Основные виды изучаемых течений

Рассматриваемая задача типа сформулированной в 1,9 (задача 1). Однако здесь будет изучаться только сублимация материала тела без образования слоя кокса и без химических реакций. В данном случае единственная поверхность разрыва (волна сублимации), отделяющая газовый поток от твердого тела, является, естественно, подвижной. Будем изучать стационарный режим уноса массы, когда волна разрыва движется с постоянной скоростью D. Тогда в подвижной системе координат, связанной с волной сублимации (у = у — Dt, у — координата в неподвижной системе), движение в пограничном слое будет установившимся. Течение предполагается ламинарным, описывается оно системой уравнений (1.114). Пусть газовая смесь состоит из двух компонент сублимирующего вещества и однородного основного потока. В этом случае имеет место закон Фика, и уравнение диффузии представляется в простом виде [c.301]

Сточные воды газоочисток кислородно-конверторных цехов, электросталеплавильных и мартеновских печей, работающих с интенсивной продувкой ванн кислородом, мало изучены. Основной отличительной особенностью этих видов сточных вод является крайне неравномерный состав загрязнений в течение одного технологического цикла (плавки). [c.33]

В работах [ ] и р], в которых изучалось влияние течения Куэтта на конвективную устойчивость, для решения амплитудной краевой задачи использовались разные приближенные методы. В [ ] амплитуды скорости и температуры разлагались по полным системам базисных функций в р] уравнения решались численно методом конечных разностей. Результаты обеих работ полностью согласуются. Поскольку случай к = О, как указывалось выше, не приводит к изменению критического числа Рэлея, основное внимание было уделено случаю к фО, / 2 = О (плоские возмущения, периодические в направлении невозмущенного движения — у-валы ). В этом случае нейтральное значение числа Рэлея зависит от к К = К(/ 1). Минимизация этой зависимости дает критическое число Кт как функцию остальных параметров — чисел Рейнольдса и Прандтля. Основные результаты представлены на рис. 103. Как видно, для всех видов возмущений, кроме л -валов к = 0), движение с профилем [c.270]

В заключение заметим, что, как показано выше, краевые задачи для пограничных слоев на треугольном крыле и перед плоским уступом оказываются непротиворечивыми при появлении вторичных или возвратных течений и областей локальной неприменимости уравнений пограничного слоя. Однако кроме предложенных выше схем течения, включающих локально-невязкие зоны с конечными скоростями, необходимо изучить еще один вид решений уравнений пограничного слоя на основной части тела и соответствующие ему медленные течения в областях локальной неприменимо сти уравнений пограничного слоя. Решения для пограничного слоя должны выбираться из условия стремления к нулю поперечного размера зоны гп = О (1) > О на треугольном крыле при подходе к плоскости симметрии и обращения в нуль и = О (1) на линии тока Ф = О при подходе к уступу. В решениях этого типа краевое условие в начале возвратного течения и = О для плоского случая или гп = О для треугольного крыла. Поскольку такие условия ставятся для возвратного течения, это не приводит к появлению противоречий в исходной краевой задаче. [c.231]

Целью предлагаемой книги является последовательное изложение результатов теоретического исследования одномерных нелинейных волн и в первую очередь ударных волн в упругих средах. Главное внимание уделено квазипоперечным волнам. Продольные или квазипродольные волны были достаточно подробно изучены ранее. Результаты, составляющие содержание книги, получены в основном, в течение последних 15 лет и в связном последовательном виде ранее не публиковались. Кроме того, книга содержит подробное изложение общих математических методов изучения нелинейных гиперболических систем уравнений, выражающих законы сохранения. Эти вопросы рассматриваются в полном объеме, в виде, приспособленном для использования в механике сплошной среды. Математическая часть книги (Глава 1) может представлять самостоятельный интерес для читателей, работающих в других областях механики и физики. [c.7]

Результаты вычислений интегрального масштаба по сечению однофазного потока в гладкой трубе, на которой изучалась структура двухфазного потока, приведены на рис (3.49). Они оценивают продольный и поперечный интегральные масштабы на основании непосредственных измерений корреляций между продольными пульсациями скорости в точках, сдвинутых вдоль и поперек потока. С удалением от стенки трубы интегральные масштабы возрастают, а в основной толще потока остаются почти неизменными. Следует отметить, что по всему сечению трубы поперечный интегральный масштаб пульсаций и почти вдвое меньше продольного. На рис. 3.49 приведены также результаты расчета интегрального масштаба пульсаций и по автокорреляционным функциям на основе гипотезы Тейлора о замороженной турбулентности. Как видим, получаются несколько отличные результаты. Особенно ощутима разница вблизи стенки, где течение характеризуется высоким уровнем турбулентности. [c.134]

В предыдущих главах были изучены классические идеальные тела, в которых либо объемная деформация и деформация формоизменения, либо скорость деформации пропорциональны соответствующему напряжению, т. е. в обоих случаях являются линейными функциями напряжепий. Теперь перейдем к более сложньш видам поведения материалов, в которых основные свойства —упругость, вязкость и пластичность — объединены, так что при некоторых условиях материал может вести себя упруго и течь вязко или даже может обладать упругой обратимой деформацией, п.ласти-ческим течением и вязким течением одновременно пли отдельно. Однако во всех этих случаях реологические уравнения, связываютци( напряжения и деформации и их скорости, будем принимать линейными. Только после того, как будет показано, насколько поведение реальных материалов мо/кет описываться уравнениями этого рода, мы перейдем к нелинейным зависимостям. [c.134]

Неоднородные источники тепла. В ряде случаев мощность тепловьщеления может оказаться неоднородной по сечению слоя, что существенно влияет на структуру основного течения и его устойчивость. Интересный пример неоднородного тепловыделения рассмотрен в работах В.М. 111ихова и В.И.Якушина [14, 15]. Ими изучено конвективное течение в плоском вертикальном слое, границы которого поддерживаются при одинаковых температурах, а плотность источников тепла убьюает по мере удаления от границы по экспоненциальному закону. Такое распределение может возникнуть, например, при прохождении поперек слоя светового потока, поглощение которого в жидкости происходит по закону Бугера, и вся поглощенная энергия выделяется в виде тепла. [c.180]

Сплавы типа ални обладают хорошей устойчивостью против различных видов старения и значительно превосходят в этом отнюшении стали, закаливаемые на мартенсит. Вопросы стабилизации постоянвых магнитов из сплавов алаи при комнатной температуре в течение длительного времени (до 1,5 лет) изучались Л. М. Львовой [48]. Основные выводы из этой работы сводятся к тому, что магнитное старение зависит от [c.945]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...