Установившееся течение полосы

Установившееся течение полосы. Ниже рассматриваются две технологические задачи о выдавливании и волочении полосы, причем выбираются такие параметры процессов, при которых возможные сетки линии скольжения являются максимально просты- [c.180]

Выдавливание материала через узкую щель в прямоугольном контейнере (рис. 64) можно рассматривать как установившееся течение полосы с изменением (редукцией) толщины от 2Н до 2к. Очевидно, что к горизонтальной оси симметрии линии скольжения должны подходить под углом я/4 так же, как и к гладким стенкам контейнера. Прилегающий к внутренним углам контейнера материал остается жестким (застойная зона). Этим условиям при редукции Н/к—2 удовлетворяет сетка линий скольжения, представленная на рис. 64 и состоящая из двух центрированных вееров с углами раствора я/2. В силу симметрии будем в дальнейшем рассматривать только нижнюю часть сетки. [c.181]

Эта теорема доказывает, в частности, существование в полосе О установившегося течения идеального газа, если расход достаточно мал. При увеличении расхода такое течение будет существовать до тех пор, пока его скорость в какой-либо точке границы не достигнет скорости звука. [c.115]

Трудность, возникающая в последнем случае, заключается в том, что энергия волн, возбуждаемых кораблем, стремится размазаться по большой области пространства волновых чисел, так что вблизи корабля, вообще говоря, плавно изменяющаяся волновая картина невозможна. Поэтому нельзя задать соответствующие гладкие граничные условия, такие, которые необходимы для теоретического предсказания развития волн в будущем. Более легкая задача заключается в рассмотрении установившегося течения в открытом канале вдоль медленно волнообразно изменяющейся стенки с постоянной длиной волны. В этом случае энергия волнового движения приходится на относительно узкую полосу волновых чисел. [c.196]

При исследовании колеблющихся объектов широкое распространение получили также метод голографической интерферометрии с усреднением во времени [223] и стробоголографический метод [133, 215, 256 ]. Согласно первому из этих методов голограмма колеблющегося объекта записывается непрерывно в течение многих периодов колебания. Вследствие того что при установившемся колебательном движении объект значительную долю периода находится в крайних и близких к ним положениях, на голограмме регистрируются главным образом волновые фронты, соответствующие этим положениям. В результате при восстановлении голограммы на изображении поверхности объекта наблюдается система полос, соответствующая распределению амплитуд колеба- [c.211]

Погрешность зависит, разумеется, от типа рассматриваемых задач. В технологических задачах, где происходят большие пластические деформации в определенных частях тела, использование концепции жестко-пластического тела вряд ли может оспариваться. На фиг. 127 показана деформация квадратной сетки при протяжке полосы сквозь твердую конусную матрицу. Очевидно, что части полосы слева и справа от матрицы можно рассматривать как жесткие и что пластическая деформация локализована вблизи контактных плоскостей. Технологические задачи этого типа относятся к задачам установившегося пластического течения с большими деформациями ( 49). [c.134]

Установившееся пластическое течение. Волочение полосы [c.200]

УСТАНОВИВШЕЕСЯ ПЛАСТИЧЕСКОЕ ТЕЧЕНИЕ. ВОЛОЧЕНИЕ ПОЛОСЫ 201 [c.201]

Задачи установившегося пластического течения тесно связаны с особенностями технологических процессов и требуют специального обсуждения мы ограничимся рассмотрением задачи о волочении полосы. [c.201]

На рис. 223 показана фотография невозмущенного потока сжатого воздуха, входящего в сопло при давлении около 7 ama и расширяющегося до давления в 1 ama. В области сверхзвуковой скорости отчетливо видны в виде тонких полос перекрещивающиеся установившиеся звуковые волны. Эти волны получились особенно четкими и частыми потому, что стенки сопла были намеренно сделаны шероховатыми при помощи напильника. Измерение угла, под которым пересекаются волны, позволило определить отношение — в разных точках сопла. Значения скорости W, вычисленные по теоретическим формулам, оказались хорошо совпадающими с измеренными значениями . На рис. 224 изображена фотография потока, в котором звуковая скорость не достигается р2 > Рв), В ЭТОМ потоке плотность уменьшается вплоть до самого узкого поперечного сечения, а затем начинает увеличиваться. Установившиеся звуковые волны не возникают ни в одном месте сопла. На рис. 225 показана фотография скачка уплотнения (р2 < Рв)- Отчетливо видны первые установившиеся звуковые волны перед скачком уплотнения после же скачка уплотнения все поле потока затемнено — скорость течения здесь везде меньше скорости звука. На рис. 226 показана фотография скачка уплотнения при еще меньшем противодавлении. В этом случае происходит отрыв струи от стенок сопла и образуются перекрещивающиеся косые скачки уплотнения, позади которых распространяются звуковые волны. Каждая отдельная волна давления на рис. 226 идентична с соответствующей волной на рис. 223, что опять подтверждает сказанное в 3 как только в потоке устанавливается звуковая скорость, всякого рода возмущения давления не передаются вверх по течению. [c.372]

Мы можем, таким образом, утверждать, что гравитационные объемные силы yo, порождаемые Луной, стремятся крайне медленно смеи ать материал в обоих полушариях к экваториальной области, где он постепенно нагромождается и накапливается в широкой полосе между параллелями р= 39°15, подвергающейся действию установившихся сжимающих напряжений ду в направлении север — юг это медленное течение [c.839]

Основная идея Иг. М. Павлова заключается в том, что при установившемся процессе прокатки по обе стороны валков имеются концы металла известной длины и жесткости, связывающие процесс прокатки в области деформации и придающие течению металла особую закономерность. Наличие жестких, двигающихся поступательно концов прокатываемой полосы исключает возможность любого смещения частиц по всей длине полосы, обусловливая равную скорость периферических слоев и сердцевины в каждом отдельно взятом сечении. Концы полосы (при достаточной ее длине и симметричном истечении) сковывают все движение в направлении прокатки — вытяжка в этом направлении может быть только постоянной для различных частей поперечного сечения полосы. [c.344]

Установившийся процесс отличается от первой и третьей стадий прежде всего влиянием обоих внешних концов полосы на ход процесса. По обе стороны области деформации имеются концы металла известной длины и известной жесткости эти концы снижают неравномерность деформации и в известной степени выравнивают скорости течения металла в поперечных сечениях полосы. Под влиянием внешних концов полосы, [c.186]

Значительный практический интерес представляют задачи, в которых сквозное пластическое течение вызывается совместным действием удаленных усилий Р и М и некоторой распределенной нагрузкой по границам полосы. Этот вид нагружения характерен для таких важных технологических операций, как протяжка, вальцовка и т. д. В большинстве таких операций осуществляется установившееся пластическое течение, что несколько облегчает [c.174]

В опытах с высокоэластичными системами, у которых с повышением скорости деформации происходит сильное деформационное упрочнение, определение зависимости скорости деформации от напряжения сдвига при установившихся режимах течения может наталкиваться на большие трудности вследствие проявления пристенного скольжения относительно измерительных поверхностей. Этот случай по опытам А. Я. Малкина, проводившимся согласно методу Q = onst, иллюстрируется рис. 58. Испытывался линейный полиэтилен при 155° С. Опыты проводились с очень жестким динамометром. Поэтому нижний предел прочности (точка А) был достигнут в области скоростей деформаций, соответствующих неньютоновским режимам установившегося течения. Кривая А В показывает зависимость предела прочности от скорости деформации. При каждой данной скорости деформации после перехода через предел прочности наблюдаются колебания напряжения сдвига, амплитуда которых характеризуется полосой АСС. Эти колебания обусловлены чередующимися проскальзываниями материала относительно измерительных поверхностей и его прилипания к ним. При увеличении скорости до некоторого [c.125]

Если скорость достаточно велика (у > К, то могут существовать две формы установившегося течения тяжелой жидкости, обладающего нулевой асимптотикой при а ] —оо. В первом случае — это обычный равномерный поток. Во втором случае — это течение, у которого свободная поверхность имеет форму уединенной волны. Поэтому, когда речь идет о задаче обтекания вихря, то естественно думать, что наряду с тем решением, которое было изучено А. М. Тер-Крикоровым (1958) может существовать и другое решение, которое при Г О вырождается в поток, на поверхности которого существует уединенная волна. Такое решение впервые было обнаружено Н. Н. Моисеевым (1957), который изучал в приближенной постановке задачу обтекания бугра или впадины сверх-критическим потоком. Использование методов асимптотически узких полос позволило свести задачу к исследованию одного уравнения второго порядка вида [c.77]

В процессе ползучести число следов скольжения, выходящих на поверхность полированного образца, испытываемого в вакууме, сначала увеличивается, а затем остается постоянным. Время, в течение которого происходит увеличение числа следов скольжения, соответствует первой стадии процесса ползучести, когда деформация протекает с убывающей скоростью. На стадии установившейся толзучести число полос скольжения остается неизменным [Л. 60]. Образование следов скольжения и упрочнение обусловлены одним и тем же процессом перемещения дислокаций и взаимодействия их между собой и с препятствиями. В окрестности пачки плоскостей скольжения металл упрочняется, и образование новых плоскостей скольжения затруднено. Более высокому уровню напряжений соответствует более высокая плотность следов скольжения на стадии установившейся ползучести. [c.71]

В первой части гл. 8 последовательно описаны закономерности упругих и Прочностных. свойств, а также процессы деформации и разрушения. Подчеркнута такая характерная черта аморфных сплавов, как высокая вязкость разрушения в сочетании с высокой прочностью. Рассмотрена также зависимость механических свойств от температуры и скорости. деформирования. В аморфных сплавах ниже некоторой температуры Гр пластическая деформация протекает крайне неоднородно — она сосредоточена в полосах деформации, которые на стадии разрушения служат источником трещин. Выше Тр пластическая деформация становится однородной. На первом температурном участке прочность сравнительно слабо зависит от скорости деформирования, на втором эта зависимость выражена ярко. Темп уменьшения прочности с повышением температуры резко возрастает при Т>Тр, а разрушение при этом происходит после образования шейкн. Кривые ползучести аморфных сплавов имеют вид, идентичный кривым ползучести кристаллических металлов, но природа их специфического вида совершенно разная, поскольку дислокационный механизм развития ползучести для аморфных сплавов не приемлем. В стности, процесс установившейся ползучести в аморфных металлах связан с механизмом вязкого течения и осуществляется путем диффузии. [c.20]

Установившееся и неустановившвеся движение. Если поле скоростей, заданное по Эйлеру v = х -, х , j , t), не меняется с течением времени, т. е. является стационарным = w (х, ж, лс ), движение называется установившимся. В общем же случае движение является неустановившимся. Установившееся движение легче изучать с точки зрения Эйлера, так как при этом число независимых переменных уменьшается на единицу (время t выпадает). Например, установившимся является движение металла в очаге деформации при прокатке (рис. 4) с постоянной скоростью вращения валков, когда длины переднего и заднего концов полосы намного больше длины очага деформации. При прокатке переднего и заднего концов полосы движение металла является неустановившимся. [c.53]

Линии тока в физической плоскости изображены на рис. 84, а линиями со стрелками. Они имеют свой образ и на плоскости скоростей, Этот образ или отображение называется годографом линий тока. При установившемся плоском течении пластическая область разделяет две жесткие области, каждая из которых движется с постоянной скоростью (в нашем случае не деформирующиеся передний и задний концы полосы). Годографы всех линий точка на плане скоростей выходят из одной общей точки и сходятся в одной общей точке. Линии тока в ж стких областях на годографе изображаются точками. Точка линии ка, в которой скорость терпит разрыв, изменяется скачком (напримеб, на границе между жесткой и пластической областью) на годографе отображается линией, длина которой равна величине скачка. Все линии тока, которые пересекают границу аЬ, изображаются годографом линий тока 1234. Линии тока, пересекающие границу Ьс, изображаются годографом линии тока 12 34. Положение точки 2 определяется углом 02, который также определяет положение точки т на линии Ьс. [c.197]

Опыты показывают, что в начальный момент захвата всегда имеет место прилипание полосы к валкам (конечно, при отсутствии смазки), но при прокатке тонких полос, когда при установившемся процессе фактор формы велик, зона прилипания по мере заполнения межвалко-вого зева металлом быстро исчезает. При прокатке же толстых полос, у которых при установившемся процессе фактор формы мал, зона прилипания имеет значительное развитие не только в начальный момент захвата полосы валками, ной в течение всего периода заполнения межвалкового зева металлом. Поэтому угол захвата и максимальное обжатие с увеличением толщины полосы повышаются. [c.190]

П. л. после определения расстояния, на к-ром следует проводить изоляционную линию, рабочим дается задание произвести разрыв в торфяном грунте при помощи прорытия канавы шириною от 0,7 до 1 ми такой глубины, чтобы канава прошла через весь торфяной слой и дошла до минерального слоя почвы или до грунтовой воды, если она близка к поверхности. Торф выбрасывается из канавы на сторону пожара, а минеральная почва—на противоположную сторону, распределяясь равномерным слоем по краю канавы. При рытье такой канавы надлежит тщательно следить, чтобы все корни и перемычки торфа, по которым огонь может проникнуть в защищаемую территорию, были удалены и дно канавы покоилось на минеральном грунте. Все деревья по краю канавы со стороны пожара должны быть срублены и сброшены в сторону пожара, лучше с обрубкой сучьев. В противном случае при сгорании корней деревья могут упасть так, что лягут в виде моста через канаву и по ним огонь может распространиться на защищаемую сторону. Проведенная канава, особенно если она наполняется водой, вполне служит преградой для распространения этого вида П. л. В течение всего времени горения окруженного такой канавой участка тщательно следят за тем, чтобы пожар не перешел за изоляционную линию, установив для этого посменный надзор. Тушить такой пожар чрезвычайно трудно, кроме случая возможности напуска вод на территорию. Тушащие пожар не должны проникать на территорию подземного пожара, т. к. это грозит опасностью для их жизни. При беглом П.л. техника локализации и тушения будет заключаться в следующем. При слабом пожаре и небольшой быстроте его движения, особенно во время тихой погоды, возможно затушить пожар захлестыванием горящей травы.и почвенного покрова ветвями лиственных пород, лучше—смоченных водою. При сильном ветре, при распространении пожара в участках с мощно развитыми вересковым покровом и слоем лесной подстилки или вообще с большим количеством находящегося на поверхности горючего материала, приходится прибегать уже к другим мерам. Они основаны на том, что пожар распространяется вперед гораздо быстрее, чем в бока. В этом случае сильных рабочих вооружают лесными мотыгами, лопатами и граблями, а часть слабых рабочих вооружают ветвями для захлестывания. Образуют 3 отряда 2 отряда работают с боков, а 1 заходит спереди пожара на определенное расстояние. Работа первых двух отрядов будет заключаться в следующем. Впереди каждого отряда идут двое рабочих, к-рые быстрыми ударами мотыги производят разрыв почвенного слоя и вырубание мелкого кустарника следующие за ними рабочие с лопатами расширяют ширину изоляционной лртнии за шши идут рабочие с лопатами, к-рые окончательно придают оформление изоляционной полосе, а за ними идут рабочие с граблями, к-рыми разгребают кучи подстилки и часть ее сбрасывают в сторону пожарища. Ширина такой полосе придается в 1—4 м. В нек-рых случаях, где имеется глубокий гумусовый горизонт и мощная лесная подстилка, роют канавы ши- [c.91]

Временем установления процесса на выходе избирательной системы у обычно называется время, в течение которого напряжение на выходе нарастет до 0,95 от своего значения при установившемся режиме. Время установления обратно пропорционально ширине полосы нроиускания и приближенно для всех однозвенных избирательных систем может быть оценено из выражения [c.665]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...