Однородно намагниченное тело

Размагничивающий фактор определяют экспериментально, сравнивая кривые намагничивания, измеренные в замкнутой и разомкнутой цепи. Расчет размагничивающего фактора возможен только для однородно намагниченных тел, какими являются эллипсоиды вращения. [c.312]

Коэффициент размагничивания зависит главным образом от геометрической фор.мы и относительных размеров тела (образца) и в меньшей степени от материала образца. Его можно аналитически рассчитывать лишь для однородно намагниченного тела. Однако такое условие соблюдается только для тел в форме эллипсоидов вращения. [c.23]

Одноосные кристаллы 62 Однородно намагниченное тело 71 [c.552]

Магнитные характеристики сред. Поместим в однородное магнитное поле напряженностью И и индукцией = Ца Н (Цд — магнитная проницаемость, вакуума, называемая магнитной постоянной) изотропное тело объемом V. Под действием поля тело намагничивается, приобретая магнитный момент М. Отношение этого момента к объему тела называют намагниченностью тела [c.285]

Намагниченное тело, находящееся во внешнем поле, создает собственное поле Bi, которое в однородных изотропных магнетиках направлено параллель- [c.285]

Поскольку поле Щ однородно в объеме Ог. но неоднородно в объеме Vx (за пределами V2), то мы можем заменить второй член третьим. Третий член представляет собой энергию тела, способного заполнить полость с однородной намагниченностью [c.245]

Здесь I — намагниченность в элементе йу объема тела V, 1п — нормальная к элементу с/б поверхности тела б" составляющая намагниченности в точках, прилегающих со стороны данного тела к с18 г — расстояние от точки наблюдения до у или с18. Все величины — в единицах СИ (если онн выражены в единицах СГС, то коэфф. 1/4я отпадает). Как правило, в разных точках тела имеет различные величину и направление только внутри однородно намагниченного эллипсоида создаваемое им однородно. [c.320]

Однородно поляризованные и намагниченные тела [c.71]

Магнитное тело помещено в катушку и намагничивается магнитным полем, создаваемым током, протекающим через катушку. Для простоты предположим, что в намагничиваемом теле поле Н и намагниченность М однородны. Показать, что отнесенная к единице объема тела работа, совершаемая электрическим источником в процессе намагничивания, равна [c.29]

Рассмотрим задачу о вращении твердого тела в силовом поле с потенциальной энергией V = а, а) -Ь Ь,/3) -Ь (0,7), где а, 6, с — постоянные векторы. Такой вид имеет, например, потенциальная энергия тяжелого заряженного и намагниченного твердого тела, вращающегося в суперпозиции однородных гравитационных, электрических и магнитных полей. Движение описывается уравнениями (3.1)-(3.2) из гл. I. [c.95]

Стерженек любого вещества, помещенный в магнитное поле, поляризуется особенным образо.м и под влиянием возникающих при этой поляризации пондеромоторных сил устанавливается (в однородном поле) своим наибольшим измерением либо в направлении поля (парамагнитные вещества) либо перпендикулярно к полю (диамагнитные вещества). В неоднородном поле кроме вышеуказанной ориентирующей пары появляется еще сила, стремящаяся переместить стерженек к месту наибольшей (парамагнитное тело) или наименьшей (диамагнитное тело) напряженности магнитного поля. Феноменологически эти пондеромоторные силы м. б. описаны как результат взаимодействия с магнитным полем двух равных по величине и противоположных по знаку магнитных масс, появляющихся в результате поляризации на концах стерженька и взаимодействующих по закону Кулона. Поляризованный т. о. стерженек называют намагниченным. Каждый элемент объема dv намагниченного вещества приобретает при этом магнитный момент с1т. Величину / = принимают за меру [c.182]

НАКОПИТЕЛЬ заряженных частиц (накопительное кольцо), элемент системы встречных пучков, представляющий собой кольцевую вакуумную камеру, находящуюся в магн. поле, в к-рой накапливаются и длительно циркулируют ч-цы от большого числа циклов ускорения заряж. ч-ц. См. Встречных пучков системы. НАЛОЖЕНИЯ ПРЙНЦИП, то же, что суперпозиции принцип. НАМАГНИЧЕННОСТЬ, характеристика магн. состояний макроскопич. тела в случае однородно намагниченного тела Н. J определяется как магнитный момент Ш ед. объёма тела 0=м1У. в сл учае неоднородно намагниченного тела Н. определяется для каждой точки тела (точнее, для каждого физически малого объёма йУу. J== dMldV, где- 4М — магн. момент объёма dV. Ед. Н. в Международной системе единиц — ампер на метр (1 А/м — Н., при к-рой 1 м в-ва обладает магн. моментом 1 А м ), в СГС системе единиц — эрг/(Гс-см ). [c.443]

В практике магн. измерений различают магнитометрический и баллистический Р. ф. Первый применяется при измерении усреднённой по объёму всего тела намагниченности Л/ р. Второй используется при баллистич. методе измерения намагниченности, когда определяется среднее по поперечному сечению в центр, части образца значение намагниченности. В силу однородности намагниченности для эллипсоида нет различия между этими Р. ф. В случае тел др. формы (напр., призм, цилиндров) обычно магнитометрический Р. ф. больше баллистического, причём оба зависят от магн. свойств материала и характера распределения локальных значений намагниченности в образце. Для тел неэллппсоидальной формы Р. ф. сложным образом зависит не только от формы, но п от магк, свойств материала, распределения намагниченности в образце и координат точки наблюдения. Эмпирич. значения Р. ф. для тел развой формы (обычно цилиндров) приводятся в виде таблиц или графиков. При использовании приводимых в справочниках значений Р. ф. следует учитывать, для каких материалов и при каких условиях измерений они были определены. [c.242]

УНИПОЛЯРНАЯ ИНДУКЦИЯ — частный случай электромагнитной индукции-, возникает при вращении проводящих тел, обладающих собсгв, намагниченностью либо помещённых во внеш. Marif поле. Традиц. схема опыта, иллюстрирующая У. и., пр шедена на рис. К вращающемуся с пост. угл. скоростью однородно намагниченному проводящему цилиндру при помощи двух скользящих контактов (О—на оси и С—на образующей цилиндра) и неподвижных проводов подсоединён вольтметр (К), измеряющий наводимую в замкнутой цепи эдс. Если вольтметр идеальный, т.е. имеет бесконечное внутр. сопротивление, ток в цепи отсутствует и Лоренца сила, действующая на подвижные носители заряда в цилиндре, равна нулю [c.224]

При нарушении однородности намагниченности возникает поправка к энергии обменного взаимодействия. Она максимальна, когда вектор намагниченности меняет свое направление на обратное на расстояниях порядка расстояния между соседними металлическими атомами, т. е. порядка периода решетки а. Физический смысл поправки состоит в том, что энергия обмена стремится сохранить однородность намагниченности при любом ее нарушении. Иначе говоря, энергия обмена является энергией магнитного упорядочения. Максимальная поправка к энергии обмена равна = AVIa , где А — энергия обмена, V — объем тела. Полное нарушение однородности намагниченности и разо-риентация магнитных моментов происходят при температуре Кюри Тс когда исчезает самопроизвольная намагниченность ферромагнетика. Поэтому поправка Ае,должна быть равна Щ1И несколько меньше тепловой энергии откуда следу- [c.95]

Подвижную часть астатического магнитометра составляют два магнита одинаковых размеров с равным магнитным моментом, жестко закрепленные в легком держателе параллельно друг другу полюсами в противоположные стороны (рис. 3-37). Суммарный магнитный момент такой системы в однородном магнитном поле (магнитное поле Земли и поля посторонных намагниченных предметов, удаленных от стрелок астатического магнитометра на расстояние 2—3 м можно считать однородными) равен нулю. Астатическая система находится в нулевом положении, устанавливаемом поворотом держателя подвеса. В неоднородном магнитном поле (создаваемом близлежащими намагниченными телами, в основном испытуемыми образцами) в местах нахождения подвижных магнитов возникнут составляющие поля, вызывающие поворот подвижной системы на некоторый угол. [c.128]

По аналогии с проницаемостью (восприимчивостью) основной кривой намагаичи-вания проницаемость (восприимчивость тела ц =Л/цоЯе (в =Л//Я >. Маг-нитную проницаемость однородно намагниченного эллипсоида можно связать с магнит- [c.46]

Предположим, что все полевые величины не зависят от времени будем искать решение для недеформируемого тела J , соответствующее состоянию с пространственно однородной намагниченностью в присутствии внешнего стационарного сильного магнитного поля Hq. Все полевые величины, относящиеся к этому состоянию, будут обозначаться правым индексом нуль. Пусть Мо=рЦо — соответствующая объемная плотность намагниченности с р = Ро = onst. Решение для недеформируемого тела соответствует градиенту перемещения F = R, где R — пространственно однородный тензор поворота. Без потери общности можно считать R= 1 . Тогда имеем [c.376]

В пост, однородном М. п. на магн. диполь с магн. моментом действует первоначального М. п, (см. вращающий момент N=[p B] (так, магнитная индукция). магн. стрелка в М. п. поворачивается Магн. индукция В определяет ср. по полю виток с током /, также макроскопич. М. п., создаваемое в обладающий магн. моментом, стре- данной точке пр-ва как токами прово-мится занять положение, при к-ром димости (движением сводобных носителей зарядов), так и имеющимися намагниченными телами. М. п., созданное токами проводимости и независящее от магн. св-в присутствующего в-ва, характеризуется вектором напряжённости магнитного поля Н= =В—или Н— BI iq) — J (соответственно в СГС системе единиц и Международной системе единиц). В этих соотношениях вектор J — намагниченность в-ва, fio — магнитная постоянная. [c.370]

Д. с., Б Л и БТ характеризуют топологически устойчивые типы распределения намагниченности в окрест-пости соответствующих плоскостей, линий и точек кристалла. Переход от этих неоднородных распределений к однородному требует затраты энергии, пропорциональной соответственно объёму, поверхности или линейному размеру тела. По этой причине Д. с. пе могут обрываться внутри тела. Они либо рассекают образец по пек-рой поверхности, либо образуют цилпнд-рич. поверхность перем. сечения, выходящую торцами на поверхность образца (см., напр., Цилиндрические магнитные домены), либо образуют замкнутую поверхность внутри тела. В ряде ферромагн. материалов (напр., в плёнках определ. толщины) реализуются Д. с. смешанной блоховско-ыеелевской структуры (т. н. стенки с поперечными связями). [c.9]

НАКОПИТЕЛЬНОЕ КОЛЬЦО — устройство, предназначенное для накопления ускоренных заряж. частиц на устойчивых орбитах. См. Накопители. НАМАГНИЧЕННОСТЬ - характеристика магн. состояния макроскопич. тела средняя плотность магн. момента М, определяется как магн. момент I единицы объёма М = //Е. Предел М (Шс1У 41 — магн. момент физически бесконечно малого объёма 4У) наз. намагниченностью среды в точке. Н. однородна в пределах рассматриваемого объёма, если в каждой его точке М имеет одну и ту же величину и направление. Единица Н, в Международной системе единиц — ампер на метр (1 А/м — Н., при к-рой 1 м вещества обладает [c.241]

ФЕРРОМАГНИТНЫЙ РЕЗОНАНС —резонансное поглощение эл.-магн. энергии ферромагнетиком, один из видов электронного магнитного резонанса в твёрдом теле. От электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) Ф. р. отличается тем, что поглощение энергии при Ф. р. на много порядков сильнее и условие резонанса (связь между резонансной частотой перем. поля и величиной пост. магн. поля) существенно зависит от формы образцов. Эти отличия вызваны тем, что Ф. р. является коллективным эффектом элементарные магн. моменты ферромагнетика сильно связаны и поглощение анергии происходит в результате взаимодействия перем. поля с суммарными магн. моментами макроскопич. объё.мов вещества. Поэтому описание Ф. р. возможно в рамках классич. макроскопич. теории. Термин Ф. р. иногда распространяют и на магн. резонанс в ферримагнетиках, поскольку теория Ф. р. применима к одному из типов колебаний намагниченности в ферримагнетиках. Однако резонанс в ферримагнетиках имеет ряд особенностей (см. Ферримагпитиый резонанс). Однородные колебания намагниченности, происходящие при Ф. р., могут рассматриваться как предельный случай элементарных возбуждений магн. системы ферромагнети-К 1—спиновых волн при волновом числе /f O. [c.306]

НАМАГНИЧЕННОСТЬ — средняя по нек-рой области,/,,р,— средняя плотность магнитного момента среды, заполняющей данную область 1 = M/V, где V — объем области, М — магнитный момент среды (он равен векторной сумме магнитных моментов всех заключенных в объеме молекул, ионов и т. д.). Предел /рр = dMjdV, когда V уменьшается до физически бесконечно малой величины dV, наз. намагниченностью /среды в точке, к к-рой стягивается объем V. (Для объема dV характерно то, что он еще велик по сравнению с атомными неоднородностями среды, но уже настолько мал, что даже значительные измененпя его существенно не сказываются на величине /рр). Н. наз. однородной в пределах рассматриваемого объема, если в каждой его точке I имеет одну и ту же величину и направление. Н. тела зависит от напряженности внешнего магнитного поля II магнитных свойств вещества, формы тела и его рас-нологкения во внешнем поле (см. Магнитное насыщение, Намагнимивани.ч кривые). Между полем в вещество Н и полем Яр существует соотношение Н = = //р — 7V/pp, где N — размагничивающий фактор. В изотропных веществах нанравление / совпадает с направлением Я в анизотропных, в частности монокристаллах ферромагнетиков, направления I vi Н в общем случае различны. Р- И. Янус. [c.353]

Недостатки этой методики расчетов частично таковы ше, как и недостатки предыдущих способов. Дело в том, что в этих способах расчета для возможности вывода необходимых ф-л принимается однородность в магнитном отношении рудных тел, чего в действительности, как это было уже отмечено, нет. Второе замечание, к-рое надлежит сделать в отношении описываемых способов расчета, заключается-в том, что в природных условиях никогда не приходится иметь дело с чистыми индукционными явлениями всегда можно наблюдать и остаточное намагничение. В силу существования последнего в дислоцированных рудных телах между направлением напряженности намагничения и направлением намагничивающего поля существуют гораздо более сложные зависимости, чем это предполагает индукционная теория. В нек-рых случаях (прослеживание антиклиналей, сбросов и т. п.) к интерпретации результатов магнитометрич. наблюдений не предъявляют больших требований в частности отпадает вопрос о глубине залегания масс, создающих М. а., и на первое место выдвигается требование определить простирание того или иного геологич. образования. В этих случаях особенно ценный материал дают магнитные карты. Простирание М. а., под к-рым понимается простирание линий экстремальных значений компонент аномального поля, совпадает с простиранием геологич. образования. [c.186]

В случае, когда магнитная жидкость занимает конечный объем, на погруженное в нее тело даже в однородном приложенном поле может действовать сила. Эта сила может заставить тело левитировать в ограниченном объеме магнитной жидкости. Поведение тел из магнитомягких материалов в ограниченных объемах жидкости в однородном на бесконечности поле может быть похоже на поведение магнитов в ограниченных объемах жидкости. Явление левитации постоянного магнита в ограниченном объеме магнитной жидкости впервые было обнаружено Р.Е, Розенцвейгом [1]. Расчет силы, действующей на постоянный магнит в сосуде произвольной формы, представляет собой весьма трудную задачу. Аналитическое решение в случае постоянного цилиндрического магнита, намагниченного поперек своей оси и находящегося в цилиндрическом сосуде с магнитной жидкостью, было получено в [2, 3]. В [4, 5] вычислена магнитная сила и момент магнитной силы, действующие на магнит, создающий магнитное поле диполя, в сосуде сферической формы, заполненном магнитной жидкостью, в безындукционном приближении при малом отклонении магнита от равновесия. Во всех этих работах предполагалось, что сосуд сделан из ненамагничиваю-щегося материала. В работе [2] в безындукционном приближении вычислена сила, [c.12]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...