Сферический Объем

Внутри ячейки можно выделить сферический объем i — ii + + d a с радиусом Z. Для упрощения выкладок целесообразно полагать, что пульсационное или возмущенное движение несущей фазы охватывает лишь этот сферический слой ячейки а вне этого слоя возмущения равны нулю, рассматривая этот эффект как результат влияния соседних ячеек. Такую схематизацию будем условно называть схема di , и она, по-видимому, лучше подходит при регулярном расположении дисперсных частиц. [c.107]

Распределение плотности можно представить следующим образом ес.ли первоначальное распределение плотности таково, что мы имеем однородный сферический объем, то в соответствии с приведенными выше отношениями множество частиц расширяется равномерно при сохранении равномерного распределения и радиус системы увеличивается с постоянной скоростью. Если первоначальное распределение равномерно в сферической оболочке, то в результате ее расширения образуется однородная полая сфера с постоянным внутренним радиусом и внешним радиусом, изменяющимся в соответствии с уравнением (10.154). Так как в этой системе не происходит столкновений между частицами, окончательное распределение плотности, можно получить из первоначального методом суперпозиции. [c.482]

Рис. 4-13. Элементарный сферический объем поглощающей среды.

Выделим элементарный сферический объем газа dVr, ограниченный мнимой поверхностью dFj- Радиус этой элементарной сферы газа обозначим через ёгт. [c.287]

Из несжимаемой жидкости, заполняющей все пространство, внезапно удаляется сферический объем радиуса с. Определить время, потребное для заполнения образовавшейся полости, считая, что в бесконечно удаленных точках действует постоянное давление рц и что никаких других сил к жидкости не приложено. [c.125]

Представим себе газовый шар, занимающий в начальный момент сферический объем радиуса Rq. Пусть, для определенности, в начальный момент газ покоится и заполняет объем равномерно с плотностью go (полная масса газа М = ео4 Я/ о/3). Начальное давление газа также считаем постоянным и равным ро, так что полная энергия газа есть Е = [c.91]

Па — число ядер в 1 см , д — плотность вещества). Вся энергия взаимодействия частиц приписывается электронам. Для вычисления электронных частей энергии и давления газ разбивается на атомные ячейки, каждая из которых содержит ядро с зарядом 7к ж X электронов. Для простоты ячейка считается сферической. Объем ее V принимается равным среднему объему в веществе, приходящемуся на одно ядро V — Ипа, а радиус Го = (37/4я)1/з = (3/4я )1/з. [c.192]

Представим себе теперь сферический объем неподвижного воздуха с плавным в начальный момент распределением температуры, меняющейся по радиусу от 100 000° К в центре до нескольких тысяч градусов на периферии, и посмотрим, как меняется это распределение с течением времени (при этом будем пренебрегать движением воздуха, которое могло бы возникнуть за счет градиентов давления). [c.487]

Рис. 86.2. Сплошными линиями показано распределение вдоль радиуса амплитуд давлений и скорости частиц для первого нормального колебания свободного сферического объема жидкости (ка = я). Пунктир достраивает эти распределения до кривых, соответствующих сферическому объему жидкости в абсолютно жесткой оболочке.

Поле температур около сферического тела. Если представить, что сферический объем радиусом Яо находится в бесконечно протяженной среде (Я2->оо, T=Tf, рис. 8.13), то из уравнения (8.57) получим [c.367]

По мере увеличения зародыша (для зародыша сферической формы) поверхностный член увеличивается пропорционально квадрату радиуса, а объемный — кубу, т. е. если поверхность и объем частицы выразить через ее радиус, то получим [c.49]

В начале отпуска карбиды выделяются в виде кристаллов пластинчатой формы (величина упругой энергии минимальна). Если бы частицы принимали сферическую форму, уменьшилась бы величина поверхностной энергии. Поскольку упругая энергия пропорциональна объему частиц, а поверхностная — поверхности выделяющейся фазы, то взаимодействие этих энергий приводит к тому, что сфероидизация происходит лишь после длительного отпуска при достаточно высокой температуре. При этом диаметр карбидных частиц возрастает в 1000 раз, что ведет к большим изменениям в суммарной поверхности и кристаллохимических связях между фазами, а также к существенному изменению свойств. [c.109]

Имеет смысл использовать другую, крайнюю схему, принимая в качестве ячейки сферический (а не кубический) с радиусом R объем Д, приходящийся на одну частицу [c.107]

Некоторые формулы для моментов. При осреднении или интегрировании по объему ячейки будем учитывать, что для любого сферического объема с радиусом с, когда оси х проходят через его центр, а = x Y + справедлива формула, если учесть (3.2.17) [c.111]

Таким образом, для каждого пузырька газа существует сферическая поверхность с радиусом Гц, которая как бы изолирует данный пузырек. Это допущение особенно хорошо выполняется в тех случаях, когда локальное газосодержание является постоянной величиной и равно а. Для того чтобы определить величину Гд, будем предполагать, что дисперсная фаза однородным образом распределена в системе, т. е. газосодержание в любой области системы есть а. Тогда каждая ячейка содержит одинаковое количество жидкости и, следовательно, объем газа в ячейке равен объему газового пузырька. Поскольку статистически каждая ячейка является сферической, запишем [c.106]

Перейдем к постановке задачи. Рассмотрим объем жидкости Р, имеющий характерный размер Ь. Будем предполагать, что Ь много больше среднего расстояния между пузырьками газа I. Обозначим через А. пузырьки газа, находящиеся в узлах периодической решетки с периодами ( = 1, 2, 3). Пузырьки будем считать сферическими с радиусами соответственно. Скорость поступательного движения пузырьков обозначим через и, а ско- [c.113]

Объем сферического сосуда У ф = (4/3)Т1/ ф = ndl je. [c.227]

Объем источника. делится на отдельные объемы, представляющие собой сферические слои, цилиндрические кольца, пластины и т. п. [c.116]

Рассматривая каждый объем как сферический источник [см. формулу (1.26)], легко сделать вывод, что кратность ослабления излучения защитой должна быть в 4,4—9,8 раза больше для камер ПГ, чем для отдельных участков трубной системы. [c.320]

За элемент объема du примем объем, заключенный между двумя концентрическими сферическими поверхностями с центром С радиусами р и р-4-dp. Для элемента dv получаем dv = 4n y dp. Расстояние от точек элемента объема dv до центра С всюду одно и то же и равно р. Тогда [c.246]

Для определения плотности состояний G E) фононов, т. е. числа фононов, энергия которых заключена в интервале от Е до E- -dE, поступим следующим образом. В р-пространстве выделим слой, заключенный между сферами радиусов р и p- -dp (ср. рис. 6.4 для А-пространства). Объем сферического слоя [c.175]

Формулу для теплоемкости электронного газа можно получить, если известны зависимости энергии Ферми и полной энергии электронов от температуры. Для нахождения этих зависимостей необходимо знать распределение электронных состояний по энергии,, которое является наиболее важной характеристикой электронного энергетического спектра. Введем понятие плотности состояний. Снова, как это мы делали для -пространства (рис. 6.4), в пространстве импульсов построим сферы с радиусами р и p+dp. Объем сферического слоя толщиной dp [c.179]

Для построения полей линий скольжения в кольцевой -мягкой прослойке, работающей в составе сферической толстостенной оболочки, использовали методы, основанные на конечно-разностных соотношениях и свойствах линий скольжения. На первом этапе исследований ограничивались рассмотрением случая, когда основной металл сферической оболочки не вовлекается в пластическую деформацию, последняя полностью локализуется лишь по объему мягкого металла (рис. 4.15). Дан- [c.232]

Благодаря действию сил поверхностного натяжения объем жидкости, на который не действуют никакие другие силы, принимает сферическую форму. Это было подтверждено во время космических полетов и в земных условиях. [c.18]

Из несжимаемой жидкости, заполняющей все пространство, внезапна удаляется сферический объем радиуса а. Определить время, в течение которого образовавшаяся полость заполнится жидкостью (Besant, 1859 Rayleigh, 1917). [c.45]

Можно предполагать, что а у превращение также проходит в условиях общего квазиизотропного изменения объема. В этом случае каждая пластина а -фазы должна трансформироваться по обратному пути (сферический объем превращается в вытянутый эллипсоид деформации). Группа из трех а-кристаплов при основном сдвиге с векторами - 5] , -52 [136] будет переходить в аустенит исходной ориентации в условиях суммарного изотропного формоизменения. В соответствии с этим пластины восстановленного аустенита, имеющие общую ориентацию, должны образовываться в результате различных вариантов сдвига. [c.93]

Сферический объем нагретого воздуха, образовавшийся в результате-взрыва в атмосфере, поднимается в поле тяжести. Это движение является источником дополнительных возмущений, возникающих в атмосфере. Оценим энергию звуковых волн, которая излучается благодаря движению нагретой сферы. Скорость подъема и можно определить ио формуле (Р. М. Дейвис и Дж. И. Тейлор, Ргос. Roy. So . London, 1950, А200 1062, 375—390 см. также собрание сочинений Тейлора, т. 3, 1963). [c.297]

Если принять, что сферический объем жидкости диаметром Оо, движется со скоростьн> Ио то условием неразрывности этого объема будет равенство кинетической энергии и работы сил вязкости и поверхностного натяжения [c.110]

J[a поверхности раздела жидкости и газа действуют силы поверхностного натяжения, стрелгящиеся придать объему жидкости сферическую форму и вызывающие некоторое дополнительное давление. Одпако это давление заметно сказывается лишь при малых объемах жидкости и для сферических объемов (капель) определяется [c.10]

Разобъем р-пространство на фазовые ячейки объемом (2nU) jV (где У — объем кристалла). Тогда в сферическом слое число таких ячеек [c.176]

Предположение о том, что все диполи в среде равны и расположены параллельно, может быть оправдано в случае диэлектрика (поляризация атомов), однако в случае парамагнетика (ориентация ионов) оно неприменимо. Онзагер [28] показал, что среднее поле в месте расположения иона (при усреднении как по пространству, так и по времени) равно полю, вычисленному по формуле (7.12), однако оно не является полем, оказывающим на ион ориентирующее действие. Сам ион вызывает поляризацию окружающей его среды, а это приводит к появ [ению некоторотг составляющей поля в место расположения иона. Эта составляющая, названная Бёттхером [29] полем реакции , меняет свое направление вместе с диполем (если предполагать, что среда вокруг диполя является изотропной) поэтому она не приводит к ориентации иона (,х отя и приводит к появлению соответствующего члена в выражении для энергии). Задача состоит в том, чтобы вычислить поле в месте расположения одного из ионов в решетке в случае, когда сам ион отсутствует. Такое вычисление связано с большими трудностями. Онзагер для получения приближенного р( -шения заменил парамагнетик непрерывной средой, обладающей проницаемостью [1, со сферической полостью, объём которой равен объему отсутствующего иона. И этом случае из уравнений Максвелла можно получить соотношение [c.432]

Сварка сферических резервуаров осуществляется, как правило, на манипуляторах, позволяющих осуществлять вращение оболочки вокруг любой оси с плавной регулировкой скорости. Основной объем сварочных работ при гфавильной их организации производится сварочными автоматами. Крупные сферические и каплевидные резервуары в поло-жеие для сварки устанавливают на постоянных опорах без вращения. При этом сварку меридиональных стыков производят автоматами с принудительным формированием шва порошковой проволокой. [c.16]

Обеспечение несущей способности соединений с мягкой прослойкой на ровне основного металла, как было показано в разделах 3,4 — 3.6, может быть достигнуто за счет рационального выбора конструктивногеометрических параметров соединений (к, ф, АГ ). Так, например, для оболочковых конструкций, геометрическая форма которых характеризуется постоянным значением показатс-ад двухосности нагружения стенки конструкции и = 02 /0 = onsi (сферическая, цилиндрическая, коническая и др.), оптимальная величина мягких прослоек, обеспечивающая равнопрочность соединений основному металлу, может быть определена из соотношений (3.31), (3.51) — (3.53) по известным значениям ф и A g. При этом, в зависимости от характера неравномерности распределения свойств по объему мягкого металла прослойки, необходимо учитывать корректировку на Кр в форме (3.90). [c.188]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...