Размытие поверхности Ферми

Размытие поверхности Ферми [c.71]

Размытие поверхности Ферми для жидких металлов [c.72]

При выводе закона ВФЛ предполагалось, что времена релаксации или средние длины свободного пробега, соответствующие тепло- и электропроводностям, одинаковы. Однако отклонение распределения электронов от равновесного, вызванное электрическим полем, отличается от отклонения, вызванного градиентом температур. Смещение ферми-поверхности в электрическом поле показано на фиг. 10.4, но граница самой поверхности является резкой только при 0 К, когда все состояния внутри объема, ограниченного этой поверхностью, заняты электронами. При конечной температуре имеются уровни ниже которые не заполнены, и уровни выше Ер, которые имеют некоторую вероятность быть заполненными. Размытость ферми-поверхности можно показать на примере влияния полей, сведя двумерное представление трехмерной поверхности Ферми еще дальше к одномерному и откладывая по оси ординат вероятность заполнения любого энергетического уровня (или к значение). При [c.185]

В случае замкнутых траекторий период резонансных осцилляций зависит от кг и усреднение по к , приводит к размытию И понижению высоты резонансных кривых. Таким образом, узкие линии поглощения и резкая угловая зависимость магнитоакустического резонанса могут наблюдаться только в металлах с открытой поверхностью Ферми. [c.215]

На рис. 4 представлено распределение Ферми для Г = О и некоторой температуры Т фО. При 7 = 0 параметр до сих пор еще не определенный, равен как раз энергии на поверхности Ферми. При ТфО параметр соответствует значению В, при котором вероятность заполнения равна 1/2. Величина слабо зависит от температуры. Далее, рис. 4 показывает концентрацию электронов при обеих температурах. При Т = 0 все электроны имеют энергию ниже Ер. При более высоких температурах граница между занятыми и свободными состояниями размыта. [c.34]

Рассмотрим, используя чисто качественные соображения, как появляется этот эффект с микроскопической точки зрения. Образование единичных возбужденных состояний, связанных с выходом отдельных частиц из заполненной сферы Ферми наружу (т. е. рождение пар частица — дырка), температурного состояния системы N тел не создает, для этого необходимо, чтобы над поверхностью Ферми появился газ частиц, а под ней — газ дырок, только тогда появится и отличная от нуля температура, и температурное размытие сферы Ферми (рис. 46), фиксирующее ту относительную [c.158]

В жидких металлах подобная Ферми-поверхность может оказаться несколько размытой по двум причинам. [c.21]

При Т>0 К К. о. ослабляются из-за теплового размытия уровня Ферми как ехр (—2пУгТ/Аш ). В реальных кристаллах электроны испытывают рассеяние на примесях, уширяющее уровни Ландау. Дислокации приводят к вариациям параметра решётки и тем самым локальным вариациям размеров поверхности Ферми и периодов К. о. Это ослабляет И.о., амплитуда к-рых [c.322]

Так как эффект весьма чувствителен к температурному размытию, то для го обнаружения, понадобились поля напряженностью в десятки килогаусс (в импульсах — сотни). Эффект чувствителен также и к поворотам магнитного поля по отношению к кристаллографическим осям ионной решетки металла (в нашем изотропном случае в формулах участвует только = рр/2т, поверхность Ферми сферична) и тем служит одним из методов для экспериментального воссоздания геометрической структуры поверхности Ферми для данного образца металла. Теоретическое объяснение эффекта осцилляций намагничения в зависимости от величины магнитного поля было дано впервые Пайерлсом (К. Ре е 1 , 1933). > [c.235]

Таким образом, значение поля, при котором г-я трубка Ландау пересекает поверхность Ферми при к = Kq (где Kq задается формулой (4.51) и обычно пренебрежимо мала), размывается так же, как в случае эффекта дГвА (когда, разумеется, величина Kq точно равна нулю). Тогда можно применить те же рассуждения, что и в п.2.3.1.2, и они приводят к размытию фазы, которое описывается функциейопределяемой формулами (4.55) и (4.56). [c.617]

Исследуем теперь вопрос о том, сохранится ли частично-дырочный характер элементарных возбуждений неидеальной ферми-системы в области всего температурного размытия сферы Ферми. Если да, то использование модел И идеа льн го газа будет оправдано полностью (несмотря на то, что 8вз/екин 1), так как ее оправдание в этой области оправдывает ее и целиком как мы видели, термодинамика фермн-системы определяется ее микроскопической структурой только вблизи поверхности Ферми и совершенно не зависит от того, что делается за пределами 6-размытия. Итак, положим энергию Вр равной максимальной величине [c.471]

Детально сверхтекучая модель ядра разработана независимо С. Т. Беляевым и В. Г. Соловьёвым с помощью методов, аналогичных методам теории сверхпроводимости. Одним из проявлений сверхтекучести ядерного вещества может служить наличие энергетич. щели Д между сверхтекучим и нормальным состоянием ядерного вещества. Она определяется энергией разрушения куперовской пары и составляет в тяжёлых ядрах 1 МэВ. Со сверхтекучестью ядерного вещества связано также и отличие моментов инерции ядер от твердотельных значений. Сверхтекучая модель ядра удовлетворительно описывает моменты инерции ядер, изменение параметра деформация ядра Р по мере заполнения валентной оболочки нуклонами. Сверхтекучесть ядерного вещества, приводящая к размытию ферми-поверхности, существенным образом сказывается на эл.-магн. переходах, вероятностях реакций однонуклон-ной (срыв, подхват) и двухнуклонной передачи (см. Прямые ядерные реакции). [c.689]

Пренебрегая, как обычно, температурным размытием равновесной функции распределения, пишем дп 1д === — Ь ъ — гр) и преобразуем интеграл по в интеграл по ферми-поверхности по формуле (74,20). Согласно известной формуле дифференциальной геометрии, элемент площади й8 = с1оу,/К, где Оу—элемент телесных углов для направления нормали V к поверхности, а К—гауссова кривизна поверхности, т. е. обратное произведение K=l/RlR2 ее главных радиусов кривизны в данной точке. Заметив также, что направление нормали к ферми-поверхности в каждой ее точке совпадает с направлением скорости = дг/др, получим [c.440]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...