Ускорение в сложном движении

По теореме Кориолиса 2.16.2 об ускорении в сложном движении получим [c.288]

Докажем теорему о сложении ускорений в сложном движении точки в случае, когда подвижная система отсчета имеет только поступательное движение , т. е. оси подвижных координат О х у г имеют в процессе движения неизменное направление по отношению к неподвижной системе координат Охуг. [c.132]

Конструктивные и физические ограничения на величины зазоров Sij и перемещений зависимости расхода от формы клапана и коэффициента расхода учитываются в соответствии с методикой, принятой в работе [7]. Смоделирован механизм действия нелинейности типа сухого трения в относительном движении. Для этой цели применен анализ действующих ускорений в сложном движении [c.130]

Ускорение в сложном движении. Предположим, что точка А движется по кривой и за два следующих друг за другом элемента времени приходит соответственно в положения В и С. Пусть, далее, кривая k движется относительно неподвижной [c.21]

Теорема Кориолиса. Полное ускорение в сложном движений слагается геометрически из трех векторов 1) из полного ускорения относительного движения 2) из полного ускорения переносного движения и 3) из поворотного ускорения. [c.71]

Итак, ускорение в сложном движении равно геометрической сумме трех ускорений переносного, относительного и ускорения Кориолиса, т. е. [c.61]

Планы скоростей и ускорений при сложном движении точек звена. При сложном движении точки или тела движение исследуется одновременно в основной и подвижной системах отсчета. [c.75]

Абсолютное ускорение точки в сложном движении определяется как геометрическая сумма трех ее ускорений переносного w , относительного Wr И кориолисова Wq, т. е. [c.310]

Шар М, принимаемый за материальную точку, участвует в сложном движении в переносном вращательном движении вокруг вертикальной оси регулятора и в относительном движении вместе со стержнем ОМ, который вращается вокруг горизонтальной оси О, перпендикулярной к плоскости рис. б. Следовательно, абсолютное ускорение точки М можно определить по теореме о сложении ускорений точки при переносном вращательном движении [c.444]

Ускорение точки в сложном движении [c.262]

Ускорение точки в сложном движении определяют по формуле [c.262]

Для определения абсолютного ускорения точки в сложном движении продифференцируем формулу (3.10) по времени [c.34]

Теорема 2.16.2. (Кориолиса о сложении ускорений). Абсолютное ускорение точки М, участвующей в сложном движении, равно сумме [c.140]

УСКОРЕНИЕ ТОЧКИ В СЛОЖНОМ ДВИЖЕНИИ 213 [c.213]

Переходя к определению дополнительного ускорения 1У , появившегося из-за изменения скорости точки М в сложном движении, и имея в виду, что векторы изменения скорости ДУк и одинаково направлены и перпендикулярны вектору относительной скорости получим [c.19]

Припоминая, что в сложном движении, составленном из двух или большего числа движений, ускорение равно сумме ускорений, относящихся к составляющим движениям, мы можем сказать, что прямолинейное и равномерное поступательное движение (наложенное на какое-нибудь другое движение твердого тела) не изменяет его переносного ускорения. Таким образом, при равномерном поступательно-вращательном движении все происходит так, как и в случае простого равномерного вращения, и, следовательно, мы снова приходим к центробежной силе. [c.292]

Ускорения 379, 382, 384—387 — Распределение 388, 390 — Сложение 384 ----в сложном движении — Определение 385 [c.589]

Практика эксплуатации этих устройств подтвердила, что если тяжелый сосуд с переменным грузом совершает сложное движение, то целесообразно, проектируя их [1 ], исходить из установленной заранее диаграммы ускорений в относительном движении, при соответствующих соотношениях между тахограммой переносного движения и угловыми скоростями в относительном движении. [c.197]

Выражение для абсолютного ускорения w точки М в сложном движении получают дифференцированием по времени равенства (78) с учетом соотношения (81) [c.27]

Потянем за веревку, которая привязана к углу ящика ящик будет двигаться и вращаться, он будет иметь угловое ускорение и угловую скорость, движение ящика будет сложным движением Но замечательно то, что в сложном движении твердого тела под действием силы Г, приложенной в любой точке тела, его центр [c.194]

Итак, укажем еще раз, относительное движение есть движение по отношению к подвижной системе отсчета, а абсолютным движением мы будем называть движение относительно неподвижной системы отсчета. Основная задача кинематики в случае сложного движения точки состоит в том, чтобы, зная относительное движен 1е точки и переносное движение, т. е. движение подвижной системы отсчета, найти абсолютное движение точки и, следовательно, определить ее траекторию, скорость и ускорение в этом движении. Обратно, всякое движение точки или тела относительно данной условно неподвижной системы отсчета можно рассматривать как сложное и разложить на составляющие движения (относительное и переносное) для этой цели необходимо выбрать систему подвижных осей, движение которой известно, и найти движение точки или тела относительно этой подвижной системы. Этот прием разложения движения точки и.пи тела на составляющие движения является полезным в тех случаях, когда при соответствующем выборе подвижной системы отсчета относительное и переносное движения оказываются более простыми, чем изучаемое движение точки или тела относительно неподвижной системы отсчета. Мы воспользуемся этим приемом в следующих главах, где будем изучать случаи движения твердого тела более сложные, чем те, которые были рассмотрены в предыдущей главе. [c.291]

Решение. Выберем в качестве полюса вершину конуса, остающуюся неподвижной во все время движения. Будем иметь (рис, 73) ] о=0, а ускорение точки М будет складываться из осестремительного и вращательного. Для определения этих составляющих ускорения прежде всего найдем величину и направление вектора мгновенной угловой скорости вращения подвижного конуса. Нетрудно видеть, что общая образующая двух упомянутых конусов является мгновенной осью вращения подвижного конуса, поскольку точки подвижного конуса, лежащие на этой оси, имеют равные нулю скорости. Подвижный конус участвует в сложном движении. Он вращается вокруг своей оси симметрии, которая в свою очередь вращается вокруг вертикальной оси. Абсолютная угловая скорость вращения конуса равна сумме угловых скоростей переносного и относительного движений и определяется по правилу сложения векторов. Нетрудно найти и величину абсолютной угловой скорости (рис, 73) [c.101]

Теорема Кориолиса об ускорении материальной точки в сложном движении. [c.5]

Теорема Кориолиса об ускорении материальной точки в сложном движении. Распределение ускорений в твердом теле [c.45]

Решение 1, Согласно теореме о сложении ускорений в сложном движении, когда переносное дви сеине не поступатолыюе, имеем [c.186]

Если ррпнятъ во внимание теорему <0, сло- жеиии ускорений в сложном движении, то [c.126]

Откладываем ускорение на плане ускорений (рис. 234) II Л О1 в виде отрезка Wa = qa = /сО Л и обычным построением плана ускорений для четырехзвенного шарнирного механизма О1ЛВО2 находим ускорение шарнира В в виде вектора = дЬ, направленного от полюса. Переходим к определению ускорения шарнира С, являющегося общей осью вращения пары 5—4. Рассматривая шарнир С как принадлежащий звену 5 — шпинделю клапана, относительно ускорения можем сделать заключение, что оно будет иметь линию действия, направленную вдоль оси шпинделя. Поэтому проводим через полюс д на плане ускорений вертикаль — л. д. Считая точку С принадлежащей камню, ее движение можно рассматривать как сложное круговое — переносное — вместе с вилкой и прямолинейное — относительное — вдоль прореза вилки, соответственно сложному движению камня — вращательному вместе с вилкой и поступательному прямолинейному вдоль паза вилки. Воспользуемся теоремой сложения ускорений в сложном движении. Так как здесь переносное движение — движение среды (вилки) — вращательное, то нужно учесть помимо переносного и относительного ускорения еще добавочное, или кориолисово ускорение. Поэтому применим теорему сложения ускорений в форме уравнения (24) [c.186]

Эйлера — Савари 31, 34 Ускорение в сложном движении 23 [c.227]

Кориолисовым, или поворотным, ускорением называется составля-юшдя абсолютного ускорения точки в сложном движении, равная удвоенному векпюрному произведению угловой скорости переносного вращения на относительную скорость точки [c.299]

Для ускорений точки в сложном движении и в движениях составляющих равенство, подобное формуле (13.14), будет иметь место только в случае, если все переносные движения пос1упатель- [c.129]

От анализа падения тел Галилей в Дне четвертом Бесед переходит к баллистической задаче в ее простейшей постановке сопротивление среды отсутствует, тяжесть сообщает телу равномерно-ускоренное движение. Галилей начинает с решения вопроса о траектории тела (материальной точки, по современной терминологии) в сложном движении, слагаюш емся из равномерного горизонтального движения и естественно ускоренного движения, уже изученного им. Складывая перемещения и скорости по правилу параллелограмма, точнее сказать, прямоугольника, он доказывает, что траектория тела в этом движении — парабола,— открытие, сделанное им намного раньше издания Бесед . Кроме того, несмотря на ограниченность своих математических средств (геометрия в объеме Евклида плюс некоторые свойства параболы), ему удается доказать, что из всех параболических дуг вида bfd (рис. 9) с одинаковой горизонтальной амплитудой d (точка d фиксирована, фиксирована и вертикаль сЪ, из точек которой проводятся в d параболические дуги) движению с наименьшей горизонтальной скоростью соответствует дуга, у которой начальная точка находится на высоте, равной половине амплитуды . Но, как попутно доказывается для такой дуги, касательная к ней в точке d образует с горизонтом угол, равный половине пря-мого. Отсюда следует, что, обратно, подъем тела по этой параболической дуге из точки d в точку Ь требует, как выражается Галилей, меньшего импульса, чем подъем по дугам, исходящим из d и пересекающим вертикаль выше или ниже точки Ь. Далее ясно, что если мы будем бросать тела с одним и тем же импульсом из кон рчной точки под разными углами,, то наибольшую дальность полета... пoлyчиJ I при наклоне, равном половине прямого угла Кроме этого замечательного результата, Галилей тут же дает основы для вычисления первых теоретических таблиц стрельбы и приводит построенные им таблицы. [c.93]

Теорема Кориолиса об ускорении материальной точки в сложном движеиии и формула Ривальса о распределении ускорений в твердом теле дают представление об ускорениях точек в сложном движении. Теорема Кориолиса определяет переход от одной системы координат к другой при нахождении ускорения материальной точки (системы движутся отно-сительпо друг друга). Наиболее важным является во<прос об определении переносного ускорения материальной точки при выборе различных систем отсчета. Переносное движение не зависит от характера агносительного движения материальной точки. [c.6]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...