Перенос силы в плоскости

Теорема 1. Пару сил в плоскости ее действия можно переносить в любое новое положение, действие пары на тело при этом не изменится. [c.29]

Сложение и разложение сил в плоскости. При решении задач статики вектор силы можно переносить вдоль линии его действия, а вектор момента пары сил [c.32]

Второй же перенос сопряжён с добавлением пары в этой же плоскости с моментом Mi = JgB кгм, где —момент инерции звена относительно оси вращения. Обычно перенос делается в плоскость, проходящую через центр тяжести звена. В таком случае эта пара, будучи сложена с силой даёт ту же силу Г , но перенесённую из точки на оси вращения в сторону от оси на расстояние I м по перпендикуляру к оси вра- [c.121]

Ввиду этого перенос сил по линии их действия, перенос пар сил в плоскости их действия и замена системы сил их равнодействующей допустимы в сопротивлении материалов только при определении опорных реакций для статически [c.11]

В результате переноса вертикальных и горизонтальных сил в плоскости, проходящие через нейтральную ось сечения, возникают крутящие моменты. [c.74]

Для упрощения расчётных схем рекомендуется рассматривать отдельно действие на раму вертикальных и горизонтальных нагрузок. При этом если рама плоская, то все горизонтальные нагрузки переносятся в её плоскость, а полученные при перенесении этих нагрузок моменты учитываются в схемах вертикальных нагрузок. Если рама не плоская, то горизонтальные нагрузки рекомендуется также перенести в одну плоскость, в которой расположено большинство элементов рамы. Пример перенесения горизонтальных сил в плоскость рамы показан на фиг. 26. [c.773]

Предположим, что граница нижней отрывной зоны лежит в плоскости АО, а верхней — в плоскости N0. Считая давление в пределах отрывной зоны неизменным, определим величину всех дополнительных сил и крутящих моментов, возникающих при переносе сил в точку О. В результате получим величины Е° и ё°, которые можно использовать в качестве начальных данных для расчетов несимметричного течения по потоку от сечения МВ [c.227]

Переносим все эти силы в какую-либо плоскость Го, проведенную через произвольную точку О вала, перпендикулярно к оси Z—2. Для этого в точке О каждый раз прикладываем по две равные, но противоположно направленные силы, величины которых равны F i, и из- Далее складываем все перенесенные силы, для чего строим силовой многоугольник (рис. 13.40, б). Так как величины сил fui, и из пропорциональны произве- [c.293]

ТЕОРЕМА О ПЕРЕНОСЕ ПАРЫ СИЛ В ПАРАЛЛЕЛЬНУЮ ПЛОСКОСТЬ [c.33]

Действие пары сил па твердое тело не изменяется от переноса этой пары сил в параллельную плоскость (рис. 28J. [c.33]

Если для данной системы сил R= 0, Мо =0 н при этом вектор Л o параллелен R (рис. 92, а), то это означает, что система сил приводится к совокупности силы R и пары R, Р, лежащей в плоскости, перпендикулярной силе (рис. 92, б). Такая совокупность силы и пары называется динамическим винтом, прямая, вдоль которой направлен вектор R, осью винта. Дальнейшее упрощение этой системы сил невозможно. В самом деле, если за центр приведения принять лю ую другую точку С (рис. 92, а), то вектор М о можно перенести в точку С как свободный, а при переносе силы R в точку С (см. 11) добавится еще одна пара с моментом M =tn (R), перпендикулярным вектору R a следовательно, и Мо- В итоге момент результирующей пары Мс=Мо+М с. численно будет больше Мо, таким образом, момент результирующей пары имеет в данном случае при приведении к центру О наименьшее значение. К одной силе (равнодействующей) или к одной паре данную систему сил привести нельзя. [c.78]

Перенося пару сил в любое положение в плоскости ее действия, мы тем самым переносим и точку приложения вектора момента пары, не меняя его ориентации в пространстве. Значит, вектор момента пары — свободный вектор. [c.30]

Теорема 2. Не нарушая состояния твердого тела, пару сил можно переносить в плоскости ее действия. [c.41]

Эти на первый взгляд парадоксальные свойства пары поясним примерами. Гаечный ключ одинаково действует на гайку, к каким бы граням этой гайки его ни приложить — момент пары не изменится от поворота пары сил в ее плоскости. Трансмиссионный вал сообщает шкиву вращающий момент независимо от места закрепления шкива на валу — момент пары не изменится от переноса пары в параллельную плоскость. [c.82]

Теорема о переносе пары сил в параллельную плоскость [c.30]

Пару сил, приложенную к твердому телу, можно переносить в плоскость, параллельную плоскости пары. [c.111]

Заметим, что перенос пары в ее плоскости действия, так же как и перенос точки приложения силы вдоль линии ее действия, безоговорочно применим только для абсолютно твердого тела. [c.75]

Не изменяя момента пары сил, ее можно переносить в плоскости ее действия переносить в параллельную плоскость изменять силы пары, одновременно изменяя и ее плечо. Действие пары сил на тело от этого не изменится. [c.18]

Однако при расчетах на прочность и жесткость некоторые положения теоретической механики оказываются неприменимы, в частности 1) действующие на тело внешние силы нельзя заменять их равнодействующей или эквивалентной системой сил 2) силу нельзя переносить вдоль линии ее действия 3) пару сил нельзя перемещать в плоскости действия пары. [c.178]

Этот перенос количества движения обусловливает появление в плоскости Fi касательного напряжения т. Так как изменение количества движения равно импульсу действующей силы [c.277]

В простейшей теории поперечного удара по стержню постоянного поперечного сечения предполагается, что движение каждого элемента стержня представляет собой чистый перенос его в направлении, перпендикулярном оси стержня. Силы, действующие на элемент стержня 1х, который изгибается в плоскости хОг, показаны па рис. 77. Изгибающий момент У14 изменяется вдоль стержня и должен уравновешиваться поперечными силами Q, действующими параллельно оси Ог. Вычисляя моменты относительно оси Оу, получим [c.245]

Расчетная схема вала показана на рис. 12-17. Сила Т вызывает изгиб вала в плоскости уОг, сила Р — в плоскости хОг, кроме того, при переносе силы Р на ось вала получаем скручивающий момент [c.317]

Решение. Перенесем все силы в центр тяжести сечения—в точку О. Сила Ру изгибает брус в плоскости yOz. При переносе силы Рх получим силу, приложенную в центре тяжести сечения О, изгибающую брус в плоскости уОх, и пару сил с моментом Рх , скручивающую [c.326]

Эффект действия пары сил на твердое тело не зависит от ее положения в плоскости. Таким образом, пару сил можно переносить в плоскости ее действия в любое положение. [c.26]

Л. Неправильно. Пару сил можно переносить в плоскости ее действия, поэтому эффект действия пары сил не зависит от ее расположения в данной плоскости. [c.273]

На рис. 4.7, в изображено сварное нахлесточное соединение с комбинированными швами при нагружении постоянной силой F, действующей в плоскости стыка. Силу F заменяют ее составляющими Fx =F os, а и Fy = Fsina, которые переносят в центр тяжести сварного шва. При переносе сил в плоскости стыка возникает вращающий момент Т = LFy sin а. [c.88]

Известно, что пару сил можно как угодно поворачивать и переноси II) в плоскости ее действия действие пары сил на твердое тело не изменяется, если алгебраический момент пары сил остается таким же. Следовательно, векторный момент пары сил можно переносить параллельно самому себе в любую точку твердого тела, лежащую в плоскости действия пары сил. Так как к юму же пару сил можно переносить в параллельную плоскость, то векторный момент пары сил можно переносить параллельно самому себе в любую точку тела, не изменяя действия пары сил на твердое тело. Поэтому векторный момент пары сил. действующей на твердое тело, есть свободный вектор, т. е. он характеризуется только модулем и направлением, а точкой приложения у него может быть любая точка тела следовательно, векторный момент пары сил не обязательно прикладывать посередине отрезка, соеди-няюп(его точки приложения сил пары. [c.35]

Пусть нмеется две пары сил (Fi, F ) и (Fi, F() (рис. 40), лежащие в пересекающихся плоскостях. Эти пары сил можно получить из пар сил, как угодно расположенных в пересекающихся плоскостях, путем параллельного переноса, поворота в плоскости действия и одновре- [c.34]

Двумерные , квазиплоские системы, пленки или поверхностные слои твердых тел. Для таких тел можно говорить о трансляционном переносе лишь в плоскостях. В последнее время особые свойства этих поверхностных слоев все более выявляются, и они обусловлены тем, что силы, действуюш.ие на частицы, находящиеся в этом слое, со стороны глубинных слоев и со стороны внешней среды могут быть существенно различны. [c.8]

Поскольку положение пары Q, Q произвольно, то из доказанной теоремы следует, что пару сил, не изменяя ее действия на твердое тело, MOOI HO переносить в любое место в плоскости ее действия, поворачивать ее плечо на любой угол, а также изменять это плечо и модули сил, не изменяя величины ее момента и направления вращения. [c.41]

Теорема 1. Пары, векторные моменты которых равны, эквивалентны следовательно, не нарущая состояния твердого тела, пару сил можно переносить в плоскость, параллельную данной. [c.158]

Если вектор силы АВ переместить вдоль линии действия силы в пределах абсолютно твердого тела, к которому сила АВ приложена, оставив точку О неизменной, то вектор момента не изменится, так как не изменятся плоскость и площадь треугольника ОАВ. Сила является вектором скользящим, и действие силы, а следовательно, и ее момент не изменяются при перенесении силы вдоль линии действия. Напротив, если мы переменим точку О, то положение и площадь треугольника ОАВ, вообще говоря, изменятся, а следовательно, изменится и момент силы. Поэтому момент силы относительно какой-либо точки О является вектором прикргплгнным, он приложен к точке О и переносить его в какое-либо другое место тела нельзя. [c.59]

Если неуравновешенные массы расположены в параллельных плоскостях (рис. 29.7, а), то условия (29.4) реализуются следующим образом. Выберем произвольную плоскость / и перенесем туда силы инерции вращающихся масс. Для равновесия системы при переносе сил ее необходимо приложить моменты Л4 = Eиi/i Дополнительные моменты создаются парами сил Еип и Еигп при условии Рш — Рт . Сила Еи1 располагается в плоскости //, положение которой выбирается произвольно. Если расстояние между плоскостями /—// равно Ь, то дополнительные силы опреде-ляются из условия [c.357]

Рассмотрим вопрос о приведении системы сил к простейщей форме. Мы воспользуемся здесь результатами, полученными в 97 при рассмотрении свойств системы скользящих векторов. Основная теорема этого параграфа непосредственно переносится в статику произвольную систему сил можно привести к одной силе равной главному вектору) и паре сил, лежащей в плоскости, перпендикулярной к линии действия сил. Эта совокупность силы и пары сил назы- [c.298]

Пусть система п сил приводится в точке О к результи )у-ющей силе й и результирующей паре с вектором-моментом, равным главному моменту Мо, образующими между собой уго.и (р 90° (рис. 5.9). Вектор Мо разложим на две составляюищег одну М о, направленную вдоль R, а другую Мо, перпендикулярную ему. В плоскости, содерн ащей главный вектор R и перпендикулярной вектору Мо, заменяем R и пару с вектором-моментом Мо эквивалентной им силой R, приложенной в точке О (см. п. 2.4), в ту же точку переносим вектор Mq. Таким образом, исходная система п сил эквивалентна одной силе R и [c.110]

Определим правило сложения пар сил-. Рассмотрим случай, когда две пары сил (Fj, F и (Fj, F ) лежат в пересекающихся плоскостях П и Пз (рис. 137). Эти пары сил можно получить из любых пар сил, произвольно расположенных в плоскостях III и Пг, путем их переноса в плоскости действия, поворота и изменения сил и плеч. Моменты этих пар соответственно равны М, =rXF,. M2 = rXFj. [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...