Уровень квантования

Уровень квантования Интервал квантования 0 [c.130]

При отсутствии аналогового сигнала на входе системы на выходе ее теоретически сигнал также должен отсутствовать. Практически, однако, на выходе АЦП появляется случайная информация, обусловленная тепловыми шумами аналоговых цепей, сетевыми и переходными помехами, смещениями постоянных уровней, которые в результате превышают нижний уровень квантования (рис. 1.4). [c.8]

Возможно одновременное уменьшение шума квантования и фонового шума увеличением числа уровней квантования, т. е. уменьшением разности амплитуд смежных уровней. Кроме того можно использовать регулярный высокочастотный сигнал малой амплитуды, которая позволяет превысить самый низкий уровень квантования и тем самым снизить чувствительность системы к мешающим случайным сигналам. [c.8]

Спектр шума квантования равномерный в полосе 0... /д/2. Шум квантования проявляется только при наличии сигнала. При отсутствии сигнала на входе АЦП можно было бы ожидать, что на выходе ЦАП шум будет полностью подавлен. Однако наличие теплового шума входных аналоговых блоков АЦП, нестабильность напряжения питания, переходные помехи от соседних каналов, дрейф постоянной составляющей в усилителях постоянного тока и действие других факторов приводят к тому, что самый низкий первый уровень квантования достигается даже при отсутствии сигнала на входе АЦП. [c.217]

Интегрирование прекращается. Теперь лишь изменение на А вызовет переход схемы иа новый уровень квантования. [c.254]

Чтобы обеспечить малый уровень квантования, резко увеличивают (в к раз) коэффициенты передачи первого и второго входов суммирующего усилителя 1. При этом меньше влияние погрешностей диодных схем ограничения. [c.254]

Ядерный магнитный резонанс. Он представляет собой избирательное поглощение энергии электромагнитного поля, связанное с квантовыми переходами в ядерной подсистеме вещества, находящейся в постоянном магнитном поле. Атомное ядро с отличным от нуля моментом I, помещенное в магнитное поле На, также испытывает пространственное квантование. Каждый энергетический уровень расщепляется на 2/+1 подуровня с энергиями [c.352]

Под ящиком теперь следует понимать энергетический уровень, т. е. всю совокупность состояний частицы с данным значением энергии, а под ячейками — отдельные состояния с данным значением энергии. Если уровень не вырожден (данному значению энергии соответствует только одно состояние), то ячейка совпадает с ящиком, если имеется вырождение, то энергетическому уровню — ящику — соответствует большее или меньшее количество ячеек. В квантовой механике доказывается, что основной энергетический уровень — уровень с наименьшей энергией — как правило, не вырожден. Заметим, что в теории, учитывающей квантование энергии, числа gi отнюдь не обязаны удовлетворять условию я, 1, необходимому для применения формулы Стирлинга. Поэтому метод ящиков и ячеек, с помощью которого были получены распределения Бозе - Эйнштейна и Ферми -Дирака, становится здесь явно некорректным. Однако, как уже упоминалось в 36, сами эти распределения остаются верными, и они будут получены вторично в 64 другим, вполне корректным методом. [c.199]

Наименее достоверен уровень ОПД J, io и характеристик нагрузочных процессов НР, получаемых чисто расчетным путем. Достоверность этих оценок во многом зависит от способов использования результатов натурных исследований. Вместе с тем по сравнению с расчетно-экспериментальными методами (уровни 7—-9) здесь отсутствуют погрешности воспроизведения сигналов и моделей на ЭВМ (кодировки, модуляции, квантования, программирования и счета — на ЦВМ, масштабирования — на АВМ). [c.90]

Основными качественными показателями таких устройств являются число злементов растра и их расположение стабильность (повторяемость) и точность растра форма и размеры считывающей апертуры стабильность (повторяемость) апертуры по растру число и закон расположения уровней квантования измеряемого сигнала уровень собственных шумов быстродействие. [c.48]

Термин уровень применяют и в других смыслах, например, для ряда значений сигнала при его квантовании. [c.9]

Квантование по времени есть фиксация дискретных моментов времени, при которых уровень непрерывного сигнала может принимать произвольное значение (фиг. 90, б). Квантование по времени осуществляется импульсным элементом или, как еще говорят, импульсным модулятором. Автоматические системы с квантованием сигнала по времени называют импульсными. [c.232]

Нужно отметить, что сама возможность использования техники квантовой теории поля опирается на применение в теории многих тел метода вторичного квантования, который был предложен именно в ней, однако затем долгие годы применялся только в теории элементарных частиц. В рамках этого метода различия между системой, состоящей из фиксированного числа нерелятивистских частиц, и релятивистским квантованным полем становятся непринципиальными. Метод вторичного квантования непосредственно имеет дело не с частицами, а с квантованным полем, рождающим или уничтожающим частицы в данной точке пространства сами же частицы проявляются как кванты этого поля. По этой причине описание системы многих частиц и квантованного поля элементарных частиц проводится одинаковым путем. Подобие простирается весьма далеко например, важный процесс возбуждения ферми-системы (переход частицы из занятого на более высокий свободный уровень) принимает вид процесса рождения пары — частицы и дырки в распределении Ферми обратный процесс отвечает аннигиляции этой пары. [c.174]

Для получения ступенчатого многоуровневого микрорельефа ДОЭ методами литографии используются два способа травления подложек линейный — равномерное травление субстрата подложки 15] дихотомический — неравномерное (степенное) травление [30 . Линейный способ создания ступенчатого микрорельефа характеризуется тем, что все уровни рельефа получаются травлением субстрата подложки на одну величину кд = к тж/М. Количество масок в наборе определяется количеством уровней квантования фазы М, но, поскольку первый уровень соответствует нетронутой плоскости субстрата подложки (рис. 4.20), количество масок получается на одну меньше, чем число уровней квантования фазы, т.е. М — 1. [c.256]

Вследствие квантования орбитального движения носителей плотность состояний группируется в набор магнитных уровней Ландау [5]. При возрастании магнитного поля эти уровни будут пересекать уровень Ферми вырожденной системы. Когда магнитный уровень окажется над уровнем Ферми, происходит разрыв эффективной плотности состояний с соответствующей энергией. В свою очередь это влияет на общую энергию носителей и их концентрацию при энергии Ферми. Намагниченность при постоянной энтропии и температуре определяется как [c.333]

Если в системе с линейным квантованием желаемый уровень сигнала очень мал и для него требуется всего несколько уровней квантования, то характер шума изменяется белый шум становится менее однородным (гранулярным). [c.8]

Для линейных КИМ систем можно рассчитывать и уровень интерференции, вызванной процессом квантования. Отношение максимальной мощности полезного сигнала к мощности шума определяется по формуле [671 [c.8]

Эффекты, вызываемые битовыми ошибками. Каждая квантованная выборка представляется словом, состоящим из п бит. Обычно для кодирования аналоговых сигналов, представляющих собой переменные напряжения, используют симметричный двоичный код (табл. 1.1). В этой таблице веса бит уменьшаются слева направо. При линейном квантовании веса последовательных бит уменьшаются вдвое, поэтому изменение наименьшего значащего бита дает при декодировании наименьшую амплитудную ошибку и наоборот. Искажение знака приводит к инверсии амплитуды декодированного сигнала, поэтому результирующая амплитудная ошибка зависит от двоичного значения выборки она изменяется от О (пауза) до 100 % (максимальный уровень входного звукового сигнала) динамического диапазона (рис. 1.10). С уменьшением веса бита ошибка снижается на величину 6 дБ на каждый бит. Искажение знака приводит к ошибке, значение которой зависит от кодированной выборки. В паузах ошибка в знаке не влияет на результат, что является главным преимущ-еством этого вида кодирования. [c.12]

Искажения частотной характеристики системы передачи, которые возникают при введении вычитающего фильтра на передающем конце, должны быть скомпенсированы на приемном конце. Если предположить, что для линейного КИМ преобразователя уровень шумов квантования остается постоянным на всех частотах преобразования, то спектр шумов на выходе системы будет определяться выходным суммирующим фильтром в соответствии с законом I//. Так как сигнал X (/) и шум п (/) изменяются в одно и то же число раз, то динамический диапазон остается неизменным. [c.16]

При цифровой звукозаписи уровень шума зависит лишь от шага квантования и может быть сколь угодно малым. При аналоговой звукозаписи уровень шума зависит от свойств магнитного носителя, головок, режима записи. Относительный уровень модуляционного шума в аналоговых аппаратах записи достигает ЗР дБ. [c.27]

Если коэффициент а п) меньше единицы, уровень сигнала уменьшается относительно исходного значения и громкость понижается. Умножение значений сигнала на коэффициент, больший единицы, приводит к усилению сигнала, и появляется возможность его искажения. Во-первых, значения сигнала могут выйти за пределы разрядной сетки во-вторых, увеличиваются шаги квантования, заметные на слух в области малых значений исходного сигнала. Чтобы избежать этих последних искажений [c.141]

Какие же из параметров следует нормировать (и соответственно измерять) с учетом специфики и искажений сигнала преемственности методов измерений, минимизации числа параметров и сложности измерений Минимально необходимые параметры следующие уровень сигнала, неравномерность АЧХ и ГВЗ канала и интегральный параметр динамических искажений и шумов квантования (характеризующий уровни шума, помех, гармонических и интермодуляционных искажений, а также специфические искажения и помехи цифрового преобразования и цифровой обработки сигнала). Измерение других параметров в канале а — к представляется избыточным. [c.146]

Рис. 1.4. Квантование аналогового сигаала (л) - нуль считается за один уровень каждая часть сигнала отображается целым числом изображение квантованного сигнала (б)

Менее очевиден эффект, связанный с сигналами, имеющими малые амплитуды. Для сигналов с малыми амплитудами уровень шумов квантования действительно пропорционален уровню сигнала, который ухо воспринимает не как шум, а скорее как искажения. Чем больше цифровых разрядов используется для кодирования, тем полнее проявляется этот эффект, если не принимать специальных мер. Парадокс состоит в том, что задача решается добавлением шума. Добавление белого шума (шум, амплитуда которого практически постоянна в широком диапазоне частот) к сигналу малой амплитуды разрывает связь между шумами квантования и амплитудой сигнала и таким образом существенно уменьшает эффект воспроизведения звука как искаженного. Добавление шума называется подмешиванием псевдослучайного сигнала и является весьма важной частью процесса преобразования. [c.34]

Суть цифрового кодирования заключается в том. чтобы каждый квантованный уровень выражался определенной комбинацией двоичных цифр. Каждому разряду [c.75]

Особенно важно, чтобы внутри зоны нечувствительности Хз был точно равен 0. В противном случае в режиме хранения интегрирующий усилитель 6 будет продолжать интегрирование, что недопустимо. Обычно к берется равным 10—100 в зависимости от уровня квантования, А = ином, следовательно, уровень квантования равен ипок1к. [c.254]

Электронный парамагнитный резонанс. Его наблюдают во всех веществах, в которых имеются неспаренные (нескомпенсирован-ные) электроны. Для выяснения физической природы ЭПР рассмотрим изолированный атом (или ион), обладающий результирующим магнитным моментом. При наложении на атом с полным моментом импульса j внещнего магнитного поля Яо происходит квантование магнитного момента атома. Каждый уровень с определенным квантовым числом / расщепляется на 2/+1 подуровня с разными значениями магнитного квантового числа зеемановское раси епление) [c.351]

П. свободных атомов н ионов определяется в основном полным моментом импульса электронной оболочки, характеризуюпщмся квантовым числом J. В магн. ноле Н осн. уровень энергии атома расщепляется на 2/ -Ь 1 магн. подуровней, разделённых одинаковыми интервалами p.QgjH, где рд — магнетон Бора и g/ — Ланде множитель (см. Зеемана эффект). Каждому подуровню соответствует квантованное значение проекции Цн магн. момента атома на направление Н Рн где mj = J, J — i,. .., —J. При термо- [c.531]

Дискриминатор получает на входе видеосигнал — изменение электрического импульса Ф от значения Фmiп, соответствующего темному фону (например, матрице в двухфазной структуре), до Фтах, соответствующего светлому объекту (частице второй фазы), и снова до Фт п, что свидетельствует о прохождении сканирующим пятном изображения частицы уровень дискриминации Фд=(Фтах—Фт1п)/2 (рис. 4.8). Для введения импульса с дискриминатора в управляющее устройство — цифровой компьютер, работающий на двоичном коде о—1, предусмотрено квантование импульса (см. рис. 4.8). Квантование превращает изображение в матрицу точек изображения (ТИ), расстояние между которыми по горизонтали — интервал квантования б, а по вертикали— расстояние между строками в кадре. ТИ имеют определяемые масштабом общего увеличения размеры, в которых можно выражать длины хорд и площади изображений частиц. Работа логических схем ААИ похожа на работу оператора, накладывающего на изображение структуры квадратную измерительную сетку. [c.79]

Изображение также необходимо проквантовать по интенсивности (яркости). Каждый аналоговый уровень интенсивности, выбранный синхронизатором, преобразуется в ближайший из 2 = 512 уровней квантования при 9-рядной дискретизации. Например, измеренный аналоговый уровень интенсивности 256,33 запоминается в виде 256. Этот метод квантования дает 512 степеней контрастности при переходе от черного уровня (самая низкая интенсивность) к белому (самая высокая интенсивность). [c.93]

На рис. 12 представлены результаты расчета коэффициента поглощения при фотоионизации резонансных (кривая 1) и нерезонансных (кривые 2—4) квантовых ям. На рис. 13 представлен спектр внутризонного поглощения для квантовой ямы с одним уровнем размерного квантования (расчет и зксперимент). В такой яме наблюдается только полоса фотоионизации. На рис. 14 представлены результаты расчета спектра внутризонного поглощения для квантовой ямы с двумя уровнями размерного квантования, где одновременно могут наблюдаться и межпод-зонное поглощение, и полоса фотоионизации. Из-за того что уровень Egi очень близок к уровню барьера, узкий симметричный пик межподзонного поглощения сливается с широкой полосой фотоионизации и результирующая кривая поглощения имеет вид асимметричного пика. Именно такой спектр наблюдался экспериментально в MQW-структуре с соответствующими параметрами (см. ниже рис. 17, а). [c.60]

Для наблюдаемых значений постоянной решётки первый возбуждённый уровень, который на 11,3 еУ выше уровня основного состояния, соответствует R =5,29а— расстоянию между ближайшими соседними ионами, тогда как соседний уровень, который на 12,9 еУ выше уровня основного состояния, соответствует 7 , = Хильш и Поль ) впервые указали, что разность квантованных энергий первых двух ультрафиолетовых абсорбционных полос хлористого натрия почти точно равна разности между этими вычисленными возбуждёнными уровнями. Первая полоса имеет максимум при 1580 А (рис. 185), а вторая — при 1280 А эти значения соответствуют энергиям 7,8 и 9,6 еУ, и их разность, равная 1,8 еУ, хорошо согласуется с разностью, равной 1,6 еУ для вычисленных абсорбционных энергий. Гиппель ) пытался исправить это простое вычисление первых возбуждённых уровней путём включения поправок на возмущение нейтральных щелочных и галоидных атомов. Вычисленные им значения сопоставлены с экспериментальными в таблице ЬХХ1. [c.435]

Грин [90] исследовал проблему поверхностного квантования, взяв в качестве модели простую потенциальную яму вблизи поверхности. Энергетические уровни представлены на фиг. 5.46. Для наглядности кривая функции плотности состояний смещена вправо от начала координат на величину энергии уровня. В случае треугольной ямы первый уровень находится на 7 кТ ниже края валентной зоны. Отсюда поверхностный потенциал действительно будет больше 9 йГ, как отмечалось выше, и поправка на параболичность будет очень большой. Для корректного подхода к проблеме необходимо одновременное решение уравнений Шредингера и Пуассона [114]. При этом возникают серьезные математические трудности. Различные авторы указывали, что квантование области пространственного заряда должно привести к расширению поверхностного слоя и росту поверхностной подвижности [114—116]. [c.381]

Двоичные символы, входящие в состав кодовых групп, называются битами. Они имеют разный вес. Наименьший вес имеет младший бит ао, несущий информацию об одном шаге квантования. Старший значащий бит ат- несет информацию с 2 шагах квантования и имеет наибольший вес. Пусть, например, кодируется отсчет сигнала, имеющий уровень л=115, а шкала квантования содержит Лмакс=256 отсчетов. В этом случае лг=log2256=8 и число п записывается в двоичной системе следующим образом л=0-27+1.26+1.25+1.2 +0-2 +0-22+1.2 +1 -20. Соответствующая кодовая комбинация имеет вид 01110011. Такой код называют натуральным. В цифровых системах связи и вещания распространены также симметричные коды, характеризуемые тем, что первой символ кодовой комбинации определяется полярностью кодируемого отсчета сигнала, а остальные символы несут информацию об абсолютном значении отсчета. Если кодируется сигнал положительной полярности, первым битом кодового слова является 1, а если отрицательной полярности, то 0. Разнополярные отсчеты, равные по абсолютному значению, различаются только первым символом в кодовом слове. [c.213]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...