Поправки к статическому приближению

Поправки к статическому приближению [c.75]

На рис. 5-19 сопоставляются нормированные разгонные кривые, поэтому для полноты анализа возможности применения в расчетах модели конвективного теплообменника с полным перемешиванием необходимо сравнить соответствующие коэффициенты усиления. Следует, однако, отметить, что небольшое несоответствие коэффициентов усиления легко скорректировать статическими поправками, а поэтому достаточно выяснить лишь динамическую точность приближенной модели, сопоставив нормированные кривые. Анализ рис. 5-19 показывает довольно высокое качество модели с полным перемешиванием в отношении температуры рабочего тела большая динамическая погрешность изменения температуры газов при возмущениях со стороны рабочего тела связана с допущением о перемешивании газов. [c.188]

Как видно из данных табл. 5-10, модель с полным перемешиванием дает лучшее приближение (в стационарном смысле) к точной модели, чем модель с полностью сосредоточенными параметрами. Величины отношений коэффициентов, приведенные в табл. 5-10, являются статическими поправками к соответствующей приближенной модели. [c.208]

На примере расчета статически неопределимых систем проявляется формальная аналогия между решением задач упругости и решением задач пластичности методом переменных параметров упругости для стержней. В характеристику жесткости сечения стержня в упругом случае вносят поправку с помощью интегральной функции пластичности при упругопластическом деформировании задачу решают в деформациях, а не в напряжениях (усилиях), если приходится находить решение методом последовательных приближений. Например, теорему о трех моментах для многопролетных неразрезных балок при упругопластическом деформировании по ана- [c.46]

Если же, наоборот, температура 0 изменяется в широком диапазоне, так что происходят существенные изменения состояний твердого тела от соответствующих низким значениям 0 до отвечающих приближению к точке плавления 0 , как, например, те, которые должны обнаруживаться при статических условиях равновесия сил под землей иа глубинах 50—100 км в породах твердой внешней оболочки Земли, то в величину плотности пород р на больших глубинах, соответствующих высоким давлениям р (при а = —р) и высоким температурам, должна быть внесена поправка согласно соотношению [c.26]

Можно показать, что в этом случае течение в области с масштабами х у е описывается системой уравнений Эйлера для сжимаемого невязкого газа. Ие решая полной системы уравнений, можно предложить приближенный метод расчета величины минимального расхода, необходимого для безотрывного обтекания щитка с углом отклонения 9. Как показано выше, при углах отклонения 9 зависимость Ц 9 ) определяется в основном порядке на основе решений, описывающих невязкое течение. Вязкость влияет лишь на поправки высокого порядка малости. Физический смысл соотношения (2.72) состоит в том, что устранения отрыва оказывается необходимым отсасывать ту пристеночную часть пограничного слоя или же струйки тока, полное давление которых меньше статического давления на щитке. При заданном угле отклонения щитка 9 и числе невозмущенного набегающего потока можно определить величину отношения р /роо, где р — статическое давление на щитке. [c.68]

Обработка данных Р-волн Применительно к многокомпонентным данным, первым шагом должна быть обработка обычных данных Р-волн до получения оптимальной суммы. Решение статических поправок для данных Р-волн используется как первое приближение статических поправок для данных PS-волн. В общем случае, поправки за ПВ, умноженные на 2-4, могут быть применены в качестве первого приближения статических поправок для данных поперечных волн за точку приема. Само по себе изображение данных Р-волн весьма полезно для направления процесса обработки данных PS-волн. [c.74]

Общая теоретическая основа метода рассматривается в 2 нй базе представлёния о функции рассеяния S к, ю). Здесь же приведены основные свойства этой функции. Далее устанавливается связь с обычным методом интерпретации рассеяния рентгеновских лучей в рамках так называемого статического приближения. В 4 из лагается теория, лежащая в основе обычного метода дифракции нейтронов, и описываются методы, позволяющие учесть поправки, связанные с многократным рассеянием и неупругими эффектами. В 5 дается обзор последней серии экспериментов Эгельстафа, Эндерби и их сотрудников, а в 6 сделана попытка оценить относительные достоинства рентгеновских и нейтронных методов. [c.67]

При аналитическом определении динамических характеристик теплообменника труба в трубе приходит ся сталкиваться с большими математическими трудно стями, избежать которых в 5-3 удалось благодаря ис пользованию модели с полным перемешиванием (см рис. 5-18). Возможны и другие модели, приближенно за меняющие при анализе теплообменник труба в трубе Динамическую ошибку, возникающую при таких заме нах, исправить трудно, но можно добиться, по крайне мере, совпадения отклонений температур точной и при ближенной моделей в новом стационарном режиме. Для этого, как и в случае учета изменения теплоемкости, к динамическим характеристикам приближенной модели надо ввести статические поправки, равные отношению коэффициентов усиления по отдельным каналам точной (табл. 5-8 и 5-9) и заменяющей моделей. Заменяющей моделью является модель с полным перемешиванием (см. табл. 5-3 и 5-4) или модель с сосредоточенными по обоим потокам параметрами (см. табл. 4-2 и 4-3). [c.208]

При рассмотрении тг (i-рассеяния основная цель состояла в изучении сходимости данной итерационной схемы для вычисления длины рассеяния к ее точному значению, рассчитанному в [5] на основе уравнений Фаддеева. При расчете первой итерации (диаграмма рис. 1 а) была установлена применимость статического предела теории ио = = /i/(/i + m) —) 0. Оказалось, что в первом приближении длина тг (i-рассеяния в отличие от рассмотренного ранее [12, 13] случая ггб/-рассеяния существенно меньше точных значений [5]. Причина этого, как было показано в конце п. 4, лежит в специфике изоспиновой структуры данной задачи. На случайность малости первого приближения указывает также то, что сумма первых двух итераций (см. табл. 2) практически совпадает с точным значением a d- Из табл. 2 следует, что рассматриваемый ряд сходится к точным результатам [5] точнее, чем соответствующий ряд в ТМР. Это можно рассматривать как следствие выполнения условия унитарности на каждой итерации. Для уточнения полученных здесь значений для длины тг (i-рассеяния нужно учесть р-волновое тгЛ -взаимодействие, рассчитать диаграмму рис. 1 в, а также оценить вклад от высших итераций. Полученные результаты (см. рис. 3) для фаз тг (i-рассеяния свидетельствуют о их сильной чувствительности к параметрам тгЛ -взаимодействия. Отметим, что все основные соотношения п. 4 с поправками на спин-изоспиновую зависимость применимы для описания рассеяния пиона на более тяжелых ядрах, таких как Li [22], которые допускают двухкластерное представление. [c.297]

Данный нами анализ оптических свойств с самого начала базировался на приближении самосогласованного поля. Мы заметили, однако, что прямое использование формулы Кубо — Гринвуда с моделью невзаимодействующих электронов ведет к ошибке (даже если включить статическое экранирование псевдопотеициала).Если вычислять вместо этого отклик системы в присутствии трех возмущений (света, неэкранированного псевдопотеициала и электрон-электронного взаимодействия), то мы придем к замене статической диэлектрической проницаемости диэлектрической проницаемостью, зависящей от частоты. Если говорить на языке процессов, происходящих во время поглощения (или на языке теории возмущений), то более точные вычисления соответствуют учету вкладов от процессов, в которых, например, электрон поглощает фотон, сталкивается со вторым электроном, рассеивается решеткой и снова сталкивается со вторым электроном. Обескураживает, что этот более сложный процесс, который соответствует высшему порядку теории возмущений, ведет тем не менее к поправкам псевдопотеициала того же порядка, что и для невзаимодействующих электронов. Б этом случае э< х])ект оказывается малым, но нельзя быть уверенным, что дело будет обстоять так же и для всех других возможных процессов. Эта проблема была недавно частично решена, по крайней мере для мягких рентгеновских спектров, работами Нозьера и др. 133, 34). Хотя они основаны на технике теории многих тел, которую мы здесь не обсуждаем, центральные результаты можно понять и иа основе развитых в этой книге представлений. Более обширная дискуссия с точки зрения, подобной нащей, была дана Фриделем [36]. [c.388]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...