Пленки ферромагнитные

Очень большое вращение наблюдается в тонких пленках ферромагнитных металлов (железо, никель, кобальт и др.). Пленка железа толщиной 0,1 мкм в поле напряженностью 10" Э поворачивает плоскость поляризации на 2°. Однако угол поворота в ферромагнитных веществах пропорционален намагниченности ферромагнитного вещества, а не напряженности магнитного поля, поэтому формула (20.3) для этого случая не справедлива. [c.79]

ПЛЕНКИ ФЕРРОМАГНИТНЫЕ - П.ИИТЫ ПОВЕРОЧНЫЕ [c.44]

Доменная структура тонких ферромагнитных пленок весьма специфична. Характер доменов и границ между ними существенно зависит от толщины пленки. При малой толщине из-за того, что размагничивающий фактор в плоскости пленки на много порядков меньше, чем в направлении нормали к ней, намагниченность располагается параллельно плоскости пленки. В этом случае образования доменов с противоположными направлениями намагничивания по толщине пленки не происходит. Доменная структура в этом случае может быть подобна изображенной на рис. 10.23. В плен- [c.349]

Рис. 10.23. Домены в тонкой ферромагнитной пленке

Принцип действия основан на изменении силы притяжения магнита к ферромагнитной подложке в зависимости от толщины немагнитной пленки. Диапазон измерений 10—500 мкм без нарушения целостности пленки [c.155]

В связи с развитием вычислительной, информационной техники й микроэлектроники возникают вопросы, связанные с получением тонких ферромагнитных пленок с определенными магнитными характеристиками При химическом кобальтировании можно получать Со—Р пленки как магнитотвердые с коэрцитивной силой более 8-10 А/м так и магнитомягкие [c.59]

Рассмотрим теперь тонкую (от долей до нескольких микрометров) ферромагнитную - монокристаллическую пленку с единственной осью легкого намагничивания, направленной перпендикулярно плоскости пленки. Материалом для таких пленок служат обычно одноосные гранаты. Сами пленки выращиваются методом эпитаксии на немагнитных подложках. [c.313]

Замечательным является то, что для записи информации не нужно продвигать пленку под петлей записи, так как ЦМД можно вывести из под нее и перемещать по пленке. Это можно сделать с помощью, например, вращающегося дополнительного внешнего магнитного поля, направленного вдоль пленки, если на поверхности последней нанести островки специальной формы аппликации) на ферромагнитного материала (обычно пермаллоя), намагничивающегося вдоль пленки (рис. 11.27). [c.314]

Следует отметить, что из многочисленных методов осаждения ферромагнитных покрытий для изготовления сердечников феррозонда может быть рекомендован метод электрохимического осаждения металлов из солей на катод [47, 48]. Этот метод позволяет 1) без особых трудностей получать покрытия толщиной 5—10 мкм (такая толщина необходима для того, чтобы избавиться от некоторых отрицательных свойств, присущих собственно магнитным пленкам значительно меньшей толщины, а также для обеспечения необходимой анизотропии формы сердечников по отношению к измеряемому полю) 2) наносить покрытия на основы любых форм, в том числе и на наиболее устойчивую к механическим воздействиям трубчатую 3) достигать высокой восприимчивости магнитных свойств покрытий от образца к образцу 4) получать изотропные покрытия с высокими значениями магнитной проницаемости, что крайне желательно при использовании трубчатых сердечников в феррозондах с поперечным возбуждением. [c.54]

Ti, 4—Си), а вторая и третья цифры—номер эталона. Допускается для маркировки эталонов применять вырезы и отверстия. Гибкие кассеты, заряженные радиографической пленкой и экранами, устанавливаются на ферромагнитных материалах с помощью магнитных держателей типа МД-1 (рис. 35). [c.55]

При использовании пленочной технологии на подложку наносятся проводящие, диэлектрические, ферромагнитные и резистивные пленки преимущественно способом термического испарения в вакууме. Такими же способами возможно выполнять и активные элементы схемы полупроводниковые диоды и триоды. Конечно, такое производство пока еще очень сложно, требует высокой тщательности и почти полной его автоматизации. Но зато изделия, полученные таким способом, обладают исключительной надежностью. [c.420]

Прибор ИТП-200. Предназначен для измерения толщины немагнитных гальванических покрытий (хром, цинк, кадмий и др.), а также неметаллических пленок (лаки, эмали и пр.) на изделиях, изготовленных из ферромагнитных материалов. [c.59]

Ферромагнитный резонанс в тонких пленках Исследование нелинейных эффектов в широком диапазоне частот 20—4000 3,5-10-2 80—600 60—900 [c.184]

Наконец, в тонких ферромагнитных пленках анизотропию магнитных свойств создает поверхность, роль которой для малых объемов становится существенной. [c.315]

Действие магнитного измерителя толщины основано на измерении с помощью калиброванной пружины силы притяжения магнита к ферромагнитному материалу аппарата, на который нанесено покрытие. Сила притяжения меняется с толщиной лакокрасочной пленки. Зависимость силы притяжения от толщины пленки указана в номограмме, прилагаемой к прибору. Прибор позволяет измерять толщину покрытия, не нарушая его целостности. Диапазон измерений 10—500 мкм. [c.110]

В работе [ 06] на основании данных исследований методом ферромагнитного резонанса никеля при трении с бронзой сделан вьшод о том, что образовавшаяся на нем пленка в установившемся режиме не имеет строго кристаллического строения, поскольку в данной пленке не увеличивается плотность дислокаций при трении. [c.62]

Очень большой поворот плоскости поляризации наблюдается в тонких пленках ферромагнитных металлов (железо, никель, тобальт и др.). Пленка железа толщиной 0,1 мкм в поле напряженностью 10 Э поворачивает плоскость поляризации на 2°. [c.101]

Толщину покрытий определяют магнитными (толщинеметрами ИТП-1, ИТП-5, ИТП-200) и электромагнитными (толщинометрами МТ-10Н, МТ-20Н, МТ-ЗОН, МТ-40НЦ, МТА-2, МТА-ЗН, МИП-10) методами. Принцип действия приборов основан на изменении силы притяжения магнита к ферромагнитной подложке в зависимости от толщины немагнитной пленки. [c.25]

Железо, кобальт и никель в атмосфере сухого воздуха при температурах до 150—250 °С покрываются защитной оксидной пленкой при дальнейшем нагревании взаимодействуют с кислородом, серой, фосфором, углеродом. Коррозионная стойкость этих металлов существенно улучшается после очистки от примесей. Эти металлы, особенно железо, ферромагнитны высокими магнитными свойствами обладают металлиды кобальта. [c.145]

Покрытие Со — Мо — Р Для осаждения Со — Мо — Р-пле-нок применялся раствор, содержащий (г/л) хлористый кобальт 25—30. молибденовокисдый аммоний 0 005—0,01, лимоннокислый натрий 80—100 гипофосфит натрия 15—20 хлористый аммоний 40— 50 аммиак (25 % ный) до pH 9—9 5 температура 90 °С Этот сплав рекомендуется использовать как ферромагнитный материал [c.73]

Пластмассы 65, 66, 210, 211, 215, 219, 223 Пленки диэлектрические 420 масляные 68 окисные 152, 158 полимерные 211 проводящие 420 ферромагнитные 386, 420 Пневмоника 259 Повинол 221 Подшипники качения 66, 167, 215 роликовые 63 скольжения 31, 53, 62, 214 упорные 64, 69, 70 шариковые 64, 167, 168 Поковки 24,112 Полиамид 65, 220 [c.436]

Ультразвуковой паяльник (рис. 221) имеет рабочий наконечник /, который электрической обмоткой 2 нагревается до требуемой температуры. Ферромагнитный стержень 3, имеющий свою обмотку возбуждения 4, питаемую от высокочастотного генератора 5, сообщает рабочему наконечнику колебательные движения. От колебательных движений наконечника в расплавленном припое 6 возникает явление кавитации, вызывающее разрушение окисиой пленки 7 на поверхностях деталей, соединяемых пайкой. [c.278]

Толщиномер магнитный ИТП-1 или ИТ-60, который представляет o6ofi пружинный магнитный динамометр. Принцип действия его основан на изменении силы притяжения магнита к ферромагнитному основанию покрытия в зависимости от толщины немагнитной пленки. [c.364]

Способ ориентации ферромагнитных частиц в магнитном поле находит применение в производстве магнитных сердечников с целью повышения их коэрцитивной силы [Л. 123], для изготовления пигментированных декоративных лаковых пленок [Л. 124], при получении электропроводящих полимерных материалов [Л. 125]. Электронно-микроскопические исследования структур, образованных коллоидными дендритными частицами а-железа в сильных и слабых магнитных полях, по1 азали [Л. 126], что [c.210]

При прохождении воды через магнитный аппарат ферромагнитные окислы железа, обычно присутствующие в воде в коллоидном состоянии, коагулируют, частично задерживаются в межполюсном пространстве аппарата, а остальные, более крупные агломераты, увлекаются потоком воды. Поэтому после магнитного аппарата концентрация окислов железа в воде и их влияние на поры мембраны снижаются, благодаря чему проницаемость воды сквозь пленку повышается и скорость подъема ее в трубке осмо- [c.91]

Магнитные схемы создаются на основе формирования тонких ферромагнитных пленок для обеспечения быстродействия запоминающих устройств и логических элементов вычидлительных мацдан, [c.353]

Полость А через отверстие в крышке заполняется магнитной жидкостью (концентрированный коллоидный раствор мельчайших ферромагнитных частиц в воде или органических растворителях). Под давлением жидкости пленка деформируется и отрывае- [c.78]

Анализ спонтанной намагниченности наночастиц, выполненный в [347] в приближении молекулярного поля, показал наличие размерной зависимости температуры Кюри. Согласно [347], понижение температуры Кюри становится заметно для частиц с размером J < 10 нм для наночастиц с < / = 2 нм снижение Тс в сравнении с массивным металлом не превышает 10 %. Напротив, из результатов изучения термодинамики суперпара-магнитных частиц методом Монте-Карло [348] следует, что из-за отсутствия в них явно выраженного магнитного перехода нельзя говорить о каком-либо смещении температуры Кюри в зависимости от размера частиц. Действительно, переход наночастиц из суперпарамагнитного состояния в парамагнитное происходит плавно, без явно видимой резкой точки магнитного превращения. Измерения температуры Кюри наночастиц Ni d = = 2,1—6,8 нм) [349], намагниченности насыщения и температуры Кюри пленок Fe толщиной >1,5 нм [350], намагниченности насыщения наночастиц Fe d - 1,5 нм) [351] и Со (t/ = 0,8 нм) [352] показали, что эти величины в пределах погрешности измерений совпадают с таковыми для массивных металлов. Согласно [10, И], температура Кюри ферромагнитных частиц при уменьшении их размера до 2 нм не отличается от массивных металлов. Однако в [353] обнаружено понижение на 7 и 12 % для наночастиц Ni диаметром 6,0 и 4,8 нм соответственно. Следует отметить, что явление суперпарамагнетизма существенно затрудняет исследование размерных зависимостей коэрцитивной силы, намагниченности насыщения и температуры Кюри ферромагнитных наночастиц. [c.99]

К параметрам, характеризующим структуру магнитодиэлектрика, относят коэффициент объемного заполнения ферромагнитной фазой Рф, общую поверхность частиц ферромагнетика 5ф, среднюю толщину прослоек между частицами Ь (толщину диэлектрической пленки), объемную концентрацию диэлектрической фазыРд. [c.218]

Интересный в теоретическом и практическом отношении гигантский магниторезистивный эффект был обнаружен при исследовании многослойных пленок (сверхрешеток), состоящих из чередующихся нанотолщинных слоев ферромагнитного и немагнитного материала (типа Ре/Сг, Со/Си, К1/А и др.), а также порошковых нанокомпозиций такого состава. При наложении магнитного поля к этим наноматериалам наблюдается значительное уменьшение электросопротивления по сравнению с однородными аналогичными материалами. [c.77]

На рис. 3.21 показаны схемы антиферромагнитного а) и ферромагнитного б) упорядочения в магнитных сверхрешетках, а также зависимость магнитосопротивления от толщины хромового слоя в пленке Ре —Сг (в). Считается, что в случае параллельного антиферромагнитного упорядочения рассеяние носителей на магнитных моментах, направленных вдоль магнитного поля, существенно уменьшается, что и сказывается на значительном уменьшении электросопротивления. Второй небольшой максимум на кривой (см. рис. 3.21, в) связан с осциллирующим характером изменения обменной энергии в зависимости от толщины немагнитного объекта. [c.77]

Рис. 3.21. Схемы антиферромагнитного (антипараллельного) (а) и ферромагнитного (параллельного) (б) упорядочения в магнитных сверхрешетках влияние толщины слоя хрома на магнитосопротивление (в) многослойных пленок Ре —Сг толщиной 1,1 нм при температуре 5 К [21]

Сверхрешетки типа КЬ/Ре, N6/06, т.е. многослойные пленки, состоящие из ферромагнитных и сверхпроводящих слоев, также рассматриваются как перспективные для ряда областей электроники и измерительной техники. Магнитокалорический эффект считается перспективным для создания новых рефрижераторных систем. [c.163]

Ферромагнетизм наблюдается в Зй -переходных металлах (железе, кобальте, никеле), в гадолинии и некоторых других редкоземельных металлах а также в сплавах на их основе и интер-металлидах. Ферримагнетики — это сложные оксиды, содержащие ферромагнитные элементы. Так как все перечисленные вещества являются кристаллическими, можно было бы предположить, что для параллельного упорядочения магнитных моментов необходимо наличие регулярного расположения атомов. Однако в 1947 г. Бреннер [1] наблюдал явление ферромагнетизма в полученной электролитическим осаждением аморфной пленке Со — Р. Позже Губанов [2] теоретически показал, что для упорядоченности магнитных моментов регулярность и симметрия атомных конфигураций необяза- [c.122]

Катрич и Мирошниченко [1017] применили фотоэлектронную спектроскопию для исследования образования энергетической зонной структуры в частицах островковой пленки Ni. Они обнаружили две группы фотоэлектронов с разной поляризацией спинов, характеризуемые различной проницаемостью потенциальных барьеров при одинаковой кинетической энергии. Эти группы сохранялись при уменьшении размера частиц до Z) — 30 40 А. Однако при D 12 ч- 20 А происходило резкое изменение фотоэлектронного спектра, возможно связанное, по мнению авторов, с переходом ферромагнитных частиц в парамагнитное состояние. [c.314]

Интересную нестабильность магнитного поведения демонстрируют тонкие пленки y-Fe, эпитаксиально выращенные на разных гранях монокристалла меди [1074]. Так, эпитаксиальные пленки y-Fe на u(llO) и u(lll) являются ферромагнитными, а на u(lOO) — антиферромагнитными. Чтобы показать зависимость магнетизма пленки от ее растяжения, Градман и Исберт [1074] эпитаксиально выращивали ГЦК-пленку y-Fe (111) толщиной в 2—3 атомных слоя на подложке из сплава ui- Au (111) переменного состава, параметр решетки которого возрастает по правилу Вегарда с увеличением концентрации золота. В результате пленки изменяли свое состояние от слабого ферромагнетизма (0,6 Хв/атом), когда они приготавливались на u(lll), к сильному ферромагнетизму (2,6 Хв/атом) при выращивании в растянутом состоянии на подложке Си— (14 ат. %) Аи. Для двух- и трехслойных пленок температура Кюри Гк соответственно равнялась 300+50 и 420 60 К. Трехслойные пленки, возможно, были островковыми. [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...