Динамика стекол

Феноменология пробоя. Сведение исследований физического принципа ЭИ к определению и сопоставлению в.с.х. пробоя различных сред на косоугольных импульсах не раскрывает сущность происходящих физических процессов и ограничивает практические возможности оптимизации процесса в различных технологических применениях способа. Для этого требовалось проведение исследований непосредственно процесса пробоя в реальных условиях реализации способа при вариации вида горной породы и жидкой среды, типа электродов, величины межэлектродного промежутка, формы импульса напряжения, его амплитуды и полярности. Использование в опытах соответствующих материалов (пластичного фторопласта и прозрачного органического стекла) и методик, в том числе метода отсечки напряжения, позволяет оптически фиксировать каналы неполного пробоя в материале, выявлять динамику их прорастания. Исследования непосредственно на образцах горных пород дали возможность выявить эффекты влияния структуры и текстуры породы. [c.26]

В ранних работах по сжатию оптических импульсов [2 10] использовались как положительная, так и отрицательная дисперсии в зависимости от того, как на импульс накладывалась начальная частотная модуляция. В случае отрицательной частотной модуляции [3] средой с положительной дисперсией служили жидкости или газы. В случае положительной частотной модуляции оказалось, что наиболее подходящим устройством с отрицательной дисперсией является пара дифракционных решеток [4, 7]. В этих экспериментах при сжатии импульсов не использовались нелинейные эффекты. Хотя использовать ФСМ для компрессии импульсов было предложено еще в 1969 г. [11, 12], эксперименты по сжатию импульсов при помощи ФСМ начали проводиться лишь в 80-х годах, когда одномодовые световоды из кварцевого стекла нашли широкое применение в качестве нелинейной среды [13-38]. Были получены импульсы длительностью 6 фс на длине волны 620 нм [20], а также достигнут коэффициент сжатия 5000 на длине волны 1,32 мкм [38]. Такой прогресс был достигнут только благодаря детальному описанию динамики импульса в волоконном световоде и оптимизации параметров световода при помощи численного моделирования [39-47]. [c.148]

Для того чтобы объяснить или предсказать влияние величины pH, направление ее изменения и влияние буферной концентрации на динамику электрода, необходимо рассматривать изменения в самом стекле и решать сложные уравнения расчета диффузии ионов в жидкости. Эти задачи заслуживают большого внимания с научной точки зрения, хотя для промышленности широкие исследования не являются необходимостью. В буферных растворах длительность переходных процессов для электрода может быть принята равной 1—2 сек обычно это время пренебрежимо мало по сравнению с другими постоянными времени в системе регулирования величины pH. В [c.462]

Свободная генерация лазеров на неодимовом стекле. Под термином свободная генерация обычно понимают режим работы лазера в отсутствие каких-либо внешних целенаправленных воздействий на динамику его генерации. В этом случае временная структура генерируемого и.злучения типична для всех твердотельных лазеров — она состоит из последовательности, чаще всего хаотической, пичков достаточно короткой длительности. [c.198]

Спектральная неоднородность неодимового стекла вносит дополнительные особенности в динамику генерации, заключающиеся в некотором изменении частоты и затухания релаксационных колебаний, а также в многочастотном характере генерации. [c.201]

Журков и Томашевский [154] исследовали динамику роста трещины в прозрачных образцах из органического стекла в зависимости от уровня напряжения. Было установлено, что скорость dl [c.254]

Задав расположение атомов, мы должны определить другие существенные параметры модели. Например, для изучения динамики решетки одномерного стекла (гл. 8) мы постулируем, что межатомные силы должны изменяться в зависимости от расстояния между соседними атомами. Далее, учет изменений интегралов перекрытия, содержащих волновые функции электронов, локализованных на соседних атомах, приводит к модели сильно связанных электронов в неупорядоченных системах ( 8.1 и 9.1). Точно так же, варьируя обменные параметры в гамильтониане Гейзенберга (1.15), мы приходим к моделям спиновой диффузии. В теории двин ения электронов в жидких металлах часто исходят из неупорядоченной модели Кронига — Пенни, в которой потенциальная энергия электрона в поле отдельного атома описывается дельта-функцией. Соответственно [c.57]

Таким образом, неупругое рассеяние нейтронов дает ценные сведения о динамике системы. Однако почти невозможно извлечь какую-либо информацию из функций S (q, o) или Г (R, i), не имея для сравнения подходяш ей теоретической модели. Рассматривая кристалл, легко интерпретировать экспериментальные данные и получить хорошие результаты, пользуясь фононным представлением. Однако в случае стекла или жидкости проблема представления колебательных мод становится гораздо более сложной (см. 11.1), и большинство попыток описать диффузионное движение атомов в таких системах носит откровенно феноменологический характер. [c.157]

Хотя модель тетраэдрического стекла и имеет непосредственное отношение к динамике решетки [1, 17], ее математические свойства обычно выражаются на языке, принятом для описания электронных состояний. В гамильтониане приближения сильной связи ( 8.1) сохраняются лишь те матричные элементы которые отвечают взаимодействию между орбиталями а, ), I Р, />, принадлежащими либо одному и тому же атому (г = ]), либо атомам в соседних [c.525]

Основополагающие работы по теоретической механике принадлежат Сергею Алексеевичу Чаплыгину (1869—1942). Большая часть работ русских ученых в области теоретической механики относится к вопросам динамики твердого тела. Блестящее начало особого направления работ в этой области ме.хаиики положила Софья Васильевна Ковалевская (1850—1891). Ее работа является наиболее значительной в этом разделе теоретической механики после трудов Л. Эйлера и Ж- Лагранлса. В упомянутом направлении после С. В. Ковалевской работали Д. А. Горячев, Д. К. Бобылев, В. А. Стеклов, Г. В. Колосов и др. Работы по динамике твердого тела продолжили советские ученые. [c.23]

Для получения более четкой картины процессов, происходящих при термообработке цинкборосиликатного стекла, был применен метод ИК-спектроскопии. Это позволило наблюдать динамику процесса кристаллизации, фиксируя соединения и модификации структур, существование которых ограничено во времени. [c.120]

Рис. 1.28. Динамика роста трещин в силикатном стекле (а), канифоле (б) и органическом стекле (в)

Технологический процесс производства стеклооболочек включает варку стекла, изготовление экрана и конуса. Алгоритм управления в режиме автоматической оптимизации включает измерение параметров, расчет параметров, сравнение с заданными значениями и т. д. Машина УМ1-НХ рассчитывает экономические показатели (себестоимость изделий, себестоимость выработки и т. д.) каждые полчаса и каждые 8 часов работы. Это позволяет диспетчеру через каждые полчаса видеть параметры и динамику развития этих параметров в процессе рабочего дня. [c.199]

Что такое полный двухфотонный коррелятор. В режиме старт-стоп измеряется двухфотонный коррелятор при дополнительном условии, что два фотона непосредственно следуют друг за другом. Такой коррелятор непригоден для исследования медленной динамики примесного центра в полимере или стекле. Поэтому на практике чаще используют другую схему опьгга, в которой измеряется полный двухфотонный коррелятор. В этом случае игнорируется выщеупомянутое дополнительное условие и в качестве события регистрируются все пары фотонов, разделенные заданным временным интервалом to. Поясним сказанное, обратившись снова к рис. 1.1. Если в режиме старт-стоп мы зарегистрируем, например, только пары (2,3) и (12,13), то при измерении полного двухфотонного коррелятора, отвечающего тому же временному интервалу о, мы зарегистрируем дополнительно пару (4,6) с тем же интервалом Однако между фотонами 4 и 6 атом испустил еще фотон 5. Двухфотонный коррелятор, принимающий во внимание все пары фотонов, разделенные заданным временным интервалом будем называть полным двухфотонным коррелятором. Скорость счета таких пар фотонов будем обозначать p t). Найдем математическое выражение для полного двухфотонного коррелятора. [c.39]

Б а дин Дж., Рафф и Дж., Динамика разрушения в стеклах, вызванного действием лазерного излучения, в сб. Действие лазерного излучения , Мир , М., 1968. [c.634]

Когда импульсы с дайной волны более 1,3 мкм распространяются в световодах, изготовленных из кварцевого стекла, на их динамику обычно оказывают влияние ФСМ и отрицательная дисперсия. Такой световод может сам действовать как компрессор при этом исчезает необходимость в паре решеток. Механизм компрессии связан с фундаментальным свойством солитонов высших порядков. Как показано в разд. 5.2, эти солитоны имеют периодичную картину эволюции, при этом в начале каждого периода происходит сжатие (см. рис. 5.4). Соответствующим выбором длины световода можно сжать начальные импульсы коэффициент сжатия при этом зависит от порядка солигона N. Такой компрессор называется компрессором, основанным на эффекте многосолитонного сжатия (или просто солитонным компрессором), чтобы подчеркнуть роль солитонов. В данном разделе изложены теория и экспериментальные результаты, полученные при использовании солитонных компрессоров. [c.165]

Несколько слов о комбинационных (римановских) световодных лазерах. Детальное теоретическое исследование динамики их генерации проведено в [38], многие практические схемы даны в [33]. Волоконные световоды обеспечивают эффективное преобразование излучения накачки в излучение на комбинационной частоте благодаря сочетанию высокой плотности мощности с большой длиной нелинейного взаимодействия. Широкие линии комбинационных резонансов в кварцевых стеклах (Av 250 см ) позволяют формировать импульсы с длительностью вплоть до 60 фс и осуществлять перестройку длины волны излучения в пределах сотен обратных сантиметров. [c.257]

В купе кабины устанавливают кнопочный аппарат, для чего в боковой стенке прорезается окно 20 (см рис. 47), микрофон и динамик, при помощи которых осуществляется связь пассажи ра с диспетчеро.м, если лифт диспетчеризован, и кнопка для вызова диспетчера. К потолку кабины крепится плафон, в котором устанавливаются патрон и лампа для освещения кабины. На лифтах с раздвижными автоматическими дверями светильник устанавливается на крыше кабины, а свет от него проникает через стекло, установленное вровень с потолочным щитом. [c.128]

Данные, иллюстрирующие динамику оптической толщи аэрозоля при воздействии излучения лазера на стекло с неодимом, представ-лены на рис. 4.28 (кривые 1 и 2). Огибающая лазерного импульса имеет максимум при / 0,6Ч-0,7 мс. Из рисунка видно, что спустя 0,1—0,2 мс с начала воздействия возникает эффект замутнения аэрозоля, в 4—5 раз превышающий по величине начальную оптическую толщину аэрозоля (то 0,2). Через 1,5—2 мс эффект замутнения сменяется частичным просветлением мутной среды для зондирующего излучения. Релаксация оптических свойств канала происходила через несколько десятков миллисекунд. [c.149]

Особенно резко выраженный провал интенсивности рассеянного излучения в области малых углов 60 имеет место в случае покрытия, состоящего из достаточно однородных по размерам частиц серы, осажденных на стекле посредством испарения серы при нормальном атмосферном давлении. На рис. 1.15 представлены снимки, показывающие динамику деформации картины при увеличении диаметра d рассеивающих частиц (г = 45°, Ь — 6м, d 10мкм, (а) d 20мкм,(б) d 40 мкм (в). Слева (рис. 1.15а, б, в) — интерференционные картины справа (рис. 1.15А, Б, В) — покрытия, формирующие эти картины, (вид под микроскопом, увеличение 600 , цена деления шкалы в нижней части снимков 3,3мкм). [c.24]

При подготовке монографии мы стремились сделать ее полезной как для специалистов, так и для заинтересованных представителей смежных профессий и студентов. Для полноты представления материала в первых двух главах кратко изложены сведения из механики сплошных сред в объеме, необходимом для обсуждения экспериментов, и обзор современных экспериментальных методов. В третьей и четвертой главах обсуждаются результаты экспериментальных исследований вязкоупруго-пластической деформации материалов различных классов в ударных волнах и расчетные модели неупругого деформирования. Сопротивление разрушению конденсированных сред в субмикросекундном диапазоне длительностей нагрузки изучается путем анализа откольных явлений при отражении импульса ударного сжатия от поверхности тела. Механизм и динамика откольного разрушения в конструкционных металлах и сплавах, пластичных и хрупких монокристаллах, керамиках и горных породах, стеклах, полимерах, эластомерах и жидкостях обсуждаются в пятой главе. В шестой главе представлено несколько наиболее важных примеров полиморфных превращений веществ в ударных волнах. Некоторые вопросы взаимодействия импульсов лазерного и корпускулярного излучения с веществом, что является одним из новых приложений физики ударных волн, обсуждаются в гл.7. Восьмая глава представляет собой обзор уравнений состояния и кинетики разложения взрывчатых веществ в ударных и детонационных вол- [c.7]

Из сопоставления формы профилей скорости поверхности образцов стекла и плавленного кварца можно предположить, что роль волны разрушения не ограничивается изменением режима переотра-жения на границе с экраном и появлением нового отражения на ее фронте. Экспериментальные профили имеют качественные различия непосредственно за первой волной сжатия. Представляет интерес более подробный анализ влияния волны разрушения на динамику процесса распространения волн в ударно-сжатых образцах. [c.118]

Динамика развития гигантских импульсов может быть проанали- зирована с помощью системы балансных уравнений (с.м. гл. 2). Рас смотрим сначала мгновенное включение добротности. Процесс генерации гигантского импульса можно разбить на три этапа, подобных этапам развития пичка свободной генерации. На первом происходит накопление инверсной населенности до момента т==Т1, когда включается добротность резонатора. На втором этапе линейного развития генерации инверсная населенность остается постоянной, а плотность энергии излучения резко нарастает. Длительность этого этапа, равного времени задержки 4. когда плотность энергии нарастает по закону ы = оехр[0(/г—1)т], определяется формулой (2.82). При типичных для лазеров на неодимовом стекле параметрах 0 10 и в 10 1 имеем 4 100—150 не. Третий этап развития генерации заключается в высвечивании гигантского импульса. На этоМ этапе можно уже не принимать во внимание спонтанное излучение.-Выражения для мощности, энергии и длительности импульса генерации, полученные из балансных уравнений, приведены в п. 2.4.4. [c.202]

Неоднородность уширения линии усиления неодимового стекла В1ЮСИТ существенные изменения в динамику развития спектра генерации при значительном превышении порога. Происходит значительное его уширение, что связано с деформацией профиля линии усиления, проявляющейся в образовании провалов. В результате, как это иллюстрируется на рис. 5.15, порог генерации достигается и на других частотах, а на центральной срывается, т. е. образуется своеобразная вилка [77]. Далее процесс раз.множения частот происходит по этой же схеме до момента, когда кросс-релаксация перекачает энергию в область центральной частоты, на которой снова начнется генерация (рис. 5.15), спектр которой снова начнет [c.229]

Искусственное освещение кабины обеспечивают два электрофонаря, расположенные на потолке. Для вентиляции кабины имеются поворотные вентиляторы. Теплые потоки воздуха от вентиляторов, направленные на стекла кабины, защищают их от обмерзания в холодное время года. Кабина оборудована также огнетушителем, радиостанцией и динамиком, медицинской аптечкой, алюминиевыми пепельницами вагонного типа и т. д. [c.187]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...