Газы Расширение адиабатическое

В предположении, что теплоемкостью сосуда можно пренебречь (идеальный случай). Пусть из одного моля газа при адиабатическом расширении от начального давления и начальной температуры до конечных параметров и образуется х долей моля жидкости. Тогда для адиабатического процесса [c.98]

Расходимость при низких частотах 245, 282 Расширение адиабатическое 7, 20, 41, 52, 67, 78, 79, 96, 98, 99, 423 Расщепление уровней магнитных ионов 385, 386, 388, 403, 405, 408, 409, 426, 463 Реальные газы 46, 49 [c.931]

Произведя с каким-либо газом ряд опытов по адиабатическому расширению в пустоту, можно с помощью уравнения (5-20) определить зависимость внутренней энергии этого газа от объема. Из неизменности температуры разреженного газа при адиабатическом расширении в пустоту Джоуль, как уже указывалось в гл. 2, установил, в частности, что внутренняя энергия газа при малых плотностях последнего не зависит от объема и что, следовательно, внутренняя энергия идеального газа является функцией только одной температуры. [c.162]

Найти изменение температуры, вызванное эффектом Джоуля - Томсона. Определить среднее значение коэффициента Джоуля - Томсона и сравнить его со значениями 5 (pj, Г,) и 5, T l), взятыми из прил. 8. Найти также изменение температуры, считая газ совершенным и расширение адиабатическим. Принять к= 1,3. [c.155]

Во-вторых, в адиабатически изолированной системе не только нельзя пройти в обратном направлении те состояния, которые система прошла в прямом направлении, но, более того, не существует никакого обходного пути, который позволил, бы вернуть систему в начальное состояние, если переход от начального состояния к конечному носил необратимый характер. Выше это обстоятельство было проиллюстрировано на примере спонтанного расширения и последующего сжатия газа в адиабатически изолированной Трубе. [c.43]

Таким образом, адиабатическое сжатие связано с нагреванием газа, а адиабатическое расширение — с охлаждением газа. Изменение температуры может быть подсчитано из уравнений (3) и (5). [c.22]

В точке Ь отсоединим цилиндр с газом от теплоотдатчика и теплоизолируем его, после чего подвергнем газ обратимому адиабатическому расширению вдоль адиабаты, проходящей через точку Ь, в результате чего температура газа понизится. Адиабатическое расширение газа будем продолжать до тех пор, пока его температура не станет равной температуре 2 второго источника тепла или тепло- [c.55]

Расширение газа при адиабатическом процессе и отдача работы происходят не за счет тепла, подводимого к газу извне, а за счет соответствующего уменьшения внутренней энергии [c.47]

Наиболее прямым методом определения величины X является видоизмененный метод Джоуля расширения газа в пустоту. Джоуль определял изменение температуры газа при адиабатическом изменении его объема. В видоизмененной постановке этого опыта температуру газа при изменении его объема поддерживают постоянной, подводя необходимое для этого количество энергии при этом измеряют изменения объема и давления. Путем соответствующей математической обработки полученных при таких измерениях результатов определяют величину X. [c.164]

Отсюда следует, что положительная работа расширения газа при адиабатическом процессе вызывает охлаждение газа (Т2<Т,). [c.174]

Для сварки серого чугуна горелку следует выбирать большей мощности, чем для сварки стали такой же толщины, так как теплота плавления чугуна выше, чем стали. Пламя горелки должно быть широким и охватывать большую поверхность изделий. При выходе горящей смеси газов из сопла мундштука в результате падения давления происходит расширение газов по адиабатическому процессу без теплообмена с окружающей средой при установившемся тепловом режиме сварочного фокуса. [c.137]

Этот момент, принципиальный в случае неограниченной среды, создает лишь кажущуюся трудность в реальных условиях. Ведь на самом деле нагретая и, следовательно, охлажденная волной область всегда ограничена, температура прозрачности только логарифмически зависит от размеров охлажденной области, т. е. слабо меняется с увеличением пройденного волной расстояния, будучи заключенной для реальных тел в весьма узких пределах. Дополнительная, очень медленная зависимость решения от времени Т х — ut, t) возникает лишь на самом нижнем, сильно растянутом краю волны, в области уже охлажденного, почти прозрачного газа. Существование адиабатического охлаждения в случае, когда волна распространяется по расширяющемуся газу, делает эту дополнительную зависимость еще менее существенной, так как воздух, прошедший через волну, охлаждается за счет расширения до низких температур и быстро проскакивает температурную область, в которой он еще не вполне прозрачен. [c.496]

Обозначим индексом / адиабатический процесс, индексом О —заторможенный параметр газа. Работа адиабатического расширения связана с параметрами газового потока уравнением [c.205]

Полезно напомнить те предположения, при которых уравнения (12.17) и (12.18) оказываются справедливыми. Эти предположения таковы а) одномерный параллельный поток б) имеет место уравнение состояния идеального газа в) удельные теплоемкости постоянны г) расширение адиабатическое и изэнтропическое д) отсутствие реакций в потоке е) нулевая скорость входа потока в сопло. Хотя может показаться, что эти предположения ограничивают слишком многое, окончательные уравнения соответствуют эксперименту с точностью до двух или трех процентов при самых точных измерениях. [c.405]

При адиабатическом сжатии и расширении в газе распространяются продольные звуковые волны, имеющие скорость с, равную [c.98]

Изложенные методы расчетов и экспериментальных оценок ракетных двигателей являются, конечно, идеализированными Если в ракетном топливе используются металлы или их соеда не-ния, то в процессе адиабатического расширения возможна конден сация некоторых продуктов сгорания. При конденсации выделяется тепло и уменьшается число молей газа. Из-за высокой скорости потока условия равновесия не выполняются. Для определения различных видов потерь в дополнение к обусловленным запаздыванием по температуре и скорости требуется знать скорость образования зародышей, конденсации (разд. 3.2) и химических реакций (разд. 3.3). Однако для веществ, образующихся при работе ракетного двигателя, и условий его работы указанные-скорости в общем случае неизвестны. В этом состоит основная трудность сравнения расчетных и действительных характеристик ракетного двигателя. [c.335]

Если принять расширение воздуха при его подъеме адиабатическим, что реально из-за низкой теплоемкости газов, то из [c.156]

При еще более низких температурах существуют магнитные газы в парамагнитных твердых телах. Речь идет о веществах, частицы которых имеют произвольно ориентированные в отсутствие поля магнитные моменты, так что в среднем образец такого вещества не поляризован. При включении поля происходит ориентация элементарных магнитиков и вещество приобретает суммарный магнитный момент. Адиабатическое размагничивание таких тел эквивалентно адиабатическому расширению газа, так как работа размагничивания производится за счет внутренней энергии тела и оно должно охлаждаться. Для количественной характеристики процесса, основываясь на (9.30), введем функцию состояния, обобщенную энтальпию, Н = Н—УЖЖ, дифференциал которой при постоянном давлении и химическом составе системы [c.163]

Интересующий процесс может происходить с изменением как температуры, так и давления. Например, адиабатическое расширение газа, сопровождающееся химическими превращениями веществ.. Энтальпия системы в таком процессе также меняется. Если, однако, расширение можно считать равновесным, то должна сохраняться энтропия системы и ее можно определить по энтропиям исходных веществ, т. е. [c.173]

Для создания перенасыщенного пара в рабочем объеме обычно одна из стенок этого объема делается подвижной (в виде поршня или эластичной диафрагмы). Совершая адиабатическое расширение газа до объема V2, мы вызовем понижение температуры в рабочем объеме до некоторого значения, удовлетворяющего соотношению [c.46]

В более поздних конструкциях камер создание пересыщенного состояния пара достигается быстрым выпуском сжатого воздуха из вспомогательного объема через клапан Кх- В результате уменьшения давления во вспомогательном объеме резиновая диафрагма Д быстро опускается и происходит адиабатическое расширение газа и пара в рабочем объеме камеры на 25—35%, приводящее к понижению температуры и пересыщению пара. Пунктиром показано положение диафрагмы Д на опорной сетке S . Изменяя положение этой сетки, можно регулировать величину расширения газа и пара в рабочем объеме. Трубка служит для впуска сжатого воздуха во вспомогательный объем который возвращает диафрагму в исходное положение в конце каждого рабочего цикла. Сетка Si ограничивает движение резиновой диафрагмы вверх. Через трубку Кз заполняется рабочий объем газом и паром выбранной жидкости. Рабочий объем камеры ограничен стеклянными боковыми стенками А, верхним плоским стеклом В и металлической сеткой Si, покрытой черным бархатом (для получения темного фона). Для освещения рабочего объема сбоку ставится импульсная осветительная лампа. [c.47]

Глава делится на 9 разделов, охватывающих следующие темы раздел J — газовые холодильные машины раздел 2— паровые компрессионные холодильные машины разделы 3—5—охлаждение с использованием эффекта Джоуля — Томсона (дросселирование) и ожижение воздуха и водорода методом Линде разделы 6 и 7—охлаждение с использованием адиабатического расширения и ожижение воздуха (а также других газов) методом Клода раздел 8— применение однократного адиабатического расширения для он н-жения водорода. Раздел 9 посвящен теплообменникам и регенераторам. [c.7]

Работу машины можно проследить но индикаторной диаграмме, приведенной на фиг. 2. Здесь кривая от а до соответствует адиабатическому сжатию газа от давления до р (буквы к, h п т. д. проставлены также в соответствующих точках на фиг. 1). В процессе, характеризуемом линией от 6 до с, газ охлаждается при постоянном дав,пении от температуры до и отдает теило Q . Кривая от с до с/ изображает адиабатическое расширение до давле 11п 1 /1 . а в процессе, изображенном линией от d до а, газ, проходящий через [c.8]

Эта необратимость, обусловленная изобарическим расширением газа в холодной камере, может быть уменьшена путем изменения температуры газа, покидающего детандер Т . Для этого необходимо использовать меньшие степени сжатия г = p- lpi- Зависимость S от г может быть выяснена следующим образом. Работа, производимая при адиабатическом сжатии одного моля идеального газа от давления р, до р , равна [c.10]

Внутренняя энергия газа. Внутренняя энергия газа может быть определена из опытов по адиабатическому расширению газа в пустоту. Впервые такой опыт был произведен Гей-Люссаком, а затем Джоулем все опыты подобного рода называются опытами по свободному расщирению газа. [c.33]

Отношение полезной работы к располагаемой адиабатной работе расширения газа называется адиабатическим КПД турбичы (ступени) [c.188]

Все процессы, происходящие в природе, носят в действительности необратимый характер. Простейшим примером необратим01 о процесса может служить спонтанное. (т. ё. самопроизвольное) расширение газа в адиабатически изолированном цилиндре. В самом деле, газ может самопроизвольно расширяться, ио не может самопроизвольно- сжиматься. Очевидно, что процесс самопроизвольного расширения газа в адиабатически изолированной трубе носит не только адиабатический, но и изотермический характер, так как в этом процессе общая масса газа сохраняется, и он не производит никакой работы. Следовательно, в, этом процессу должна сохраняться внутренняя энергия и поэтому сохраняется температура газа. Для того чтобы вернуть газ. к первоначальному объему, необходимо произвести некоторую работу адиабатического сжатия, при этом температура газа повысится. [c.42]

В соплах турбины на приращение кинетической энергии потока газа, которая преобразуется далее на лопатках турбины в полезную работу, расходуется, как мы уже знаем из гл. 2 и 10, с одной стороны, (Внутренняя эпаргил расширяющегося газа, а с другой стороны, — работа проталкивания его, равная разности значений pv в начале и конце процесса расширения. Поэтому полезная работа, совершаемая в турбине 1 кг газа при адиабатическом процессе, будет равна убыли энтальпии газа перед турбиной и после нее. Эта работа за вычетом работы, затрачиваемой на собственные нужды при осуществлении цикла, воспринимается потребителем энергии 8. [c.256]

Таким образом, весь цикл совершается в четыре такта. Этот цикл можно заменить идеальным, состоящим из адиабатического сжатия газа, изобарического подвода к газу теплоты, адиабатического расширения газа и изо-хорического отвода теплоты от газа. [c.77]

По условиям устойчивости (13.9), (13.11), (13.21) и (2.7) коэффициент при AV ъ этой формуле положительный, поэтому при расширении всегда АТ<0. Этот эффект используется для охлаждения газов. Чтобы процесс расширения происходил адиабатически, необходимо проводить его быстро, но при этом не приходится рассчитывать на равновесность. На практике применяют необратимое расширение (дросселирование) газов. Работа такого процесса всегда меньше, чем обратимого (см. (8.11)), однако он более удобен технически. Для получения предельно низких температур используют несколько каскадов охлаждения охлажденный за счет дросселирования газ или образовавшийся конденсант служат для охлаждения газа, дросселируемого в следующем цикле процесса, и т. д. Самым низкотемпературным газом из всех известных являются пары изотопа Не . Их откачкой из пространства, содержащего жидкий Не , была достигнута температура —0,3 К- [c.162]

Ясно, что для повышения коэффициента k газовых холодильных машин необходимо устранить потерю полезной работы при изобарическом расширении газа в холодной камере и сделать процесс сжатия более экономичным с точки зрения затраты энергии, проводя его квазиизотермически, а не адиабатически. Значительное приближение к такому более выгодному изотермическому процессу отдачи и поглощения тепла было достигнуто недавно Келлером и Джонкерсом [3] в газовой холодильной машине с замкнутым циклом (см. п. 5). [c.10]

Интересно сравнить значение холодильного коэффициента вихревой трубы вихр.- определяемое по формуле (3.3), со значением холодильного коэффициента газовой машины с незамкнутым циклом (использующей адиабатическое расширение газа), подсчитанным по формуле (1.4). Отметим, что если бы при вычислении k машины с адиабатическим расширением мы пренебрегли бы работой, отдаваемой детандером, то было бы равно [c.14]

Ото значение больше вихр. для вихревой трубы, во-первых, на множитель (l/[i) (ибо в вихревой трубе используется только часть (j. газа, проходящая через холодную камеру) и, во-вторых, на некоторую добавочную величину, связанную с тем, что > Т , поскольку расширение в вихревой трубе не является адиабатическим. [c.14]

Более современные ожижители воздуха. Подробное описание более современных ожижителей воздуха по схеме Линде выходит за рамки настоящей работы. Можно лишь указать, что они основываются на схеме с двумя ступенями давлений, приведенной на фиг. 55. Однако в настоящее время основной задачей является производство не жидкого воздуха, а чистого жидкого кислорода или чистого жидкого азота, которые получаются путем низкотемпературной ректификации воздуха. Небольшие воздухоразделительные установки, пригодные для лабораторий, разработаны с использованием холодильного цикла, основанного на адиабатическом расширении сжатого газа (см. разделы 6 и 7), как, например, схелхы Клода—Гейландта (и. 32) и схемы низкого давления (и, 36 п 37). [c.67]

Сравнение адиабатического расширения с дросселированием. Метод ожижения газа, основанный на использовании эффекта Джоуля — Томсона (дросселирование), в принципе не может быть таким эффективным, как метод адиабатического расширения, вследствие неизбежных термодинамических необратимых потерь, присущих процессу дросселирования. Всякая необратимость, введенная в холодильный цикл, должна снижать его к. п. д. При изоэнтальпическом расширении (дросселировании) изменение энтропии с давлением дается формулой [c.78]

Согласно равенству (1.2), внешняя работа в адиабатическом процессе равна уменьшению энтальпии, которое в свою очередь, если процесс полностью обратим, равно vdp (по первому закону термодинамики). При обратимом адиабатическом расширении газа давление и объем связаны уравнением jtJ = onst, где %—отношение теплоемкостехг. Используя это уравнение при интегрировании, получаем [c.130]

Как известно, конечные адиабатические скачки разрежения невозможны. Однако если разбить уголна бесконечно большое число бесконечно малых углов, то мы перейдем от рассмотренной выше условной схемы с малыми скачками разрежения к непрерывному расширению газа вместо конечного числа слабых скачков получается бесконечное число характеристик — пучок характеристик. [c.158]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...