Стационарный прямой скачок уплотнения

Стационарный прямой скачок уплотнения [c.77]

В прямом скачке уплотнения, который мы рассмотрим вначале, плоскость ударной волны перпендикулярна скоростям газа до и после скачка. В косом скачке эта плоскость наклонена. На рис. 165 представлен стационарный прямой скачок уплотнения. Слева к нему подтекает газ со сверхзвуковой скоростью. В скачке давление газа мгновенно возрастает, и газ утекает направо с дозвуковой скоростью. Состояния слева от скачка обозначим индексом [c.245]

Рис. 165. Стационарный прямой скачок уплотнения.

При стационарном движении газа по трубе постоянного сечения с начальной сверхзвуковой скоростью в том случае, когда длина трубы равна предельной длине, скорость газа вдоль трубы непрерывно убывает, пока, наконец, не достигнет скорости звука на выходе из трубы. Непрерывный переход через скорость звука от сверхзвуковой скорости к дозвуковой в трубе постоянного сечения, так же как и непрерывный переход от дозвуковой скорости к сверхзвуковой, невозможен при начальной сверхзвуковой скорости в трубе с длиной больше предельной образуется прямой скачок уплотнения. [c.666]

Рассмотрим пересечение в пространстве двух скачков уплотнения или пересечение скачка уплотнения с тангенциальным разрывом и с твердой или свободной границами (которые можно считать предельными случаями тангенциального разрыва). Это пересечение при стационарных движениях происходит вдоль некоторой неподвижной в пространстве линии, которая является особой для распределений параметров газа. Примем, что в небольшой окрестности выбранной точки особой линии элемент этой линии можно заменить прямой, а элементы пересекающихся вдоль нее поверхностей разрыва можно заменить участками плоскостей ). Будем считать также, что изменением параметров газа в направлении особой линии можно пренебречь и что составляющая скорости газа в этом направлении равна нулю. Для рассматриваемых нами плоских или незакрученных осесимметричных течений последние предположения удовлетворены автоматически. В общем случае, как будет показано ниже, предположение о равенстве нулю составляющей скорости вдоль особой линии несущественно что же касается предположения о неизменности параметров, то оно всегда может быть локально удовлетворено, если градиенты параметров ограничены. В связи с этим далее будем рассматривать течение в плоскости, нормальной к особой линии. [c.306]

Прямая задача сопла Лаваля состоит в определении поля скоростей в канале заданной формы. Ее решение имеет разнообразные технические применения, в частности, позволяет судить о качестве профилирования и изготовления контура сопла. Большую важность представляют математические исследования корректности задачи — вопросов существования, единственности и непрерывной зависимости решения прямой задачи от граничных условий. По существу, это вопросы адекватности модели идеального газа, применяемой (в комбинации с теорией пограничного слоя) для описания реального движения газа. Они освещают условия реализуемости стационарного безотрывного течения, его устойчивость и независимость от процедуры запуска сопла, свойство течения быть непрерывным или иметь скачки уплотнения. По большинству названных проблем в настоящее время получены лишь отдельные результаты, тем [c.81]

При торможении стационарного сверхзвукового потока е определенных условиях могут возникнуть как прямой, так и косой скачки уплотнения. [c.22]

Прямые скачки уплотнения в газах. Выше было показано, что непрерывное двил<ение сжимаемой жидкости, в котором удовлетворяются условия неразрывности и адиабатичности и уравнение количества движения для невязкой жидкости, является изэнтропическим. Замечено, однако, что при движении реальных жидкостей в трубах могут происходить резкие изменения давления, плотности, температуры и скорости, конечные по величине. Такие разрывы параметров течения, называемые ударными волнами, не могут быть объяснены IB рамках теории изэнтропичеокого движения. Рассмотрим одномерный контрольный объем, включающий в себя стационарный разрыв (скачок уплотнения), нормальный к направлению движения потока (рис. 14-23). Характеристики течения до скачка уплотнения обозначим индексом 1, а течения за скачком уплот- [c.363]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...