Переход диэлектрик металл в модели Хаббарда

Фермионные функции Грина. В оригинальных работах Хаббарда [102—104] было проведено широкое исследование физических свойств веш ества, описываюш егося моделью с гамильтонианом (7.1). Первоначально все вычисления проводились непосредственно в терминах электронных фермиевских операторов с использованием процедуры расцепления функций Грина или по элементарной теории возмущений по параметру t/U, Хороший обзор физических результатов этих исследований имеется в [72]. С использованием диаграммной техники для Х-операторов появляется регулярный метод теории возмущений по малому параметру t/U, учитывающему сильную межэлектронную корреляцию [29—32]. Сейчас мы рассмотрим применение диаграммной техники для Х-операторов к проблеме фазовых переходов в металле с сильной корреляцией, а именно рассмотрим фазовый переход металл — диэлектрик (по параметру U) и переход парамагнетик — ферромагнетик (по температуре). Концентрацию электронов проводимости п = Ne/N в исходной зоне будем считать заданной. [c.87]

Уравнение (8.33) является 01Сновой для исследования фазового перехода металл — диэлектрик в модели Хаббарда. Сделаем в нем аналитическое продолжение Шп Е + 1Ь и рассмотрим плотность состояний на поверхности Ферми р(0). Согласно формуле (8.19) [c.94]

Если ограничиться приближением ближайших соседей для величины то приходим к гамильтониану, характеризуюш емуся исего двумя энергетическими параметрами 1 и 17. Считается, что модель Хаббарда применима к узкозонным переходным металлам, для которых поэтому возникает проблема учета сильных )лектронных корреляций. Хаббард применил технику расцепления двухвременных функций Грина [102] и исследовал проблему основного состояния и фазового перехода металл — диэлектрик в своей модели. Поскольку расцепления вносят неконтролируемые ошибки, то имеет смысл развить регулярную теорию возмущений, в которой в условиях < С/ кулоновскую энергию на одном узле следовало бы включить в гамильтониан нулевого приближения, а энергию переноса рассматривать как малое возмущение. Таким образом, представим гамильтониан модели в виде [c.75]

ХАББАРДА МСДЁЛЬ — одна из фундам, моделей для описания систем сильно взаимодействующих электронов в кристалле. Модель была предложена в 1963—65 Дж. Хаббардом (1 ] и получила широкое развитие в последующие годы. X. м. является осн. моделью для описания зонного магнетизма в металлах, фазового перехода металл—диэлектрик и разл. аспектов взаимосвязи магн. и электрич. свойств твёрдых тел. Достоинствами модели являются её простота и физ. содержательность. [c.391]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...