Модель взаимодействующих бозонов

В т.н. модели взаимодействующих бозонов гамильтониан содержит ряд параметров (до 8), к-рые в каждом ядре выбираются отдельно. При этом удаётся количественно описать всю ниж. часть спектра ядер (до [c.667]

Поводом к исследованию бозе-газа из твердых сфер являете стремление понять свойства и поведение жидкого Не" с молекулярной точки зрения. Б гл. 18 были рассмотрены теории Ландау и Фейнмана, позволяющие на молекулярной основе объяснить низкотемпературные свойства жидкого Не . Однако теории Ландау и Фейнмана не являются строгими. Чтобы подтвердить полученные ими результаты, Желательно исследовать более простую модель взаимодействующих бозонов, которая допускает рассмотрение с некоторой математической строгостью. Бове-газ из твердых сфер как раз и является такой моделью. [c.452]

Недавно была предложена модель взаимодействующего бозона, оказавшаяся исключительно плодотворной. Ее изложением мы закончим данную главу. [c.102]

Роль .валентных нуклонов. В расчетах характеристик ядра его можно представить в виде остова из полностью заполненных оболочек и учитывать лишь влияние валентных нуклонов, находящихся на внешних незаполненных оболочках. Такая картина строения ядра лежит в основе модели взаимодействующего бозона ( 4.9). Это дает возможность найти угловой момент, четность ядра и (более сложным путем) рассчитать возможные возбужденные энергетические уровни ядра (методом Хартри — Фока). Такого рода вычисления чрезвычайно усложняются при увеличении числа валентных нуклонов, поскольку число возможных конфигураций [c.124]

Модель взаимодействующих бозонов [c.128]

Рис. 4.13. Предсказания модели взаимодействующего бозона и экспериментальные значения энергий вращательных уровней ядра 1 8Ег.

В модели используется простой механизм взаимодействия между этими бозонами либо переход х-бозона в -бозон, либо переход двух -бозонов в два х-бозона. Число Ыв бозонов, характеризующих ядро, равняется сумме чисел п бозонов сорта х и чисел бозонов сорта й. Это число Ыв равно половине числа валентных нуклонов. Для конкретного ядра это число является константой. [c.128]

Квантово-релятивистская модель. Система состоит из микрочастиц. Передача взаимодействия между микрочастицами с отличной от нуля массой осуществляется другими частицами — квантами поля. Взаимодействие состоит в том, что две частицы обмениваются третьей — переносчиком взаимодействия. Для электромагнитного взаимодействия им является фотон, сильного —глюоны, л-мезоны, а слабого — промежуточные бозоны (и +,, 1°). Что касается гравитационного взаимодействия, то его проявления на микроуровне экспериментально не обнаружены, а предполагаемый переносчик — гравитон — не найден. [c.19]

В модели взаимодействующих бозонов предполагается, что в низших состояниях чётно-чётного ядра нуклоны объединяются в 5- и D-пары (с моментами О и 2), к-рые приближённо можно трактовать как идеальные [c.689]

Успех теорий суперсимметрии в предсказании свойств ядер (модель взаимодействующего бозона, 4.9) придал уверенности в их полезности для объединения всех взаимодействий. Эксперименты в ЦЕРНе, в которых наблюдались одиночные струи адронов, могут быть объяснены рождением новых нейтральных частиц (но также и распадом 2 -бозона на два нейтрино). [c.77]

В.месте с тем в построении реалистич. модели В. о, имеются трудности, связанные с описанием скалярных частиц — т. н. Хиггса бозонов, наличие К-рых в теории обеспечивает (за счет Хиггса. кеханиз.ча) спонтанное нарушение симметрии и возникновение масс у про.межуточных векторных бозонов (переносчиков слабого взаимодействия), лептонов и кварков. В существующих моделях состав мультиплетов кварков, лептонов и скалярных частиц и спектр их масс не фиксируются си.м.метрие , а вводятся в теорию феноменологическя, Серьёзные трудности вызывает также объяснеппе различия на 12 порядков. масштабов расстояний, на к-ры1 происходит нарушение едино] симметрии G и си.чмет. рии ЭСВ (т. н. проблема иерархии). [c.254]

В теоретич. моделях, согласно к-рым массы лептонов и кварков возникают благодаря взаимодействию с X иг-гса бозонами, различие в массах связывается с неуни-версальностью этого взаимодействия. [c.231]

Класс новых взаимодействий возникает в связи с дальнейшим развитием идеи объединения частиц и взаимодействий. В суперсимметричных моделях у Н. появляются связи типа ( /]/2)у еИ, g/2)vse Z, где е, ЗУ, W, 7, — соответственно суперсимметричные скалярные партнёры электрона и Н. (т. н. сэлектровы и снейт-рино) и суперсимметричные спинорные партнёры W-и 7-бозонов (т. н. вино и зиво см. Суперсимметрия). [c.265]

В моделях великого объединения Н. образуют единые мультиплеты с кварками, что отражает общую природу этих частиц. У Н. при этом возникают калибровочные и юкавские взаимодействия со сверхтяжёлыми бозонами, Н , напр. ( -/У2) уУк (где й — зарядовосопряжённое кварку 4 состояние, у , р. = 0,1,2,3 — Дирака матрицы). Эти взаимодействия нарушают сохранение барионного числа, приводя к распадам про- [c.265]

СУПЕРОБЪЕДИНЁНИЕ — объединение сильного, эл,-матн., слабого и, возможно, гравитац. взаимодействий в рамках теории суперсимметрии. Стандартная модель великого обьединени.ч, включающая в себя единую теорию электрослабого взаимодействия с энергетич. шкалой 100ГэВ и квантовую хромодинамику, подтверждена опытом во всех своих предсказаниях. При переходе к теории С. возникает шкала существенно др. порядка (10 ГэВ). Это ведёт к т. н. проблеме иерархии, т. с. трудностям в сосуществовании столь разных шкал. Масса скалярных Хиггса бозонов в стандартной модели должна быть порядка (10 —10 ) ГэВ. Такое значение массы трудно по- [c.23]

Развитие физики атома, атомного ядра и элементарных частиц потребовало введения ряда новых Ф. ф. к. Ридбер-га постоянной для бесконечной массы атомного ядра R , определяющей атомные спектры танкой структуры по-сто.чнной а, характеризующей эффекты квантовой электродинамики и тонкую структуру атомных спектров магнитных моментов электрона и протона и р константы Ферми Ср и угла ВайнберГа 0w, характеризующих эффекты слабого взаимодействия, массы промежуточных Z -и W-бозонов mz и являющихся переносчиками слабого взаимодействия, и т. д. Развитие физики сильных взаимодействий на основе кварковой модели составных адронов и квантовой хромодинамики, несомненно, приведёт к новым Ф. ф. к. С др. стороны, имеется тенденция к построению единой теории всех фундам. взаимодействий (эл.-магн., слабого, сильного и гравитационного, см. Великое объединение), что позволило бы уменьшить число независимых Ф. ф. к. Так, уже создана единая теория электрослабых взаимодействий (т. н. стандартная модель Вайнберга—Салама — 1лэшоу), в результате чего константа Ферми Ср перестаёт быть независимой и выражается через константы /г, а, 9w и mw [c.381]

Новый этап в теории ядра связан с развитием в 70— 80-х гг. квантовой хромодинамики (КХД) как теории сильных взаимодействий. Согласно этой теории, нуклоны и мезоны не являются йб гинно элементарными частицами, а состоят из более фундаментальных частиц кварков (фер-мионов) и глюонов (бозонов), взаимодействующих между собой. Последовательная теория КХД нуклона пока не построена. Поэтому рано говорить о теории ядра, основанной на КХД. Однако мн. представления КХД и кварковые модели адронов позволили описать ядерные реакции под воздействием частиц высоких энергий, сопровождающиеся большой передачей энергии и импульса. При этом ожидалось, что ядро должно вести себя как система свободных нуклонов и что трудно найти специфически ядерные эффекты КХД. Но такой эффект был обнаружен в 1982 Европ. мюонной коллаборацией (эффект ЕМС), Он заключается 8 значительном (до 15%) отличии сечения глубоко неупругого процесса рассеяния мюонов с энергиями порядка 100 ГэВ на ядре Fe (в расчёте на нуклон) от сечения на свободном нуклоне. До сих пор нет однозначной интерпретации этого явления, однако во всех существующих объяснениях решающую роль играют чисто ядерные эффекты. Эффект ЕМС оказался важным тестом для КХД моделей нуклона оказалось, что нек-рые модели не. могут описать [c.659]

Раеемотрим модель неидеального газа бозонов е взаимодействием между парами чаетиц вида (68.42). Эта модель в представлении вторичного квантования описывается гамильтонианом [c.363]

Ли [5] и Теразава [6] показали недавно, что в простых моделях неперенормируемого взаимодействия с нейтральным векторным бозоном для этой цели достаточно одной перенормировки [c.54]

Ответ на этот вопрос был получен в экспериментах по исследованию промежуточных бозонов на ускорителе ЬЕР (ЦЕРН). Об этих экспериментах будет рассказано в 11.2, нока же приведем их результат было показано, что существует три — и только три — типа пейтрипо. А это означает, что есть всего три поколения лептонов, а соответственно, и кварков. Этот факт является одной из основ стандартной модели, охватывающей существующие представления о частицах и их взаимодействиях (о стандартной модели см. 11.1). [c.154]

В некоторых теоретических моделях предполагается возможность существования векторных бозонов Z и W, сходных но взаимодействиям, но более тяжелых, чем Z и W. Ожидается, что они распадаются по каналам Z е+е , qq W ev, iv, qq (распад на пару qq ведет к образованию двух струй). В настоящее время нижние границы возможных масс Z и W установлены на тэватроне. Их поиск будет продолжен на LH . [c.238]

Решение. Рассматриваемая модель системы (а-частииы -(- электронный газ) — это система без стенок. Она удерживается в стационарном состоянии (с неизменным радиусом Я) исключительно внутренними силами. Во-первых, а-частицы стягиваются гравитационными силами, так как это бозоны и паулевского расталкивания у них нет (гравитационные эффекты для электронов слабее, так как их масса в 8 10 раз меньше). Во-вторых, электрические силы взаимодействия а-частиц с электронами обеспечивают в среднем нейтральность среды, поэтому плотность числа в-частиц всюду пропорциональна плотности электронного газа, Па = Пе/2. В-третьих, электронный газ расталкивается вследствие принципа Паули, создавая давление, равное при 9 = 0 величине рзл = -д< /дУ (при 0 = 0 свободная энергия совпадает с внутренней). Так как [c.248]

В частности, во второй книге рассмотрены основы теории дейтрона, свойства ядерных сил, нуклон-нуклонные взаимодействия при низких, высоких и сверхвысоких энергиях, формфакторы нуклонов и ядер, свойства антинуклонов и антиядер, свойства лептонов, п-мезонов, странных, очарованных и прелестных частиц, резонансов, систематика, адронов на основе унитарной симметрии и кварковой модели, дополнительные вопросы физики слабых взаимодействий универсальная (У-А)-теория и элементы теории электрослабого взаимодействия, открытие слабых нейтральных токов и IV-- и г°-бозонов, вопрос о массе нейтрино и связь его с нейтринными осцилляциями и двойным безнейтринным 3-распадом и др. [c.3]

МЕЗОНЫ, нестабильные элем, частицы, принадлежащие к классу адронов, в отличие от барионов, М. не имеют барионного заряда и обладают нулевым или целочисленным спином (явл. бозонами). Назв. М. (от греч. шё-SOS — средний, промежуточный) связано с тем, что массы первых открытых мезонов — пи-мезона, К-мезона — имеют значения, промежуточные между массами протона и эл-на. Мюоны, первоначально названные мю-мезонами, не относятся к М., т. к. имеют спин и не участвуют в сильном взаимодействии.) В дальнейшем было открыто много др. м. с очень малыми временами жизни (т. н. бозонные резонансы), причём масса нек-рых из них превышает массу протона. Существуют М. нейтральные и заряженные (с положит, или отрицат. элем, электрич. зарядом), с нулевой (напр., я-М.) и ненулевой (напр., К-М.) странностью, очарованием и т. д. Согласно кварковой модели адронов, М. состоит из кварка и антикварна. См. Элементарные частицы. МЕЗОНЫ СО СКРЫТЫМ ОЧАРОВАНИЕМ (чармоний), семейство тяжёлых адронов, состоящих из очарованных кварка (с) и антикварка (с). Назв. связано с тем, что квант, число очарование у с и с противоположны, так что суммарное очарование равно нулю. Второе назв. чармоний ч-цам (сс) было дано по аналогии с позитронием, имеющим сходные структуру и уровни энергии. [c.404]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...