Распределение скоростей по сечению потока

Распределение скоростей по живому сечению потока в трубопроводе при турбулентном режиме движения (по опытам) показано схематически на рис. 4.3, б. Для турбулентного режима нет теоретических решений распределения скоростей по сечению потока и определения потерь напора. [c.46]

Рассмотрим основные закономерности ламинарного режима при равномерном движении в круглых трубах, ограничиваясь случаями, когда ось трубы горизонтальна. При этом мы будем рассматривать уже сформировавшийся поток, т. е. поток на участке, начало которого находится от входного сечения трубы на расстоянии, обеспечивающем окончательный устойчивый вид распределения скоростей по сечению потока. [c.116]

Определить поправочный коэффициент а к выражению количества движения, рассчитанному по средней скорости, если распределение скоростей по сечению потока задано уравнением, приведенным в задаче 250. [c.67]

При ламинарном режиме течения жидкости теплота передается теплопроводностью по нормали к общему направлению движения потока. Конвективная составляющая теплоотдачи будет больше или меньше в соответствии с распределением скоростей по сечению потока. При значительной разности температур в потоке возникает, как следствие, разность плотностей. На вынужденное движение накладывается свободное движение, турбулизирующее поток, и теплообмен интенсифицируется. Влияние свободной конвекции заметно при Gr Рг > 8 10. [c.133]

При расчете пневматических механизмов в связи с определением законов их движения и времени срабатывания необходимо знать скорости движения воздуха в трубах и его расходы. Для установления этих зависимостей обратимся к схеме, приведенной на рис. Х.5. Предположим, происходит наполнение рабочего цилиндра 1 из ресивера 2 достаточно больших размеров, чтобы можно было пренебречь изменением давления и скоростью в нем. Пренебрегая влиянием инерционных сил и коэффициентами, учитывающими неравномерность распределения скоростей по сечению потока, можно записать уравнение Бернулли для сечения О—О и /—I следующим образом [c.178]

При равномерном распределении скоростей по сечению потока картина распределения температур в газе будет аналогична распределению температур покоящегося слоя газа, если не учитывать турбулентный массо-обмен в потоке. При неравномерном распределении скоростей картина изменится. Относительное снижение скоростей газового потока у стенки (по сравнению с ядром потока) повлечет за собой относительное повышение темпа снижения температуры газа в этой области, а относительное повышение скоростей газового потока у стенки — наоборот, торможение темпа снижения температуры. В последнем случае при высоких относитель- [c.357]

Так как скорость потока уменьшается пропорционально второй степени величины 5, то распределение скорости по сечению потока будет параболическим. [c.80]

При равномерном распределении скоростей по сечению потока а = 1 (поток идеальной жидкости). В потоках реальной жидкости коэффициент Кориолиса в большинстве случаев лежит в пределах [c.40]

Как было показано в подразд. 5.2, при ламинарном течении эпюра распределения скоростей по сечению потока имеет параболический характер (линия А на рис. 5.3, в). При турбулентном течении из-за перемешивания струек и обмена частицами жидкости между соседними слоями происходит выравнивание скоростей в центральной части потока (линия В на рис. 5.3, в), а у стенки, наоборот, имеет место резкое изменение скоростей, причем более значительное, чем при ламинарном течении. В общем случае эпюра распределения скоростей при турбулентном течении напоминает прямоугольник (или трапецию), что характерно для идеальной жидкости (см. рис. 3.2, а). [c.51]

Коэффициент Кориолиса а , учитывающий неравномерность распределения скоростей по сечению потока, при турбулентном режиме значительно меньше 2 и приближается к 1. При решении практических задач для турбулентного течения принимают а,. = 1. [c.52]

Фиг. 6. Распределение скоростей по сечению потока в зависимости от характера движения

Необходимо подчеркнуть, что на процесс выноса разбуренной породы определенным образом влияет неравномерность распределения скоростей по сечению потока. Основная масса частиц обычно выносится центральными струями потока, имеющими наибольшие скорости, однако часть частиц, попавших в зону малых скоростей (у стенок), может не выноситься вообще. Наиболее полная промывка скважины происходит при турбулентном режиме, когда благодаря турбулентному перемешиванию неравномерность распределения скоростей существенно сглаживается. [c.125]

Здесь а — коэффициент Кориолиса, учитывающий неравномерность распределения скоростей по сечению потока (или корректив кинетической энергии). [c.69]

Режимы движения жидкостей. Изобразите графики распределения скоростей по сечению потока при различных режимах движения. [c.112]

Потери напора (как по длине, так и местные), а также распределение скоростей по сечению потока существенно различны для ламинарного и турбулентного режима течения жидкости. [c.46]

ГИДРАВЛИЧЕСКИЕ СОПРОТИВЛЕНИЯ И РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТЕЙ ПО СЕЧЕНИЮ ПОТОКА ПРИ РАВНОМЕРНОМ ДВИЖЕНИИ ЖИДКОСТИ В ТРУБАХ [c.55]

Распределение скоростей по сечению потока [c.62]

Коэффициент ао называется коэффициентом количества движения. Величина этого коэффициента зависит от неравномерности распределения скоростей по сечению потока чем она выше, тем больше значение коэффициента Оо. В общем случае коэффициент Оо изменяется по длине потока, поэтому для двух сечений потока он может быть различным. [c.48]

При турбулентном режиме корректив кинетической энергии а = 1,03... 1,2. На практике обычно принимают а = 1,1. Корректив кинетической энергии при турбулентном режиме значительно меньше, чем при ламинарном режиме. Это объясняется сравнительно большей равномерностью распределения скоростей по сечению потока при турбулентном режиме. [c.40]

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ СКОРОСТЕЙ ПО СЕЧЕНИЮ ПОТОКА. [c.69]

Рис. 1.51. Распределение скоростей по сечению потока в открытом русле

Вследствие неравномерного распределения касательных напряжений по периметру турбулентного потока в нем всегда наблюдаются вторичные течения. Основной вторичный поток направлен из зоны сечения с максимальными скоростями в зоны наибольшего торможения. Наибольшие скорости вторичных течений наблюдаются вблизи стенок потока, причем составляющие их не превышают 2— 3% от продольной составляющей скорости. Энергия вторичных течений мала и диссипация, вызванная ими, ничтожна по сравнению с полной диссипацией энергии. Вторичные течения выравнивают распределение скоростей по сечению потока. [c.86]

Для круглых труб гидравлический диаметр равен их геометрическому диаметру 0 —0). Движение воздуха в трубах характеризуется определенным профилем распределения скоростей по сечению потока. Скорости частиц непосредственно на стенках равны нулю (частицы прилипают к поверхности стенок), с приближением к центру потока они непрерывно возрастают и достигают максимальной величины на оси трубы. [c.27]

Турбулентное движение газа — движение газа, при котором частицы потока начинают совершать дополнительно поперечные колебания и происходит нарушение параболического закона распределения скоростей по сечению потока. [c.182]

Величина а зависит от распределения скорости по Сечению потока. При параболическом распределении скоростей, характерном для ламинарного течения, а 2. Для турбулентных потоков в практических расчетах можно принимать а =/1,0 ч-1,1. [c.285]

На рис. И приведен пример распределения скоростей по сечению потока. Скорость в любой точке сечения потока ы = Ыср Aii, а рас- [c.22]

При турбулентном режиме движения около стенок трубы образуется ламинарный подслой, очень тонкий, который существенно влияет на распределение скоростей по сечению потока. Чем интенсивнее происходит перемешивание потока, тем больше выравниваются скорости по сечению и тем тоньше ламинарный подслой. Распределение скоростей по сечению вне ламинарного подслоя, где движение турбулентное, происходит по логарифмическому закону. [c.39]

История развития однофазной гидродинамики показывает, какое большое значение в получении инженерных методов расчета однофазных турбулентных течений имеет знание законов распределения скоростей по сечению потока. Полуэмпирические теории однофазной турбулентности, основанные на универсальном законе распределения скоростей, нашли подтверждение в эксперименте и явились импульсом для создания обобщенных методов гидродинамического расчета турбулентных течений. [c.238]

Пусть баллон 1 настолько больших размеров, что можно пренебречь изменением давления и скоростью в нем за цикл дренажа. Коэффициентом, учитывающим потери от неравномерности распределения скоростей по сечению потока, также без особой погрешности можно пренебречь. Тогда, принимая на основании сказанного выше q = О, послепреобразования получим [c.82]

В Г. открытых русел рассматриваются способы определения глубины воды в каналах при заданном расходе и уклоне дна при проектировании судоходных, оросительных, гидроэнергетич. и др. каналов, при выправит, работах на реках и др. При этом исследуются вопросы о распределении скоростей по сечению потока, расчёта движения наносов и пр. [c.460]

Пограничный слой. При движении вязкой жидкости около стен образуется слой, скорость которого равна нулю при ламинарном и близка к нулю при турбулентном движении. Наличие слоя объясняется тормозящим действием стенки. Этот малоподвижный слой, получивший название пограничного слоя , тормозит движение соприкасающегося с ним слоя жидкости, а тот, в свою очередь, тормозит следующий и т. д. Следствием этого является неравномерное распределение скоростей по сечению потока от максимальной скорости по оси до нулевой у стенок. При ламинарном движении распределение скоростей подчиняется закону параболы (фиг. 6, а). Средняя скорость движения потока в этом случае равна половине максимальной, т. е. Ыср = 0,5итах. В случае турбулентного движения эпюрэ скоростей тоже представляет собой параболу, но с более тупой вершиной (фиг. 6, б). Средняя скорость потока при турбулентном движении колеблется в пределах 0.8—0,9 от максимальной скорости. [c.46]

Критерий Пекле называют иногда критерием конвективного теплообмена. Чем больще критерий Ре, тем выще доля тепла, переносимого в жидкости за счет конвекции по сравнению с переносом за счет теплопроводности. Критерий Рейнольдса является важнейшей характеристикой состояния потока в частности, критерий Ре показывает, имеет ли место турбулентное или ламинарное течение жидкости при турбулентном течении распределение скоростей по сечению потока зависит от Ре. Критерий Грасгофа характеризует влияние на процесс конвективного теплообмена подъемной силы, возникающей за счет разности плотностей жидкости. Очевидно, при изотермическом течении 0г = 0. Критерий Прандтля характеризует физические свойства жидкости. Так как он целиком составлен из физических параметров, то он и сам является физическим параметром и, следовательно, может являться функцией тех же величин, от которых зависят составляющие его физические параметры. Критерий Рг определенных капельных жидкостей зависит только от температуры, причем для большинства жидкостей эта зависимость в основном аналогична зависимости вязкости (х от температуры, т. е. при увеличении температуры Рг резко уменьшается. Для воды, например, [c.299]

Позже (1954) критерий Ведерникова был получен другим методом японским гидравликом И. Ивасой, который принял во внимание также неравномерность распределения скорости по сечению потока. [c.745]

Уравнение (4-8) не учитывает неравномерного распределения скоростей по сечению потока, обусловленного влиянием вязкости и трения реальной жидкости в трубопроводе, вследствие чего действ1,тельная средняя скорость жидкости всегда меньше теорьтической. Помимо этого при определении расхода вместо давлений р[ и р 2 более удобно измерять давления ру и непосредственно до и после сужающего устройства в углах около его торцов (рис. 4-1). Эти давления соответственно больше величин р[ и Р2. [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...