Определение температуры излучающих тел

ОПРЕДЕЛЕНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ ИЗЛУЧАЮЩИХ ТЕЛ [c.542]

При экспериментальном оптическом определении температуры излучающих тел опытные значения отличаются от истинной температуры поверхности Т. [c.542]

Метод определения лучистого потока и температуры излучающего тела. [c.191]

Если излучающее тело не является черным, применение формулы Вина не имеет смысла. Иногда, однако, распределение энергии в спектре таких тел можно практически отождествить с распределением энергии некоторого черного тела температуры Т . В этом случае излучающее тело имеет такой же цвет, как черное тело температуры Тс- Нередко называют определенную таким образом Тс цветовой температурой тела. [c.703]

Для определения результирующих потоков излучения необходимо располагать данными по коэффициентам излучения. Коэффициент излучения является сложной функцией, зависящей от природы излучающего тела, его температуры, состояния поверхности, а для металлов — от степени окисления этой поверхности. Для чистых металлов с полированными поверхностями коэффициент излучения имеет низкие значения. Так, при температуре 100 °С коэффициент излучения по отношению к его величине для абсолютно черного тела не превышает 0,1. Металлы характеризуются высокой отражательной способностью, так как из-за большой электропроводности луч проникает лишь на небольшую глубину. Для чистых металлов коэффициент излучения может быть найден теоретическим путем. Относительный коэффициент (степень черноты) полного нормального излучения для них связан с удельным электрическим сопротивлением рэ зависимостью [c.385]

При этом излучающая система переходит в некоторое неустойчивое состояние без видимой затраты энергии, что находится в явном противоречии со вторым началом термодинамики. Следовательно, сделанное предположение неверно, и, следовательно, характеристики излучения (яркость, плотность), соответствующие определенной температуре и длине волны, не зависят от материала тел. Рассмотрим замкнутую излучающую систему тел, в которой установилось термодинамическое равновесие. Спектральная плотность лучистой энергии, падающей на поверхность тел, в общем случае является некоторым функционалом температуры полости и длины волны f К, Т), в независимости от природы тел. Этому потоку энергии, в силу термодинамического равновесия, соответствует лучистый поток, равный ему и противоположно направленный. Вводя коэффициент отражения от поверхности стенки, составим балансное уравнение потоков тепла [c.468]

Основной частью второй задачи является определение е излучающих системах величин результирующих лучистых потоков и температур для отдельных тел, входящих в систему. Первая задача является вспомогательной для второй, хотя в ряде случаев она представляет и самостоятельный интерес. [c.121]

Температура, которая может быть получена из энергетического распределения полного звездного света в межзвездном пространстве, должна быть около 10 000°, эффективная температура изолированного черного поглощающего или излучающего тела в межзвездном пространстве должна быть около 3°, а если из скоростей частиц, входящих в состав космических лучей, определить их кинетическую температуру, то мы получим значение в сотни миллионов градусов. Если в астрофизике вообще важна точность в определении понятия температуры, то в межзвездном пространстве этот вопрос имеет первостепенное значение. [c.417]

Для определения результирующих тепловых потоков необходимо располагать данными по коэффициенту излучения. Для реальных тел коэффициент излучения является сложной функцией, зависящей от природы излучающего тела, его температуры, состояния поверхности, а для металлов — от степени окисления этой поверхности. Для чистых металлов с полированными поверхностями коэффициент излучения имеет низкие значения. Так, при температуре 100° С коэффициент излучения металлов по отношению к его величине для абсолютно черного тела не превышает 0,1. Коэффициент излучения металлов практически линейно зависит от температуры. Для чистых металлов коэффициент излучения может быть найден теоретическим путем. [c.359]

Каждой температуре излучающего абсолютно черного тела соответствует определенная величина длины волны, на которой излучение достигает максимального значения [c.183]

Для определения коэффициента теплоотдачи излучением не обходимо располагать значением коэффициента черноты поверхности излучающего тела. Под коэффициентом черноты, иначе называемом степенью черноты, понимают отношение энергии изучения данного тма к энергии излучения абсолютно черного тела при той же температуре, т. е. [c.36]

Таким образом, получаем метод определения излучающей способности стекла или некоторой другой полупрозрачной жидкой или твердой среды [47], основанный на измерении отношения Qs(p ->o) к Ь к, Т). Последнее получается от черного тела при той же температуре, что и стекло, тогда как первое получается при устройстве полости черного тела в слое стекла. [c.396]

В настоящем разделе рассматривается методика определения распределения температуры в полупрозрачном теле, разрушающемся под действием теплового потока, подводимого извне к граничной поверхности. Для общности предположим, что среда является излучающей, поглощающей и изотропно рассеивающей. На фиг. 12.7 представлена геометрия задачи и система координат. Рассматривается полубесконечное тело (О < д < оо), которое разрушается вследствие нагрева с поверхности раздела газ — жидкость. При стационарном процессе уноса массы температура поверхности раздела Го является максимальной и по мере удаления от поверхности раздела температура тела падает. Излучение, испускаемое внутренними слоями вещества и достигающее поверхности раздела жидкость — воздух, частично пропускается, а частично отражается ею, причем предполагается, что эта поверхность отражает идеально зеркально. Если в течение некоторого времени унос массы происходит с постоянной скоростью и неустановившаяся стадия процесса пройдена, то [c.511]

Пирометры спектрального отношения удовлетворяют более высоким требованиям относительно точности определения коэффициентов излучательной способности. При этом поправки обычно определяют непосредственно на объекте. С этой целью иногда проводят эксперименты, при которых измерение цветовой те.мпературы излучающего объекта подтверждается одновременным измерением его действительной температуры при помощи термоэлектрического термометра, упрощенной модели черного тела или другим способом. [c.328]

Вследствие изотропии равновесного излучения исходящий из каждого элемента объема полости непрерывный поток энергии является одинаковым по интенсивности для всех направлений, Убыль энергии в элементе объема компенсируется встречными потоками. Если взять излучающий объем на границе со стенкой полости, то отсюда следует вывод, что от каждого участка стенки исходит излучение, и притом равномерно во все стороны. Это излучение содержит как испущенный, так и отраженный свет. Но черная стенка не отражает света. Следовательно, испускаемое черным телом излучение является изотропным. Любой элемент поверхности абсолютно черного тела в любом направлении испускает один и тот же световой поток. Поэтому яркость абсолютно черного тела не зависит от направления и является функцией только температуры. Свяжем ее с плотностью энергии равновесного излучения-Рассмотрим рисунок 32. По определению яркости элемент поверхности стенки полости dS излучает под углом 0 к нормали в элемент телесного угла d(o поток энергии, равный [c.172]

В конце 1 уже было отмечено, как излучает видимый свет тело с подобным распределением температуры. При низких температурах воздух прозрачен и не излучает при высоких — совершенно непрозрачен и не выпускает наружу видимые кванты. Излучающий слой, который посылает в основном поток видимого света на бесконечность , в холодный воздух, лежит где-то между прозрачной и непрозрачной областями (он заштрихован на рис. 9.4). Температура в излучающем слое, очевидно, близка к температуре прозрачности воздуха, определенной равенством (9.2), где I — средняя по спектру длина пробега в области, где лежит излучающий слой. Яркостная температура видимого излучения также приближенно совпадает с температурой прозрачности. Если средняя длина пробега по-прежнему заключена в интервале 10 —10 см, то предельная яркостная температура должна быть ра вной 17 ООО—20 000° К (см. табл. 9.2). [c.473]

Речь идет, конечно, только о чисто температурном излучении, когда все свойства излучающего и поглощающего тела определяются только температурой тела. Исключаются из рассмотрения все случаи холодного или неравновесного свечения, когда светящееся тело излучает не потому, что оно нагрето, а потому, что определенные уровни энергии его возбуждены и тело постепенно высвечивается , переходя в нормальное, невозбужденное состояние. [c.679]

Как отмечалось выше, исследования теплопередачи в аэродинамических трубах проводятся при заданной вдоль поверхности тела температуре. Измеренные значения теплопередачи представляются в виде тех или иных локальных коэффициентов (Стантона, Нуссельта). Эти коэффициенты используются для определения теплопередачи или температуры тела при условиях, отличных от имевших место в эксперименте. Однако, как показано в [17], эта процедура может приводить к значительным ошибкам при наличии значительных градиентов параметров пограничного слоя вдоль поверхности тела. В рассматриваемых в настоящей работе течениях имеет место именно такая ситуация. Если использовать, например, число Стантона (2.1), полученное при М = 6, T , = 4.34, и вычислить с его помощью температуру поверхности для случая с излучением (кривая 4 на фиг. 2, а), то отличие от истинной температуры (кривая 3 на фиг. 2, а) получается существенным. Именно поэтому здесь приводятся результаты для случаев заданной температуры поверхности и равновесно излучающей поверхности. [c.139]

Если оптический пирометр с исчезающей питью дополнить вторым светофильтром (синим или зеленым), то открывается возможность измерения так называемой цветовой температуры излучающего тела [Л. 125]. Сущность этого метода определения цветовой температуры, называемого также методом красио-синего отношения, сводится к следующему. [c.44]

Из приведенных формул для определения Ql 2 следует, что для интенсификации теплообмена излучением необходимо повышать температуру излучающего тела и усиливать степень черноты системы. [c.271]

Для измерения температуры твердых и жидких тел, излучающих сплошной спектр, в оптической иирометрии применяют метод суммарной радиации, яркостный и цветовой методы. Определение температуры этими. методами обычно проводится с помощью оптических приборов, называемых пирометрами. Рассмотрим коротко эти методы. [c.147]

Газы. Газы излучают и поглощают только лучи, волны которых по длине относятся к определенной, очень ограниченной области по отношению к тепловым лучам, лежащим вне этой области, все газы диатермичны. У большей части газов область лучей, которые ими излучаются, настолько мала, что их можно считать вполне диатермичными. Ео всяком случае технически газы принимаются за тела теплопрозрачные и не излучающие тепла ни при какой температуре (воздух, кислород, азот, водород). [c.573]

На рис. 19.25 представлена секция излучателя с двумя излучающими ребрами. Рабочее тело входит в теплообменник при температуре (Т /)вх и выходит при несколько меньшей температуре Tf)sux- Этим значениям температур теплоносителя будут соответствовать определенные значения температур наружной поверхности канала Говх и Говых- [c.506]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...