Оптическая оптически двуосные

А,В—оптические оси двуосных кристаллов. [c.9]

Л"е=1.560. ЫаО ЗВ Оз образует пластинчатые кристаллы, оптически отрицательные, двуосные, с оптическим углом 75—80° [c.132]

Оптический характер Двуосный Двуосный Двуосный [c.329]

В изотропной среде направления векторов О -а Е, а также N VI 8 всегда совпадают. Для волны, распространяющейся вдоль оптической оси двуосного кристалла, положение меняется. В этом случае вектор О может принимать любое направление перпендикулярное к N. Так как N лежит в плоскости гХ, то одним [c.508]

Такие пластинки изготовляют обычно из кварца, а иногда и из тонких слоев слюды, которая, несмотря на то является двуосным кристаллом, может быть использована в этих целях. Свойства пластинки Х/4 легко проверить, поместив ее между двумя скрещенными поляризаторами. Если при вращении анализатора интенсивность прошедшего света не меняется, то толщина подобрана правильно — на выходе из пластинки Получается циркулярно поляризованный свет. Добавив еще одну такую пластинку, можно снова перевести круговую поляризацию в линейную, в чем легко убедиться вращением анализатора. В по-добных опытах, конечно, должно быть выдержано упомянутое выше условие, т. е. вектор Е в волне, падающей на пластинку, должен составлять угол л/4 с ее плоскостью главного сечения. Это достигается относительным вращением поляризатора и пластинки вокруг направления луча. Здесь следует указать, что если направление колебаний вектора Е в падающей волке совпадает с оптической осью пластинки 1/4 (или с направлением, перпендикулярным этой оси), то через пластинку пройдет лишь одна волна. В таком случае из пластинки выйдет линейно поляризованная волна. [c.117]

Направления, перпендикулярные таким круговым сечениям, называют оптическими осями кристалла, который в общем случае должен быть двуосным. Если справедливо равенство = f.y то эллипсоид Френеля вырождается в эллипсоид вращения, характеризующий одноосный кристалл, единственная оптическая ось которого совпадает с осью X. [c.125]

Напоминаем, что мы описываем явления, происходящие в кристалле исландского шпата. Они типичны для большой группы кристаллов, обладающих одной оптической осью и носящих название одноосных. Сложнее обстоит дело в так называемых двуосных кристаллах, где ни один из лучей нельзя назвать обыкновенным. Во многих одноосных и двуосных кристаллах поглощение обеих распространяющихся в кристалле световых волн различно. Типичным представителем такого кристалла является турмалин, в котором обыкновенный луч практически полностью поглощается уже при толщине около 1 мм (см. 108). [c.383]

В случае двуосного кристалла, характеризующегося наличием двух направлений, вдоль которых скорости обоих световых лучей совпадают, изохроматическая поверхность подобна двум сросшимся цилиндрам, оси которых совпадают с оптическими осями кристалла [c.520]

Следует отметить, что описываемые явления типичны для большой группы кристаллов, обладающих одной оптической осью и называемых одноосными. Сложнее дело обстоит в двуосных кристаллах, где ни один из лучей не может быть отнесен к обыкновенному. Кроме того, существуют и такие кристаллы, в которых один из лучей поглощается сильнее другого. Это явление носит название дихроизма. [c.32]

В общем случае кристалл является двуосным, т. е. в нем имеются два направления, представляющие собой две оптические оси, ориентированные относительно главных осей кристалла под определенным для данного вещества углом а (см. рис. 17.18). Если угол а=0, то обе оптические оси совпадают и кристалл становится одноосным. Поляризационные явления в двуосных кристаллах значительно сложнее, чем в одноосных. Мы ограничимся лишь рассмотрением оптических свойств одноосных кристаллов. [c.46]

Для обыкновенного луча показатель преломления По не зависит от направления распространения света в кристалле. Для необыкновенного луча показатель преломления По зависит от направления распространения света в кристалле. Для лучевых поверхностей получаем соответственно сферу и эллипсоид. Точки соприкосновения этих поверхностей лежат на оптической оси. В двуосных кристаллах оба луча необыкновенные. [c.47]

Рис. 18.14. Интерференционная фигура пластинки из двуосного кристалла, вырезанной перпендикулярно к биссектрисе острого угла между оптическими осями

Еще более сложный вид имеют интерференционные фигуры для пластинок из двуосных кристаллов. В качестве примера на рис. 18.14 приведена картина для пластинки, вырезанной перпендикулярно к биссектрисе острого угла между оптическими осями. На ней отчетливо видны выходы оптических осей. [c.62]

Оптически двуосный кристалл (точка модели в общем случае напряжённого состояния) (п фп фп . Эллипсоид показателей преломления имеет два круговых сечения нормали к круговым сечениям являются оптическими осями. [c.252]

Сингония гексагональная. Оптически двуосный, положительный. В интервале длин воли от 405 до 671 ммк Ц. имеет след, показатели преломления (см. таблицу). [c.429]

Метод исследования в поляризованных лучах применяется в проходящем и в отраженном свете для так называемых анизотропных объектов, обладающих двойным лучепреломлением или отражением. Такими объектами являются многие минералы, угли, некоторые животные и растительные ткани и клетки, искусственные и естественные волокна и т. д. Если такие объекты осветить поляризованным светом, то при прохождении через объект происходят характерные видоизменения поляризации света. По этим изменениям можно судить об основных оптических характеристиках анизотропного препарата. К главным оптическим характеристикам относятся сила двойного лучепреломления, количество оптических осей (одноосный, двуосный), ориентировка осей по от-нощению к геометрической форме объекта, способность вращать плоскость поляризации и плеохроизм. Эти характеристики в свою очередь связаны с некоторыми важнейшими свойствами, присущими изучаемому объекту. [c.16]

Выше было показано, что нормальная поверхность содержит важную информацию о распространении волн в анизотропных средах. Эта поверхность однозначно определяется главными показателями преломления п , п , п . В общем случае, когда все три главных показателя преломления п , п , различны, существует две оптические оси. Такой кристалл называют двуосным. Во многих оптических материалах два главных показателя преломления совпадают. [c.93]

РИС. 4.8. а — участки нормальной поверхности двуосного кристалла 6 — коническая рефракция. Пластинка двуосного кристалла вырезана таким образом, чтобы ее поверхности были перпендикулярны одной из оптических осей. [c.101]

Рассмотрим теперь пластинку из двуосного кристалла (например, из слюды), обрезанную таким образом, чтобы две параллельные ее поверхности были перпендикулярны одной из оптических осей. Если эта пластинка освещается неполяризованным коллимированным пучком монохроматического света, например лазерным излучением, падающим перпендикулярно на одну из ее граней, то энергия будет расходиться в пластинке, принимая форму полого конуса, а после достижения ее другой поверхности примет форму полого цилиндра, как показано на рис. 4.8. Таким образом, на экране, параллельном грани кристалла, должно наблюдаться яркое круглое кольцо. [c.104]

Если двуосный кристалл разрезать перпендикулярно к одной из оптических осей и луч света будет падать на поверхность нормально, то лучи в кристалле будут располагаться вдоль конуса, описанного в конце 1.14, являющегося косым конусом с круглым основанием, одна из образующих которого лежит на продолжении падающего луча. [c.40]

В двуосных кристаллах оба луча, возникающих вследствие двойного лучепреломления, необыкновенные. Оптическая индикатриса двуосных кристаллов (векторная диаграмма, изображающая угловые зависимости оптических свойств тела) представляют собой трехосный зллипсоид, полуоси которого равны главным показателям преломления кристалла. [c.634]

Плоскость, содержащая падающий луч и оптическую ось одноосного кристалла, называется главнтлм сечением или главной пло-скостьк ) кристалла. В двуосных кристаллах иод главным сечением понимается плоскость, проходящая через обе оптические оси. Мами не будет рассматриваться вопрос двулучепреломления в двуосных кристаллах. Желающие ознакомиться с двулучепреломлением в двуосных кристаллах могут обратиться к специальной литературе. [c.226]

Поскольку величины скоростей по лучу и нормали определяются длинами полуосей сечения эллипсоида, ориентированного перпендикулярно соответственно направлениям луча S и нормали Л/, то очевидно, что оптические оси есть направления, перпендикулярные сечениям с одинаковыми длинами полуосей, т. е. круговым сечениям. Из стереометрии известно, что любой эллипсоид в общем случае имеет два круговых сечения, расположенных симметрично относительно его главных осей. На рис. 10.8 показаны эти сечения, которые направлены перпендикулярно осям Ofii и Следовательно, в общем случае кристаллы могут быть двуосными. В частности, при равенстве двух из трех главных значений диэлектрической проницаемости (например, = е, е ) оптическая индикатриса превращается в эллипсоид вращения и кристалл становится [c.256]

Следует отметить, что величина угла между оптическими осями у разных кристаллов различна. Приведем два примера оптические оси первого рода двуосного кристалла KNO3 составляют между собой 7° 12. Этот угол для FeS04 равен 85°27. [c.257]

Наряду с лучевой поверхностью (геометрическое место концов отрезков, пропорциональных лучевым скоростям) можно построить и поверхность нормалей (геометрическое место концов отрезков, пропорциональных нормальньш скоростям). Так как, вообще говоря, угол между 5 и невелик, то различие между формами этих поверхностей незначительно. Для двуосного кристалла опять получается сложная двухполостная поверхность с четырьмя точками встречи обеих полостей (аналогичных М и М на рис. 26,6, в). Направления, соединяющие попарно эти точки (аналогичные ММ, М М ), являются направлениями совпадающих нормальных скоростей и называются оптическими осями второго рода или бинорма. ями. [c.505]

В некоторых случаях, когда требуется быстрая модуляция интенсивности излучения, используются ячейки Поккельса. Основным элементом ячейки является одноосный кристалл (КДР, АДР и др.). Луч света направляется по оптической оси кристалла при этом оба луча — обыкновенный и необыкновенный — распространяются в кристалле с одной и той же скоростью. При приложении к кристаллу электрического поля вдоль оптической оси кристалл становится двуосным с главными осями ох и оу, составляющими угол 45° с кристаллографическими осями ох и оу (рис. 45). Скорость распространения в нем двух волн, поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях, проходящих через ох и ог/, оказывается различной. Когда на кристалл падает линейно-поляризованный свет, плоскость поляризации которого совпадает с ох, то в кристалле распространяются две взаимно перпендикулярно поляризованные компоненты с различными скоростями v-y и Uj. Пройдя некоторый путь, они приобретают разность фаз, зависящую от приложенного к кристаллу напряжения, вследствие чего на выходе из кристалла свет становится эллипти-чески-поляризованным, причем эксцентриситет эллипса поляризации зависит от разности фаз, т. е. от приложенного напряжения. Пропуская затем модулированный таким образом свет через поляризационную призму, получают лазерный луч, модулированный по амплитуде, т. е. по интенсивности. [c.73]

КРИСТАЛЛЫ валентные (атомные) содержат в узлах кристаллической решетки нейтральные атомы (С, Ge, Те и др.), между которыми осуществляется гомеополярная связь, обусловленная квантово-механическим взаимодействием глобулярные представляют собой частный случай молекулярных кристаллов и имеют вид клубка полимеров жидкие обладают свойствами как жидкости (текучестью), так и твердого кристалла (анизотропией свойств) внутри малых объемов идеальные не имеют дефектов структуры иопные обладают гетерополярной связью между правильно чередующимися в узлах кристаллической решетки положительными и отрицательными ионами квантовые характеризуются большой амплитудой нулевых колебаний атомов, сравнимой с межатомным расстоянием металлические образуются благодаря специфической химической связи, возникающей между ионами кристаллической решетки и электронным газом (Си, А1 и др.) молекулярные (Лг, СН , парафин и др.) формируются силами Ван-дер-Вальса, главным образом дисперсионными нитевидные вытянуты в одном направлении во много раз больше, чем в остальных оптические [активные поворачивают плоскость поляризации света вокруг падающего линейно поляризованного луча анизотропные обладают двойным лучепреломлением, состоящим в том, что луч света, падающий на поверхность кристалла, раздваивается в нем на два преломленных луча двуосные имеют две оптические оси, вдоль которых свет не испытывает двойного лучепреломления одноосные (имеющие одну оптическую ось отрицательные, в которых скорость обыкновенного светового луча меньше, чем скорость распространения необыкновенного луча положительные, в которых скорость распространения обьпсновенного светового луча больше, чем скорость распространения необыкновенного луча))] КРИСТАЛЛИЗАЦИЯ— образование кристаллов из паров, растворов, расплавов веществ, находящихся в твердом состоянии в процессе электролиза и при химических реакциях [c.244]

В одноосных кристаллах линейно поляризованный луч, идущий вдоль оптич. оси, испытывает вращение нлоскостн поляризации вследствие разницы скоростей волн с npaBoii и левой поляризации. В др. направлениях имеет место эллиптич. двупреломление, как и в двуосных кристаллах. При распространении линейно поляризованной волны в оптически изотропной гиро-тронной среде в любом направлении в ней распространяются две волны с круговой поляризацией — правой н лево11, имеющие различные скорости п соответственно различные показатели преломления. Поэтому плоскость поляризации линейно поляризованной волны но мере распространения в этой среде будет поворачиваться. [c.490]

Рис. 2. Дисперсия оптического вращения некоторых кристаллов в области пропрачпости I — кварц 2 — паратеплурит, 3 — киноварь (одноосные кристаллы, свет по оптической оси) а S — Щ-)рам1юаа (двуосный кристалл, свет по различным

Величины электро- и магнитоонтич. эффектов в М. ж. на 6 порядков превосходят аналогичные величины в обычных жидкостях, т. к. объём коллоидных частиц в 10 раз превышает объём молекул. В скрещенных электрич. и магн. полях М.ж. подобны двуосному кристаллу, и к-ром оптическую анизотропию можно изменять как по величине, так и по направлению. При оиредел. соотношении между Н ж JS, направленных перпендикулярно друг к другу, наблюдается эффект компенсации оптич. анизотропии. Это происходит при 7// 7/,j/ e 3-10 Э-В-1 СМ. Эффект компенсации оптич. анизотропии используют для визуализации и измерения электростатич. полей (измеряют компенсирующие магн. поля). Для визуализации магн. полей можно использовать скрещенные поляроиды с помещённым между пи.ии слоем М. ж. Магн. коллоиды используют для визуализации доменных стенок в ферромагнетиках, а также для наблюдения скрытых дефектов в непрозрачных магн. материалах. [c.675]

Симметрия тензора eji позволяет классифицировать оптически анизотропные среды. Так, при несущественном поглощении света тензор эрмитов, т, е. Ej — е. Если при этом он веществен, т. е. = е, что отвечает синфазности поляризации и напряжённости, то среда, называемая оптически неактивной, в общем случае характеризуется тремя величинами ек (А = 1, 2, 3), к-рые определяют диэлектрнч. свойства вдоль трёх ортогональных т. н. диэлектрнч. осей. Если все 8к различны, то в среде есть два выделенных направления, называемых оптич. осями, вдоль к-рых скорость распространеиия света не зависит от его по-ляризации. Такие среды наз, двуосными. Если две на [c.427]

До этого было сделано несколько отдельных наблюдений было замечено, например, Муаньо и Солейль, 2 что одноосные кристаллы под действием давления, приложенного перпендикулярно по отношению к оптической оси, становятся двуосными, но систематического исследования не было предпринято. [c.248]

Большинство молекулярных кристаллов, как уже неоднократно говорилось, относится к низшим сингониям моноклинной, триклинной и орторомбической. Поэтому они являются двуосными, т.е. имеют три главных показателя преломления. Для кристаллов, относящихся к триклин-юй и моноклинной сингонии, характерна зависимость положения оптических осей от длины волны (дисперсия оптических осей). Показатели преломления молекулярных кристаллов в видимой области спектра обычно не превышают 2. Кристаллы обладают значительным двулучепрелом-лением, связанным с изотропным расположением молекул. Двулуче-преломление редко бьтает меньше 0,1 и может достигать 0,5. [c.75]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...