Свободное движение в неограниченном пространстве

Свободное движение в неограниченном пространстве [c.61]

Рассмотрим свободный теплообмен в неограниченном пространстве у вертикальной плиты или трубы. Характерная картина свободного движения показана на рис. 27-6. [c.440]

R этом заключается отличие движения зажатых потоков (струй) от движения свободной струи в неограниченном пространстве, подробно изученном Г. Н. Абрамовичем и др. [c.158]

У поверхности нагретого тела в поле тяготения слои жидкости, прилегающей к нему, нагреваются, становятся легче и начинают двигаться вверх возникают восходящие конвективные потоки. У охлажденной поверхности соответственно конвективные потоки будут направлены вниз. Если объем, в котором расположено тело, велик, так что конвективные потоки, возникающие у поверхности тела, не вызывают циркуляции во всем объеме, движение называют свободной конвекцией в неограниченном пространстве. [c.168]

Если рабочая среда входит в аппарат через сравнительно небольшое отверстие, а специальные устройства для раздачи потока по всему сечению аппарата отсутствуют, то образуется свободная струя. При больших отношениях площадей сечения аппарата и входного отверстия Рк/Рц входящий поток даже в условиях ограниченного пространства практически близок к свободной затопленной струе (рис. 1.47, а), которая характеризуется приблизительно теми же соотнощениями, что и соотношения для струи, вытекающей в неограниченное пространство. Когда соотношение площадей такое, что стенки аппарата расположены к оси ближе, чем границы свободной струи, на определенном расстоянии от ее начала, струя деформируется, при этом значительно изменяется характер распределения скоростей. Форма струи в условиях ограниченного пространства аппарата еще больше усложняется в тех случаях, когда вход в аппарат осуществляется сбоку (изгиб струи, рис. 1.47, б) или в сторону, противоположную основному направлению потока внутри аппарата (радиальное растекание, рис, 1.47, в). Особенностью распространения струи в ограниченном пространстве является также неизменность общего расхода количество жидкости, входящей в аппарат, равно количеству жидкости, выходящей из него. Перед выходом жидкости из аппарата вся присоединенная масса отсекается от струи и возвращается обратно. Таким образом, вне струи во всем объеме аппарата осуществляется циркуляционное движение [c.53]

Анализ многочисленных экспериментальных исследований теплоотдачи при свободном движении теплоносителя в неограниченном пространстве, выполненный академиком М. А. Михеевым, показал, что для средних коэффициентов теплоотдачи можно записать уравнение подобия, которое справедливо для различных форм поверхности теплообмена [c.346]

Рассмотрим процесс свободного движения вдоль вертикальной нагреваемой пластины, расположенной в неограниченном пространстве, заполненном жидкостью. В этих условиях вдоль пластины снизу вверх движется только тонкий слой жидкости, а основная [c.175]

Рассмотрим процесс свободного движения вдоль вертикальной нагреваемой пластины, расположенной в неограниченном пространстве, заполненном жидкостью. [c.329]

Выше были рассмотрены случаи теплоотдачи при свободном движении в очень большом или неограниченном пространстве. [c.170]

Теплоотдача в неограниченном пространстве. Процесс теплообмена при естественной конвекции (свободном движении) жидкости имеет весьма широкое распространение как в технике, так и в быту. Свободным называется движение жидкости вследствие разности плотностей нагретых и холодных частиц. Например, при соприкосновении воздуха с нагретым телом воздух нагревается, становится легче и поднимается вверх. Если же тело холоднее воздуха, тогда, наоборот, от соприкосновения с ним воздух охлаждается, становится тяжелее и опускается вниз. В этих, случаях движение воздуха возникает без внешнего побуждения в результате самого процесса теплообмена, а потому и называется еще естественной [c.87]

В общем случае процесс теплоотдачи при свободной конвекции определяется системой уравнений теплопроводности, движения и неразрывности потока жидкости. При этом в уравнении движения учитывается подъемная сила, обусловленная переменной плотностью среды. Эта сила пропорциональна коэффициенту объемного расширения среды р, умноженному на разность температур в данной точке потока и в некоторой характерной точке. Если процесс протекает в неограниченном пространстве, то в качестве начальной точки отсчета температур принимается температура на большом удалении от поверхности теплообмена (температура невозмущенного потока). [c.212]

Задавшись первоначально температурами экранов, определяют коэффициенты теплопередачи излучением алг, используя методы расчета, разработанные О. Е. Власовым и Г. Л. Поляком. Далее, исходя из вида теплопередачи соприкосновением (при вынужденном или свободном движении, в ограниченном или неограниченном пространстве), подбирают соответствующие уравнения подобия и подсчитывают определяющие параметры. По численным значениям определяющих критериев находят коэффициенты теплопередачи соприкосновением. При расчете через ограниченные прослойки со свободным движением среды по уравнениям подобия определяют эквивалентные коэффициенты теплопроводности. [c.13]

Установлены особенности теплоотдачи горизонтального и вертикального цилиндров при свободнам движении разреженного газа в неограниченном пространстве и. при наличии влияния Стенок оболочки. [c.539]

Резание всухую соответствует теплообмену в спокойном атмосферном воздухе, который определяется так называемым свободным движением воздуха в неограниченном пространстве. Сравнение данных при резании всухую с теплообменом для обычных условий (без осуществления резания) позволяет сказать, что интенсивность теплообмена при резании по сравнению с теплообменом на поверхностях резца в условиях естественной конвективной теплоотдачи в спокойном воздухе без резания может увеличиться в 10 раз. Это связано, видимо, с дополнительными возмущающими [c.155]

Рассмотрим процесс свободного движения вдоль вертикальной нагреваемой пластины, расположенной в неограниченном пространстве, заполненном жидкостью. В этих условиях вдоль пластины снизу вверх движется только тонкий слой жидкости, а основная масса жидкости остается в состоянии покоя. Если толщина движущегося слоя жидкости значительно меньше высоты пластины, то его можно рассматривать как пограничный слой. На рис. 1Х-1 приведена интерферо-грамма течения жидкости вдоль вертикальной нагреваемой пластины черные линии представляют собой изотермы, цифры на рисунке указывают расстояние в дюймах от нижнего края пластины (1 дюйм = 25,4 мм). На рисунке отчетливо видно, как ламинарный режим движения в пограничном слое (изотермы — прямые линии) постепенно переходит в турбулентный (изотермы — волнообразные линии). [c.194]

Для тела, расположенного в неограниченном пространстве, когда движение жидкости наблюдается только у его поверхности, а остальная ее масса остается неподвижной, можно составить уравнения пограничного слоя. Путем анализа порядка величин и отбрасывания малых, так же как это было сделано для случая вынужденного движения (гл. VH), из уравнений Навье—Стокса для несжимаемой жидкости (П-29 и 11-30) получим уравнения движения для стационарного двумерного пограничного слоя с учетом (УП-9) и (VIi-10) при свободной конвекции в проекции на ось х в следующем виде [c.194]

Различают также струи, движущиеся в неограниченном пространстве (свободные струи), и ограниченные струи, движение которых происходит в присутствии стенки (пристенная струя) или в тупиковой конструкции. [c.239]

При конвективном режиме коэффициент теплоотдачи определяется по формуле (88) для конвективной теплоотдачи при свободном движении жидкости в неограниченном пространстве (С =0,135 п = = 1/3). [c.63]

Прц вертикальном и горизонтальном расположении поверхностей в неограниченном пространстве теплоотдача при свободном движении определяется по формуле [5, 20] [c.180]

Новацкий рассмотрел действие плоских массовых сил в неограниченном пространстве и действие плоских источников тепла, возбуждающих колебания в термоупругом слое. Большой интерес представляет здесь отсутствие явления резонанса при вынужденных колебаниях. Оно следует из характера движения, которое является затухающим амплитуды вынужденных колебаний конечны. Так, в слое толщиной а, который ограничен плоскостями лг, = О, ДГ1 = а, свободными от напряжений и находящимися при температуре 0 = 0, и содержит источник тепла Р = Q Xl) соз /, получим для напряжения ац х t) следующее выражение [c.782]

В результате обобщения большого количества экспериментальных данных акад. М. А. Михеевым предложена критериальная зависимость, позволяющая определить коэффициент теплоотдачи при свободном движении жидкости в неограниченном пространстве [c.45]

Теплоотдача в ограниченном пространстве. В отличие от свободного движения жидкости в неограниченном пространстве, когда на поверхности теплообмена происходит либо только нагрев, либо только охлаждение жидкости, а обратный процесс (охлаждение или нагрев 48 [c.48]

Теплообмен при свободном движении среды имеет весьма широкое распространение как в промышленности, так и в быту. Рассматриваемый теплообмен можно разделить на теплообмен в неограниченном и в ограниченном пространстве. По изучению этих родов теплообмена учеными и инженерами проведено большое количество теоретических и экспериментальных исследований. [c.301]

Многими авторами проведены многочисленные опыты по изучению теплоотдачи при свободном движении среды в неограниченном и ограниченном пространствах и предложено много различных зависимостей между критериями подобия в виде степенных функций. Изучению подвергались различные газы и жидкости в сочетании с [c.304]

Модели точки переменной массы используются при изучении реактивного движения, в том числе в теории полёта ракет. Из решения первой задачи К.Э. Циолковского следует возможность сообщения ракете в свободном пространстве неограниченно большой скорости за конечное время естественно возникает вопрос может ли ракета достичь скорости света В научной литературе обсуждаются вопросы создания с помощью реактивного принципа объектов, обладающих большой энергией при полном расходе массы (ситуация, для классической механики парадоксальная). Актуальными становятся проблемы полётов со скоростями, при которых нельзя пренебречь релятивистскими эффектами (см. [104]). [c.202]

С явлением естественной, или свободной, конвекции часто встречаются в природе, в быту, в технике. Различают естественную конвекцию в больших объемах — свободное движение жидкости в так называемом неограниченном пространстве — и естественную конвекцию в щелях, прослойках. [c.238]

В узких каналах и щелях из-за ограниченности пространства и наличия восходящих, а также нисходящих потоков условия свободного движения жидкости значительно отличаются от ее движения в неограниченном пространстве. В этом случае среднюю плотность теплового потока можно рассчитать по формулам теплопроводности, НО коэффициент теплопроводности среды необходимо заменить эквивалентным коэффициентом теплопроводности, чтобы учесть перенос теплоты как теплопроводностью, так и конвекцией (Хэ = == е А,). Если GrPr < 10 , то = 1. При GrPr > 10 [c.213]

Балансом энергии, выраженным уравнением (8.34), не учитывается циркуляция газов в поперечных сечениях потока, происходящая из-за разности температур и плотности газов в разных точках. Данное допущение для инженерных расчетов можно признать приемлемым ввиду малости вызываемых этими явлениями градиентов давлений вдоль нормалей оси потока. Указанная циркуляция газов подчиняется закону свободной струи в неограниченном пространстве, количество движения которой, согласно теореме Эйлера, остается постоянным (/ =С0П51) [c.325]

Естественная конвекция (свободное движение теплоносителя) наблюдается в больших объемах при отоплении помещений, отдаче теплоты в окружающую среду от нагретых поверхностей теплообменных аппаратов (парогенераторов, теплообменников), а также при нагревании жидкостей в больщих сосудах. Характер движения жидкости при естественной конвекции в неограниченном пространстве показан на рис. 3.3. [c.70]

При свободном движении жидкости в неограниченном пространстве для горизонтальных труб при СгРг = 10 - 10 [c.248]

В гравитационном поле у поверхности нагреваемого тела возникают восходящие конвективные токи элементов окружающей среды, имеющих меньшую плотность, чем среда вдалеке от тела. Если среда является неограниченной или же стенки, ее замыкающие, настолько удалены от источника тепла, что восходящие токи полностью размываются и не способны поэтому возбудить организованную циркуляцию в пространстве, то свободное движение считается происходящим в большом объеме. Соответствующее иредставление относится и к тем случаям, когда тело холоднее окружающей среды. [c.135]

Теплообмен в условиях естественной конвекции осуществляется при местном нагревании или охлаждении среды, находящейся в ограниченном или неограниченном пространстве. Этот вид конвективного переноса тепла играет преимущественную роль в процессах отопления помещений и имеет значение в различных областях техники. Например, нагревание комнатЬого воздуха отопительными приборами, а также нагревание и охлаждение ограждающих конструкций помещений (стены, окна, двери и пр.) осуществляется в условиях естественной конвекции, или так называемого свободного потока. Естественная конвекция возникает в неравномерно нагретом газе или жидкости, находящейся в ограниченном или неограниченном пространстве, и может влиять на конвективный перенос тепла в вынужденном потоке среды. В больших масштабах свободное перемещение масс среды, вызванное различием ее плотностей в отдельных местах пространства, осуществляется в атмосфере земли, водных пространствах океанов и морей и т. д. За счет естественного движения нагретого воздуха в зданиях осуществляется его вентиляция наружным воздухом. Исследованием свободной конвекции занимался еще М. В. Ломоносов, который применял подъемную силу нагретых масс воздуха для устройства вентиляции шахт, а также для перемещения газов в пламенных печах. К настоящему времени достаточно полно изучен естественный конвективный теплообмен для тел простейшей формы (плита, цилиндр, шар), находящихся в различных средах, заполняющих пространство больших размеров по сравнению с размерами самого тела. Этот вид теплообмена подробно изучался в СССР академиком М. В. Кирпичевым и его сотрудниками. [c.323]

Помимо более сложного характера кинематики и динамики вращельного движения следует отметить также замкнутость и, в то же время, неограниченность конфигурационного пространства, В связи с этим фун кцня распределения свободной частицы стремится к равновесному изотропному распределению, в отличие от трансляционного движения, при описании которого, вследствие бесконечности конфигурационного пространства, мы вынуждены были для описания стационарного состояния вводить бесконечное число брауновскнх частиц, заполняющих конфигурационное пространство с конечной плотностью. [c.237]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...