Прямые скачки уплотнения

При стоячей ударной волне для анализа прямого скачка уплотнения используется такая же система уравнений, как и при одномерном течении в сопле с распреде.дением частиц по размерам, за исключением уравнения неразрывности, которое заменяется соотношением [c.336]

ПРЯМЫЕ СКАЧКИ УПЛОТНЕНИЯ [c.115]

ПРЯМЫЕ СКАЧКИ УПЛОТНЕНИЯ Ц7 [c.117]

ПРЯМЫЕ СКАЧКИ УПЛОТНЕНИЯ 119 [c.119]

Изменение давления и плотности газа в прямом скачке уплотнения можно представить в функции числа М перед скачком. Из уравнения количества движения с зачетом формулы для скорости [c.122]

Можно выразить отношение давлений в прямом скачке уплотнения и в функции приведенной скорости перед скачком Хв] для этого следует в равенстве (20) произвести замену переменных по формуле (45) из гл. I [c.123]

При уменьшении скорости набегающего потока до критического значения (Me = 1) скачок уплотнения вырождается pi=pu)-В дозвуковом потоке, как уже указывалось выше, скачки уплотнения невозможны. В прямом скачке уплотнения повышение [c.123]

Определим потери полного давления в прямом скачке уплотнения. [c.124]

Из равенств (73) гл. I и (22) можно получить формулу для определения плотности заторможенного газа после прямого скачка уплотнения [c.124]

Рис. 3.5. Зависимость коэффициента сохранения полного давления за прямым скачком уплотнения от приведенной скорости

Характерной особенностью прямого скачка уплотнения, как можно было заметить, является то, что, пересекая его фронт, газовый поток не меняет своего направления, причем фронт прямого скачка располагается нормально к направлению потока. Помимо прямых скачков уплотнения, встречаются и так называемые косые скачки уплотнения. Фронт косого скачка располагается [c.126]

Закон изменения давления в прямом скачке уплотнения может быть получен из уравнения импульсов в виде известного равенства (21) гл. III [c.220]

Для сверхзвуковых режимов (Хх>1), когда торможение начинается с прямого скачка уплотнения, переводящего поток к дозвуковой скорости Хх = 1/ х и давлению, определяемому формулой (63), [c.232]

Пример 6. Определить соотношения между параметрами газа до и после прямого скачка уплотнения. [c.242]

На рис. 5.29 приведен вспомогательный график для определения функции Ф(Я) по величине К. Соотношение (135) устанавливает связь между параметрами потока, движущегося с трением в трубе с приведенной длиной при условии, что в трубе возникает прямой скачок уплотнения. [c.264]

Величина критического перепада для турбулентного пограничного слоя при Мо<1,2 больше отношения давления в прямом скачке уплотнения (рпс. 6.35) и отрыв не может возникнуть. На рис. 6.35 приведены также значения отношения давления в косых скачках уплотнения с углами наклона а => 60° и 30° относительно скорости набегающего потока, подсчитанные но формуле (45) гл. III. Эти значения при Мо< 1,4 (а = 60°) и Мо<3 (а = 30°) оказываются меньше критического отношения давления, и отрыв турбулентного пограничного слоя не возникает. [c.348]

Около оси струи 1на участке торможения криволинейный скачок переходит в прямой скачок уплотнения, получивший название диска Маха, за которым скорость течения становится дозвуковой. Периферийные линии тока образуют сверхзвуковое течение, которое, как следует из теоретических расчетов ) и экспериментов ), дважды пересекает криволинейный скачок 1 — l d и отраженный скачок d — п. Одна из линий тока 2—2) этой зоны течения изображена на рис. 7.31. Поверхность 1—1 (часть криволинейного скачка) представляет собой так называемый висячий скачок уплотнения, постепенно ослабляющийся с приближением к кромке сопла и полностью вырождающийся, немного не доходя до последней. [c.411]

Итак, в двигателе с простым диффузором торможение входящей струи при сверхзвуковой начальной скорости начинается с прямого скачка уплотнения. Потери в скачке и параметры потока за скачком определяются по формулам, приведенным в гл. III. [c.463]

Отметим, что все эти результаты получены при условии, что диффузор эжектора — дозвуковой и перед диффузором возникает прямой скачок уплотнения, который переводит полученную при смешении потоков сверхзвуковую скорость в дозвуковую. Приведенная скорость потока смеси перед скачком может быть определена из соотношения [c.552]

Из двух возможных решений для и принимают то, которое удовлетворяет условию и> а. Второе решение отвечает переходу в прямом скачке уплотнения к дозвуковому потоку. [c.280]

Прямой скачок уплотнения. Скачок уплотнения означает разрыв непрерывности в движении газа при протекании его через некоторое сечение сопла поверхность разрыва и составляет, собственно, скачок уплотнения. [c.316]

Прямые скачки уплотнения образуются при течении газа со скоростью, большей местной скорости звука. В результате прямого скачка уплотнения скорость газа скачкообразно уменьшается от сверхзвукового значения перед скачком до дозвукового значения после скачка. [c.316]

Энтропия газа в результате прямого скачка уплотнения увеличивается от значения [c.318]

Особенность конденсационных скачков заключается в том, что в отличие от прямых скачков уплотнения, в которых скорость течения за скачком всегда меньше екорости звука, за конденсационным скачком скорость может иметь сверхзвуковое значение. [c.319]

При стационарном движении газа по трубе постоянного сечения с начальной сверхзвуковой скоростью в том случае, когда длина трубы равна предельной длине, скорость газа вдоль трубы непрерывно убывает, пока, наконец, не достигнет скорости звука на выходе из трубы. Непрерывный переход через скорость звука от сверхзвуковой скорости к дозвуковой в трубе постоянного сечения, так же как и непрерывный переход от дозвуковой скорости к сверхзвуковой, невозможен при начальной сверхзвуковой скорости в трубе с длиной больше предельной образуется прямой скачок уплотнения. [c.666]

Для измерения давления р о насадок должен иметь затупленную форму головки, а диаметр приемного отверстия должен быть значительно меньше наружного диаметра насадка с тем, чтобы это отверстие целиком находилось за прямым скачком уплотнения. Для измерения статического давления р, как было показано выше, необходимо использовать насадок с заостренной конической или оживальной головкой. Поэтому в сверхзвуковых потоках полное и статическое давления обычно измеряют различными насадками. При раздельном измерении полного и статического давлений в какой-либо точке потока необходимо устанавливать насадки так, чтобы в этой точке находился носик насадка полного давления и через нее же проходила плоскость расположения отверстий статического давления. [c.199]

Как показано ниже, скачкообразный переход через критическое состояние физически возможен только в сверхзвуковом потоке, который при таком переходе преобразуется в дозвуковой. Поскольку при этом плотность газа скачкообразно возрастает, этот переход получил название прямого скачка уплотнения. Аналогичный переход дозвукового потока в сверхзвуковой должен был бы иметь характер скачка разрежения, однако его существование противоречит второму закону термодинамики и потому невозможно (см. п. 11.6). [c.420]

Поверхности разрыва, называемые скачками уплотнения, могут быть плоскими или криволинейными и по-разному ориентированными к направлению вектора скорости. Скачок простейшей формы, при которой поверхность разрыва представляет собой плоскость, нормальную к скорости потока, называется прямым скачком уплотнения. Рассмотрим его основные свойства. [c.424]

Потерю механической энергии в прямом скачке уплотнения можно характеризовать отношением полного давления за скачком к полному давлению Poi перед ним. Формулы, определяющие это отношение, имеют вид [c.428]

Неподвижную ударную волну часто называют скачкой уплотнения. Если неподвижная ударная волна перпендикулярна к направлению потока, то ювор.чт о прямом скачке уплотнения если ке она наклонна к направлению движения, то говорят о косом скачке уплот11ення. [c.456]

Это утверждение имеет общий характер и не связано с предполагаемой в (122,1—2) полнтропностью газа (и даже с его термодинамической идеальностью). Действительно, при наличии ударной волны энтропия газа в точке О So > S), между тем как в ее отсутствие энтропия была бы равна Si. Тепловая же функция в обоих случаях равна гг/,, = м,-f ц,/2, так как при пересечении линией тока прямого скачка уплотнения величина w а /2 не меняется. Но из термодинамического тождества dw — Т ds - dplp следует, что производная [c.640]

Иитенсивность косого скачка уплотнения изменяется с изменением угла наклона его фронта к направлению набегающего потока. В предельном случае, когда косой скачок переходит в прямой (а = 90°), увеличение давления получается максимальным. При этом равенство (45) переходит в равенство (20), известное из теории прямого скачка уплотнения. [c.132]

Это равенство при М 1/sin а дает pi ри, а в случае а = 90 переходит в сооответствующее равенство (22) для прямого скачка уплотнения. [c.133]

Величины относительной площади горла диффузора / г,д(Мн), необходимой для запуска последнего, и относительной площади горла сопла Fr. l a) = Pr.JPa при к = 1,4 приведены па рис, 8.61. Интересно отметить, что число Маха в горле диффузора Мг д, нужное для проскока сквозь него прямого скачка уплотнения (до суя еш1я горла диффузора), составляет около 0,875 от значения числа Маха в набегающем потоке Мн (для Мн = 1,5—5 при /с = 1,4). Описанные особенности запуска диффузора аэродинамической трубы относятся и к запуску входного диффузора двигателя. Для того чтобы, переходя от малых скоростей полета к расчетной скорости, осуществить расчетную систему скачков, следует при малых скоростях горло диффузора расширить (или лишнюю часть воздуха перепустить перед горлом наружу), а по выходе на расчетную скорость сузить горло (до расчетного размера) или прекратить перепуск воздуха (прикрыть отверстие для перепуска). Без этого запуск сверхзвукового диффузора на расчетный режим невозможен. [c.491]

Первое значение соответствует сверхзвуковому, а второе — дозвуковому режиму течения, причем = l/Ag. Такая же зависимость была получена в 1 гл. III для величин Я до и после прямого скачка уплотнения. Параметры смеси газов, вычисленные по сверхзвуковому и дозвуковому значениям Аз, будут различными. Из аналогии со скачком уплотнения следует, что полное давление при Яз > 1 будет большим, а статическое давление — меныпим, чем для Л-з<1. Диффузор, установленный на выходе из камеры, будет работать в различных условиях при А-з > 1 и < 1. [c.529]

Представляет также интерес торможение газовых потоков. Из выводов 1 и 2 следует, что дозвуковой поток можно затормозить расширяющейся трубой (диффузором), а для сверхзвукового потока эту роль выполнит сужающаяся труба. Опыт показывает, что в последнем случае поток газа неустойчив и в нем легко возникает система косых и прямых скачков уплотнения, в которых и происходит торможение. Скачки уплотнения представляют собой поверхности, при переходе через которые происходит разрыЕ)-ное (скачкообразное) изменение параметров газового потока. Поскольку, как мы увидим ниже, скачки уплотнения сопровождаются потерями энергии, возникает вопрос о таком профилировании трубы, которое обеспечило бы системы скачков с минимальными потерями. Функцию устройства, осуществляющего торможение сверхзвукового потока и преобразование его в дозвуковой, может выполнить труба той же конфигурации, что и сопло Лаваля, которая, однако, в данном случае является сверхзвуковым диффузором. [c.421]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...