Силы инерции при криволинейном движении точки

Силы инерции при криволинейном движении точки [c.272]

При криволинейном движении точки ее силу инерции также можно разложить на две составляющие касательную силу инерции F = —та направленную противоположно касательному ускорению [c.273]

При криволинейном движении материальной точки сила инерции слагается из двух составляющих, из которых одна направлена по касательной к траектории, а другая — по главной нормали (рис. 186). Первая составляющая называется касательной, или тангенциальной, силой инерции и обозначается вторая составляющая называется нормальной силой инерции, или центробежной силой, и обозначается F n причем [c.319]

При криволинейном движении материальной точки у нее возникает ускорение , которое обычно (см. 1.28) заменяют двумя составляющими ускорениями а (нормальное ускорение) и г (касательное ускорение). Поэтому при криволинейном движении материальной точки возникают две составляющие силы инерции F (рис. 1.154) нормальная (иначе центробежная) сила инерции [c.127]

Работы Галилея по динамике были продолжены и развиты знаменитым голландским ученым Гюйгенсом (1629—1695), который создал теорию колебаний физического маятника, введя при этом понятия о центре качаний, о приведенной длине физического маятника и о моменте инерции тела относительно оси. Кроме того, Гюйгенс обобщил введенное Галилеем понятие ускорения на случай криволинейного движения точки и установил понятие о центростремительной и центробежной силах. Ряд его работ относится к теории удара упругих твердых тел. [c.14]

Центробежная и касательная силы инерции создаются самой материальной точкой и приложены к телу, которое своим действием вызывает неравномерное криволинейное движение. Результирующая сила инерции получается от сложения центробежной и касательной сил инерции, она равна по величине и противоположна по направлению равнодействующей от сложения внешних сил (касательной и нормальной). При ускоренном движении точки результирующая сила инерции направлена под тупым углом к вектору скорости (рис. 58, а), при замедленном движении — под острым углом (рис. 58, б). [c.96]

Эта сила инерции приложена к точке М в направлении, обратном направлению ускорения а. Из кинематики "известно, что при криволинейном движении материальной точки полное ускорение а можно разложить на тангенциальное или касательное ускорение af и нормальное или центростремительное ускорение а", т. е. [c.119]

СИЛА ИНЕРЦИИ — векторная величина, численно равная произведению массы т материальной точки на ее ускорение оу и направленная противоположно ускорению. При криволинейном движении С. и. можно разложить на касательную или тангенциальную составляющую J , направленную противоположно касат. ускорению и на нормальную, или центробежную составляющую направленную вдоль главной нормали к траектории от центра кривизны численно /. = ти /р, где V — скорость точки, р — радиус кривизны траектории. При изучении движения по отношению к инерциальной системе отсчета С. и. вводят для того, чтобы иметь формальную возможность составлять ур-ния динамики в форме более простых ур-ний статики (см. Д Аламбера принцип, Кинетостатика). [c.522]

В самом деле, если бы сила инерции была реально приложена к точке М, то при наличии равенства (2) точка М могла бы быть по закону инерции или в абсолютном покое, или в равномерном и прямолинейном движении, тогда как на самом деле при наличии равенства (2) точка Л4 может находиться в любом неравномерном криволинейном движении, определяемом силами Г а N. [c.493]

При движении точек звена 2 по криволинейным траекториям (рис. 3.2) сила инерции, приложенная в центре массы звена, будет складываться из нормальной и тангенциальной Ри = Р ы [c.59]

Когда исходные данные, служащие для образования уравнений движения системы, т. е. определение системы и функция сил, не зависят ни от направления осей координат, предполагаемых ортогональными, ни от положения их начала, то дифференциальные уравнения движения не содержат величин, относящихся к направлению осей, и не изменяются, когда рассматривается прямолинейное и равномерное движение начала. Из этого мы заключаем, что среди величин, введенных при интегрировании этих уравнений, содержится девять величин, относящихся к направлению осей координат, положению в данный момент их начала и прямолинейному и равномерному движению этого начала. Этого заключения нельзя сделать при криволинейном или неравномерном движении, так как тогда вследствие сил инерции вид дифференциальных уравнений будет зависеть от характера этого движения. [c.387]

При быстром вращении центробежная сила инерции тела, приложенная к нити, осуществляющей связь, заставляющую тело совершать криволинейное движение, может настолько увеличить натяжение нити, что произойдет ее разрьш. В момент разрыва нити исчезнет реакция связи (сила Т), приложенная к телу, так как исчезает связь, делавшая его движение несвободным в тот же самый момент исчезнет и нормальная сила инерции, и тело будет перемещаться по касательной к окружности в той ее точке, в которой оно находилось в момент разрыва нити. [c.274]

Натяжение от центробежных сил. При движении ремня со скоростью и во всех точках его криволинейной траектории (на шкивах) действуют центробежные силы инерции. Действие этих сил вызывает дополнительное натяжение во всех сечениях ремня, определяемое по формуле [c.387]

Однако при таком выводе не учитываются центробежные силы, действующие на частицы газа при движении вдоль криволинейной границы тела. Влияние центробежной силы может быть значительным за счет большой плотности газа за ударной волной. Поэтому действительное давление на выпуклой поверхности тела при X = оо меньше величины, получаемой по формуле Ньютона. Определим приближенно давление на поверхности тела с учетом центробежных сил. За фронтом очень сильной ударной волны (X = оо) трубка тока делается бесконечно тонкой. При этом частицы газа в трубке тока, испытывая неупругое столкновение с телом, движутся вдоль поверхности тела, сохраняя касательную составляющую скорости. Таким образом, весь слой газа бесконечно малой толщины между ударной волной (показанной на рис. 102 пунктиром) и поверхностью тела заполнен такими трубками тока. Направим ось х вдоль поверхности тела в меридианной плоскости, ось у направим по нормали к оси X. Рассмотрим частицу газа с координатой х, которая встретилась с телом вблизи точки с координатой и имеет касательную к телу скорость и (5) (см. рис. 102). Пусть йу — толщина трубки тока в сечении х. Так как инерцией газа вдоль оси у мы пренебрегаем, то разность давлений, действующих на частицу в этом направлении, должна равняться центробежной силе [c.418]

При неравномерном криволинейном движении точки силу инерции Ф разлагают на две составляющие, направленные по касательной к траекто рии и по главной нормали (рис. 4). Полученные составляющие Фх и Ф называют касательной и нормальной силами [c.11]

Характер движения минеральных зерен по винтовому желобу значительно отличается от характера движения водного потока. Если водному потоку на всем протяжении свойственны циркуляций, то движение зерен по винтовому желобу совершается по сложным криволинейным траекториям. Такой характер движения определяется взаимодействием сил, отличающихся между собой по природе, величине и направлению действия. По мнению К. В. Соломина, движение минеральных зерен протекает в результате взаимодействия силы тяжести, центробежной силы инерции и силы трения [113—1201. Из отмеченных сил основными, определяющими движение зерна, являются сила трения и центробежная сила инерции. Несколько иная оценка действующим силам дана сотрудниками Механобра И. Н. Исаевым, Б. В. Кизевальтером и А. И. Базилевским. По их мнению, основной силой, определяющей движение зерна, является гидродинамическая сила. Существенное влияние на движение зерна оказывают центробежная сила инерции и гидродинамическое давление при циркуляции. Л. Г. Подкосов считает, что гидродинамическое давление циркуляционных потоков невелико, поэтому оно не может быть отнесено к разряду основных сил. [c.17]

Если к движущейся поступательно механической системе приложить силу под углом к направлению ее движения, не проходящую через центр масс, то система будет поворачиваться относительно центра масс, а траектория ее перемещения будет криволинейной. Поворот управляемых колес приводит к созданию такой силы. Так как при действии на колесо боковой силы вектор его скорости в результате увода или бокового скольжения отклоняетея от плоскости вращения, то происходит и обратное явление при движении колсса таким образом, что вектор его скорости не совпадает с плоскостью вращения, возникает боковая реакция. На этом основано направляющее действие управляемых колес, т.е. их способность создавать силы, изменяющие направление движения троллейбуса. При повороте колес их центры в первое мгновение по инерции движутся вместе с троллейбусом в первоначальном направлении, не совпадающем после поворота колее с их плоскостями вращения. В результате этого возникнут реакции К, направленные так, что их моменты относительно центра масс, преодолевая инерцию троллейбуса, вызовут его поворот. Боковая сила возникает и в том случае, когда плоскость вращения катящегося колеса составляет с плоскостью, перпендикулярной дороге, угол раз (угол развала). Эта сила пропорциональна углу развала Рд = кд.а ,. Коэффициент /Гц принимается равным нормальной реакции Е, в пятне контакта колеса. [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...