Скотт

Печь со сдвоенной индукционной единицей представляет собой двухфазную нагрузку, так же, как и печь с двумя отдельными однофазными индукционными единицами. Индукторы в двухфазной системе подключаются к трехфазной сети по схеме открытого треугольника, если это не вызывает недопустимой несимметрии напряжений, или по схеме Скотта, обеспечивающей равномерную загрузку трех фаз. Конструктивно сдвоенная индукционная единица состоит из двух трансформаторов стержневого типа (см. рис. 15-2). [c.272]

Препреги из тканой ровницы и матов. Это композиции со средними прочностными характеристиками. Они широко применяются для изготовления деталей прогулочных яхт и рабочих катеров. Комбинация из чередующихся попеременно слоев матов и тканой ровницы получила широкое признание среди предпринимателей. В материалах с подобными структурами найдено компромиссное сочетание таких параметров, как масса, физические свойства и стоимость сборки. Усредненные физические и механические характеристики приведенных трех слоистых структур в продольном направлении представлены в табл. 1, по данным Скотта [22]. [c.237]

Рпс 2 Электронные микрофотографии поверхностей стальных тел при трении со смазкой (по Скотту) [c.6]

II] был получен Р. Скоттом. Это устройство может быть использовано для непрерывного контроля магнитных и механических свойств ферромагнитных материалов в потоке производства. Оно включает (рис. 1,г) два подковообразных электромагнита 1, расположенных симметрично по обе стороны контролируемого материала 5. На центральной части сердечников электромагнитов помещаются обмотки возбуждения 2 и эталонные 3, а на торцах — измерительные 4 (или датчики Холла), в которых индуцируется сигнал в соответствии с магнитным сопротивлением в зазоре между сердечниками, т. е. в соответствии с магнитными свойствами контролируемого материала. Первичные обмотки 2 соединены так, что создаваемые электромагнитами 1 потоки направлены навстречу друг другу сигналы эталонных обмоток S суммируются. Аналогично соединены и измерительные обмотки 4. Эталонные и измерительные обмотки соединены через автотрансформатор, чтобы при отсутствии в зазоре между сердечниками электромагнитов контролируемого материала сигнал с измерительных обмоток компенсировался сигналом с эталонных и результирующий сигнал, подаваемый на регистрирующее устройство, равнялся нулю. [c.64]

Взять белое и серое олово. Первое довольно устойчиво, второе легко разрушается. Переход р-формы в а-форму сопровождается увеличением объема на 26 процентов. Это явление названо оловянной чумой . Переохлаждение до температуры не ниже 13° белое олово переносит безболезненно. Но вот ртутный столбик доходит до —20, —25, —30°. Начинается процесс перестройки решетки. Белое олово становится серым. Особенно интенсивно переход р-формы в а-форму идет при —38°. Незнание этого погубило экспедицию Р.- Скотта на Южный полюс в 1912 году, так как топливо, находившееся в сосудах, паянных оловом, вылилось из них. [c.39]

КРИВОШИПНО-ПОЛЗУННЫЙ ЧЕТЫРЕХЗВЕННЫЙ ПРЯМОЛИНЕЙНО-НАПРАВЛЯЮЩИЙ МЕХАНИЗМ СКОТТ РАССЕЛА [c.471]

С увеличением среднего растягивающего напряжения в интервале R = 0 0,85 до 6 раз повышается скорость роста усталостной трещины в образцах низколегированной марганцовистой стали в морской воде в широком диапазоне интенсивности напряжений Д/С (Скотт [54, с. 180— 206]). [c.132]

Необходимые толщину и пористость покрытий микротвэла можно рассчитать на основе предложенной Скоттом и Прадо-сом математической модели [15]. При известных прочностных характеристиках плотного запирающего силового слоя можно определить зависимость допустимой глубины выгорания ядер-ного топлива от толщины покрытия, пористости сердечника и буферного слоя с учетом анизотропного расширения и усадки покрытия, происходящих под действием потока быстрых нейтронов и термического отжига. [c.15]

Расчеты по схеме Скотта и Прадоса показали, что в буферном слое микротвэла необходимо создавать свободный объем [c.15]

Г. Скотт [9а], основываясь на вычислениях, включающих коэффициенты активности для USO4, экстраполированные на концентрацию, отвечающую насыщению, предлагает значение Е° = 0,300 В, явно заниженное, возможно из-за неточности экстраполяции и неучета потенциала жидкостной границы, который был учтен при измерениях потенциала насыщенного раствора uSO по каломельному электроду, проделанных Эвингом [9]. — Примеч. авт. [c.45]

Скотт и Кук [20] из Национального бюро стандартов сооб Цил 1 об эф -фективном ожижителе подобного типа. При расшир тельиой камере объемом 410 см в нару5кный сосуд сл вается 310 жидкости. Кажды иоследую1ЦИ11 [c.149]

Первые эксперименты по распространению тепловых волн в жидком гелии ( второй звук ) при температурах ниже 1° К былп выполнены Пелла-мом и Скоттом [266], а также Аткинсом и Осборном [267]. Хотя в обоих экспериментах теплоизоляция была очень плохой и хорошего равновесия между гелием и солью не достигалось, однако было показано, что скорость второго звука ниже 1° К быстро возрастает и что импульсы второго звука при этих температурах значительно размываются. Выполненные позже эксперименты де-Клерка, Хадсона и Пеллама [268] п Крамерса, ван-Пески, Вибса, ван-ден-Бурга и Гортера[269] показали, что теоретическое предельное значение скорости второго звука ири абсолютном нуле, найденное Ландау и равное [c.570]

Ф II г. 18. Зависимость сопротивления индия от тока. Сравнение изморсппгг Скотта (кривые 1) с теорией Лондона (кривая 2) (но данным Лондона [13]). [c.748]

Хотя обнаруженные Пелламом н Скоттом рост скорости и.,, казалось, подтверждал теорию Ландау, уже наблюдения Аткинса и Осборна при самых низких температурах дали значение и , слегка превышающее предсказанную Ландау величину Bi/ /3. Это расхождение еще более увеличилось после работы де-Клерка, Хадсона и Пеллама, показавшей, что предсказанная Ландау величина отличается от найденной ими величины по меньшей мере на 40 о. Ряд авторов пришел, однако, к выводу, что причина такого расхождения обусловлена, по-видимому, но недостатками теории Ландау, а тем, что измерения ниже 1° К могут вовсе не соответствовать истинной скорости второго звука. В качестве возможной причины завышения измеряемых во- [c.852]

Другие динамические теории слоистых пластин, основанные на соотношениях теории упругости и развитые применительно к задачам динамики пластин с изотропными слоями, а также к задачам о распространении волн в трехслойных и двухслойных пластинах, представлены в работах Коббла [51], Арменакаса и Кекка [9], Скотта [129]. В заключение отметим работы Джонса [81, 82], в которых на основе уравнений теории упругости получены точные решения задач о свободных колебаниях ортогонально-армированных и несоосно-армированных слоистых пластин. Эти решения интересны, а также могут быть использованы для оценки точности приближенных теорий типа теории Миндлина. [c.197]

Как было отмечено выше, дисперсия, связанная с геометрией конструкции (например, в стержнях и пластинах) и с микронеоднородностью материала (например, с размерами волокон и расстояниями между ними), рассматривалась раздельно, однако в реальных системах эти эффекты проявляются совместно. Одновременный учет конструкционной и внутренней дисперсий осуществляется в теории слоистых пластин и оболочек. Многослойные пластины рассматривались в работах Сана и Уитни [165], Био [32], Донга и Нельсона [53], Скотта [155] и Сана [161—163] (см. также гл. 4, 5). Исследование волн в стержнях с кольцевыми слоями и в оболочках из двух материалов представлено в работах Лаи [94], МакНивена и др. [108], Арменакаса [13, 14], Виттера и Джоунса [192], Чау и Ахенбаха [42]. [c.290]

Ральф Дж. Делла Росса, Роберт Дж. Скотт [c.234]

Скотт [54, с. 180—206], обобщая результаты испытания хромоникельмолибденовой мартенситно-стареющей стали, марганцовистой трубной и ряда других сталей, показал, что в 3 %-ном, 3,5 %-ном растворах Na I или в морской воде скорость роста усталостной трещины увеличивается с уменьшением частоты нагружения в интервале 10—0,1 Гц. Частотный фактор проявляется сильнее при меньших значениях. А/С. [c.125]

Испытания подшипниковых материалов при трении по стали выполнили Скотт, Бузер и Вилькок [14, 15] по схеме трения под нагрузкой пальчикового образца о вращающийся вал при скорости скольжения 3,55 м/сек. Аналогичная схема была применена также при скорости скольжения 50 м/сек. [c.248]

Волновые нормали света — см. Световые волны — Нормали Волновые поверхности света — см. Световые волны — Распространение Волновые уравнения — Интегрирование методом Фурье 1 (1-я) — 246 Волны, воздушные в магистральных трубопроводах тормозов 13 — 708 Волны одиночные Скотт Русселя 1 (1-я) — [c.39]

MNF-356, Виктория KR-6, Герку-,1 ес V-30 — Параметры 10— 140, 143 - ДКВ, Триумф В-125 — Фазы газораспределения 10—1G3 -- ДКВ SB-200, ДКВ S3-350, ДКВ RT-3PS, JAP, Нортон, Скотт, Тоэнакс FM-120, Цю 1данн К-800, WLA-42 — Параметры 10—140, 143 [c.56]

Ограничители хода металлорежущих станков 9 — 91 Огранки 5 — 28 Одеяла асбестовые 4 — 339 Одиночные волны Скотт Русселя 1 (1-я) — 423 [c.177]

Одиночная волна. При разрушении плотин или любых перегородок, поддерживающих высокий уровень воды, появляется одиночная волна (волна Скотт—Русселя), профиль которой целиком располагается над поверхностью. При достаточной глубине эта волна перемещается, устойчиво сохраняя свою форму и неся большой запас энергии. При разрушении большой плопшы одиночная волна может принести много бедствий на больших расстояниях вниз по течению. По теории [c.423]

Вес единицы свободно насыпанного порошка определяется на волюмометре Скотта (фиг. 8). [c.532]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...