Нейтральные токи и массы ГГи

Нейтральные токи и массы [c.178]

В кон, 60-х гг. была построена перенормируемая теория слабых вз-ствий. Успех был достигнут на основе т. н. калибровочных теорий. Создана объединённая модель слабых и эл.-магн. вз-ствий, согласно к-рой, наряду с фотоном —переносчиком эл.-магн. вз-ствий, должны существовать переносчики слабых вз-ствий — промежуточные векторные бозоны с массами в неск. десятков протонных масс. Наряду с заряженными (И + и И ) бозонами должны существовать и нейтральные (Р ). В 1973 впервые экспериментально наблюдались процессы, к-рые можно объяснить существованием нейтральных бозонов нейтральные токи), а в 1983 все эти бозоны были экспериментально обнаружены. [c.815]

В слабо ионизированной плазме давление электронного и ионного компонентов мало по сравнению с давлением нейтрального газа, поэтому при диффузионном движении заряженных частиц, так же как и при прохождении тока, происходит не перемещение всей массы вещества, а только перемещение составляющих. [c.57]

Основные характеристики ионной эмиссии ji — плотность ионного тока 6 — коэффициент распыле-иия — отношение общего числа распыленных частиц (нейтральных и ионизованных) к числу первичных ионов — коэффициент вторичной ионной эмиссии—отношение числа вторичных ионов с определенным отношением заряда к массе к числу первичных ионов (для неэлементарных мишеней под коэффициентом вторичной ионной эмиссии понимают величину = [c.590]

В снаряде, что может возбуждать расширение газа, давление, электрический ток и движение массы, восстанавливающей направление трубы, при котором светлое пятно падает на нейтральное, так сказать, нечувствительное место механизма [78, с. 30]. [c.384]

Цель настоящей работы — изучение процесса контактной коррозии (расчет потерь массы и контролирующего фактора коррозионного процесса) по коррозионной диаграмме. Последнюю получают измерением величины тока и потенциалов электродов коррозионной пары в нейтральном электролите. Если в качестве электродов гальванического элемента служат анодные и катодные составляющие структуры какого-либо металла, то такая пара может моделировать работу коррозионных микроэлементов данного металла. [c.117]

При вращении магнита его полюсные наконечники поочередно проходят мимо стоек. При этом магнитный поток замыкается через сердечник трансформатора. Когда магнит устанавливается параллельно стойкам (в нейтральном положении), магнитный поток замыкается через башмаки стоек. Таким образом, за один оборот двухполюсного магнита в сердечнике трансформатора магнитный поток меняется дважды. Изменяющийся как по значению, так и по направлению магнитный поток пересекает витки первичной и вторичной обмоток. В первичной обмотке наводится переменный ток низкого напряжения (12...20 В), который течет по цепи первичная обмотка — замкнутые контакты прерывателя — масса магнето — первичная обмотка. Во вторичной обмотке создается ЭДС порядка 1,0...1,5 кВ, которая не пробивает искровой промежуток свечи. [c.214]

При отклонении магнита от нейтрального положения в сторону вращения на угол 8... 10°, который называют абрис (угол отрыва), в первичной обмотке течет наибольший ток, создающий максимальный магнитный поток вокруг катушки. В этот момент кулачок прерывателя размыкает контакты. При этом тока и магнитного потока первичной обмотки нет. Исчезающий магнитный поток пересекает вторичную обмотку и индуктирует в ней ток высокого напряжения (11...24 кВ), который подводится по проводу 7 высокого напряжения к свече 6, где пробивает искровой промежуток, воспламеняет смесь, а затем по массе и первичной обмотке возвращается во вторичную. [c.215]

При чрезмерно высоких плотностях тока (выше тех, при которых образуется дендритный осадок) начинается выделение губчатой порошкообразной массы, состоящей из чрезвычайно мелких отдельных кристаллов. В известной степени образование губчатого осадка связано с выделением водорода, который разрыхляет кристаллы, хотя и не исключена возможность, особенно в нейтральных или слабокислых растворах, образования вследствие обильного выделения водорода гидроокисей, которые сами включаются в осадок или по крайней мере препятствуют росту кристаллов. [c.83]

Плазма —это электрически нейтральная механическая смесь положительно заряженных ионов и отрицательно заряженных электронов, которые взаимосвязаны и ведут себя как свободные заряды. Поэтому плазма в целом нейтральна, но в то же время она является хорошим проводником электрического тока. Состояние плазмы определяется плотностью носителей зарядов, степенью ионизации, абсолютной температурой. Она подвержена действию электрических и магнитных полей. Ученые сейчас работают над вопросом применения плазмы в реактивных двигателях в качестве рабочего тела. Исключительно важное значение она имеет в создании управляемой термоядерной реакции. Основная масса Вселенной ионизирована, т. е. состоит из плазмы. Плазма образуется при высокой температуре или в результате электрических разрядов в газах. [c.16]

Температура и концентрация плазмы внутри камеры, определенные спектроскопическими методами, составляли 2,7 — 2,9 зВ и 3-10 см . Вблизи максимума разрядного тока степень ионизации близка к единице, но в целом за разряд число уносимых нейтральных атомов примерно в шесть раз превосходит число ионов. Среднемассовая скорость составляет несколько единиц на 10 см/с, что соответствует оценкам по формуле типа (1.102). Это подтверждает, что истечение основной массы плазмы в зтом режиме определяется газодинамическими силами. Цена тяги электротермического ИПД составляет 100 - 200 Вт/сН. [c.156]

Эксперим. данные по нейтральным токам давали зт втк 0,23. Этому отвечали ожидаемые массы ly-и 2-бозонов соответственно 80 ГэВ и 90 ГэВ. [c.555]

В случае слабого взаимодействия, осуществляемого заряженным током, происходит обмен -бозоном в случае же слабого взаимодействия, обусловленного нейтральным током, происходит обмен 2-бозоном. Эти бозоны имеют спин, равный единице, отрицательную четность и массы, близкие к 90 ГэВ/с . Формула (2.9) дает очень малый радиус взаимодействия, порядка 10 фм. Долгое время проводились безуспешные поиски этих бозонов, поскольку не знали величин их масс. После 1970 г. теоретики вычислили эти массы, и в конце 1982 г. они были экспериментально обнаружены в ЦЕРНе, когда стало возможным получить энергию в системе ЦМ, превышающую их массу покоя. [c.60]

Если взаимодействие осуществляется посредством заряженного тока, то квантом является й -бозон, а если посредством нейтрального тока, то квантом является Z -бoзoн с другим значением массы покоя тг- В самом деле, в теории показывается, что отношение интенсивностей взаимодействия нейтральных и заряженных токов равно [c.70]

В частности, во второй книге рассмотрены основы теории дейтрона, свойства ядерных сил, нуклон-нуклонные взаимодействия при низких, высоких и сверхвысоких энергиях, формфакторы нуклонов и ядер, свойства антинуклонов и антиядер, свойства лептонов, п-мезонов, странных, очарованных и прелестных частиц, резонансов, систематика, адронов на основе унитарной симметрии и кварковой модели, дополнительные вопросы физики слабых взаимодействий универсальная (У-А)-теория и элементы теории электрослабого взаимодействия, открытие слабых нейтральных токов и IV-- и г°-бозонов, вопрос о массе нейтрино и связь его с нейтринными осцилляциями и двойным безнейтринным 3-распадом и др. [c.3]

Теория Вайнберга—Салама предсказала существование четвертого с-кварка и нейтральных токов и предсказывает массы РГ - и г "-бозонов [c.364]

Теория Вайнберга — Салама подтверждается открытием многих эффектов, предсказанных в ней (с-кварк, нейтральные токи, одинаковое значение в различных экспериментах и др.). В 1982 -1983 гг. на р -коллайдере были открыты и IV- и 2 -бозоны. Их массы и другие свойства полностью совпадают с предсказаниями теории. Однако окончательным подтверждением теории должно стать открытие очень тяжелых (воз.можно с массой порядка 1000 ГэВ) скалярных хиггсовских бозонов. [c.371]

Т. о., внимательный анализ эл.-слабого взаимодействия лептонов и кварков позволяет выявить у них наличие симметрии (заметно, впрочем, нарушенной), отвечающей фуппе 5 7сл(2)0 7сл(1)- Если отвлечься от нарушения этой симметрии и воспользоваться строгим условием локальной калибровочной инвариантности, то возникнет теория эл.ч лабого взаимодействия кварков и лептонов, в к-рой фигурируют четыре безмассовых бозона (два заряженных и два нейтральных) и две константы взаимодействия, соответствующие группам SU 2) и f7 (l)- В этой теории члены лагранжиана, отвечающие взаимодействию с заряж. бозонами, правильно воспроизводят известную структуру заряженных токов, но не обеспечивают наблюдаемое в слабых процессах короткодействие, что и неудивительно, т. к. кулевая масса промежуточных бозонов ведёт к дальнодействию. Отсюда следует лишь то, что в ре-алистич. теории слабого взаимодействия массы промежуточных бозонов должны быть конечными. Это находится в соответствии и с фактом нарушенности симметрии [c.606]

В новой конструкции датчика (фиг. 51) в нейтральном положении сила равна 0. Благодаря выбран-ной форме якоря ста.ло возможным уменьшить его массу до 0,10—0,12 а и жесткость пружин до 0,04 — 0,05 гс1мк. Вместе с тем относительно возросло влияние вихревых токов [c.73]

В случае когда газ заключен в цилиндрическую трубку и ток разряда протекает вдоль этой трубки, радиальную зависимость плотности тока J можно найти аналитически [17, 18]. Как для лазеров на нейтральных атомах, так и для ионных газовых лазеров можно считать, что электрон-ионная рекомбинация происходит только на стенках. Безызлучательная ион-электронная рекомбинация (А,- + е) действительно не может происходить в объеме разряда, поскольку в таком процессе невозможно сохранение как полного момента, так и энергии частиц. Например, в лобовых столкновениях скорость V рекомбинировавшего атома дается простым выражением (полученным из условия сохранения импульса) v= (miVi- -m.2V2)/(т[ + т.2), где rrii (i=l, 2) — массы, а — скорости электрона и иона до столкновения. Для данных значений и Ог скорость v определяется однозначно. Следовательно, кинетическая энергия (mi + m2)y 2 также определена и в общем случае не равна сумме исходной кинетической энергии частиц и энергии рекомбинации. Однако излучательная ион-электронная рекомбинация является маловероятным процессом, поскольку для осуществления этого процесса избыточная энергия рекомбинации должна быть удалена в течение короткого времени столкновения. Трехчастичный же процесс e- Ai + M, в котором избыточная энергия передается третьему партнеру М, также маловероятен при используемых давлениях газа (несколько мм рт. ст.). [c.148]

Механическая часть устройства (рис. 49) состоит из неравноплечного коромысла 8, грузоприемной чашки 9, удерживаемой в горизонтальном положении с помощью рычага/(9, и струны 11. На другом плече коромысла 8 установлен масляный демпфер 6, ограничительные упоры 5 и контргруз 7. Если масса контролируемого изделия близка к номинальному значению, то коромысло будет находиться в горизонтальном положении, а металлический флажок 4, управляющий током бесконтактных переключений 3, — в нейтральном положении по отношению к ним. При этом логическая схема 2 и исполнительный элемент 1 срабатывать не будут. В случае отклонения массы изделий от номинального значения в ту или другую сторону, коромысло 8 выходит из горизонтального положения, в результате чего срабатывают логический и исполнительный элементы, а контролируемое изделие перемещается на линию брака. [c.118]

Атомы в кристаллической решетке металла, находящиеся на границах кристаллитов, испытывают менее симметричное воздействие своих соседей, чем атомы в остальной массе зерна. Поэтому они легче покидают кристаллическую решетку. Можно думать, что при тщательном подборе агрессивной среды удастся осущест- с. "ч/ вить такое избирательное удаление атомов с границ кристаллитов. Действительно, опыты показывают, что в кислых, нейтральных (с помощью слабого электрического тока, создающего условия, благоприятные для коррозии) и концентрированных растворах щелочи можно получить межкристаллитное растрескивание. Если раствор, вызывающий общую коррозию, изменен добавкой какого-либо вещества, образующего защитную пленку на поверхности кристаллитов, коррозия сосредоточивается на границах между кристаллитами. [c.551]

Рассмотрим слабононизованный газ, находящийся в однородном постоянном электрическом поле с напряженностью Е. Электрическое поле мы будем считать слабым в том смысле, что средняя энергия, приобретаемая электронами в этом поле, мала, чтобы возбудить или ионизовать нейтральные молекулы газа. Тогда столкновения электронов с молекулами можно счи тать упругими. Что касается ионов, то сразу следует заметить что возникающий под влиянием электрического поля электри ческнй ток определяется подвижностью электронов, а подвиж ностью ионов можно пренебречь вследствие нх большой массы Таким образом, в дальнейшем мы обратимся к движению эле ктронов в электрическом поле с напряженностью Е. [c.31]

В ионизованном газе электроны из-за своей чрезвычайно малой массы дают пренебрежимо малый вклад в скорость газа U, определяемую как среднее локальное значение количества движения на единицу массы. Однако плотность электрического тока j в газе зависит от электронов (с зарядом —е и, например, плотностью числа частиц Wei)i движущихся со скоростью —j/(ewei) относительно положительных ионов. В частности, если положительные ионы и нейтральные частицы имеют одинаковую скорость U, то скорость электронов составляет [c.540]

Смотреть страницы где упоминается термин Нейтральные токи и массы ГГи : [c.148] [c.428] [c.234] [c.191] [c.206] [c.206] [c.554] [c.318] [c.606] [c.134] [c.262] [c.277] [c.386] [c.606] [c.264] [c.55] [c.126] [c.317] [c.251] [c.207] [c.35] [c.21] [c.371] [c.55] [c.379] [c.542]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...