Энтропия водяного перегретого пара

Если в температурно-энтропийной диаграмме построен цикл для 1 кг водяного перегретого пара (площадка 5—6—7—8—9 по рис. 14) при каком-то масштабе энтропии водяного пара, то пограничные кривые для ртутного пара должны строиться с масштабом энтропии в т раз большим. [c.34]

Значения энтальпии, энтропии и удельного объема перегретого пара берутся по. таблицам водяного пара. [c.182]

Решение задач, связанных с термодинамическими процессами в области насыш,енных и перегретых паров, можно производить или с помощью таблиц воды и водяного пара, или с помощью -диаграммы. В этих задачах обычно определяются начальные и конечные параметры пара, изменения внутренней энергии, энтальпии и энтропии, степень сухости, работа и количество теплоты, участвующей в процессе. [c.190]

Формулы (10.11) и (Ю.12) используются для расчета адиабатного процесса в перегретом водяном паре. Блок-схема программы вычисления энтальпий в начале и конце обратимого адиабатного процесса по заданным ри Т1 и рг аналогична схеме, изображенной на рис. 10.4,а (рис. 10.5). Следующие за вводом исходных параметров два прямоугольника блок-схемы — расчет энтальпии и энтропии водяного пара в начале адиабатного процесса по [c.249]

По найденным величинам удельных объемов и теплосодержаний величина энтропии определяется по известным термодинамическим соотношениям. Для контроля получаемых величин энтропии применялась зависимость отклонения энтропии перегретого пара от энтропии пара в идеально-газовом состоянии. Закономерности отклонения величин энтропии получены из таблиц термодинамических величин для водяного пара. По изложенному спо- [c.40]

Выше были выявлены все параметры пара при различных его состояниях за исключением энтропии. В настоящем параграфе выясним изменение энтропии для основных состояний водяного пара, начиная с жидкости и кончая перегретым паром. [c.131]

Тангенс угла наклона касательной к изобаре равен абсолютной температуре, как и в случае идеального газа или перегретого пара. Следовательно, расположение изобар и направление их выпуклости в диаграмме I-S насыщенного воздуха должно быть таким же, как, и в диаграмме i-s для идеального газа или перегретого пара, что мы и видим на фиг. 35. Но вместе с тем здесь имеется одна особенность температура газа или пара может возрастать неограниченно, в то время как температура насыщенного воздуха имеет предел. С увеличением энтальпии и энтропии при постоянном давлении она возрастает все медленнее и в бесконечности становится равной температуре насыщения водяного пара при данном давлении смеси. При этом изобара переходит в прямую линию, сливаясь с изотермой. [c.96]

Таким образом, зная, например, давление р и температуру перегретого пара, по диаграмме Н, 8 можно определить энтальпию, энтропию и удельный объем,, соответствующие данному его состоянию (точка пересечения изобары р и изотермы t характеризует это состояние). Диаграмма К, 8 водяного пара дана в приложении. [c.131]

Табл. 5 и 6 относятся к воде и перегретому водяному пару. В них для различных давлений и температур даны удельный объем, энтальпия и энтропия некипящей воды и перегретого пара. При этом величины v, i, s для некипящей воды даны левее ступенчатой линии, а для перегретого пара — правее ее. [c.72]

Общетеоретическая часть учебника Мерцалова имеет следующее содержание введение механический эквивалент тепла уравнение лживых сил в применении его к термодинамике характеристическое уравнение система координат р—изображение различных процессов в системе координат р—и процессы изотермический и адиабатический обратимые и необратимые процессы коэффициент полезного действия постулат Клаузиуса принцип Томсона цикл Карно зависимость к. п. д. цикла Карно от температур источника теорема Клаузиуса энтропия система координат Т—5 политропные кривые характеристическое уравнение насыщенного пара применение первого принципа термодинамики к насыщенным парам уравнение Клапейрона выражение энтропии насыщенного пара изображение процесса парообразования в системе координат Т—5 построение тепловой диаграммы для насыщенного пара некоторые частные процессы для насыщенного пара процесс паровой машины свойства перегретого пара основные уравнения термодинамики для перегретого водяного пара цикл паровой машины для перегретого пара. [c.113]

Перегретый водяной пар. Для вычисления объема, энтропии и теплосодержания перегретого пара применяются формулы Молье, имеющие следующий вид [c.596]

Здесь 5д , — соответственно энтальпия, энтропия и температура пара, пароконденсатной смеси или конденсата при давлении (см. таблицы воды и водяного пара). Значения Дж/кг,, Дж/(кг К), для перегретого или насыщенного пара можно вычислить по формулам [c.477]

На рис. 11.3 изображена Гх-диаграмма водяного пара. Ее строят, откладывая значения энтропии начала и конца кипения для различных температур. Полученные при построении диаграммы пограничные кривые А и А" так же, как и на ро-диаграмме, сходятся в критической точке К и делят диаграмму на те же три области I — область жидкости и — область влажного насыщенного пара и III — область перегретого пара. [c.132]

S — энтропия воды и перегретого водяного пара, ккал/кг ад [c.21]

При < 0°С удельная энтальпия и энтропия перегретого водяного пара определяются из выражений [c.73]

Рис. 4.5. Соотношение между энтропиями перегретого водяного пара

Рис. 4.8. Соотношение между энтропиями перегретого водяного пара в окружающей среде /l° и льда /ij,

После проведения необходимых действий и подстановки числовых значений коэффициентов уравнение для энтропии перегретого водяного пара будет иметь такой вид [c.15]

Значения удельных объемов, энтальпии, энтропии и других величии, характеризующих состояние воды и водяного пара, можно определять по таблицам, в которых эти значения даются для большого диапазона давлений и температур. Таблицы составляют для кипящей воды и сухого насыщенного пара и для некипяшей воды и перегретого пара. Для кипящей воды и сухого насыщенного пара в зависимости от постановки задачи приходится либо по температуре находить их давления и все прочие величины, либо по давлению находить температуру и все остальные величины. В связи с этим отдельно составляют таблицы для кипящей воды и сухого насыщенного пара по температурам (см. приложение 4) и таблицы кипящей воды и сухого насыщенного пара по давлениям (см. приложение 5). В приложении 4 В первом вертикальном столбце приведены возрастающие значения температуры насыщения ta и по горизонтальным строчкам против каждого значения этой температуры даны соответствующие ей значения давления, удельных объемов v и v", плотности р", энтальпий i и i", теплоты парообразования г и энтропий.s и s". Например, температуре насыщения 120°С соответствуют следующие значения давления и других величин [c.106]

Изменение энтропии для отдельных состояний водяного пара показано на фиг. 59. Так как условно энтропия принимается при 0° С (273° абс) равной нулю, то начальное состояние изобразится точкой а. Нагревание воды от 0° С до температуры кипения Т происходит по закону логарифмической линии аЬ, парообразование при постоянной температуре и постоянном давлении по прямой Ьс и перегрев при постоянном давлении по логарифмической линии d в точке Ь— начало парообразования (кипения) и степень сухости пара х = 0 в точке с — конец парообразования, т. е. сухой насьщенный пар и, следовательно, л = 1 в точке d (и в промежуточных точках между end) — перегретый пар. В указанных трех точках Ь, с и d давление одинаковое. [c.133]

В ответственных расчетах значение k для водяного пара следует уточнить методом последовательного приближения. Для этого в зависимости от начального состояния пара задаются значением Vkp (для перегретого пара 0,546, для влажного пара 0,577), затем определяют величину Pkp=VkpPi и, пользуясь таблицами, находят величину Vkp (для этого можно использовать неизменность энтропии в адиабатном процессе si=Skp и, следовательно, Укр определить по известным значениям ркр и s p). Затем находят уточненное значение показателя адиабаты по формуле [c.164]

Описываемая здесь методика основана на использовании таблицы термодинамических свойств воды и водяного пара [29] и полностью повторяет ручную работу с ней. Такую таблицу можно рассматривать как матрицу, где столбцами будут табличные значения давления, строками - температуры, элементами -номер параметра воды или пара (энтальпия, энтропия, удельный объем, растворимость примесей и т. д.). Такой трехмерный массив разделен на две зоны недогретой воды и перегретого пара (рис. 16.1). [c.150]

Еще большее значение и распространение для расчетных целей имеет гз-диаграмма водяного пара. В этой диаграмме по оси абсцисс отложена энтропия, а по оси ординат — энтальпия (рис. 1.26). По точкам на основе табличных данных строится пограничная кривая АКВ. Область внутри пограничной кривой относится к влажному пару, над верхней пограничной кривой до критической изобары р р — к перегретому пару. В области влажного пара изобары и изотермы идут вместе, так как в этой области определенному давлению пара соответствует определенная температура. Они представляют собой прямые линии, наклоненные под определенными углами к оси абсцисс. В области перегретого пара изобары идут вверх, а изотермы — вправо. В этой диаграмме также наносятся линии состояний пара с одинаковыми степенями сухости и с одинаковыми удельными объемами (изохоры на рисунке не показаны). Такая диаграмма в системе единиц СИ дана в виде вкладыша. [c.73]

Следующие 8 параграфов, в которых говорится о свойствах насыщенных паров, имеют наименования насыщенный пар перегретый пар свойства насыщенных водяных паров внутренняя энергия смеси пара и воды уравненне Клапейрона первый и второй принципы термодинамики в применении к насыщенным парам (выражение для dQ) энтропия смеси таблицы для водяного насыщенного пара (р от [c.133]

В 14 показывается, что теплоемкость Ср перегретого пара зависит от давления и те.мпературы, и приводится таблица средних значений Ср для давлений от 1 до 20 ат и температур от 180 до 550° С. После этого даются формулы внутренн.ей энергии и энтропии перегретого пара. В 17 говорится о диаграмме Т — 5 водяного пара. Здесь не приводится полная диагра.мма 7 — 5 водяного пара, а лишь рассказывается, как она строится, и дается ее схема с ианесенны.ми на ней двумя пограничными кривыми, которые не продолжены даже до критической точки. В это.м параграфе следовало бы привести и диаграмму г — 5. В учебнике Брандта диаграмма I — 5, и то лишь в схсхматическом виде, дается в гл. 5 Истечение газа и пара после рассмотрения основных процессов изменения состояния насыщенных и перегретых паров. [c.203]

Чем выше температура перегретого пара и чем ниже его давление, тем меньше отклоняется перегретый пар от свойств идеального газа. При высоких давлениях и при температурах, близких к состоянию насыщения, перегретый пар будет значительно отклоняться от свойств идеального газа. Однако во всех случаях перегретый пар не подчиняется уравнению рь=ЯТ. Для перегретого пара различными исследователями были предложены эмпирические уравнения состояния, позволяющие находить значения его основных параметров и другие физические величины. В настоящее время наиболее распространенным в СССР является уравнение состояния водяного пара, составленное М. П. Вукаловичем и И. И. Новиковым. Это уравнение достаточно сложно, и пользоваться им. для повседневных расчетов по существу невозможно. Поэтому при всех расчетах используются таблицы перегретых паров, в которых приведены значения энтальпии, энтропии и удельного объема, вычисленные при помощи уравнения состояния. Для любого состояния значения этих параметров находятся [c.109]

Из приведенных соотношений следует, что вся теплота, подводимая к кипяш,ей жидкости для получения пара любого состояния (сухого, насыш,енного, влажного или перегретого), идет на увеличение энтальпии пара. Энтропия перегретого пара может рассматриваться как сумма энтропий кипящей жидкости, процессов парообразования и перегрева пара. При высоком перегреве пара, когда его температура значительно выше температуры парообразования, водяной пар приближается по своим свойствам к идеаль ному газу. В этом случае его параметры удовлетворяют уравнению Клапейрона. Удельный объем перегретого пара можно прибли женно определять по уравнению Клапейрона [c.47]

Ч и 2—теплосодержания пара в начале и конце адиабатического расширения (линия Ъс на фиг. 11). Эти теплосодержания проще всего находятся по диаграмме Молье (см. Водяной пар). Энтропич. диаграммы цикла Ренкина изображены па фиг. 12 ВАВСВ— для насыщенного пара, ВАВВ С —для пара перегретого нахождение разности представлено на фиг. 13. В диаграмме 18, в которой абсциссы выражают собою значения энтропии, а ор- [c.411]

Идеальный И. ц. с насьтш сниым водяным паром в диаграмме Т — х (темп-ра — энтропия) приведен на рис. 1 с перегретым водяным паром —иа рис. 2 прии-цигшальная тепловая схема паротурбинной установки, в к-рой реа.пизуотся П. ц.,— на рис. 3, [c.595]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...