.82]

Приведенные в предыдущем параграфе формулы и графики дают возможность рассчитать энергию излучения газа на абсолютно черную холодную оболочку, излучение которой пренебрежимо мало по сравнению с газовым излучением. Если температура оболочки ф О, то при расчете результативного теплообмена между газом и окружающей его черной оболочкой необходимо учитывать долю энергии, поглощенной газовым объемом из собственного излучения оболочки [c.189]

Коэффициент теплоотдачи излучением определяется из уравнения результативного лучистого теплообмена и может быть представлен в следующем виде [c.222]

Основные законы излучения абсолютно черного тела изучаются в курсе физики, и мы здесь ограничимся только результативными формулами, которыми в дальнейшем будем пользоваться как исходными теоретическими соотношениями для расчета лучистого теплообмена. [c.387]

Условие равновесия означает, что обе пластины имеют одну и ту же температуру Т и результативный поток q равен нулю. Рассматривая "для этих условий некоторое монохроматическое излучение (т. е. излучение в области длин волн от X, до X. + (Щ, можем написать [c.390]

Когда тело накаляется так, что его излучением уже нельзя пренебрегать, приближенное расчетное выражение для результативного теплового потока воспринимаемого телом будет иметь вид [c.450]

Зная результативный расход тепла при теплообмене двух тел излучением, можно определить коэффициент теплоотдачи излучением, отнесенный к разности температур нагревающей и нагреваемой сред [c.48]

Поляк Г. Л., Лучистый теплообмен при наличии лучепо-глощающей и рассеивающей среды. Уравнения лучистого теплообмена при наличии лучепоглощающей и рассеивающей среды, составленные на результативное излучение, ДАН СССР, 1940, т. XXVII, № 1. [c.390]

Решая последнее ураЁнение относительно результативного излучения внутреннего тела, получаем [c.398]

Регистрация линейчатого излучения из плазмы позволяет определить концентрацию свободных электронов [3]. Столкновения нейтральных частиц (или ионов) с электронами приводят как к возбуждению нейтральных частиц (иоиов), так и к их девозбуждению, т. е. результативно оиределяют интенсивность липий излучения в линейчатом спектре. Дли ряда удобных для наблюдения линий в снектро излучения отдельных атомов хорошо известна зависимость иптенсивности излучения от кинетической энергии злектронов. Удобной и более простой модификацией этого метода явлиется измерение не абсолютной интенсивности излучения, а отношении интенсивностей излучения определенной пары линий. Со Стороны больших плотностей плазмы данный метод ограничен выполнением условия оптически тонкой плазмы, т. е. отсутствием поглощения на частоте излучения со стороны [c.253]

Введение. В гл. I уже речь шла о том, что сильное внешнее поле лазерного излучения изменяет структуру самого атома, что, в свою очередь, приводит к изменению вероятности его ионизации. В гл. VI обсуждался один из наиболее ярких примеров такого процесса—динамические штарковские резонансы, возникающие при субатомной напряженности поля и изменяющие, при изменении интенсивности излучения (и неизменной его частоте), как характер процесса ионизации (прямой или резонансный), так и степень его нелинейности. В этом разделе обсуждаются качественно аналогичные процессы, возникающие в атомах при атомной и сверхатомной напряженности. Такие процессы в последние два десятилетия детально изучались теоретически и экспериментально на примере фотоионизации однофотонной ионизации) атома. Результативно эти процессы приводят к уменьшению вероятности фотоионизации по сравнению с теми величинами, которые следуют в соответствии с золотым правилом Ферми [c.266]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...