Движение жидкости с переменным расходом

ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ с ПЕРЕМЕННЫМ РАСХОДОМ [c.128]

Основное уравнение одноразмерного движения жидкости с переменным расходом (массой) [c.128]

Движение жидкости с переменным расходом в трубопроводе постоянного диаметра [c.131]

ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ С ПЕРЕМЕННЫМ РАСХОДОМ [c.225]

При движении жидкости с переменным расходом в дырчатых трубах в ней возникают вихри, которые обусловлены турбулентными струями, входящими в жидкость или выходящими из нее. Эти вихри оказывают дополнительное сопротивление поступательному движению основной массы жидкости. Потери напора на вихревые сопротивления, как указывает И. М. Коновалов, могут быть довольно значительными, во много раз превышающими обычные потери на внутреннее трение при движении вязкой несжимаемой жидкости. Однако эти потери напора чаще всего совсем не учитываются при расчете дырчатых распределителей и сборников воды, что не дает возможности более точно определить их пропускную способность и степень равномерности распределения и сбора воды по площади сооружений. [c.14]

Проинтегрируем уравнение (36) в пределах от у = и s — до о = i>a и S = 2 и решим его относительно второго члена, выражающего изменение пьезометрического напора вдоль пути одноразмерного установившегося движения жидкости с переменным расходом [c.19]

НЕКОТОРЫЕ ВОПРОСЫ ТЕОРИИ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ С ПЕРЕМЕННЫМ РАСХОДОМ [c.15]

Составим теперь уравнение движения жидкости с переменной массой для случая отсоединения расхода по пути. [c.125]

Движение промывной воды в подобных системах следует рассматривать как случаи движения жидкости с переменной массой. Движение жидкости в перфорированных трубах с расположением отверстий в один или два ряда (распределительные системы) при равномерном расходе изучено достаточно полно. Движение жидкости в перфорированных трубах с отверстиями, расположенными по всей поверхности (случай дренажных систем), ранее не исследовалось. Задачей таких исследований является установление на основе законов движения жидкости с переменной вдоль потока массой закономерностей изменения величины напора и характера распределения воды по длине и окружности дренажных труб при непрерывном и неравномерном расходе и заданных значениях коэффициента а (около 1,5—2%). В то же время материалы эксперимента позволят уточнить значение указанного коэффициента, но уже с позиций промывки. [c.112]

В дырчатых распределителях поток движется с убывающим вдоль пути расходом вследствие попутного оттока струй. Такое движение потока является частным случаем более общего не-установившегося движения жидкости с переменной массой. Для движения жидкости с переменной массой характерно наличие индивидуальных скоростей, которыми обладают частицы как присоединяющихся, так и отделяющихся масс жидкости. Индивидуальные скорости движения указанных частиц отличны по величине и не совпадают по направлению со скоростью движения основной массы жидкости. [c.15]

Предложенный А. С. Кожевниковым метод определения Ле сопряжен с большими трудностями из-за сложности и громоздкости вычислений. Кроме того, полученные результаты дают весьма приближенные значения Ле и то лишь для самого простейшего случая движения жидкости с переменной массой. Для реальных условий движения потока с переменным вдоль пути расходом определение Ле указанным выше методом представляет пока что неразрешимую задачу. [c.20]

Отдельное направление в исследованиях неравномерного движения жидкости посвящено потокам с переменным вдоль пути расходом. Краткий обзор развития гидравлики потоков с переменным расходом имеется в монографиях Г. А. Петрова ) (1951, 1964). [c.719]

Поскольку потери напора на трение и вихревые сопротивления проявляются одновременно в одном и том же живом сечении потока с переменным расходом, дополнительные потери напора на вихревые сопротивления представляется возможным определять в относительной форме, т. е. в сравнении с потерями напора на трение, которые легко могут быть найдены в зависимости от скоростного режима движения жидкости. Для этого введем коэффициент вихревых сопротивлений Ср, определяемый отношением суммарной потери напора на трение hi и на вихревые сопротивления к потерям напора только на трение й/ на одном и том же прямолинейном участке движения потока [c.22]

Расход струи в направлении ее движения изменяется за счет присоединения дополнительных масс жидкости. Исходя из дифференциального уравнения одноразмерного установившегося движения вязкой несжимаемой жидкости с переменной массой, И. М. Коновалов приходит к выводу, что в первом приближении секундное количество движения в любом живом сечении расходящейся струи можно считать постоянным. Далее им показано, что давление по оси горизонтальной осесимметричной расходящейся струи также следует полагать постоянным. Рассматривая элемен- [c.50]

Для установившегося движения жидкости в прямоугольном цилиндрическом русле с переменным расходом по длине вместо приведенного выше уравнения получаем следующее [c.387]

Если стержень нерастяжим, то w зависит только от времени (от а не зависит). В этом случае при изучении движения участка стержня постоянной длины, находящегося между точками А и В, переменные Лагранжа неудобны. Нас интересует поведение участка стержня между точками А и В ъ целом, а не элемента стержня т. Для большей наглядности метода Эйлера представим, что стержень находится в абсолютно гибкой безынерционной трубке, тогда для описания движения участка стержня между точками А и В достаточно знать положение трубки во времени и внутренние силовые факторы в стержне (в фиксированном сечении трубки). Такое разделение движения на переносное (скорость V) и относительное (скорость у) весьма эффективно при изучении, например, динамики стержней (трубопроводов), заполненных движущейся жидкостью. В этом случае движение жидкости рассматривается совместно с движением стержня. Если жидкость несжимаема, то относительная скорость при заданном расходе не зависит от движения стержня. [c.18]

Примером равномерного движения является движение жидкости в трубе постоянного диаметра с постоянным расходом жидкости, а неравномерного — движение жидкости в трубе переменного сечения. [c.67]

Основными элементами гидротрансформатора (рис. 154, а) являются насосное колесо I, турбинное колесо 5 и реактор 2, связанный с неподвижным кожухом 4. Назначение колес — такое же, как и в схеме, приведенной на рис. 153. Реактор конструктивно аналогичен лопаточному направляющему аппарату у турбомашин и предназначен для изменения момента количества движения массового расхода жидкости, протекающей в гидропередаче. Благодаря наличию реактора у гидротрансформатора, момент на ведущем валу в общем случае не равен моменту на ведомом валу. Поэтому гидротрансформатор можно представить как редуктор с переменными значениями как передаточного отношения, так и коэффициента трансформации моментов (см. 5 гл. IX). Причем изменение этих параметров происходит плавно, бесступенчато. [c.231]

Несовершенство распределительного узла гидромашин ведет к возбуждению продольных колебаний скорости течения рабочей жидкости в магистралях с несколькими гармониками, частоты которых пропорциональны оборотам и числу рабочих цилиндров гидромашин. На высокочастотные колебания накладываются колебания основного рабочего сигнала в виде переменного расхода, связанного с движением регулирующего органа генератора расхода. [c.290]

Для этих золотников (фиг. 313, а) характерен перелом в статической характеристике расхода в зависимости от перемещения плунжера, причем на первой части его пути окна выполняют с переменным по ходу плунжера сопротивлением. Это достигается тем, что подвод жидкости в начале движения плунжера осуществляется не по всему периметру окружности плунжера золотника, а через узкие каналы. Наиболее простой формой подобного канала [c.454]

Движение жидкости в трубопроводе с переменным вдоль пути расходом [c.228]

Основоположником теории движения тел с переменной массой считают проф. И. В. Мещс.рского, опубликовавшего в 1897 г. работу Динамика точки пере 1енной массы . Последующие его исследования были опубликованы в 1952 г. в монографии Работы по механике переменной массы . Исследования И. В. Мещерского послужили, в частности, базой для изучения законов движения жидкости с переменным расходом по трубам и в открытых каналах. В гидравлике эти вопросы связаны с решением многих задач в области водопроводных и вентиляционных систем, а также в област гидротехники (и, в частности, ирригации) и т. д. [c.128]

Для составления основногс уравнения движения жидкости с переменным расходом (массэй) примем следующую упрощен- [c.128]

Интегрируя (VIII.ll) в пределах от Si = 0 до S2 и группируя слагаемые, получим (с учетом v = p ,0 основное уравнение одноразмерного движения жидкости с переменным расходом, но уже в конечной форме [c.129]

При движении жидкости с переменным расходом разности А еще недостаточно для опре еления потерь энергии. Величина S.E будет определять потери энергии только при условии равенства удельных энергий осговного потока и потока присоединяемой массы. Если полные запасы удельной энергии основного и присоединяемого потока различны, то возможна передача энергии от одного потока к уфугому и при этом один поток расходует свою энергию, а другой наряду с расходом энергии одновременно приобретает часть энергии от другого потока (спутного данному). [c.134]

Точное решение задачи связгно с теорией движения жидкости с переменным расходом, изложение которого мы здесь не приводим, ограничиваясь приближенным решением (принадлежащим Дюпюи). Пусть на участке А—В трубопровода (рис. XV.6) имеет место непрерывный отток, так что расход на единицу длины трубы уменьшается па величину q. [c.256]

Равенство (25) является общим дифференциальным уравнением " движения тела переменной массы. Это уравнёние впервые предложе-но И. М. Коноваловым и использовано им при решении различных задач гидравлики переменной массы. (В дальнейшем черточки над векторными величинами условно опущены.) При выводе уравнения движения жидкости с переменным расходом И. М. Коновалов принимает средние значения гидравлических элементов в сечении медленно изменяющегося потока. Присоединение или отделение массы жидкости происходит непрерывно и равномерно по всему сечению потока. Рассмотрим некоторый элементарный объем, вырезанный в потоке жидкости. В момент t объем вырезанной жидкости равен udsi, а в момент t at соответственно будет (ю + с1ш) dsj. Приращение элементарного объема жидкости за время d/ [c.17]

При увеличении количества отверстий величина коэффициента к уменьшается. В предельном случае, когда количество отверстий п- оо, коэффициент к->1. При турбулентном режиме движения жидкости с переменным расходе про сходит интен-сивный обмен количеств движения по живг м с усигго потока. Кроме того, в этом случае имеют место дополнительные потепи напора на преодоление сопротивления токов и вихрей, возникающих в потоке в связи с присоединением или отсоединением струй жидкости. [c.19]

Рис. VIII.1. К выводу основного уравне- Рис. VIII.2. Схема присоединения движения жидкости с переменной ния расхода массой (случай отсоединения расхода)

На явления, сопровождающие движение потока с переменным расходом, впервые обратил внимание Н. Г. Малишевский (1927, 1931). Производя опыты с дырчатыми трубами, он установил, что в конце трубы при движении с непрерывной раздачей происходит восстановление пьезометрического напора. В. М. Маккавеев (1928) составил уравнение движения струйки с переменным расходом, использовав уравнения Мещерского для движения точки переменной массы. Уравнение для целого потока с переменным расходом вывел Я. Т. Ненько (1937), который применил его для расчета дырчатых трубопроводов с непрерывной раздачей расхода вдоль пути. И. М. Коновалов (1937) получил независимо аналогичное уравнение и использовал его для расчетов движения жидкости в трубопроводах и каналах. Вывод основного уравнения потока с переменным расходом на основе энергетических соображений дан А. Н. Патрашевым (1940), который рассмотрел также формы кривых свободной поверхности таких потоков в призматических прямоугольных каналах. [c.720]

Ненько, Г. А. Петров рассматривали прыжок как движение жидкости с переменной массой, т. е. если в сечении 7—1 расход равен Q, а в сечении 3—3 добавочный расход равен q, то в сечении 2—2 расход составляет Q + i , а в сечении 4-—4 он снова уменьшается до Q. Энергия, расходуемая на движение добавочного расхода на высоту прыжка и на его перемещение, и является той энергией, которая погашается в прыжке. [c.316]

Подставляя в равенство (31) значение = то и интегрируя это равенство, получим общее уравнение иеустановнвшегося одноразмерного движения жидкости с переменным вдоль пути расходом [c.18]

Принимая (О = onst и m = onst и дифференцируя уравнение (33), получим формулу установившегося одноразмерного движения жидкости с переменным вдоль пути расходом в форме, предложенной И. М. Коноваловым [c.19]

Подставляя значения Ау и в формулу (34) и принимая = = 0 и /п == 0/у, после некоторых преобразований получим дифферен-циа ьное уравнение установившегося одноразмерного движения жидкости с переменным вдоль пути расходом в форме, предложенной Я-Т. Ненько [161 [c.19]

Таким образом, в первую фазу движения в левую полость цилиндра 4 жидкость подается с переменным расходом, увеличивающимся от нуля до значения, соответствующего скорости, равной скорости выхода трубы из электросварочного стана (регулируется дросселем 40). После этого упором на корпусе ножниц поворачивается иа 45° по часовой стрелке пилот 12, жидкость в обеих полостях цилиндра 38 запирается (вход в ве рхнюю его полость запирается обратным клапаном 11, а выход из нижней — обратным клапаном 25) и корпус ножниц начинает движение с постоянной скоростью. После окончания разрезки трубы путевой выключатель повернет пилот 29 на 45° по часовой стрелке и ножницы реверсируются. Теперь жидкость от насоса 36 через клапан 35 и тройник 20 поступает к тройнику 32 и далее в правую полость распределителя 6, перемещая [c.1024]

В трубчатых распределителях и сборниках водоочистных сооружений поток движется с изменяющимся вдоль пути расходом, вследствие оттока или притока струй через боковые отверстия. Такое движение является частным случаем более общего неустановйвше-гося движения вязкой несжимаемой жидкости с переменной массой, для которого характерно наличие индивидуальных скоростей частиц как отделяющейся, так и присоединяющейся массы жидкости. Индивидуальные скорости таких частиц отличны по величине и не совпадают по направлению со скоростью движения основной массы жидкости. В момент соприкосновения частиц друг с другом происходит взаимное силовое воздействие, уравнивающее скорости их движения. Процесс уравнивания протекает во времени и сопровождается возникновением некоторой силы сопротивления, на преодоление которой затрачивается потенциальн-ая энергия (напор). [c.16]

Выражение (24) представляет собой дифференциальное уравнение движения тела переменной массы, предложенное впервые И. В. Мещерским и использованное позднее В. М. Маккавеевым (1928 г.), И. М. Коноваловым и Я- Т. Ненько [3] (1937 г.) для вывода уравнения движения жидкости с непрерывно убывающим вдоль пути расходом. [c.17]

Рассмотрим случай прямоточного теплообменни-к а. Пусть направление координатной оси ОХ совпадает с направлением движения жидкости. При исследовании динамики теплообменника представляет интерес поведение температур потоков па выходе из аппарата в зависимости от изменения во времени независимых переменных процесса (расходов теплоносителей и их начальных температур). Для получения этих зависимостей необходимо располагать уравнениями поля температур в обеих движущихся средах. Так как рассматривается одномерная задача, [c.6]

Для исследования динамики промышленных гидроприводов используется система обыкновенных дифференциальных и алгебраических нелинейных уравнений [1, 2]. В этих уравнениях ряд коэффициентов изменяет свое значение при достижении заданного значения аргументом (временем) или какой-либо переменной, например скоростью выходного звена гидродвигателя, расходом жидкости в определенном сечении и т. д. Рассмотрим метод решения таких систем уравнений на примере решения системы уравнений движения гидропрцвода с гидроцилиндром, который питает нерегулируемый насос с переливным клапаном. Управление скоростью выходного звена гидроцилиндра (поршня) осупдествляется дроссельными управляюш ими гидроустройствами (УГ), золотники которых перемещаются с постоянной настраиваемой скоростью. Экспериментальное исследование УГ с профилированными золотниками [1] показало, что потери давления Ар в окне У Г можно с достаточной точностью аппроксимировать функцией [c.3]

Существование дроссельного эффекта в гидроусилителе со струйной трубкой позволяет условно представить тракт движения рабочей жидкости от плоскости одного входного окна до плоскости другого входного окна в виде гидравлической цепочки с последовательно расположенными дросселями, показанной на рис. 5.24. Пунктиром на рисунке изображен поршень исполнительного механизма, а цифрами 1 п 2 обозначены дроссели с переменными площадями проходных сечений. Отклонение струйной трубки в другую сторону от нейтрали меняет местами дроссели / и 2 в данной гидравлической цепочке. Такое условное представление усилителя, в свою очередь, позволяет выразить величину перепада давлений рабочей жидкости в приемных соплах (при нулевом расходе) через давления в меж-дро ссельной камере А гидравлической цепочки при разнонаправленном изменении площадей проходных сечений (площадь одного увеличивается, а площадь другого в это время уменьшается). При этом, конечно, не нужно забывать о динамической картине формирования перепада давлений рабочей жидкости в приемных соплах [55]. Расход рабочей жидкости, поступающей от усилителя со струйной трубкой к исполнительному механизму (двигателю) при нулевом перепаде давлений на его поршне и пренебрежении потерями давления в соединительных линиях, может быть представлен с помощью расхода жидкости через ту же самую гидравлическую цепочку при одинаковом изменении площадей проходных сечений. [c.353]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...