Столкновения продолжаемые

Согласно ньютоновой схеме эластичного отражения, частицы после столкновения продолжают движение вдоль стенки, т. е. отклоняются на угол встречи молекул со стенкой. При этом нормальная составляющая скорости погашается, а касательная остается без изменения. Для этой схемы изменение количества движения по нормали к элементарной площадке 5 в единицу времени равно р У (У — 0) 5 = [c.724]

Пока образовавшиеся кристаллы растут свободно, они имеют более или менее правильную геометрическую форму Однако при столкновении растущих кристаллов их правильная форма нарушается, так как в этих участках рост граней прекращается. Он продолжается только в тех направлениях, в которых есть свободный доступ для питающей жидкости. В результате растущие кристаллы, имеющие сначала геометрически правильную форму, после затвердевания получают неправильную внешнюю форму они называются кристаллитами, реже зернами (последний термин чаще употребляется для случая формирования объемов новых фаз в результате превращений в твердом состоянии). [c.30]

Для полноты упомянем, что при столкновении ударной волны ео слабым разрывом (эта задача не относится к рассматриваемому здесь автомодельному типу) ударная волна продолжает распространяться в прежнем направлении, а в пространстве позади нее остается один слабый разрыв первоначального типа и один тангенциальный (см конец 96) слабый разрыв. [c.524]

Относительная роль каждого процесса определяется величиной соответствующих сечений. В некоторых веществах, для которых роль упругого рассеяния относительно высока, быстрый нейтрон теряет свою энергию в серии последовательных актов упругого соударения с ядрами вещества (замедление нейтронов). Процесс замедления продолжается до тех пор, пока кинетическая энергия нейтрона не сравняется с энергией теплового движения атомов замедляющего вещества (замедлителя). Такие нейтроны называются тепловыми. Дальнейшие столкновения тепловых нейтронов с атомами замедлителя практически не изменяют энергии нейтронов и приводят только к перемещению их в веществе (диффузия тепловых нейтронов), которое продолжается до тех пор, пока нейтрон не поглотится ядром. [c.240]

Пока образовавшиеся кристаллы растут свободно, они имеют более или менее правильную геометрическую форму. Однако при столкновении их правильная форма нарушается, так как в этих участках рост граней прекращается. Рост продолжается только в тех направлениях, где есть свободный доступ питающей жидкости. В результате образуется структура с кристаллами неправильной формы - зернами или кристаллитами. [c.16]

Действием обыкновенных сил во время удара можно пренебречь. Под обыкновенными силами мы понимаем здесь такие силы, действие которых продолжается непрерывно и оказывается заметным лишь по истечении известного промежутка времени. Таковы силы тяжести, всемирное тяготение, электрические и магнитные силы, центробежные силы и т. д. Ударные силы возникают при столкновениях, взрывах эти силы, вообще говоря, вызываются интенсивными молекулярными действиями. [c.42]

Две материальных точки m , движущиеся со скоростями v , в направлениях, образующих между собою угол а, сталкиваются и продолжают двигаться вместе. Доказать, что их скорость после столкновения будет выражаться формулою [c.307]

Уравнение (5.6.6) справедливо, собственно говоря, только для значений 0, удовлетворяющих условию — я < 6 < л, поскольку Х- — оо, когда X 0. Однако иногда предполагают, что движение продолжается после столкновения, и тогда считают, что равенство (5.6.6) сохраняет силу и после столкновения. Такое предположение представляется наиболее естественным. Если бы а не равнялось нулю, а было бы малой положительной величиной, то орбита представляла бы собой очень топкий вытянутый эллипс и мы имели бы периодическое движение, при котором в каждом периоде существовало бы положение, близкое к столкновению. Это предположение означает, что характер поведения частицы сохраняется и в предельном случае прямолинейного движения. [c.78]

Пусть два тела Аи В действительно сталкиваются между собой вместо силы, с которой они действуют друг на друга, я предполагаю между ними пружину ху или аЬ, которая напрягается по мере того, как происходит столкновение (рис. 2) пусть Ап В — массы тел, а а и 6 — их скорости до удара, направленные обе от О к Z в какой-то момент, в течение которого продолжается удар, пусть будет определено в закрепленной точке О [c.749]

Рост кристалла заключается в том, что к поверхности зародышей присоединяются все новые атомы жидкого металла. Сначала образовавшиеся кристаллы растут свободно, сохраняя правильную геометрическую форму. При столкновении растущих кристаллов их форма нарушается, и в дальнейшем рост продолжается только там, где есть свободный доступ к расплаву. В результате кристаллы не имеют правильной геометрической формы. Такие кристаллы называются зернами. Размер зерен зависит от скорости зарождения центров кристаллизации (СЗ) и скорости роста кристаллов (СР). На рис. 1.5,6 показана зависимость этих параметров от степени переохлаждения расплава. [c.12]

При низкой частоте отрыва пузырей столкновений между ними не происходит. Но для высоких частот они становятся обычным явлением. Пузырь, растущий в некотором центре, расширяется с такой скоростью, которая оказывается достаточной, чтобы его стенки касались пузыря, вышедшего из того же центра до него. Когда это случается с пентаном или эфиром, наступает слияние пузырей. Новый пузырь энергично вибрирует, продолжая расти. Пленка, на которой заснято слияние и колебания пузырей в опыте 1, опубликована в статье [27]. В работе же [26] опубликована пленка, изображающая колебания пузыря в опыте 3. [c.349]

Наряду с расщеплением дейтрона, вызываемым кулоновским полем ядра, расщепление дейтрона может произойти также благодаря столкновению его с ядром. Это явление происходит следующим образом. Быстрый дейтрон, проходя мимо ядра, может задеть за ядро протоном, нейтрон же может при этом пройти вне ядра. Это приведёт к тому, что протон будет содран ядром, а нейтрон будет продолжать свой путь вне ядра. Таким образом, могут быть получены быстрые нейтроны, энергия которых составляет примерно половину первоначальной энергии дейтрона. Если ядра коснётся нейтрон, а протон пройдёт вне ядра, то содранным окажется нейтрон. Мы получим при этом быстрый протон с энергией, также примерно равной половине первоначальной энергии дейтрона [c.134]

Особенности реакции сдирания связаны с тем фактом, что дейтрон является слабо связанной системой, в которой нейтрон и протон проводят значительное время вне области действия ядерных сил. Если энергия дейтрона значительно больше его энергии связи, то время соударения протона с ядерной частицей будет малым по сравнению с периодом относительного движения нейтрона и протона в дейтроне. В этих условиях импульс, переданный протону, будет значительно больше импульса относительного движения поэтому протон будет содран мгновенно, нейтрон же, не испытав реакции, будет продолжать двигаться с импульсом, который он имел в начале столкновения. Этот импульс равен, очевидно, сумме импульса центра инерции дейтрона и импульса, связанного с движением нейтрона внутри дейтрона. Первый из этих импульсов равен где Eg — кинетическая энер- [c.135]

Не будем впрочем обсуждать эти тонкости здесь, а продолжим изучение кинетических уравнений в гидродинамическом пределе. В этом случае инварианты столкновений, как мы увидим далее, играют решающую роль в теории. Число пять будет везде появляться подобно какому-то магическому числу. [c.65]

Продолжим итерации, последовательно добавляя промежуточные частицы и отбирая диаграммы с минимальным числом промежуточных столкновений. Для удобства будем сохранять номер 3 для обозначения последней частицы, сталкивающейся с одной [c.203]

Если нейтроны с высокими скоростями ввести в среду с малым сечением поглощения нейтронов, то они начнут терять свою энергию в результате столкновений с ядрами. При соответствующих условиях процесс замедления продолжается до тех пор, пока нейтроны не приобретут скорости, отвечающие их тепловому равновесию с ядрами среды. [c.924]

Если на одном пути или на рядом расположенных подкрановых путях одновременно работают несколько башенных кранов, машинист во избежание столкновения должен внимательно следить за передвижением соседнего крана и соблюдать безопасное расстояние между кранами и подвешенными грузами. При определении времени выключения механизма машинист должен учитывать, что после отключения любого механизма крана рабочий орган или весь кран продолжает перемещаться по инерции на некоторое расстояние, величина которого зависит от регулировки тормоза, рабочих скоростей механизма, веса крана и груза, силы и направления ветра и других причин. [c.236]

Пока образовавшиеся кристаллы растут свободно, они имеют правильную геометрическую форму. Однако при столкновении растущих кристаллов правильная нх форма нарушается, так как в этих участках рост граней прекращается. Рост продолжается только в [c.29]

После столкновения с гладкой поверхностью частицы, сохранив при столкновении касательную к поверхности составляющую количества движения, продолжают двигаться по инерции вдоль поверхности с постоянной скоростью. [c.414]

Одновременно кристаллиты растут и в боковых направлениях, причем рост их продолжается до момента столкновения с соседними кристаллитами. Далее продвижение возможно лишь вглубь жидкости, что и приводит к образованию зоны столбчатых (ориентированных) кристаллитов. В случае сильного перегрева металла и быстрого охлаждения зона столбчатых кристаллитов может полностью заполнить весь объем слитка (рис. 17). [c.33]

Так процесс продолжается до столкновения отдельных зерен и полного превращения аустенита в перлит. [c.128]

Мы примем пока, что в сосуде находится один единственный газ с одинаковыми молекулами. До специального указания мы будем продолжать считать, что при столкновениях друг с другом молекулы ведут себя, как совершенно упругие шары. Если бы даже в начальный момент скорости всех молекул были одинаковы, то среди последующих столкновений вскоре появились бы и такие, при которых скорость ударяющей молекулы направлена приблизительно вдоль линии центров, а скорость молекулы, воспринимающей удар, — почти перпендикулярно к ней. Тогда скорость ударяющей молекулы сделалась бы близкой к нулю, а скорость молекулы, воспринимающей удар, увеличилась бы приблизительно в раз. Если число молекул очень велико, то в результате дальнейших столкновений вскоре появились бы всевозможные скорости от нуля до некоторой величины, значительно превышающей первоначальную скорость, общую для всех молекул, и речь идет о том, чтобы вычислить, по какому закону будут распределяться между молекулами различные скорости в окончательно установившемся состоянии, или, [c.38]

Эта величина имеет точно такой же вид, как выражение (274), с той только разницей, что теперь цикл величин а, р, вообще говоря, не является конечным. Тем не менее, если продолжить ряд этих величин достаточно далеко, мы во всяком случае придем к члену, основание которого снова близко к а, так что разность между выражением (278) и выражением, замыкающимся на себя, можно сделать сколь угодно малой. Правда, если в результате столкновения движение обеих молекул не изменяется, то может случиться, что одна из величин а,, 8, у,. .. равна соседней величине но если только выбрать I не таким большим, чтобы это имело место при большинстве соударений, то большинство этих величин будет также совершенно отлично от обеих соседних, и следовательно, большинство дробей, в виде произведения которых можно представить выражение (278) и которые все имеют вид множителя при Y в формуле (275), будет меньше 1. Таким [c.508]

Стараясь спрямить траекторию при правом повороте (рис. 254,6), водитель начнет движение от самой осевой линии, а середину поворота пройдет почти у правого края проезжей части. Здесь в середине поворота как будто опасности столкновения со встречным автомобилем нет. Но, продолжая движение дальше, к концу поворота водитель приблизится к осевой линии. Если скорость прохождения поворота будет высокой, то может случиться, что автомобиль занесет именно в наи более опасном месте — в конце поворота. [c.367]

Для оценки обстановки водителю перед обгоном также требуется время. На это уходит обычно в простых случаях обгона, т. е. без выезда на полосу встречного движения, около 1—1,5 сек, а с выездом на полосу движения, по которой движется навстречу транспорт,— около 3 сек. Но за время оценки обстановки автомобили продолжают двигаться и сближаться. В нашем примере за 5 сек автомобили сблизятся почти на 213 м Значит, если водитель Л, приняв несколько влево для оценки обстановки, определил, что встречный автомобиль находится на расстоянии около 400 м, и, оценивая обстановку, принимает решение на обгон, то его начинать уже нельзя, — обгон закончится столкновением. [c.379]

Согласно этой теории процесс сгорания начинается и развивается не в результате простого столкновения и взаимодействия молекул реагирующих веществ, а вследствие соударения в начале только некоторых молекул кислорода, которые в силу ряда физических явлений , предшествующих и сопутствующих сгоранию, становятся более активными, с активными молекулами углеводородов, которые становятся более активными при нагревании. В результате такого столкновения, например одной активной молекулы кислорода с молекулой углеводорода, наряду с нормально начавшимся процессом окисления, возникают новые активные центры, дающие возможность начаться еще одной или нескольким реакциям, которые, в свою очередь, продолжаясь как нормальные реакции окисления, образуют несколько новых активных центров. Так, в упрощенном виде следует понимать разветвление реакций, каждый следующий этап которой является звеном общей цепи реакций. [c.265]

Некоторые свойства, важные для первичной термометрии, зависят в конкретной температурной области от той или иной части потенциала. При низких температурах взаимодействие между молекулами определяется в основном дальнодействую-щими силами притяжения. При понижении температуры молекулы проводят все больше времени в окрестностях друг друга, группируясь парами. В результате этого давление оказывается ниже, чем в случае идеального газа, а второй вириальный коэффициент В(Т) имеет отрицательное значение и продолжает уменьщаться с понижением температуры. При высоких температурах столкновения между молекулами становятся более интенсивными и решающее значение приобретают силы отталкивания. Это приводит к эффекту исчезновения некоторого объема, что в свою очередь вызывает увеличение давления по сравнению с величиной для идеального газа и, следовательно,— к положительному значению В(Т). При дальнейшем повышении температуры величина В(Т) снова уменьшается в связи с тем, что при сильных взаимодействиях между молекулами оболочки последних деформируются и собственный объем молекул уменьшается. На рис. 3.2 кроме В(Т) показаны рассчитанные зависимости С(Т), 0(Т) и Е(Т). График построен в приведенных единицах по принципу соответственных состояний (см., например, работу Мак-Глейшена [49]). Кривые соответствуют величинам В(Т) Уь и С(Т)П 1, где [c.80]

При соударении таких тел (например, глиняных шаров) происходит следующее. В момент столкновения возникают быстрые деформации — шары будут быстро сжиматься поэтому возникают значительные силы, которые будут сообщать обоим шарам ускорения, направленные в противоположные стороны. Так будет продолжаться до тех пор, пока скорости шаров не окажутся равными. В этот момент деформации шаров перестанут изменяться, а значит, исчезнут и силы (так как они существуют только до тех пор, пока деформации изменяются). Поэтому перестанут изменяться и скорости шароз и оба шара будут продолжать двигаться с одинаковой скоростью. Это и есть случай абсолютно неупругого удара. [c.146]

Для полноты укажем, что постоянным источником различных частиц в широчайшем диапазоне энергий (до тысяч ГэВ, а изредка и гораздо выше) являются космические лучи (см. гл. ХП, 3). Именно в космических лучах до начала пятидесятых годов в основном открывались новые элементарные частицы. Однако в космических лучах можно проводить не контролируемые эксперименты, а лишь природные наблюдения, в которых не все физические условия фиксированы с достаточной точностью. Поэтому с ростом энергий, доступных ускорительной технике, область применимости космического излучения как метода исследования ядер и элементарных частиц все больше ограничивается снизу по энергии. Кроме того, столкновения космических частиц сверхвысоких энергий происходят крайне редко и лишь на очень большой высоте. В настоящее время исследования реакций с элементарными частицами в космических лучах продолжают играть ограниченную, но важную роль как ецинственный источник информации о взаимодействиях частиц при энергиях выше ускорительных. [c.467]

На рис. 5.1 схематически показаны пять возможных механизмов воздействия излучения. Вакансии образуются как результат первичного столкновения нейтрона с атомом. Этот нейтрон продолжает испытывать столкновения с атомами до тех пор, пока не растратит свою энергию. Вторичный эффект является следствием передачи энергии нейтроном атому, с которым он столкнулся. Этот атом сталкивается с другими атомами, выбивая их из мест, занимаемых ими в кристаллической решетке, и передавая им энергию. В конце концов, выбитый атом теряет всю энергию и остается в промежуточном положении кристаллической решетки. Таким образом, при столкновении нейтронов и атомов решетки образуются два типа точечных дефектов — вакансии и смещенные атомы, расположенные в междоузлиях. Дине и Виньярд [3] вычислили число пар вакансия — смещенный атом в меди, образующихся при столкнове- [c.233]

Происхождение Луны чаще всего связывают с образованием её на околоземной орбите, однако продолжают обсуждаться и маловероятные гипотезы захвата Землёй готовой Луны, отделения Луны от Земли. Разрабатывается и компромиссная гипотеза, связывающая появление массивного околоземного доспутникового диска с гигантским выбросом вещества, вызванным столкновением протоземли с крупным телом (с размерами порядка Меркурия или даже Марса). Согласно расчётам, из массивного спутникового роя могла образоваться система из неск. крупных спутников, орбиты к-рых с разной скоростью эволюционировали под действием приливного трения, и, в конечном счёте, спутники объединились в одно тело — Луну. [c.140]

Из гидродинамической гипотезы непосредственно следует аналогия гидродинамики двухфазной системы при кипении и бар-ботаже. Действительно, процесс возникновения паровых пузырей на центрах парообразования поверхности нагрева можно уподобить картине, возникающей при вдуве газа в жидкость через пористую стенку. Однако имеется существенное различие в механизме формирования пузырей газа при барботаже и пузырей пара при кипении. В первом случае пузырь растет на стенке благодаря поступлению газа через пору (отверстие) и, далее, оторвавшись, не меняет своей массы, если только не происходит его столкновение и слияние с другим пузырем. При кипении пузыри пара растут за счет жидкости, и их рост может продолжаться и после отрыва от поверхности нагрева. В результате к стенке всегда должен быть направлен поток жидкости, по массе равный массе образующегося пара. Однако это различие не может существенно сказываться на общей гидродинамической обстановке этого процесса, так как движение газовых (паровых) пузырей вызывает перемещение жидкости как вследствие увлечения трением, так и за счет присоединенной массы. Как известно, у сферы коэффициент присоединенной массы равен 1/2, а у плоского сфероида, расположенного своей плоской частью перпендикулярно вектору скорости, этот коэффициент близок к 10. Таким образом, пузыри несферической формы при своем перемешивании вовлекают в движение массу жидкости, заметно большую, чем их собственная. [c.191]

Если межмолекулярвые силы обладают малым радиусом действия, скажем Гс, и если газ столь разрежен, что среднее расстояние между частицами значительно превышает г , то преобладает следующая картина. Большую часть времени частицы движутся по своим свободным прямолинейным траекториям. Когда две частицы достаточно сблизятся, они взаимно влияют дрзт на дрзтга. В результате в течение короткого промежутка времени их траектории изменяются, после чего частицы продолжают свое свободное движение по новым траекториям с новыми скоростями. Предполагается, что одновременные встречи трех или большего числа частиц происходят чрезвычайно редко, поэтому ими можно пренебречь. Таким образом, ыы рассматриваем идеализированный процесс взаимодействия, представляющий собой последовательность почти дискретных событий, называемых столкновениями, каждое из которых локализовано в малой области пространства (объемом Гс) и происходит в течение очень короткого промежутка времени, скажем t - Результат столкновения состоит в почти мгновенном изменении скоростей пары частиц. [c.25]

Накопленные антинротоны ускорялись последовательно в PS и основном кольце SppS, в котором и продолжали циркулировать в виде трех сгустков. В нескольких точках орбиты они сталкивались со встречными сгустками ускоренных протонов. Число рр-взаимодействий при одном столкновении таких сгустков [c.183]

В начале, когда жидкого металла достаточно, растущие кристаллы не встречают препятствий со стороны соседних. Поэтому растущие кристаллы сохраняют правильную геометрическую форму. Увеличиваясь в размерах, кристаллы сталкиваются и рост их в местах соприкосновения прекращается, но продолжается там, где еще есть свободный расплавленный металл. В результате этих столкновений прав и,льность формы растущих ирнсталлов нарушается. Получаются группы кристаллов измененной формы, называемые зернами. При этом, однако, со.храняется правильность внутреннего строения каждого отдельного кристалла. [c.6]

С1 -f На — HG1 + Н и 2) Н -f С1а — ИС1 + С1 (реакции продолжения цени). 1 ибель атомов (обрыв цепи) происходит в результате столкновений атомов либо со стенкой реакционного сосуда, либо с др. атомами. По механизму неразветвленных Д. р. протекает целый ряд химич. процессов, имеющих большое промышленное значение (термич. крекинг углеводородов и ряда др. органич. соединений, реакции хлорирования и бромирования, процессы радикальной полимеризации). Реакции с разветвленными цепями обладают совершенно особыми свойствами. В этих процессах при реакции одного из атомов или радикалов возникает сразу несколько, часто три новых [ адикала. Один из пих как бы продолжает цепь, а два других начинают две новые цепи, образуя разветвления. Иаиболее изученным примером разветвленных Ц. р. является реакция окисления На, протекающая в определенных условиях по схеме [c.393]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...