Действие на систему импульсивной силы

По окончании действия импульсивной силы масса ш будет совершать гармонические колебания с собственной частотой колебаний системы и амплитудой 5д = 1/кт. [c.418]

Каковым бы ни было в некоторый момент времени движение твердого тела и жидкости, оно может быть образовано мгновенно из положения равновесия при помощи подходящим образом выбранного импульсивного динамического винта, приложенного к твердому телу. Этот импульсивный винт есть тот, который необходим, чтобы уравновесить систему действующих на поверхность импульсивных давлений 0(р и, кроме того, образовать действительное количество движения всех частиц тела. Он был назван Кельвином импульсом системы в рассматриваемый момент времени. Необходимо отметить, что определенный таким образом импульс не тождествен с полным количеством движения системы это последнее в данном случае фактически неопределимо ). Мы сейчас же докажем, однако, что импульс вследствие внешних действующих на тело сил меняется точно таким же образом, как количество движения конечной динамической системы. [c.201]

В большинстве случаев силы взаимодействия между ударяющим телом и системой (ударные) в процессе удара можно рассматривать как импульсивные. Однако воспользоваться выражением (ХУ.6) для определения перемещений и напряжений при ударе нельзя, так как ни закон изменения ударной силы Р(1), ни продолжительность ее действия заранее неизвестны. [c.418]

Движение системы под действием ударных сил называют импульсивным движением. При аналитическом представлении импульсивного движения промежуток времени т, в течение которого оно происходит, считается бесконечно малым. При этом модуль импульса Ijj ударной силы приложенной к точке Pj (он называется ударным импульсом) [c.406]

Движение системы, на которую действуют ударные импульсы. Основное уравнение теории удара. При выводе основного уравнения в случае конечных сил мы рассматривали сначала простейшую систему, состоящую из одной частицы. Здесь мы сразу перейдем к общему случаю механической системы. Задача будет трактоваться как предельный случай задачи с конечными силами, и, как уже указывалось, заданные импульсы и импульсивные связи будут вводиться одновременно. [c.247]

Среди других исследователей, занимавшихся в рассматриваемую эпоху вопросами, связанными с принципом наименьшего действия, необходимо отметить Л. Карно. Под непосредственным влиянием работ Лагранжа Л. Карно применил принцип наименьшего действия к теории удара и установлению общих теорем импульсивного движения. В формулировке Л. Карно, данной в 1803 г., как говорит сам Карно, более не остается ничего неопределенного в принципе Мопертюи, который выражен строго и математически ). Исключив категорически всякий метафизический аспект, Л. Карно указывает вместе с тем, что претензии Мопертюи на универсальность принципа не обоснованы, и в частности отмечает, что и в области законов удара, которые выводил из него Мопертюи, этот принцип не охватывает случая, когда тела имеют различную степень упругости. В отдельных же случаях с помощью этого принципа можно получить интересные результаты. Л. Карно находит таким путем важную теорему, что для всякой материальной системы, подчиненной связям без трения, в которой без наличия прямо приложенных импульсов происходят резкие изменения скоростей, всегда будет иметься общая потеря живой силы, равная живой силе, соответствующей этим изменениям скоростей. [c.804]

Рассмотрим сначала некоторое действительное движение твердого тела с момента до момента под действием произвольных сил, приложенных к этому телу, в конечной массе жидкости, заключенной в неподвижном сосуде произвольной формы. Вообразим, что движение перед моментом произошло из положения равновесия с помощью сил, действующих на твердое тело (безразлично, непрерывных или импульсивных), и после момента опять таким же образом прекращено при помощи сил, действующих на тело. Так как количество движения системы, как в начале, так и в конце [c.201]

Вышеописанные движения представляют собою хотя и самые простые, однако не единственные установившиеся движения, возможные для твердого тела, когда на него не действуют внешние силы. Мгновенное движение тела в некоторый произвольный момент, согласно хорошо известной теореме кинематики, представляет некоторое винтовое движение для того, чтобы это движение было установившимся, необходимо, чтобы при движении не менялось положение импульса (которое неизменно в пространстве) относительно тела. Для этого необходимо, чтобы ось винтового движения совпадала с осью соответствующего импульсивного винта. Так как общие уравнения прямой линии содержат четыре независимых постоянных, то это условие приводится к четырем линейным соотношениям, которые должны удовлетворяться пятью отношениями и о г р д Г. При рассмотренных здесь обстоятельствах для всякого тела существует, таким образом, просто бесконечная система возможных установившихся движений. [c.212]

Как и в динамике обычных систем, импульсивное движение неголономной системы возникает в случае действия ударных сил (как внешних, так и внутренних)очень больших по величине, но действуюш,их в течение весьма малого промежутка времени [c.161]

Изменение анергии при действии импульса. Рассматривая случай движения в двух измерениях, предположим, что на тело действует система мгновенных импульсов, приложенных к разным точкам, и что она эквивалентна импульсивной силе (S, j), прилоасеиной к центру [c.186]

Как видно, современная техника все чаще ставит перед проектными организациями и конструкторскими бюро вопросы, решение которых относится к компетенции теории колебаний механических систем. Разумеется, втуз не может обеспечить подготовки, достаточной для решения динамических задач, встречающихся в практике ироектирования, однако он обязан научить правильному пониманию положений динамики и в частности теории, колебаний. Вследствие ограниченности объема часов, запланированных на динамику, студентам излагаются обычно только основные понятия элементарной теории колебаний системы с одной сте-пенью свободы. Современная же техника требует, чтобы студентов знакомили с более широким кругом вопросов теории колебаний. Целесообразно излагать действие произвольной периодической силы и импульсивных нагрузок, колебания систем с несколькими степенями свободы, основы теории виброизоляции, теории случайных колебаний и друг,ие вопросы. [c.35]

Если время действия возмущающей силы мало по сравнению с периодом собственных колебаний системы, то по уравнению (ХУ.б) перемещения сечений системы зависят от ее импульса и не зависят от ее максимального значения и закона изменения на промежутке [0 Гд]. Поэтому такая сила называется импульсивной (ударной). Возмущающую силу можно считать импульсивной при 77Го 40. [c.417]

ГолономныЕ СИСТЕМЫ. Вернемся к общему уравнению импульсивного движения в его первоначальной форме (48) для того, чтобы приложить его к любой голономной системе, число степеней свободы которой пусть будет п. Естественно, что голономность связей должна существовать и в течение промежутка времени t, когда действуют ударные силы, так что, если обратимся прямо к обозначениям п. 22, уравнения (49), число г которых надо принять связанным с числом степеней свободы п и числом N точек системы известным соотношением г- -п = 3N, должны получаться при помощи дифференцирования по времени такого же числа соотношений между координатами. Эти соотношения, как мы уже знаем, можно представить себе написанными в виде гтараметрических выражений [c.508]

Теоретически можно представить себе задачу, в которой заданные импульсы и импульсивные связи прикладываются одновременно в момент t . (Зднако на практике чаще всего возникают задачи двух типов 1) задачи, в которых на систему действуют заданные ударные импульсы, а наложенные связи конечны (т. е. не импульсивные) 2) задачи, в которых на систему не действуют ударные импульсы активных сил, но имеются импульсивные связи. Однако при выводе основного уравнения движения системы мы для удобства будем считать, что заданные импульсы и импульсивные связи действуют [c.246]

Динамика линейной консервативной системы с двумя степенями свободы, возмущенной импульсами. Многие машины ударного действия снабжены ударным механизмом, выполненным по схеме кривошипно-шатунного механизма и нагруженным силой импульсивного характеравблизи мертвого положения. [c.41]

Масляный манометр состоит из датчика А, ввернутого в отверстие блока, сообщающееся с главной магистралью / системы смазки двигателя, и приемника В, установленного на щитке приборов. При повышении давления в системе смазки 1 диафрагма 2 датчика прогибается и, действуя на выступ пластины 4, замыкает контакты а. При этом включается электрический ток, который, проходя через обмотку 3 и нагревая биметаллическую пластину датчика 5, поступает в обмотку приемника. Биметаллическая пластина датчика 5 с обмоткой 3 изолирована от массы. Один конец обмотки припаян к пластине 5 у контакта, а другой соединен с обмоткой биметаллической пластины 6 приемника. Под действием тока пластина датчика 5 нагревается и, прогибаясь, размыкает контакты а. При разомкнутых контактах пластина 5 датчика охлаждается и, выпрямляясь, вновь замыкает контакты. Частота размыкания и замыкания контактов а, а следовательно, и продолжительность протекания импульсивного тока в обмотке приемника зависят как от нагрева пластины 5 датчика током, так и от давления в системе 1 смазки двигателя, действующего на диафрагму. Чем выще давление масла, тем больще выгибается диафрагма 2 и тем сильнее прижаты контакты а датчика. Следовательно, с повышением давления в системе смазки 1 деформация биметаллической пластины 5 датчика, вызывающая размыкание контактов а, прижатых с большой силой, будет происходить в результате более продолжительного нагрева пластины 5 током. Поэтому продолжительность импульсов тока с повышением давления будет увеличиваться, а деформация биметаллической пластины 6 приемника — возрастать, соответственно увеличивая отклонение стрелки 7. [c.762]

Полная независимость нормальных координат поиводит к интересной теореме, касающейся связи последующего движения с начальным возмущением. Действительно, если силы, действующие на систему, имеют такой характер, что они не совершают работы при перемещении, обозначенном через 8ср , то = 0. Силы такого характера, как бы долго они ни действовали, не могут оказать никакого влияния на движение ср . Если это движение существует, то они не могут уничтожить его если же оно не существует, то они не могут его создать. Наиболее важное применение эта теорема находит в том случае, когда силы, приложенные к системе, действуют в узле нормальной компоненты срр т. е. в точке, которую рассматриваемая компонента колебания не стремится привести в движение. Можно отметить особо два крайних случая таких сил 1) когда сила имеет импульсивный характер и выводит систему из состояния покоя, 2) когда сила действовала настолько долго, что система снова оказывается в покое под ее воздействием, в возмущенном положении. Как только действие си1Ы прекращается, возникают свободные колебания, которые в отсутствии трения продолжались бы неопределенно долго. Мы заключаем отсюда, что, каков бы ни был в других огношениях характер силы, она не содержит никакой компоненты типа <р . Это заключение ограничивается теми случаями, где Т, Г VL V допускают одновременное приведение, включая, конечно, и случай отсутствия трения. [c.155]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...