Цезий температуры

Одна из возможных схем для преобразования тепловой энергии в электрическую показана на рис. 8-25 [171]. Рабочим телом цикла является жидкий металл (рубидий — температура кипения 2162°С, цезий — температура кипения 2150 °С). [c.205]

При более высоких температурах применяются эвтектические жидкости, которые представляют собой сплав металлов, имеющих отрицательную температуру плавления. Такими жидкостями, в частности, являются сплав, состоящий из 76% калия и 24% цезия (температура плавления — 48° С) или 77% калия и 23% натрия (температура плавления — 12,3° С). Эти жидкости обладают высокой температурой кипения, достигающей 785° С. [c.84]

Магнитогазодинамические уравнения. Чрезвычайно высокий коэффициент теплоотдачи смеси газ — твердые частицы вследствие интенсивного переноса излучения при высоких температурах делает возможным использование такой системы для магнитогидродинамического преобразования энергии, например с ядерным нагревом (разд. 5.6). Относительно низкую электропроводность, например, гелиево — циркониевой смеси можно возместить добавлением цезия, так что электропроводность будет соответствовать уровню кривой С на фиг. 10.12. Это важно, так как плотность мощности Р при магнитогидродинамическом преобразовании энергии определяется в виде [155] [c.469]

Можно ожидать значительно более медленного снижения температуры рабочего тела по сравнению с одним только гелием с добавкой цезия. Таким образом можно поддерживать почти постоянную проводимость в относительно длинных каналах МГД-генератора, в котором используется смесь газа с твердыми частицами. [c.469]

Соприкосновение с водой, конечно, недопустимо для любого щелочного металла. Если пользоваться совершенно сухими инструментами, то литий и натрий можно спокойно обрабатывать на открытом воздухе без опасения вызвать загорание. Другой представитель этой группы—цезий в момент соприкосновения с воздухом немедленно загорается, причем вследствие низкой температуры плавления ( 27° С) он при загорании немедленно расплавляется. В связи с этим при работе с цезием, а также с рубидием необходима особая осторожность. Выдавленную и покрытую защитным слоем литиевую проволоку (или кусочек металла, отрезанный непосредственно от блока) удобно монтировать на простом каркасе из эбонита или другой пластмассы, на котором подводящие провода можно прижать к образцу винтами или хомутиками. Иногда проволока подвешивается свободно. Можно также заключить ее в стеклянную трубку, диаметр которой несколько больше диаметра проволоки трубка заполняется парафиновым маслом и плотно закупоривается с обоих концов. Образец, приготовленный таким образом, может храниться длительное время, не подвергаясь окислению. [c.183]

Согласно классической теории колебаний кристаллической решетки (гл. I, 9) простые металлы (литий, натрий, калий, цезий, рубидий) должны иметь теплоемкость, равную примерно 25 Дж/(моль-К). Однако в суммарную теплоемкость, кроме колебаний решетки, должны были бы делать вклад и валентные (свободные) электроны, так как их кинетическая энергия при повышении температуры может возрастать. Если каждый электрон дает вклад в теплоемкость независимо от остальных электронов, то его можно рассматривать как атом моноатомного газа и считать его тепловой энергией величину 3/2 коТ. Поэтому следует ожидать, что вклад в теплоемкость от одного электрона равен 3/2ко. Электронная теплоемкость одного моля> электронов должна составить примерно 12,5 Дж/(моль-К), и, следовательно, полная теплоемкость простого одновалентного металла (теплоемкость решетки и электронов) должна бы равняться примерно 37,5 Дж/(моль-К). Эксперименты показывают, что это значение слишком велико наблюдаемые значения теплоемкости почти никогда не превышают 25 Дж/(моль-К). [c.124]

Общая теория штарковского уширения дает соотношения, позволяющие находить концентрацию Ne и кинетическую температуру Ге электронов по ширине и сдвигу спектральных линий. Для многих линий элементов от гелия до кальция, а также для цезия вычислены константы, характеризующие уширение за счет электронов w, ионов а и параметр сдвига с1, которые позволяют находить ширину линии АЛ и ее сдвиг бЛ (в нм) по следующим формулам [c.271]

На рис. 7.4 приведены экспериментальные данные для зависимости вязкости расплавленных щелочных металлов (литий, натрий, калий, рубидий, цезий) от приведенной температуры. [c.219]

Существуют две возможности для образования положительных ионов в межэлектродном пространстве. Первая заключается в том, что в межэлектродное пространство вводятся пары легко ионизируемого элемента, например, цезия. Если температура катода достаточно высока, то на поверхности катода будет происходить ионизация атомов цезия, которые и будут компенсировать электронный заряд. Вторая состоит в том, что ионы образуются во вспомогательном устройстве и затем вводятся в межэлектродное пространство. [c.609]

Благодаря добавке паров цезия газы будут обладать заметной величиной электропроводности уже при температурах около 2000 С. [c.611]

Рис. 25,8, Термоэлектронная эмиссия пяти тугоплавких металлов и сплава вольфрам — молибден (в равных массовых количествах) в парах цезия [9] температура жидкой фазы цезия 200°С. Наклонные прямые — линии постоянной работы выхода

Рис. 25.6. Термоэлектронная эмиссия поликристалличе-ского вольфрама в парах цезия [9] для каждой кривой снизу указана температура жидкой фазы цезия Гс1 и сверху плотность потока атомов цезия на поверхность катода Наклонные прямые — линии постоянной работы выхода

Во многих практических задачах, например для непосредственного превращения тепловой энергии в электрическую, необходимо получить как молено большую проводимость газа. Ее можно повышать, не только увеличивая температуру газа, но и с помощью присадок щелочных металлов (калий, натрий, цезий). У этих металлов низкий потенциал ионизации, и они значительно увеличивают степень ионизации газов. [c.399]

Определить напряжение на электродах МГД-ге-нератора, работающ,его на аргоне Ai с присадкой цезия s (r s= 0,002), в режиме холостого хода, если начальная температура = 2500 К, число М = 0,5, расстояние между электродами d = 0,1 ми магнитная индукция В = 1 Тл. [c.172]

Более целесообразна нейтрализация пространственного электронного заряда путем введения в пространство между электродами положительных ионов. Суш,ествуют две возможности для образования положительных ионов в межэлектродном пространстве. Первая заключается в том, что в межэлектродное пространство вводят пары легко ионизируемого элемента, например цезия. Если температура катода достаточно высока, то на его поверхности происходит ионизация атомов цезия, что компенсирует электронный заряд. Вторая возможность состоит в том, что ионы образуются во вспомогательном приборе и затем вводятся в межэлектродное пространство. [c.584]

Степень ионизации можно заметно увеличить посредством добавления небольшого количества пара вещества с малым потенциалом ионизации (например, цезия). При этом газы будут обладать заметной электропроводностью уже при температурах около 2300 К. [c.585]

Чем выше температура газа, тем он более ионизирован и тем больше его электропроводность. Однако даже при сравнительно высоких температурах (порядка 3 000° С) электропроводность газов недостаточно велика. Для ее повышения к рабочему телу добавляют пары щелочных металлов (цезия, калия и др.), обладающих хорошей способностью к ионизации. Это позволяет получить достаточно электропроводную плазму при приемлемых температурах. [c.196]

Степень ионизации газа, т. е. отношение числа имеющихся в газе заряженных частиц (электронов или ионов) к сумме нейтральных частиц заряженных частиц одного знака тем больше, чем выше температура и чем меньше потенциал ионизации атома газа. С увеличением степени ионизации возрастает электропроводность газа (рис. 7-25). Величину электропроводности газа можно заметно увеличить путем добавления небольшого количества паров вещества с малым потенциалом ионизации, например, цезия. [c.301]

Здесь К есть зависящая от температуры величина, а Я пропорциональна парциальному давлению паров вещества с малым потенциалом ионизации. Благодаря добавке паров цезия газы будут обладать заметной величиной электропроводности уже при температурах, несколько больших тысячи градусов. [c.301]

В качестве рабочего тела в рассматриваемом случае могут быть использованы, например, продукты сгорания топлива. Однако, поскольку они и при высоких температурах не обладают достаточной электрической проводимостью, ее приходится увеличивать или, другими словами, повышать степень ионизации газов присадкой к ним небольшого количества ( 1%) щелочных металлов (калия, цезия и др.). Наилучшие результаты можно получить при применении плазмы, являющейся нейтральной смесью ионов, электронов и нейтральных частиц (квази-нейтральной средой) при очень высоких температурах. [c.468]

Водород, литий, натрий, калий, рубидий, цезий и франций отличаются особенно высокой химической активностью, обусловленной легкостью отдачи своего валентного электрона. Они являются энергичными восстановителями других металлов из их соединений. Стандартный электродный потенциал щелочных металлов наиболее отрицателен, ионизационный потенциал и электроотрицательность низкие, минимальные — у франция. Металлы IA подгруппы энергично реагируют с водой, воздухом и другими веществами. Рубидий, цезий и франций самовоспламеняются на воздухе, другие щелочные металлы — при небольшом нагревании. Все они имеют низкие значения температур плавления и кипения, твердости и прочности (наибольшие у лития), пластичны, легко поддаются холодной прокатке и выдавливанию однако волочение их невозможно. В эту подгруппу включен и водород (хотя многие ученые считают его аналогом фтора и он включен в VHB подгруппу), поскольку водород, как н галогены, образует гидриды с некоторыми металлами и отличается от щелочных металлов более высоким потенциалом ионизации. [c.65]

В эксплуатационных условиях к. п. д. МГД-генератора в настоящее время ограничивается 5—7%. Увеличение к. п. д. МГД-генератора может быть осуществлено путем повышения температуры плазмы, увеличения дозы присадки, применения более эффективных присадок (цезия), увеличения индукции магнитного поля. >] [c.200]

Все формулы для жидкого цезия и его паров приведены для диапазона температур от 200 до 1200°С. [c.224]

Материал катода Межэлектродный зазор мм Температура катода С Оптимальная температура цезия Выходная мощность вт/см [c.109]

Для эффективного осуществления поверхностной ионизации на нагретой поверхности из щелочных металлов наиболее подходящим оказался цезий, потенциал ионизации которого равен 3,88 В. Давление паров цезия в преобразователях регулируется, как правило, температурой специального цезиевого резервуара, сообщающегося с межэлектродной областью. [c.19]

Материалы катода должны характеризоваться а) высокой температурой плавления (не менее 2500°С) б) высокой работой выхода электронов (не ниже 4,2 эВ) в) высоким уровнем механических свойств при повышенных температурах г) минимальной испаряемостью д) низкой степенью черноты е) малым сечением захвата тепловых нейтронов ж) минимальной газовой проницаемостью з) совместимостью с цезием и рядом других свойств. [c.32]

Требования, предъявляемые к анодным материалам, практически те же, что и к катодным, однако температура, при которой находится анод в работающем преобразователе, редко превышает 1000° С. Поэтому, исключая нейтронно-физические ограничения, для анодов могут быть использованы обычные, вакуумные конструкционные материалы. Однако чтобы получить на аноде, покрытом пленкой цезия, наименьшее значение работы выхода, необходимо использовать в качестве анодных материалов металлы с большой работой выхода, на которых эта пленка адсорбируется лучше. Поэтому в конструкциях энергетических ТЭП в качестве материала анода чаще всего используют молибден, никель или ниобий, так как они удовлетворяют и другим требованиям. Ввиду того, что ниобий является хорошим высокотемпературным геттером, способным поглощать выделяющиеся газы, в ряде конструкций ТЭП преимущество отдается последнему. [c.35]

Схема устройства МГД-гене-ратора показана на рисунке 189. В камере сгорания при сжигании нефти, керосина или природного газа создается высокая температура (2000—3000 К), при которой газообразные продукты сгорания ионизируются, образуя электронно-ионную плазму. Для повышения электропроводности плазмы в камеру сгорания вводят легкоионизирующиеся вещества, содержащие кальций, натрий, цезий. Раскаленная плазма движется по расширяющемуся каналу в несколько метров, в котором ее внутренняя энергия превращается в кинетическую энергию, и скорость возрастает до 2000 м/с и более. Так же, как и металлический проводник, плазма в целом нейтральна, но, влетая в область сильного маг- [c.182]

Соединение КзСбо становится сверхпроводником при 18 К и ниже [32]. Если калий заменить на рубидий, температура повысится до 30 К. Сверхпроводимость материала, допированного цезием и рубидием - при 33 К [32]. [c.60]

Существуют другие доказательства правильности гипотезы о том, что поверхность Ферми касается границ зоны, связанные с тем, что электрическое сопротивление при низких температурах, по-видимому, более удобно для таких исследований, чем любые другие свойства. Термоэлектрические свойства одновалентных металллов (см, гл. III, а также [178]—[180]) дают качественное указание на то, что их зонная структура сильно отличается от простой модели в случае благородных металлов и в меньшей степени от модели в случае цезия, рубидия и калия. Изменение электрического сопротп-нления в магнитном поле также чувствительно к геометрии поверхности Ферми, Согласно Колеру [181], изменение электрического сопротивления одновалентных металлов с кубической структурой в сильном поперечном магнитном поле должно быть изотропным (постоянным при вращении ноне- [c.271]

Рис. 25.53. Вольт-амперные характеристики источника ионов цезия из алюмосиликата цезия ( s2-Al20a-2Si02) в импульсном режиме при различных температурах катода [32]. Расстояние катод—анод 2 мм, длительность импульсов тока 10 МКС, частота повторения 25 с

Изучалось влияние паров цезия на механическую прочность, исследуемого керамического покрытия из А12О3 с добавкой алюмофосфата. Образцы из напыленного покрытия (без металлической подложки) размерами 10x10x10 мм выдерживались в течение 100 час. в парах цезия при давлении 2 мм рт. ст. и температуре 800° С. Данные о пределе прочности материала на сжатие до и после их выдержки в парах цезия представлены ниже [c.219]

Из формулы (8.6) следует, что плотность термоэлектронного тока определяется температурой эмиттирующей поверхности и работой выхода. Так как обе эти величины стоят в показателе эскпонеьггы, то зависимость тока от них очень сильная. Так, повышение тем1]е-ратуры вольфрамового катода от 1000 до 2500 К вызывает увеличение тока эмиссии примерно на 16,порядков покрытие вольфрамового катода одноатомным слоем цезия, уменьшающим работу выхода с 4,52 до 1,36 эВ, вызывает увеличение плотности тока примерно па 14 порядков. Поэтому в настоящее время катоды из чистых металлов практически не применяются (кроме катодов специального назначения). [c.213]

Изготовление элементов плазменных генераторов (преобразование тепловой энергии в электрическую) благодаря способности цезия переходить в плазменное состояние при сравнительно невыокой температуре [c.349]

Цезий — мягкий пластичный металл бледно-золотистого цвета. Плотность 1,87 г/см , температура плавления 28,5 °С, кипения 705 С. На воздухе цезий воспламеняется. При 116° С вытесняет водород из воды. Применяется в радиоэлектронике, рентгенотехнике, электротехнике, для изготовления фотоэлементов, чувствительных к инфракрасным лучам. Выпускается (РЭТУ 117—59) с содержанием основного вещества не менее 98% в стеклянных запаянных ампулах весом 5—50 г. [c.108]

Цезий —мягкий пластичный металл бледно-золотистого цвета. Плотность 1,87 г/см температура плавления 28,5° С, температура кипения 705° С. На воздухе воспламеняется. При 116° С вытесняет водород из воды. Примоияется [c.196]

В данной работе определялись эмиссионные характеристики образцов с рениевым покрытием. Измерение эмиссионных характеристик осуществлялось на установке ВНИИТ. Катодами служили трубки из тугоплавких металлов без покрытий и с покрытиями с длиной рабочей части 35 мм и диаметром 6—7 мм, толщиной 0,3 мм. Трубки имели гладкую поверхность, испытания проводились при межэлектродном зазоре б = 0,75 мм при различных температурах и различной концентрации цезия. [c.107]

На рис. I. 40 показана зависимость удельной мощности, снимаемой с поликристаллического молибденового образца с покрытием рения б = 27 мк, от температуры цезия при различных температурах катода Т . Наибольшее значение удельной мощности 6 вт1см достигается для такого катода при температуре цезия 260° С и температуре катода 1730—1750° С. Как видно из графика, с повышением температуры катода возрастает и оптимальное значение давления паров цезия. Сравнительные эмиссионные характеристики поликристаллического молибдена (сплав Мо—0,02% С) и такого же сплава с покрытием представлены в табл. I. 45 и на рис. I. 41. [c.109]

Для поликристаллического молибдена максимальная удельная мощность была достигнута при температуре 1800—1805° С и равнялась 3,4 eml M , т. е. почти в 2 раза меньше, чем для молибдена с покрытием, и получена при более высокой температуре. Это объясняется лучшей адсорбцией цезия на поверхности рения, что приводит к значительному снижению работы выхода катода. [c.109]

Как видно из рис. I. 41, оптимальные давления паров цезия, при которых снимаются наибольшие мощности, также имеют,разные значения для данных материалов. Так как рений лучше молибдена адсорбирует цезий за счет больших сил хемосорбции, то и оптимальное давление паров цезия устанавливается надТтаким катодом раньше (при меньших температурах цезия), чем над молибденом. [c.109]

Работа ТЭП может осуществляться в следующих основных режимах вакуумном, т. е. без заполнения внутреннего объема парами цезия и в трех режимах с парами цезия — прямопролетном (квазивакуумном), диффузионном и дуговом. Результаты многочисленных экспериментальных исследований [44, 108, 111, 118, 130, 142, 144, 150, 151, 159] показывают, что наиболее перспективным и легко осуществимым является дуговой режим. При достаточно высокой температуре катода генерация ионов в межэлектродном пространстве происходит не только на поверхности катода, ко и во всем объеме межэлектродного пространства. Высокая электропроводность плазмы, образуемой в межэлектродном пространстве, позволяет значительно увеличить плотность тока, генерируемого ТЭП, и, следовательно, повысить удельную электрическую мощность ТЭП. [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...