Нейтральные токи

Установлены такие свойства нейтральных токов. [c.425]

Рис. 7.94. Диаграммы процессов, идущих только с участием нейтральных токов.

Отношение сечений нейтральных токов к сечениям заряж. токов [c.265]

Взаимодействие нейтральных токов описывается соответствующим членом в лагранжиане С. в. [c.554]

Именно групповые соображения ведут к необходимости существования нейтрального Ж -мезона, который отвечает нейтральным токам, упоминавшимся в п. 1. [c.189]

В физике элементарных частиц состоянием со спонтанно нарушенной симметрией считается вакуум. В современной теории вакуум — не пустота, а состояние квантовой материи с наинизшей плотностью энергии. В упомянутых в 1, п. 7 объединенной теории слабых и электромагнитных взаимодействий и в единой кварк-глюонной теории сильных взаимодействий спонтанное нарушение вакуума является одним из краеугольных камней. В этих теориях исходные уравнения для этой квантовой материи обладают существенно более высокой симметрией, чем вакуумное решение. Спонтанное нарушение симметрии вакуума является довольно сильным и имеет место для всех типов взаимодействий. Даже различие интенсивности сильных и электромагнитных взаимодействий получается как эффект спонтанного нарушения. Тем не менее, как будет видно ниже, особенно в 7, п. 4, остатки этих исходных или, как их часто называют, высших симметрий убедительно проявляются во многих аспектах. На основе высших симметрий было сделано много оправдавшихся фундаментальных предсказаний (существование й -бариона ( 4, п. 5), спектр шармония ( 7, п. 5), существование слабых нейтральных токов и т. д.). Поэтому гипотеза о спонтанном нарушении симметрии вакуума пользуется всеобщим признанием, даже несмотря на то, что ее сколько-нибудь последовательная количественная трактовка до сих пор отсутствует. [c.298]

В настоящее время наиб, интерес представляет проверка правил отбора для нейтральных токов. Согласно стандартной теории электрослабого взаимоде11ствия, нейтральные токи диагоналыгы, т. е. не меняют сорта (аромата) кварков (м-кварк переходит в и-кварк и т. д.), [c.387]

X безразмерные К. в. в теории электрослабого взаимодействия определяются через вершины с участием варяженных токов и нейтральных токов и слабо зависят от импульсов. В простейшей схеме взаимодействия (с одним мультиплотом Xиггса бозонов) они выражаются через К. в. а и Вайнберга угол 6 . При этом Gp= па/У 2Mw sin 0( , где 0,228(10). [c.444]

Взаимодействие мюонов с нейтральными токами. Универсальный характер электрослабого взаимодействия М. и др. лептонов с нейтральными токами подтверждается прямыми экспериментами по распадам 2 -бозо-на, Z —>р+р. , е е", и косвенными измерениями нарушения зеркальной и зарядовой симметрии в процессах e" " е —> р , T+t" на встречных электрон-позитрон- [c.231]

НЕЙТРАЛЬНЫЙ ТОК (нейтральный слабый ток) в теории электрослабого взаимодействия — фундам. оператор, описывающий взаимодействие кварков и леп-тонов с полем нейтрального промежуточного векторного бозона (2-бозооа) и обусловливающий переходы, в к-рых не изменяется электрич. заряд конечных и на- [c.254]

Нейтрино п стерильны, взаимодействий с 1У и Z у них нет, поэтому и заряженные, и нейтральные (см. Нейтральный ток) нейтринные токи имеют (У — А)-структуру, Константы связи Н. с ТУ-и Л -бозонами равны g/2 2 и g/A oa 6 , где g — константа связи, соответствующая подгруппе — Вайнберга угол. [c.262]

ПРОМЕЖУТОЧНЫЕ ВЕКТОРНЫЕ БОЗОНЫ — векторные частицы, за счёт обмена к-рыми осуществляется слабое взаимодействие. Они наз. промежуточными по историч. причинам, поскольку их существование было предсказано теоретически задолго до их прямого обнаружения как реальных частиц (1983), а именно, локальное четырёхфермнонное взаимодействие между заряженными токами и нейтральными токами представлялось как результат промежуточного обмена виртуальными частицами и 2 [на рис. в качестве примера пока.зано, как указанный обмен осуществляется в рассеянии нейтрино (V) на электроне [c.144]

Исследования, выполненные с помощью П. к., дали существ, вклад в изучение сильных и слабых взаимодействий. Были открыты антисигма-минус-гиперон (1960, Дубна), омега-минус-гиперон (1964, США), нейтральные токи (1973, ЦЕРН) и др. Обнаружены и изучены многочисл. частицы — резонансы в т. д. [c.179]

Очень важный свойством нейтральных токов является то, что Они дцагональны, т. е, переводят лептоны (и кварки) самих в себя, а не в др. лептоны (кварки), как в случае заряженных токов. Каждый из 12 кварковых и лептонных нейтральных токов представляет собой лвнейвую комбинацию аксиального тока с коэф. /3 и векторного тока с коэф. /, — 2 з1п ви, гд Ь — третья проекция т. н. слабого изотопического спина, Q — заряд частицы, а 9 - — Вайнберга угол. [c.555]

Эксперим. данные по нейтральным токам давали зт втк 0,23. Этому отвечали ожидаемые массы ly-и 2-бозонов соответственно 80 ГэВ и 90 ГэВ. [c.555]

ТОК В квантовой теории поля — матем. выражение, описывающее превращение одной частицы в другую или рождение пары частица—античастица. Представляет собой оператор (оператор плотности 4-мерного тока), преобразующийся как 4-мерный вектор при Лоренца преобразованиях. Различают 1) векторный ток и аксиально-вектор-ный, или аксиальный ток, отвечающие превращения.м (переходам) соответственно с изменением и без изменения внутренней чётности и зарядовой чётности 2) электромагнитный ток и слабый Т., описывающие переходы за счёт эл.-магн. и слабого взаимодействия 3) адронный и лептонный Т., описывающие переходы адронов и лсп-тонов 4) заряженный ток и нейтральный ток, описывающие переходы соответственно с изменением электрич. заряда (или рождение заряженной пары) и без изменения заряда (или рождение пары с нулевым суммарным зарядом) 5) странный и нестранный Т., описывающие переходы с изменением и без изменения странности. Так, в процессе бета-распада нейтрона п->р-Ье -I-переход п->р и рождение пары е и описываются слабыми заряженными нестранными векторным и аксиальным соответственно адронным и лептонным Т. А. В. Ефремов. ток ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ — см. Электрический ток. [c.119]

Т. о.. главные отличия Э. в. от четырёхфермионного взаимодействия (1) заключаются, во-первых, в существовании тяжёлых промежуточных бозонов W, Z и, во-вторых, в присутствии взаимодействия с нейтральным током. Существенно, что нейтральный ток является диагональным по квантовым числам странности, чарма и т. д. Комбинации d х Ь определяются матрицей Кабиббо—Кобая-ши — Маскава, зависящей от трёх углов (Эйлера) Ф и одной фазы 6 [c.592]

Преобразование i6) обеспечивает инвариантность квадратичной формы DjDj, т. е. d d +s s + b b = eid+ss + bb, что и приводит к диагональности нейтрального тока, к-рая с высокой точностью подтверждается отсутствием распадов вида К vv. [c.593]

Первым подтверждением теории Э. в. послужило открытие нейтральных токов (1973). Дальнейшее уточнение данных по нейтральным токам привело к значению угла б - sin 0 и-= 0,223+ 0,002. Триумфом теории явилось открытие W- и Z-бозонов на протон-антипротонном коллайдере ЦЕРН (1983). Накоплено большое кол-во данных, к-рые в совокупности дают превосходное согласие эксперимента с теорией. Интересно, что все данные согласуются с низшим порядком теории возмущений с параметрами [c.593]

Показано, что на классе наиболее сильно расходящихся членов высшего порядка теории возмущений по слабому четырехфермионному взаимодействию теория одного слабовзаимодей-ствующего поля перенормируема. Па том же классе теория системы слабовзаимодействующих полей перенормируема, если добавить в затравочном лагранжиане взаимодействие нейтральных токов и переходы частиц друг в друга. При наличии сильного взаимодействия добавляются также мезон-барионные и мезон-лептонные взаимодействия, нарушающие четность. Во всех случаях число добавляемых взаимодействий оказывается конечным. При этих условиях теряют силу известные оценки верхней границы применимости теории слабых взаимодействий, основанные на анализе наивысших расходимостей теории возмущений. При теперешнем состоянии эксперимента перенормированные константы связи большинства вводимых взаимодействий [c.53]

Здесь Ам — матрица (4), все остальные матрицы в (6) диагональны, и мы выписали только их главные значения //, //, р, сг — некоторые функции. Из (6) видно, что для перенормируемости теории леитонных СВ нужно ввести затравочное взаимодействие нейтральных токов (диагональные члены). Это и есть то прямое взаимодействие, о котором говорилось в начале статьи. [c.57]

Одно из наиболее значительных достижений, имеющихся на счету возрожденного квантовополевого подхода, состоит в создании моделей, в которых слабое, электромагнитное и (в предварительной форме) сильное взаимодействия элементарных частиц рассматриваются единым образом. В рамках таких моделей исчезли те расходимости слабого взаимодействия, с которыми прежде не могла справиться процедура перенормировки. Соответственно, теория слабого взаимодействия вышла на уровень квантовой электродинамики в смысле возможности выполнить расчет любого эффекта высшего порядка по взаимодействию. В более практическом плане единые теории частиц привели к предсказанию нейтральных токов слабого взаимодействия, ведущих к упругим процессам уже в низшем порядке по слабому взаимодействию. Кроме того, единые теории частиц подкрепили предположения о существовании нового свойства элементарных частиц — очарования . Впоследствии и то и другое было обнаружено на опыте. [c.173]

Нейтральные токи не только не вписывались в фермиевую теорию слабых взаимодействий и никогда не наблюдались — были даже экснеримен-тально установлены верхние границы их возможной доли по сравнению с заряженными токами. Эти границы находились на уровне N / 10 . [c.174]

Эти данные были получены при исследовании распадов странных частиц (т. е. в процессах, в которых меняется странность, Аб" = 1). Эти распады являются экспериментально наиболее легко регистрируемыми слабыми процессами, в которых нейтральные токи не могут имитироваться обменом фотонами. А по существовавшим теоретическим представлениям, не было видно различия процессов сА5 = 1иА5 = 0с точки зрения поиска нейтральных токов. [c.175]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...