Магнитные сплавы (разбавленные)

Критическое поле Сверхпроводимость Эффект Мейснера Магнитные сплавы (разбавленные) II 300— 302 [c.400]

Магнитные сплавы и эффект Кондо. В разбавленных твердых растворах ионов магнитных элементов в немагнитном ме-таллическом кристалле (нанример, раствор ионов Мп в Си) существование обменного взаимодействия между этими ионами и электронами проводимости кристалла имеет важные следствия. Свободный электронный газ в окрестности магнитного иона намагничивается, и зависимость намагниченности от расстояния [c.680]

Существование в разбавленных сплавах локализованных моментов, которые взаимодействуют с электронами проводимости, оказывает заметное влияние на электропроводность. Магнитные примеси выступают в роли рассеивающих центров, и если они представляют собой основной тип примесей или дефектов решетки, то при низких температурах именно они будут определять величину электросопротивления 2). В гл. 16 мы показали, что наличие немагнитных рассеивающих центров приводит к появлению члена, не зависящего от температуры (так называемого остаточного сопротивления), а полное сопротивление при понижении температуры монотонно уменьшается, приближаясь к этому постоянному значению. Однако еще с 1930 г. [14] было известно, что сопротивление магнитных сплавов не уменьшается монотонно, а имеет при низких ( 10 К) температурах не слишком глубокий минимум, положение которого слабо зависит от концентрации магнитных примесей (фиг. 32.3). [c.302]

Выше отмечалось, что при низких температурах в почти чистых металлах удельное сопротивление сильно зависит от концентрации примесей и дефектов. Интересные эффекты наблюдаются, когда очень малое количество магнитного металла растворено в каком-либо немагнитном металле. Эти эффекты возникают, когда растворенная магнитная примесь образует то, что называется локализованными магнитными моментами. Вопрос о том, будет ли локализованный момент возникать в конкретном разбавленном сплаве, слишком сложен, чтобы рассмат- [c.195]

Например, у переходных металлов и сплавов первого длинного периода по достижении электронной концентрации 5,7 [85] происходит довольно резкое изменение электронной теплоемкости, магнитной восприимчивости, постоянной Холла, абсорбции водорода и т. п. При этом считается, что число электронов за пределами соответствующей оболочки инертного газа отвечает валентности, которая, таким образом, для Ti, V, Сг, Мп, Fe и Со равна соответственно 4, 5, 6, 7, 8 и 9 (для сравнения см. также схему валентностей по Полингу, табл. 5 гл. I). Вместе с этим валентности тех же самых элементов, находящихся в разбавленных растворах на основе благородных металлов или алюминия, принимаются в соответствии с иной схемой, в которой преобладающую роль играют главным образом только s-электроны. Анализ устойчивости фаз [c.156]

При рассмотрении любой такой системы важно проводить четкое различие между беспорядком в состояниях спинов и в размещении их в решетке, а также во взаимодействии между ними. В общем случае мы будем считать, что беспорядок второго типа в системе заморожен и его нельзя изменить. Так, например, в разбавленном ферромагнетике магнитные и немагнитные атомы считаются размещенными по узлам решетки случайным образом и без корреляции так, как если бы сплав, находившийся в совершенно неупорядоченном состоянии при высокой температуре, был в результате быстрого охлаждения переведен в состояние (возможно, метастабильное), в котором все его атомы неподвижны. Иначе говоря, в дальнейшем мы будем считать, что вероятность заполнения спином данного узла остается постоянной, не завися ни от температуры спиновой системы, ни от заполнения других узлов. С другой стороны, функция распределения различных компонент спина по магнитным узлам определяется законами статистической механики и изменяется в зависимости от темпера- [c.540]

Фактически аморфные ферромагнетики представляют собой аморфные металлы или стеклообразные сплавы ( 2.13), в которых магнитные и немагнитные ионы размещены случайным образом, как в жидкостях. Совершенно независимо от какого-либо влияния магнитного разбавления ( 12.1) локальный беспорядок ведет к вариациям расстояний между магнитными ионами соответственным образом меняются и величины обменных интегралов Однако при условии, что эти взаимодействия преимущественно ферромагнитного типа, можно без особого труда воспользоваться [c.548]

Можно представить себе, однако, такие крайние ситуации, в которых параметр взаимодействия Iц столь сильно зависит от расстояния, что взаимодействие между спинами, находящимися в точках К, и К , нельзя охарактеризовать определенным знаком. Так обстоит дело, например, в неупорядоченных разбавленных сплавах (с концентрацией 1—10%) некоторых переходных металлов (например, Мп) в некоторых благородных металлах (в частности, Си). Дальнодействующее осциллирующее взаимодействие между спинами охватывает область значительного объема, в которой газообразно распределены магнитные ионы. Таким образом, воздействие на любой данный спин складывается из большого числа членов, дающих в сумме эффективное поле [c.549]

Первое измерение сдвига частоты, вызванного примесями, в благородном металле было проведено с помощью метода импульсного поля Кинг-Смитом [235], который зарегистрировал уменьшение примерно на 0,2% частоты осцилляций на шейке ПФ Ли при добавлении 0,06% Р1 (имеющей валентность на 1 меньше, чем Аи) и на 0,3% при добавлении 0,3% Ag, имеющего ту же валентность, что и Аи для Р1 уменьшение составляет примерно Уз величины, ожидаемой по модели жестких зон , а небольшое уменьшение для А (по этой модели изменения не должно быть) можно объяснить, если произвести линейную интерполяцию между частотами на шейках чистого Аи и чистого А . Более точные последующие измерения (см., например, [434], библиографию можно найти в работе [85]) на различных разбавленных сплавах показали, что при благоприятных обстоятельствах модель жестких зон дает качественное, а иногда даже полуколичественное описание изменений частоты, если принимать во внимание изменение параметров решетки. Однако эта модель начинает давать плохие результаты при больших искажениях решетки или в случае, если разность валентностей примеси и основного металла AZ больше двух или отрицательна. Дополнительные осложнения возникают также, если примесь является магнитной. [c.308]

В разбавленных сплавах с магнитной примесью зависимость фазы ф от ПОЛЯ обязана обменному взаимодействию, наложенному на обычное расщепление (V2)g(m/mQ)0H, Если обменное взаимодействие носит антиферромагнитный характер (как это экспериментально установлено ДЛя систем, рассматриваемых ниже), то разность [c.549]

Сверхпроводимость Эффект Мейснера Магнитные сплавы (разбавленные) II300—302 Магнитный момент [c.419]

Алюминий А — широко распространен в природе (составляет около 7,45% по весу земной коры), входит в состав глин, полевых шпатов и других минералов. Серебристо-белый металл, легко прокатывается, между 100 и 150° С хорошо куется. На воздухе не изменяется, так как пленка окисла предохраняет металл от дальнейшего разрушения. Растворим в соляной и серной кислотах и щелочах. Концентрированные, а также очень разбавленные серная и азотная кислоты на алюминий почти не действуют. С азотом и углеродом образует соответственно нитриды и карбиды. Энергично восстанавливает окислы других металлов (алюминотермия). Широко применяется в машиностроении для зготовлекия легких сплавов с высокими мрхзничргкими свойствами, некоторых подшипниковых сплавов, магнитных сплавов, электрических проводов и пр. [c.2]

В разд. 5.1 отмечалось, что добавка небольщого количества магнитной примеси к некоторым металлам приводит к образованию локального магнитного момента и как следствие к появлению минимума сопротивления при низких температурах. Изучив свойства разбавленных сплавов железа с родием, Коулз [43] высказал предположение, что эти сплавы могут оказаться полезными при создании термометров сопротивления. Вместо того чтобы задать минимум сопротивления, добавка [c.231]

При уменьшении размера ферромагнитной частицы ниже критического (величина критического размера зависит от температуры, константы магнитной анизотропии материала и величины приложенного поля) в результате тепловых флуктуаций векторов намагничивания спинов частица ведет себя парамагнитно. Подобное явление наблюдается в разбавленных растворах. Так, например, в системе Hg—Fe (1—2%) Fe содержится в дисперсной форме. После приготовления сплав имеет низкую коэрцитивную силу, а после старения в течение нескольких часов коэрцитивная сила достигает 79,6-10 а/м (1000 э) при повышении Не возрастает и J,. Вначале составляет 55% намагниченности для чистого железа, а когда = = 398-10 а/м (500 э) достигает максимального значения. Температура Кюри в исходном состоянии низкая. Эти данные объясняются, как результат постепенного перехода частиц железа из так называемого суперпарамаг-нитного состояния в ферромагнитное. Результаты исследования железных амальгам в температурном интервале 4—200 К подтвердили, что при определенных размерах частицы ведут себя парамагнитно. Но этот парамагнетизм отличается от обычного парамагнетизма простых металлов. У простых металлов проявляется парамагнетизм отдельных спинов, а в данном случае — парамагнетизм суммарных векторов намагниченности. При определенных тем- [c.208]

В качестве доказательств существования предпочтительного взаимодействия М — I в разбавленных твердых растворах на основе железа Ре — М— I Гуттман [33] приводит результаты измерений остаточного электросопротивления и параметра решетки в бинарных и тройных сплавах I - сурьма, олово или мышьяк М — никель или хром). Эти даные свидетельствуют о невыполнении правил Вегарда и Матиссена в сплавах Ре — N1 — 8Ь, что указывает на образование скоплений атомов никеля и сурьмы в твердом растворе [130]. Взаимодействие Сг - 8Ь в тройном растворе Ре — Сг — 8Ь в соответствии с этими данными является более слабым. Еще более слабым является взаимодействие Аз — N1, и практически отсутствует взаимодействие Аз — Сг. Олово в сплавах на основе железа взаимодействует с никелем и хромом примерно так же, как и сурьма. Существование ближнего порядка в сплавах Ре М — I подтверждено экспериментами по ядерному магнитному резонансу и нейтронному рассеянию [131, 132], результаты которых, по мнению Гуттмана [33], могут быть использованы для оценки энергий взаимодействия. [c.75]

Магпитодиэлектрики используют для изготовления сердечников индукционных катушек в цепях переменного тока звуковых или более высоких частот. Для устранения потерь на токи Фуко ферромагнитную составляющую диэлектриков — порошки Ре и его сплавов типа пермаллой, алсифер и т. п. смешивают с лаками, пластмассами, силикатами, силиконами, окислами и другими изоляционными друг от друга порошинок ферромагнетика, причем при минимальных количествах изолирующего вещества. Это достигается лучше всего погружением частиц металла в разбавленные растворы или суспензии с последующей осторожной его сушкой. Хорошие результаты получают также нри осаждении на частицы металла изолирующих пленок из газовой фазы. Металлические частицы для сердечников должны быть при этом достаточно малого размера (порядка нескольких микрон) и гладкими. Полученные смеси прессуют нри высоких давлениях (15—20 Т1см ), увеличивая магнитную проницаемость повышением плотности сердечников. Сердечники обычно не подвергают спеканию в некоторых случаях производят отверждение связующего (смолы) нри 130—180° С. [c.347]

Кобальт Со — серебристо-белый металл, более твердый и хрупкий, чем железо и никель. Значительно медленнее железа растворяется в разбавленных кислотах, в щелочах не растворяется. Наиболее магнитный из металлов после железа. Дает два типа окислов закись СоО и окись С02О3, которым соответствуют гидрат закиси Со(ОН)г и гидрат окиси Со(ОН)з, обладающие основными свойствами. Эти гидраты при растворении в кислотах дают соответственно соли двух- и трехвалентного кобальта. Безводные соли двухвалентного кобальта окрашены в синий цвет, при присоединении воды окраска переходит в розовую, что позволяет использовать соли двухвалентного кобальта для определения влажности. Кобальт входит в состав особо ответственных специальных сплавов и сталей, обладающих повышенной твердостью (режущие и другие сплавы), жаростойкостью, кислотоупорностью, а также в сплавы для постоянных магнитов — альнико, магнико и др. [c.5]

Никель Ni—в природе встречается главным образом в виде сернистых и мышьяковистых соединений. Блестящий белый металл с сероватым оттенком, легко куется и прокатывается. Обладает магнитными свойствами. Чистый металл устойчив по отношению к воздуху и воде. Растворяется в разбавленных кислотах значительно медленнее железа. Для производных никеля характерно его двухвалентное состояние гидрат окиси никеля Н1(0Н)з может быть получен только косвенным путем, окислением гидрата закиси Ni(0H)2 простые соли трехвалентного никеля получены не были. Никель широко применяется для получения легированных и высокосортных сталей и сплавов, обладающих различными свойствами (высокопрочные, жаростойкие, легко намагничиваемые, немагнитные, обладаюи1ие высоким электрически. . сопротивлением, высокой термоэлектродвижущей силой или другими свойствами сплавы). Широко применяется никелирование — нанесение защитных или декоративных покрытий из никеля на металлические поверхности. Окись никеля N 203 находит применение в щелочных (железоникаче-вых) аккумуляторах. [c.8]

М. парамагнитен уд. магнитная восприимчивость х = 9,66 10" уд. теплоемкость (при 0°) 0,1072 са1/г г° л 1 210 1 250° (в зависимости от примесей чаще всего содержится Fe, Al, Si) теплота плавления (при г° 1 210°) 36,7 са1/г 1°хип 900. М. отличается переменной валентностью — от 2 до 7 (см. Марганца-соединения). Металлич. М. на воздухе окисляется с поверхности из разбавленных к-т он легко вытесняет кислород и образует соли двувалентного Мп. Вода на холоду действует на М. очень медленно, при нагревании — быстрее. М. растворяется в разбавленной соляной к-те, образуя М. хлористый Mn I , и в азотной к-те, образуя нитрат.. Холодная конц. H2SO4 на] М. не действует горячая растворяет. М. соединяется непосредственна с фосфором, хлором, бромом, серой, кремнием и углеродом в парах SOj М. загорается, переходя в сульфат MnSOi вытесняет многие-металлы (As, Sb, Bi, Sn, u, Zn) из растворов их солей сам же М. не вытесняется ни одним металлом. В природе в свободном состоянии М. не встречается, но входит в состав многих минералов, силикатов, руд, гл. обр. железных (см. Марганцевые руды) в незначительном количестве М. находится в почве и естественных водах (в виде бикарбонатов) он содержится также в растениях (в семенах и молодых ростках) и в животных организмах (в яичном желтке, волосах, чешуе). Добывают М. восстановлением его окислов — накаливанием с углем или алюминием (см. Алюминотермия). М. легко сплавляется с другими металлами, поэтому его применяют для получения сплавов. [c.223]

Магнитная энтропия, зависящая от беспорядочного распределения атомных спинов, составляет обычно небольшую часть общей энтропии металла (например, для Р-Мппри 1000° К 1,38 и 16,7 эе[14]),тем не менее магнитный вклад в А8 может быть значительным, если атомный магнитный момент сильно изменяется при образовании сплава. Например, в разбавленных твердых растворах с Си, Ag, Ли атомный магнитный момент Мп резко возрастает, достигая величины порядка 5 по сравнению с [c.153]

В гл. 6 и 7 речь пойдет о магнитном взаимодействии и магнитном пробое соответственно — двух эффектах, не затронутых теорией, изложенной в гл. 2. Эти эффекты не только представляют интерес сами по себе, но в определенных случаях их влияние важно правильно учесть при истолковании экспериментальных данных, особенно данных по амплитуде. Гл. 8 посвящена температуре Дингла. В ней показано, какую информацию можно получить о временах электронной релаксации в образцах из разбавленных сплавов, где преобладает рассеяние на примесях, и о полях напряжений в чистых образцах, где размытие фазы является основной причиной уменьшения амплитуды. В последней гл. 9 рассматриваются методы измерения абсолютной фазы и получения значений g-фaктopa из подходящих измерений абсолютного значения амплитуды и числа высших гармоник. [c.45]

В случае когда исследовались разбавленные сплавы золота, третья гармоника была достаточно интенсивна, однако введение поправок на МВ также было необходимым. Некоторые из предварительных результатов описаны в обзоре [208], где было отмечено что эта методика, хотя она и довольно сложна, открывает интересные возможности при исследовании магнитных примесей. Упомянем лишь о двух полученных к настоящему времени результатах. При добавке Ре к Аи [78] было определено обменное поле которое изменялось всего лишь от - 10 кГс при // = 40 кГс до примерно 13 кГс при Я = 75 кГс. 3 том же диапазоне полей температуры Дингла были практически постоянны и различались втрое (х = 0,3 К, х = 0,9 К). Значение обменного интеграла У, вычисленное по при наибольшем поле, хорошо согласовывалось с вы- [c.554]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...