Адиабатическое расширение и сжатие

Таким образом, для приближения цикла к циклу Карно необходимо адиабатическое расширение и сжатие рабочего тела осуществлять ступенями, с подводом или отводом теплоты между ними и, кроме того, применять в цикле регенерацию теплоты. [c.524]

Рабочий цикл любого теплового двигателя вследствие наличия ограниченного числа (двух или более) источников теплоты обязательно включает в себя процессы адиабатического расширения и сжатия, так как переход от одной температуры к другой может быть осуществлен только адиабатически. Очевидно, что число адиабатических процессов в цикле зависит от числа используемых источников тепла. [c.509]

Некоторые практические применения адиабатического расширения и сжатия жидкости [c.181]

В заключение были рассмотрены некоторые практические применения адиабатического расширения и сжатия жидкости. [c.186]

При осуществлении одного цикла в направлении А- В- С- О рабочее тело получает от нагревателя некоторое количество теплоты Q при изотермическом расширении (А- В) и отдает охладителю некоторое количество теплоты Q2 при изотермическом сжатии Работа, выполненная машиной, по первому закону термодинамики должна равняться разности Ql—Qадиабатическое расширение и сжатие по определению происходят без теплообмена). Коэффициент полезного действия машины [c.27]

Сокращая работы адиабатического расширения и сжатия газа, равные по абсолютной величине, но различные по знаку, получаем [c.190]

ОБРАТИМОЕ АДИАБАТИЧЕСКОЕ РАСШИРЕНИЕ И СЖАТИЕ 39 работе поднятия груза 5 .р на высоту й [c.39]

I Ji. ОБРАТИМОЕ АДИАБАТИЧЕСКОЕ РАСШИРЕНИЕ И СЖАТИЕ Ц [c.41]

I 11. ОБРАТИМОЕ АДИАБАТИЧЕСКОЕ РАСШИРЕНИЕ И СЖАТИЕ 43 [c.43]

Если предположить, что начальное давление газа Рго, то, полагая адиабатическим закон расширения и сжатия газа, получим [c.16]

Аналогично можно получить выражения для R и R для случая адиабатического процесса расширения и сжатия газового пузырька. Принимая в этом случае, что [c.27]

Идеальный цикл характеризуется линиями ай — адиабатическое сжатие, —сгорание (подвод тепла), d — адиабатическое расширение и d <2 —отвод тепла or выхлопных газов. Действительный цикл характеризуется соответственными линиями аЬ, Ьс, d и da. Линия аЬ" отвечает случаю изотермического сжатия. [c.392]

На фиг. 37 в системе Тs-координат представлен цикл с адиабатическим сжатием и адиабатическим расширением и схема газотурбинной установки, работающей по это- J му циклу. Схема работы газотурбинной установки следующая воздух поступает в компрессор 1 с температурой Т- и с давлением р , которое отличается от давления окружающей среды Рд на величину сопротивлений на входе, т. е. в приемной камере и фильтре. Затем воздух сжимается в компрессоре с адиабатическим к. п. д. до давления р2 и температуры Т . При давлении pj меньшем, чем рз, происходит подвод топлива к камере сгорания 2. Коэффициент избытка воздуха а соответствует температуре продуктов сгора- [c.103]

ГАЗОТУРБИННАЯ УСТАНОВКА С АДИАБАТИЧЕСКИМ СЖАТИЕМ, АДИАБАТИЧЕСКИМ РАСШИРЕНИЕМ И РЕГЕНЕРАЦИЕЙ [c.120]

Фиг. 46. К. п. д. цикла с адиабатическим сжатием, адиабатическим расширением и регенерацией. Степень регенерации о = 0,8 (без потерь на охлаждение)

Фиг. 46. К. п. д. цикла с <a href="/info/18301">адиабатическим сжатием</a>, <a href="/info/18256">адиабатическим расширением</a> и регенерацией. <a href="/info/29236">Степень регенерации</a> о = 0,8 (без потерь на охлаждение)

На фиг. 46 приведены кривые изменения к. п. д. в зависимости от температуры, степени сжатия и от потерь в регенераторе. Из фиг. 46 следует, что величина эффективного к. п. д. газотурбинной установки с адиабатическим сжатием, адиабатическим расширением и регенерацией (а = 0,8) достигает значений [c.121]

Цикл Карно состоит из двух изотерм и двух адиабат (рис. 7). В процессе изотермического расширения I—2 рабочему телу (агенту) сообщается количество тепла Qi от теплового резервуара с температурой Т . Поскольку рассматривается обратимый процесс, температура рабочего тела в этом процессе также равна Ti. В процессе изотермического сжатия 3—4 агент отдает количество тепла Q2 тепловому резервуару с температурой Т2, (такую же температуру имеет и сам агент). В процессах 2—3 и 4—I система находится в условиях только тепловой изоляции, поэтому тепло не подводится и не отводится, т. е. dQ — 0. Эти процессы называются соответственно адиабатическим расширением и адиабатическим сжатием . В результате такого цикла количество тепла Qi—Q2 используется в машине и переходит в работу, которая характеризуется площадью цикла W и, кроме того, от теплового резервуара с температурой Ti переходит количество тепла Q2 тепловому резервуару с температурой Т г. [c.31]

Простейшим циклом теплового двигателя является цикл Карно подвод тепля iji к рабочему телу от источника тепла происходит при постоянной температуре Ti, отвод тепла к холодильнику — при постоянной температуре Г,, процессы расширения и сжатия рабочего тела совершаются адиабатически, т. е. без подвода или отвода тепла. [c.52]

В обратимом адиабатическом процессе энтропия постоянна (изэнтропический процесс, см. разд. 12.4.2), поэтому, полагая в равенствах (Д. 7а), (Д. 4а) и (Д. 5а) ds = 0, легко показать, что при обратимом адиабатическом расширении (или сжатии) совершенного газа [c.195]

Рабочие процессы влажного пара (расширение и сжатие) близки к адиабатическим. Эти процессы характеризуются приближенным уравнением Цейнера. при 1 д > 0,7 [c.365]

В теоретическом цикле кривая ас диаграммы (см. рнс. 8, б) изображает адиабатическое сжатие рабочего тела, заключенного в цилиндре, сг и г г — сообщение тепла, гЬ — адиабатическое расширение и Ьа — отдачу части сообщенного тепла холодному источнику в соответствии со вторым законом термодинамики. [c.21]

Так как рассматриваемая изолированная система включает только один источник тепла, обладающий неизменной температурой,"а именно среду, то обратимый процесс можно представить либо при отсутствии теплообмена между источником работы и средой (адиабатическое расширение или сжатие источника работы), либо при наличии теплообмена между источником работы и средой, но обязательно при неизменной температуре среды 7о (изотермическое [c.150]

В силу (9) 246, если расширения и сжатия адиабатические, [c.50]

И. Обратимое адиабатическое расширение или сжатие re.ia [c.39]

Если процесс расширения и сжатия газа в пузыре является адиабатическим, то давление газа в пузыре связано с начальным давлением Рд уравнением адиабаты [c.61]

Пневмомеханическое формование. Для уплотнения порошкового тела используется энергия, выделяющаяся при адиабатическом расширении сильно сжатого газа. Пневмомеханические высокоскоростные машины являются одним из прогрессивных типов металлообрабатывающего оборудования и отличаются простотой действия. [c.312]

В более поздних конструкциях камер создание пересыщенного состояния пара достигается быстрым выпуском сжатого воздуха из вспомогательного объема через клапан Кх- В результате уменьшения давления во вспомогательном объеме резиновая диафрагма Д быстро опускается и происходит адиабатическое расширение газа и пара в рабочем объеме камеры на 25—35%, приводящее к понижению температуры и пересыщению пара. Пунктиром показано положение диафрагмы Д на опорной сетке S . Изменяя положение этой сетки, можно регулировать величину расширения газа и пара в рабочем объеме. Трубка служит для впуска сжатого воздуха во вспомогательный объем который возвращает диафрагму в исходное положение в конце каждого рабочего цикла. Сетка Si ограничивает движение резиновой диафрагмы вверх. Через трубку Кз заполняется рабочий объем газом и паром выбранной жидкости. Рабочий объем камеры ограничен стеклянными боковыми стенками А, верхним плоским стеклом В и металлической сеткой Si, покрытой черным бархатом (для получения темного фона). Для освещения рабочего объема сбоку ставится импульсная осветительная лампа. [c.47]

Работу машины можно проследить но индикаторной диаграмме, приведенной на фиг. 2. Здесь кривая от а до соответствует адиабатическому сжатию газа от давления до р (буквы к, h п т. д. проставлены также в соответствующих точках на фиг. 1). В процессе, характеризуемом линией от 6 до с, газ охлаждается при постоянном дав,пении от температуры до и отдает теило Q . Кривая от с до с/ изображает адиабатическое расширение до давле 11п 1 /1 . а в процессе, изображенном линией от d до а, газ, проходящий через [c.8]

Цикл Карно состоит из обратимых процессов и поэтому полностью обратим. В том случае, когда цикл совершается в обратном направлении (см. рис. 8), в процессе 4—3 (изотермическое расширение) рабочему телу (агенту) сообщается количество тепла Q2 от теплового резервуара с температурой Т% а в процессе 2—7 (изотермическое сжатие) агент отдает количество тепла Qi тепловому резервуару с температурой 7 . Процессы/—4 и <5—2 это процессы адиабатического расширения и сжатия. В этом цикле суммарная работа сжатия (процесс 3—2—1) больше, чем работа, полученная от расширения агента (процесс 1—4—3), т. е. затрачивается работа, эквивалентная площади цикла в результате от теплового резервуара Т2 (более холодного) отнимается количество тепла Q2 и передается тепловому резервуа- [c.31]

Абсолютный нуль термодинамической температуры 151 Авогадро число 264 Агрегация химическая 40 Адиабатический процесс 167, 195 Адиабатическое расширение и сжатие жидкости 181 Амага закон 268 Анализ объемный 269 молярный 269 продуктов горения 283 Атмосферный азот 277 [c.477]

На рис. 9-7 изображены -простейшие необратимые циклы двумя источниками тепла а и б — с необратимым подводом и отводом тепла и в и г — с необратимым адиабатическим расширением и сжатием. Прирост знтпопии системы As в каждом из этих необратимых циклов равняется сумме изменений энтронии источников тепла [c.177]

Если участки (II) и (IV) заменить адиабатическим расширением и сжатием, как указано в условиях задачи, то получится цикл Карно тогда применидгы выводы задачи 1.16, п. в и г . [c.36]

Влажный пар как энергоноситель особенно удобен для аналитического исследования, поскольку его адиабатическое расширение и сжатие (основные процессы в цилиндре молота) описываются с достаточной степенью приближения уравнением наиболее простого вида рУ = onst. [c.402]

В камере Вильсона путем адиабатического расширения достигается пересыщенное состояние пара на короткое время. Камера становится чувствительной и в течение этого времени может регистрировать пролетающую заряженную частицу. Однако отношение времени чувствительности к времени между двумя последо-ватель 1ыми расширениями для камеры Вильсона очень мало, 10 — 10 . Этот недостаток камеры Вильсона устраняется в диффузионной камере, в которой отсутствует система расширения и сжатия рабочего объема. В диффузионной камере пересыщение пара создается за счет постоянно существующего перепада температуры между дном и крышкой камеры. Между крышкой и дном камеры существует такая область — сЛой с пересыщенным паром,— в которой может происходить образование капелек на ионах. Подбирая температурный градиент нужной величины (примерно, 5—10 град/см), удается получить высоту этого слоя, чувствительного к ионизации на ионах в 50—70 мм и более. Диффузионная камера является камерой непрерывного действия когда бы ни попала заряженная частица в рабочий объем камеры, она всегда создает видимый след. [c.49]

В следующих 12 параграфах рассматриваются основные процессы изменения состояния насыщенного пара. Эти параграфы имеют наименования адиабата изменения смеси изменение степени сухости по адиабате опыты Гирна работа при адиабатическом расширении второй способ построения адиабаты для смеси эмпирическое уравнение адиабаты расширение и сжатие смеси при постоянной степени сухости теплоемкость сухого насыщенного пара при изменении по линии сухого насыщения нижняя предельная кривая предельные линии в координатах Т— изменение смеси при постоянном объеме расширение смеси по изодинаме. Метод расчета процессов в основном тот же, что и в других рассмотренных учебниках. Расчет адиабатного процесса проводится двумя методами (с использованием уравнений 52 = 51 и ри = С0П51). [c.134]

Сочинение М. А. Леонтовича имеет следующие построение и содержание Раздел 1 — Основные понятия и положения термодинамики (состояние физической системы и определяющие его величины работа, соверщаемая системой адиабатическая изоляция и адиабатический процесс закон сохранения энергии для адиабатически изолированной системы закон сохранения энергии в применении к задачам термодинамики в общем случае (первое начало термодинамики) количество тепла, полученное системой термодинамическое равновесие температура квазистатические (обратимые) процессы теплоемкость давление как внешний параметр энтальпия обратимое адиабатическое расширение или сжатие тела применение первого начала к стационарному течению газа или жидкости процесс Джоуля—Томсона второе начало термодинамики формулировка основного принципа). [c.364]

Рассмотрим для него pv- и T s-диаграммы. В процессе 1-2 происходит адиабатическое сжатие воздуха и затем от бесконечного ряда источников сначала при i/ = onst по линии 2-3, а затем при р onst по линии 3-4 происходит подвод тепла. Далее по 4-5 происходит адиабатическое расширение и, наконец, по 5-1 отнятие тепла бесконечным рядом источников. [c.73]

Поглощение обусловлено вязкостью, упругим гистерезисом (т. е. различной упругой зависимостью при расширении и сжатии) и теплопроводностью. Последний механизм поглощения связан с тем, что процесс распространения акустической волны считают адиабатическим. Расширение или сжатие элементарного объема сопровождается изменением температуры, но они настолько кратковре-меины, что процесс выравнивания температуры можно не учитывать. В действительности теплопроводность существует и способствует потере энергии колебаний. Существуют также другие механизмы поглощения, проявляющиеся при более высоких частотах, чем применяют в АК. [c.33]

Для адиабатического сжатия формула (3.3.) дает величину вихр. =0,07. Это значение следует сравнить со значениями коэффициентов и k газовой холодильной машины с адиабатическим расширением, работающей при тех же температурах Т и Т . Величина представляет собой значение холодильного коэффициента машины, не использующей работу расширения. Вычисление дает = 0,45 и S = 0,97. Отсюда видно, что цикл с вихревой трубой обладает значительно меньшим холодильным коэффициентом, чем обычный цикл газовой холодильной машины. Относительный к. п. д. цикла с вихревой трубой ио сравнению с газовой холодильной машиной Т отн. = вихр./ составляет, следовательно, 7,3%. Поскольку онисанпые выше газовые холодильные машины обладают небольшими к. п. д. по сравнению, например, с паровыми компрессионными машинами, представляется маловероятным, чтобы вихревые трубы приобрели большое практическое значение, за исключением тех случаев, когда необходимым требованием является предельная простота конструкции. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...