См. также Приближение свободных электронов

Теория металлов Зоммерфельда 145—69. См. также Приближение свободных электронов Теория металлов Лоренца 166, П 208 (с) [c.444]

Теория жидкостей, сравнение с теорией твердых тел I 74 Теория Кондо II 302—304 Теория локального поля II 163—166 Теория металлов Зоммерфельда I 45—69. См. также Приближение свободных электронов [c.411]

Электронные уровни атомов, размывшиеся в зоны I 187 Электронный газ I 17—22, 315 (с). См. также Приближение свободных электронов Электронный Г-фактор II 261, 262 Электрон-фононное взаимодействие II 145— 154 [c.415]

Например, несмотря на то, что межатомные расстояния в у-и а-железе при 916° С существенно различны, значения Го очень мало отличаются друг от друга (1,425 и 1,430 А соответственно). Представление об атомном объеме 2 имеет дополнительное преимущество, поскольку этот объем без особой сложности можно определить для любой структуры путем деления объема элементарной ячейки на число составляющих ее атомов. Он служит также основным параметром при описании металлической связи в приближении свободных электронов (см. уравнение (3), а также статью Мотта [4]). Значения й и Го для элементов периодической системы приведены в табл. 4, и, кроме того, на фиг. 9 представлена зависимость Го от номера подгруппы периодической таблицы. Совершенно очевидно, что периодическое изменение атомных радиусов, представленное на этом графике, следует закономерности, очень близкой к установленной для сжимаемости (см. фиг. 8). Значения этих величин, а также значения температур плавления, представленные на фиг. 7, рассматриваются ниже для различных частей периодической таблицы Менделеева. [c.47]

См. также Приближение почти свободных электронов [c.411]

См. также Блоховские электроны Приближение независимых электронов Приближение свободных электронов Электропроводность высокочастотная в модели Друде 130, 71 в полуклассической модели 1253 и диэлектрическая проницаемость 1390—393 Электропроводность высокочастотная и межзонные переходы 1254 квантовомеханический расчет 1253 [c.454]

Электроны проводимости I 18. См. также Блоховские электроны Приближение независимых электронов Приближение свободных электронов Электропроводность высокочастотная в модели Друде I 30, 71 в полуклассической модели I 253 и диэлектрическая проницаемость I 390— 393 [c.416]

В работе [90] и книге [83] выясняются условия, при которых допустимо использование приближения квазистационарности распределения возбужденных атомов по энергии. Фактически для этого нужно, чтобы числа возбужденных атомов были гораздо меньше чисел невозбужденных атомов и свободных электронов. О коэффициенте рекомбинации см. также [94]. [c.351]

См. также Запрещенная зона Зонная структура Метод сильной связи Плотность уровней Поверхность Ферми Полуклассическая модель Приближение почти свободных электронов Эффективная масса Бозе-газ, идеальный II 81 Бозе — Эйнштейна конденсация I 51 (с) Борна — Кармана граничное условие. См. [c.393]

См. также Теория ферми-жидкости Уравнения Хартри — Фока Электрон-электронное взаимодействие Приближение почти свободных электронов I 157-179 [c.406]

При оценках оптических и электрических свойств плазменных образований важно знать их газовую и электронную температуру, а также степень ионизации ii. = yV,V-V. Для случая механизма коллективного пробоя на частицах аэрозоля подобного рода измерения проведены в работе [27] с Nd-лазером в режиме свободной генерации. Зависимость от времени усредненной по объему плазмы температуры, найденная в изотермическом приближении из отношения интенсивностей линий Са(/) (468,5 нМ, 487,8 нМ), представляет кривую с максимумом Г 1,7-10 К (к концу импульса генерации) и временем релаксации по полувысоте t — 4 мс. Концентрация электронов Ne, которая оценивалась по штарковскому уширению контуров линий Са(/), составила 3-10 см . [c.178]

Молекулярный кристалл в первом и грубом приближении можно рассматривать как ансамбль независимых молекул. Поэтому величины квадрупольных взаимодействий, измеренные в кристалле при помощи магнитного резонанса, будут мало отличаться от тех же величин, полученных путем изучения тонкой структуры вращательных спектров молекул в газе. Действительно разница в измеренных значениях постоянных взаимодействий e qQ для твердого тела и газа редко превышает 10%. На втором этапе величина квадрупольного взаимодействия ядра в свободной молекуле сравнивается с соответствующей величиной для свободного атома. В этом случае различия могут быть значительными, так как они обусловлены главным образом природой связи между атомами молекулы. В молекулах, в которых преобладают ионные связи, и электронное окружение данного ядра является почти сферическим, квадрупольные взаимодействия, по-видимому, значительно слабее, чем в молекулах с ковалентно связанными атомами. В значительном чи ле работ, часто грубо эмпирических по существу, предпринимались попытки свести молекулярные квадрупольные взаимодействия к квадрупольным взаимодействиям свободных атомов, а также связать их с остальными молекулярными свойствами (см. [4], стр. 119). [c.165]

См. также Периодический потенциал Уравнения Хартри — Фока I 343, 344 для свободных электронов I 333—337 п волны зарядовой плотности II 299 п восприимчивость Паули II 285 и глубина зоныэ в приближении свободных электронов I 335 и магнетизм свободных электронов I 334, 335 [c.413]

См. также Теория фермижидкости Уравнения Хартри — Фока Электрон-электронное взаимодействие Приближение почти свободных электронов 1157—179 аналогия в теории колебаний решетки 177 (с) в одномерном случае 1161 [c.433]

Некоторые численные результаты, основанные на этих формулах, представлены и обсуждены в приложении. 7 для случаев а) типичного металла, имеющего ббльшую поверхность Ферми, близкую к модели свободных электронов, и б) висмута, который служит примером противоположного крайнего случая малой и весьма анизотропной поверхности Ферми. Там приведены также приближенные значения коэффициента анизотропии (l/F)(dF/d0) из уравнения (2.114), который определяет отношением кМц, и кратко обсуждаются порядки величин для двумерного металла (см. п. 2.3.4). В связи с экспериментальными методами можно сделать следующие общие выводы. [c.117]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...