Вегарда правило

Вегарда правило 139 Вероятность термодинамическая 89 Висмут 41, 198, 401 Вольфрам 384 Вюрцит 181 [c.474]

Исследование электросопротивления четырех сплавов Gd—Lu и определение параметров решетки показало, что aGd и Lu образуют непрерывный ряд твердых растворов с ГПУ структурой [3]. Параметры решетки ГПУ твердых растворов изменяются почти линейно от к Lu, показывая лишь небольшое отклонение от правила Вегарда, положительное для а и отрицательное для с [1, 3]. [c.695]

Рентгенографические и микроструктурные исследования сплавов Но—Nd показали, что в aNd растворяется до 20 % Но, при этом параметр решетки а изменяется с небольшим положительным отк ю-нением от правила Вегарда. Отмечено существование фазы со структурой aSm в интервале концентраций 25—40 % (ат.) Но [2J. В соответствии с этим на диаграмме изображена куполообразная область существования фазы типа aSm, обозначенная 6 на рис. 533. [c.983]

Параметры решетки твердых растворов (еРи, pZr) (0-20 % (ат.) Zr) и (бРи) (0-60 % (ат.) Zr) при высоких температурах указаны в работе [8]. Найдено положительное отклонение от правила Вегарда. [c.109]

Методом обратной съемки исследовать двойной сплав алюминий—магний на содержание магния. Так как в результате внедрения атомов магния размеры кристаллической решетки алюминия увеличиваются, т. е. примерно до содержания магния 15% происходит пропорциональное ему изменение параметров кристаллической решетки алюминия, то рентгенографически по снимку следует определить параметр кристаллической решетки алюминий-магниевого сплава и отсюда с помощью правила Вегарда — процентное содержание магния [22, с. 143—150 23, с. 431—460 24, с. 171 — 178 5, с. 278]. [c.151]

Рис. 78. Номограмма для определения содержания магния в алюминиево-магниевых сплавах с указанием областей их разброса (правило Вегарда)

В первом приближении для разбавленных растворов на основе алюминия справедливо общее правило Вегарда, устанавливающее линейную зависимость изменения параметров решетки от концентрации растворяющегося металла. [c.489]

Сравним приведенные автором данные с экспериментальными. Так, значения атомного радиуса чистых компонент и Mg совпадают с измеренными с точностью 2-гЗ%. Обнаружено заметное отклонение (в сторону уменьшения) атомного радиуса твердых растворов от правила Вегарда. Это отклонение согласуется с экспериментальным по знаку, но превышает его вдвое по величине. Интересно, что, как и в [95], в [94] обнаружена особенность типа точки перегиба (при концентрациях, для которых вектор обратной решетки становится равным 2кг). Совпадает с измерениями при высоких давлениях и вид уравнения состояния [c.280]

Свойства полупроводниковых твёрдых растворов зависят от их состава и природы составляющих компонентов. Период кристаллич. решётки обычно линейна зависит от концентрации растворённого компонента (правило Вегарда). Концентрац. зависимости иодвЕЖНости носителей р., времени их жизни т, интенсивности излучат, рекомбивации а оптич. поглощения в твёрдых растворах прямозонных П. м. описываются плавными кривыми между значениями, характерными для составляющих их компонентов (рис. 2). [c.46]

Перекрытие строго сферических 5-оболочек ведет к образованию ГЦК - структуры типа меди, а перекрытие слегка вытянутых или сплюснутых сфероидальных s-оболочек - плотных гексагональных структур. Замещение атома в решетке растворителя, например Ni, с атомным радиусом 1,24А и электронной концентрацией 2эл/ат, большим атомом легирующего элемента, например Си (r=l,2SA, 1эл/ат), ведет к оттеснению атомов никеля от узла, занятого атомом меди, и созданию зоны сжатия. Согласно модели перекрывающихся s-оболочек происходит совмещение максимумов электронной плотности 4s-оболочки атома меди с максимумами 45 -оболочек атолгов никеля. Атом меди оказывается центром зоны сжатия, быстро убывающей к периферийным атомам никеля на расстоянии 2-3 постоянных решетки. Локальный характер изменения длины и энергии межатомных связей вокруг растворенного атома объясняет реальные отклонения от правила Вегарда, постулирующего линейные изменения параметра (или атомного объема) при возрастании доли легирующего элемента. [c.37]

Сведения о взаимодействии между Ge и Si обобщены в работах [X, Э, U1J. Диаграмма состояния Ge—Si (рис. 427) построена в работе [1] с использованием методов термического и рентгеновского анализов. Перед измерениями все сплавы были подвергнуты гомогенизации в течение нескольких месяцев. Диаграмма состояния характеризуется образованием непрерывного ряда твердых растворов. Никаких фазовых превращений после отжига сплавов в течение нескольких меся цев при 925, 715, 295 и 177 °С не обнаружено. Параметр решетк ) плавно меняется при изменении состава и характеризуется средним сжатием решетки на 0,0009 нм, т.е. немного меньше, чем на 0,2 % во всем интервале концентраций. Отрицательное отклонение ог правила Вегарда подтверждено в работе [2] максимальное отклон.-ние (около 0,00060—0,00069 нм или чуть более 0,1 %) наблюдали центральной части. Твердые растворы (Ge, Si) имеют разупоряд(1 ченную структуру типа алмаза, в которой атомы компонента, содер жащегося в сплаве в меньшем количестве, вероятнее всего располо жены во второй координационной сфере. Этот вывод сделан иа основании изучения фононного спектра сплавов [3]. [c.798]

При закалке сплавов из жидкого состояния (скорость охлаждения 10 °С/с) образуются метастабильные твердые растворы а с ГПУ кристаллической структурой, содержание до 36 % (ат.) Zr и до 21 % (ат.) ТЬ. Параме1ры решетки богатой ТЬ фазы подчиняются правилу Вегарда, отрицательное отклонение от правила Вегарда наблюдается в твердом растворе на основе Zr [3, 4]. [c.371]

Удобным объектом для таких исследований служат сплавы системы Zn—Си, наличие у которых широкой области а-фазы позволяет применить правило Вегарда. Согласно последнему период кристаллической решетки твёрдого раствора металлов линейно зависит от состава раствора. Так, используя ультрамягкое рентгеновское излучение, авторы работы [51] установили плавное изменение химического состава поверхностного слоя сплава uSOZn после анодной поляризации. Толщина измененного слоя составляла - 100 атомных слоев. Условия эксперимента отвечали ранней стадии СР, цинка из а-латуни, предшествующей однов1ременному раство рению компонентов. Следовательно, объемно-диффузионные процессы развиваются в, а-латуни уже на этапе начального СР. [c.43]

В качестве доказательств существования предпочтительного взаимодействия М — I в разбавленных твердых растворах на основе железа Ре — М— I Гуттман [33] приводит результаты измерений остаточного электросопротивления и параметра решетки в бинарных и тройных сплавах I - сурьма, олово или мышьяк М — никель или хром). Эти даные свидетельствуют о невыполнении правил Вегарда и Матиссена в сплавах Ре — N1 — 8Ь, что указывает на образование скоплений атомов никеля и сурьмы в твердом растворе [130]. Взаимодействие Сг - 8Ь в тройном растворе Ре — Сг — 8Ь в соответствии с этими данными является более слабым. Еще более слабым является взаимодействие Аз — N1, и практически отсутствует взаимодействие Аз — Сг. Олово в сплавах на основе железа взаимодействует с никелем и хромом примерно так же, как и сурьма. Существование ближнего порядка в сплавах Ре М — I подтверждено экспериментами по ядерному магнитному резонансу и нейтронному рассеянию [131, 132], результаты которых, по мнению Гуттмана [33], могут быть использованы для оценки энергий взаимодействия. [c.75]

Постепенное замещение компонента Л на В в кристаллах с образованием непрерывного ряда твердых растворов приводит в общем к непрерывному изменению параметров решетки. Линейное изменение констант решетки с концентрацией называется правилом Вегар-да. В процессе замещения решетка с большими расстояниями между атомами сжимается, а решетка с меньшими расстояниями расширяется. Поэтому, зная состав смешанного кристалла и параметры решеток чистых компонентов, можно вычислить периоды решетки смешанного кристалла. Известны многочисленные отклонения от этого правила. Параметры решетки, определенные экспериментально, могут быть и меньше, и больше, чем найденные суммированием по правилу Вегарда (рис. 8.7). Причиной отклонений может быть различие валентностей обоих компонентов и их сродства к электрону. [c.139]

Методом медленной кристаллизации [2] в работе [1] определены ликвидус и солидус сплавов в интервале 7—34% (ат.) Si. Полученные результаты согласуются с данными М. Хансена и К. Андерко (см. т. II [1]). В интервале О — 20% (ат.) Si концентрационная зависимость периода решетки почти не откло-н-яётся от правила Бегарда [1 ]. При большем содержании Si наблюдается небольшое отрицательное отклонение от правила Вегарда [2, 3]. Не обнаружено никаких признаков сверхструктур, на концентрационной кривой твердости отсутствуют максимумы. [c.62]

Из рассмотрения таблицы можно заключить, что осадок состоит из очеп1> небольшого количества AgJ и соединения AgBr. AgJ с периодом решетки 5,916 0,009 А. Эта величина периода решетки является промежуточной между 5,76 А для AgBr и 5,92 А для AgJ. Применяя правило Вегарда, получаем, что исследуемый образец состоит из фаз 80% KJ, 20% КВг и 90% КВг, 10% KJ. Искусственная смесь этих фаз дает ту же рентгенограмму, что и исследуемое вещество. [c.566]

Твердые растворы, 74 внедрения, 75 вычитания, 75 замещения, 74 правило Вегарда, 76 упорядочение, 151 Термодинамическая система гетерогенная, 140 гомогенная, 140 изменение термодинамического потенциала при смещении, 148 компонент системы, 140 число степеней свободы, 142 Точечные дефекты, 87, 89 антиструктурные, 91 вакансии, 89 [c.371]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...