Уравнение основное динамики материальной

Основные формы дифференциальных уравнений динамики материальной точки [c.11]

ГЛАВА 2. ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ И ОСНОВНЫЕ ЗАДАЧИ ДИНАМИКИ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ [c.208]

Уравнение (3) называют основным уравнением динамики точки при ударе. Из этого уравнения для скорости материальной точки в конце удара находим [c.481]

Основное уравнение динамики материальной точки представляет собой не что иное, как математическое выражение второго закона Ньютона [c.45]

Уравнение (3.11) по форме совпадает с основным уравнением динамики материальной точки и является его естественным обобщением на систему частиц ускорение системы как целого пропорционально результирующей всех внешних сил п обратно пропорционально суммарной массе системы. Напомним, что в неинерциальных системах отсчета результирующая всех внешних сил [c.73]

Уравнение Мещерского по своей форме совпадает с основным уравнением динамики материальной точки постоянной массы слева — произведение массы тела на ускорение, справа — действующие на него силы, включая реактивную силу. Однако в случае переменной массы нельзя внести массу т под знак дифференцирования и представить левую часть уравнения как производную по времени от импульса, ибо mdv/d/J d(mv)/d<. [c.77]

ГЛ. XIX, ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДИНАМИКИ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ 80. Первый закон Ньютона [c.12]

ГЛ. XIX. ОСНОВНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДИНАМИКИ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ [c.14]

Окончательной формой уравнения (1), в котором можно положить С=т, будет основное уравнение динамики материальной точки [c.14]

Равенство (2), как уже упоминалось, является основным уравнением динамики материальной точки. [c.18]

Обозначим равнодействующую всех внешних сил, приложенных к точке Mi, через f , а всех внутренних — через Fi тогда дифференциальные уравнения движения системы материальных точек могут быть представлены совокупностью основных уравнений динамики для отдельных точек системы [c.106]

Четырехмерные векторы должны входить в формулировки физических законов, если мы хотим, чтобы эти законы оставались инвариантными относительно преобразования Лоренца. В следующем параграфе будет показано, как эта идея реализуется при релятивистском обобщении основного уравнения динамики материальной точки. [c.462]

Нам предстоит теперь решить поставленную в начале главы задачу обобщения основного уравнения динамики материальной точки, т. е. приведения его к форме, инвариантной относительно преобразования Лоренца. Очевидно, что при искомые [c.462]

СВЯЗЬ МЕЖДУ ТЕОРЕМАМИ, ПРИНЦИПОМ ДАЛАМБЕРА И ОСНОВНЫМ УРАВНЕНИЕМ ДИНАМИКИ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ [c.276]

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ УРАВНЕНИЯ ДВИЖЕНИЯ СВОБОДНОЙ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ И ИХ ПРИМЕНЕНИЕ К РЕШЕНИЮ ДВУХ ОСНОВНЫХ ЗАДАЧ ДИНАМИКИ ТОЧКИ [c.448]

Рассмотрение дифференциальных уравнений движения свободной материальной точки показывает, что мы можем поставить и решить следующие две основные задачи динамики точки 1) зная массу точки и закон движения точки, т. е. координаты движущейся точки как функции от времени, определить, под действием какой силы такое движение происходит 2) зная массу материальной точки, действующие на нее силы и начальные условия движения точки, т. е. ее начальное положение и начальную скорость, определить закон движения этой точки. [c.452]

В такой форме второй закон Ньютона носит название основного уравнения динамики материальной точки и читается так [c.238]

Уравнение (7.7) обычно называют основным уравнением динамики материальной точки. При этом имеют в виду, что, принимая тело за материальную точку, тем самым исключают из рассмотрения его вращательное движение. Однако из определения материальной точки следует, что бессмысленно говорить и о ее деформациях. [c.34]

С помощью дифференциальных уравнений движения свободной материальной точки (7.2) —(7.4), несвободной точки (7.8) и (7.10) и дифференциальных уравнений относительного движения (7.17) можно решить две основные задачи динамики точки (следует отметить что эти же две задачи ставятся при решении задач динамики механической системы). [c.110]

Запишите дифференциальное уравнение вращательного движения твердого тела вокруг неподвижной оси сравните его с основными уравнениями динамики материальной точки. [c.208]

Общее уравнение динамики (1) мы принимаем за исходное при получении основных дифференциальных уравнений аналитической динамики, которым посвящена данная глава. Фактически все изучаемые ниже уравнения движения материальных систем являются только различными формами записи уравнения (1), к которым оно приводится при тех или иных предположениях о характере активных сил, действующих на систему, и о наложенных на нее связях. [c.267]

ОСНОВНЫЕ ФОРМЫ ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ УРАВНЕНИЙ ДИНАМИКИ МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ [c.12]

Основное уравнение динамики материальной точки записывается соответственно выбранной системе координат. Так, основное уравнение динамики можно составить в цилиндрических, сферических и других криволинейных координатах. Ниже, в гл. 10, 6, приводится основное уравнение динамики материальной точки, отнесенное к любой системе координат. [c.13]

С помощью основного уравнения динамики материальной точки можно решать две основные задачи динамики первую и вторую. [c.13]

Напишем основное уравнение динамики материальной точки в проекции на ось X [c.18]

Аналитические методы позволяют описать статику и динамику теплотехнических объектов управления с достаточной для решения многих задач степенью точности. Уравнения статики, как правило, получают на стадии теплотехнических расчетов обьекта. Описание динамики вновь проектируемых объектов обычно отсутствует. Дифференциальные уравнения являются наиболее общей формой описания динамических свойств объекта. Составление дифференциальных уравнений базируется на использовании физических законов, определяющих процессы в системе. При описании теплотехнических объектов используют уравнения теплового и материального балансов, уравнения теплообмена, теплопроводности и другие конкретные формы выражения основных физических законов сохранения энергии, вещества, количества движения и т.д. [c.551]

Сравнивая полученное уравнение (160) с основным уравнением (112) динамики для отдельной материальной точки, нетрудно сделать заключение о том, что уравнение (160) выражает теорему о движении центра масс системы [c.314]

Первая основная задача динамики материальной точки. Каждое из уравнений системы (13.6) связывает две величины -проекцию ускорения точки и проекцию равнодействующей силы на соответствующую ось инерциальпои системы координат. При помощи этих уравнений mohiho решать следующие две основные задачи. [c.243]

Первая основная задача динамики материальной точки. Зная массу и движение точки, т. е. зная уравнения ее дви-яшния в инерциальной прямоугольной декартовой системе координат [c.243]