Хаббард

Изменение поля напряжений у вершины усталостной трещины при нагружении по отнулевому циклу сжатия. При знакопостоянном цикле напряжений сжатия развитие трещины в концентраторах напряжений происходит в полуцикле разгрузки под действием образовавшихся в полуцикле нагружения остаточных напряжений растяжения. Если сжимающие напряжения от внешнего нагружения превосходят предел текучести, образуя пластически деформированную зону у вершины концентратора, то при разгрузке в этой зоне возникают остаточные напряжения растяжения. В связи с этим при нагружении образца или детали по знакопостоянному циклу сжатия в вершине концентратора реально осуществляется знакопеременный цикл напряжений, сжимающая часть которого определяется внешней нагрузкой, а растягивающая — остаточными напряжениями. При возникновении и развитии усталостной трещины, как показал Л. Хаббард, пластическая зона у вершины концентратора не меняется, а остаточные напряжения растяжения у вершины трещины уменьшаются номере ее роста. Таким образом, амплитуда действительного цикла напряжений в вершине трещины уменьшается, вызывая замедление скорости ее роста и остановку. Так, при исследовании развития усталостных трещин в алюминиевом сплаве с высоким пределом текучести в условиях сжатия на плоских образцах с центральным отверстием было показано, что с увеличением длины трещины по мере прохождения ее через пластическую зону скорость роста трещины непрерывно уменьшается. [c.26]

В США и Канаде посто-янный сбор данных об осадках начался всего несколько лет назад. Наиболее продолжительным был обор данных в исследованиях Хаббарда Брука. Эти данные свидетельствуют об отсутствии тенденции к повышению концентрации серы или ионов водорода в осадках за период 1965— 1974 ГГ. В то же время они указывают на увеличение содержания нитратов. [c.211]

Др. трактовка М. д. основана на использовании дискретной модели, описывающей электроны, перемещающиеся с узла на узел i кристалла (с матричным элементом перехода i) при отталкивании двух электронов на одном узле (модель Хаббарда). Мерой кинетич. энергии электронов при этом также является ширина электронной зоны W = 2zt, где г — число ближайших электронов—соседей. Если в системе имеется один электрон на узел (центр) (концентрация электронов п и W > U, то вещество [c.214]

Рис. 1. Изменение плотности состояний р(ш) с ростом параметра и (иаправление роста указано стрелкой) в приближении Хаббард-3 для простой кубической решётки.

Жидкие модели известны со времени Кирхгофа, но впервые применены на практике Лэнгмюром в 1913 г. Его модель была изготовлена из стекла, а токопроводящие участки — из меди. Подобные модели для решения задач теплофизики, аэродинамики и гидродинамики использовались Малаваром, Релфом, Хаббард и др. Малавар и Майкельсон описывали способы моделирования областей, имеющих участки различной теплопроводности, пользуясь резервуарами со ступенчатым основанием или резервуарами, разделенными на секции с заполнением каждой из них до разного уровня тем же электролитом. Перегородки между секциями изготовлялись из тонкого изоляционного материала с большим количеством токопроводящих полос, обеспечивающих одинаковые значения потенциала по обе стороны перегородки. Известны работы по замене граничных [c.95]

Рис. 8-9. Числа Нуссельта при продольном обтекании пучка круглых труб полностью развитым ламинарным потоком при постоянных плотностях теплового потока на стенках труб (Спэрроу, Леффлер, Хаббард (Л. 6]).

Спэрроу, Леффлер и Хаббард получили точное решение уравнения энергии при продольном обтекании пучка круглых труб, расположенных в вершинах треугольников, при полностью развитых профилях скорости и температуры и постоянных [c.149]

Рис. 8-10. Изменение местного коэффициента теплоотдачи по окружности труб, показанных на рис, 8-9 (Спэрроу, Леффлер, Хаббард Л. 6]).

Наиб, существенным обстоятельство.ч для появления магн. порядка в переходных металлах является то, что энергия и в этих металлах больше ширины d-зоны где W i эВ ширина d-зоны). В этом случае кулоновское межзлектронное взаимодействие существенно влияет на движение d-алектропов и в силу этого радикально меняет их плотность состояний. Как будет показано ниже, именно это взаимодействие приводит к раздвижке энергетич. зон электронов с разными направлениями спина и возникновению спонтанной намагниченности [7]. Простейшим образом, не учитывая орбитального вырождения и пренебрегая взаимодействиями, проявляющими себя па болыггих расстояниях, гамильтониан 3. м. можно записать в след, виде (см. Хаббарда модель), [c.93]

МОТТОВСКИЕ ДИЭЛЕКТРИКИ (диэлектрики Мотта — Хаббарда) — кристаллы с диэлектрич. свойствами, происхождение к-рых связано не с влиянием пе-риодич. поля кристаллик, решётки (как в обычных диэлектриках или полупроводниках типа Ge и Si), а с сильным межэлектронным взаимодействием. Это состояние реализуется, если характерная энергия межэлектронного (кулоновского) взаимодействия U = е /г (г — ср. расстояние между электронами) больше ср, кинетич. энергии электронов, мерой к-рой является ширина разрешённой зоны W (m — эф- [c.214]

Хаббарда (см. Моттовские диэлектрики), в к-рых одноцентровые кулоновские электрон-электронные корреляции приводят к расщеплению на верхнюю и нижнюю хаббардовские зоны меди (см. Хаббарда модель). [c.403]

Наиболее полное описание свойств С, ф. в магнетиках дал Т. Мория (Т. Мог)уа). В рамках предложенной им теории С, ф. удалось развить единый подход к описанию свойств магнетиков с локализованными и делокализованными (коллективизированными) носителями нагн. моментов. Теория С. ф. основана на использовании преобразования Стратоновича — Хаббарда для Хаббарда модели, к-рое позволяет заменить систему взаимодействующих спинов на систему невзаимодействующих спинов, находящихся в фиктивных флуктуирующих магн. полях. С помощью такого подхода удаётся построить классификацию магн. веществ по характеру С. ф. в них, В веществах с локализованными ма1 н. моментами С. ф, являются преимущественно поперечными (т. е. локальный. магн. момент может изменяться по направлению при постоянной амплитуде). В слабых зонных магнетиках (см. Зонный магнетизм, Стонера модель), напротив, преобладают продольные С. ф. (т. е. изменяется амплитуда локального момента). [c.641]

Иллюстрирование схемы КМОЗ на примере A yZ-моде-ли показало, что для этой задачи было необходимо ввести S-матрицы вида (20). Существенно отметить, что для этой задачи введённая 5"-матрица не является физической, но представляет нек-рую абстрактную 5-матрицу, использование к-рой в схеме КМОЗ приводит к диагонализации гейзенберговского гамильтониана. Для др. физ. задач, напр, о цепочке Хаббарда или об эффекте Кондо, частицы имеют внутр. симметрию и их состояния характеризуются дискретным индексом, конкретно—проекцией спина, поэтому физ. 5-матрица в этих задачах является матрицей по этим индексам. Она должна удовлетворять ур-нию Янга — Бакстера, и с её помощью вводятся описанные выше ма-тем. конструкции КМОЗ — матрица монодромии Т и трансфер-матрица Т. Однако этих величин недостаточно для полного рещения задачи. Особую проблему составляет учёт периодических граничных условий. В рамках КМОЗ эта проблема нахождения импульсов сводится к диагонализации трансфер-матрицы Т на т. н. нерегулярной решетке. [c.153]

Одномерная модель Хаббарда. Гамильтониан одномерной цепочки Хаббарда (см. Зонный магнетшм) записывается в виде [c.153]

Использование квантового метода обратной задачи в одномерной модели Хаббарда позволяет продвинуться в решении более сложной задачи — определения асимптотики корреляи. ф-ций на больших расстояниях и вычисления соответствующих критич. показателей. Корреляц. ф-ции системы, находящейся в точке фазового перехода, т. е. при темп-ре абс. нуля для одномерной модели Хаббарда, могут быть найдены с помощью методов конформной теории поля. [c.153]

ХАББАРДА МСДЁЛЬ — одна из фундам, моделей для описания систем сильно взаимодействующих электронов в кристалле. Модель была предложена в 1963—65 Дж. Хаббардом (1 ] и получила широкое развитие в последующие годы. X. м. является осн. моделью для описания зонного магнетизма в металлах, фазового перехода металл—диэлектрик и разл. аспектов взаимосвязи магн. и электрич. свойств твёрдых тел. Достоинствами модели являются её простота и физ. содержательность. [c.391]

Квазичастичныя спектр при наличии сильной корреляции. Первые важные результаты о поведении систем с большим U JV были получены Хаббардом с помощью метода расцепления ур-ний движения для двухвременных /рина функций. Простейшее расцепление (известное в литературе как приближение Хаббард-1 ) основано на том, что в гамильтониане (1) кулоновский член диагонален в узсльном представлении, поэтому корреляции на одном узле могут быть учтены точно оно приводит к следующему спектру квазичастичных состоянии с импульсом к и спином (т [c.392]

Позднее Хаббард улучшил расцепление и пришёл к физически более корректному результату, известному ка приближение Хаббард-3 , основанному на использовании сплавовой аналогии . Если кулоновский член в (1) взять в <ц>едиего поля приближении, т. е. заменить его на то это будет означать, что электрон со спи- [c.392]

Рассчитанная в приближении Хаббард-3 плотность состояний р(ш) изменяет свою топологию с ростом и (рис. I). При достижении нек-рого критич. значения [c.392]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...