Пространственные группы магнитные

В изолированной молекуле электрические дипольные переходы могут происходить только между определенными энергетическими уровнями. Ограничения, накладываемые на уровни, между которыми могут происходить переходы, называются правилами отбора. Строгие правила отбора можно определить по типам точной симметрии Г и f групп МС и пространственной группы К(П). Привлекая подходящие приближения, можно иайти правила отбора по приближенным квантовым числам и типам симметрии. Переходы, запрещенные этими правилами отбора, по разрешенные строгими правилами отбора (а также магнитные дипольные и электрические квадрупольные переходы), называются запрещенными переходами. Обычно запрещенные переходы слабы, и основные особенности электромагнитного спектра молекулы описываются без учета этих переходов. В настоящем разделе мы сначала рассмотрим строгие правила отбора, а затем обсудим приближения, привлекаемые для получения приближенных правил отбора. Рассматриваются также нарушения этих приближений, приводящие к активации запрещенных переходов. [c.345]

Доказательство этого утверждения базируется на симметрии оператора Гамильтона кристалла по отношению к инверсии времени. Инверсией (или обращением) времени называется преобразование знака времени, т. е. замена / на —1. Оператор Гамильтона кристалла, не находящегося во внешнем магнитном поле, инвариантен не только по отношению к преобразованиям пространственной группы, но и по отношению к инверсии времени. [c.31]

Влияние магнитного и электрического полей в кристалле сульфида кадмия ( dS). Рассмотрим более подробно влияние инверсии магнитного поля на частоты фиктивных продольных волн в кристаллах типа dS (пространственная группа Сбг,). Характеры точечной группы представлены в табл. VII (в обозначениях [69]). [c.231]

По принадлежности к различным группам физических процессов ФВ делятся на пространственно-временные, механические, тепловые, электрические и магнитные, акустические, световые, физико-химические, ионизирующих излучений, атомной и ядерной физики. [c.5]

Представим себе две группы физиков-экспериментаторов, которые оборудовали свои лаборатории в двух инерциальных системах S и S и независимо проводят электромагнитные эксперименты. Посредством электрически заряженных пробных тел и магнитных компасных стрелок физики в системе S определяют векторы электрического поля Е и магнитного поля Н как функции координат X и /. Аналогичным способом физики в системе S определяют векторы электрического и магнитного полей Е и Н как функции координат х и Кроме того, обе группы физиков могут независимо друг от друга измерить плотности заряда р и р в S и S соответственно. В данной главе мы рассмотрим только электромагнитные явления в вакууме, где существует лишь один тип электрического тока — конвективный, не касаясь электромагнитных явлений ни в проводящих средах, ни в диэлектриках, ни в магнетиках. Следовательно, плотности тока в S и S равны ри и р и, где и и и — скорости движения зарядов в 5 и S соответственно. Все зти величины — определенные функции от пространственных и временных координат в S и [c.108]

Для кристаллографических (упорядоченных) структур все известные тридцать два класса кристаллографических материалов получаются при помощи двенадцати различных преобразований из 8 . Пусть 0 — выделенная кристаллографическая группа. Однако свойства магнитных материалов из любого класса нельзя описать при помощи только кристаллографической группы , входящей в (8), так как решетчатая структура магнитно-упорядоченных кристаллов, таких, как ферромагнетики, характеризуется не только типом геометрической симметрии, если учесть, что атомы решетки имеют магнитные моменты. Обычные преобразования, такие, как поворот и поворот с отражением, могут, сохраняя геометрию решетки, изменить направление спинов на противоположное. Поэтому необходимо расширить трехмерную кристаллографическую группу Это обстоятельство наводит на мысль, чтО при рассмотрении свойств симметрии магнитных кристаллов мы должны исследовать свойства симметрии не только в пространстве, но и во времени. Таким образом, для адекватного описания физических свойств магнитных материалов нужна четырехмерная (пространственно-временная) группа [c.362]

Таблица 27.6. Магнитные свойства ферро-и ферримагнитных редкоземельных металлов (фаза с пространственной группой P lmm ) [80]

Таблица 27.13. Магнитные моменты насыщения, температуры Кюри и температуры компенсации интерметаллидов (пространственная группа Fd3tn) [43]

Устойчивую спиновую конфигурацию (магнитный порядок) в антиферромагнитных кристаллах часто описывают с помощью инвариантов второго порядка, образованных из компонент векторов F, G, С, А и преобразующихся по одному неприводимому представлению пространственной группы кристаллов [II]. [c.653]

Лит. Ландау Л. Д., Л и ф ш и ц Е. М., Электродинамика сплошных сред, 2 изд., М., 1982 Смит Я,, В е йи X.. Ферриты, пер. с англ., М., 1962. Ю. П. Ирхин. МАГНИТНАЯ СИММЕТРИЯ — раздел симметрии кристаллов, учитывающий специфику их магнитных свойств, а именно в М. с. принимается во внимание симметрия уравнений движения по отношению к операции обращения времени Л, под действием к-рой координаты всех точек кристалла остаются неизменными, а скорости меняются на противоположные. Соответственно, под действием операции R средняя по времени микроскопическая плотность заряда р(х, у, z), описывающая обычную (электрическую) структуру кристалла, не меняется, и кроме р рассматривается микроскопическая средняя плотность магнитного момента т [х, у, z) [или, что эквивалентно, тока(гг, у, г)], меняющая знак под действием В. Группой магнитной симметрии кристалла называется множество преобразований (пространственных и комбинаций из R и пространственных преобразований), оставляющих инвариантными функции р х, I/, а) и ш (х, у, z). Если представить операцию Я как замену чёрного цвета на белый, то магнитные группы совпадают с шубпиковскими группами симметрии и антисимметрии. [c.661]

В этой главе вводятся и поясняются понятия группы приближенной симметрии и приближенного квантового числа. Важными группами приближенной симметрии являются молекулярная точечная группа и молекулярная группа вращений, которые дают нам весьма полезный приближенный способ классификации уровней по типам симметрии группа молекулярной симметрии (МС) и пространственная группа К(П) обеспечивают точную классификацию уровней. Далее рассматриваются взаимодействия уровней энергии молекулы, а группа точной симметрии используется для определения отличных от пуля членов возмущения и правил отбора для взаимодействия уровней. Приближенные квантовые числа и приближенную классификацию уровней по симметрии можно использовать также для выявления сильных возмущений уровней. Затем мы выведем правила отбора для однофотонных электрических дипольных переходов с использованием классификации уровней по квантовым числам и по приближенным и точным типам симметрии. Далее мы обсудим запрещенные переходы, а в конце этой главы кратко рассмотрим магнитные дипольные переходы, электрические квадрупольные переходы, многофотоиные процессы (включая комбинационное рассеяние света) и эффекты Зеемана и Штарка. [c.294]

Совокупность всех преобразований симметрии данного кристалла составляет его магнитную пространственную группу . Всего возможно 1651 таких групп, т. е. различных типов М. с. Для того чтобы определить принадлежность кристалла к той илп иной магнитной пространственной группе, необходимо точно знать расположение магнитных моментов атомов в решетке, что может быть выяснено, напр., исйтронографич. анализом. Магнитные кристаллич. группы кристаллич. структур определяют, в частности, возможность фазовых переходов второго рода между этими структурами. [c.65]

Учет обменного взаимодействия ближайших соседей в различных подрешетках и внутри одной подрешетки (железо-ит-триевый гранат) приводит к изображенному спектру с четырнадцатью ветвями. Для таких спектров опять полезна классификация с помощью теории групп. Симметрия пространственных групп здесь будет ограничена тем, что одинаковые ионы с различным направлением спинов теперь в основном состоянии будут рассматриваться как разные (магнитные пространственные группы). К этому добавляются операции симметрии в пространстве спинов , которые сохраняют инвариантность относительно распределения спинов ионов решетки. Здесь мы не можем входить в рассмотрение этих вспомогательных методов теории групп. [c.170]

Трубка телевизионная приемная цветная масочная — трехлучевой кинескоп для приема цветных телевизионных изображений, действие которого основано на пространственном сложении цветов на экран трубки нанесена мозаика, состоящая из групп кружков — люминофоров по три кружка, светящихся красным, зеленым и синим светом число таких групп равно числу активных элементов изображения (около 380 000). Три электронных прожектора направляют свои лучи так, что они попадают в одно и то же отверстие маски, которая расположена перед экраном и число отверстий в которой соответствует числу активных элементов изображения. Лучи, прошедшие через отверстия маски, попадают каждый на свой кружок люминофора все три луча управляются одной магнитной системой и корректируются специальными магнитами. Интенсивность свечения различных цветов управляется независимо цветовыми сигналами. Таким образом, получаются три независимых совмещенных цветоделенных изображения, видимы как одно целое. На основе таких трубок работает совместимая система цветного телевидения, используемая в США и Японии. При передаче черно-белого изображения все три прожектора работают и управляются одновременно, в результате чего все три цвета складываются в пропорции, создающей изображение, близкое к черно-белому недостаток — технологическая сложность изготовления описанных трубок [9 ]. [c.161]

Рассмотрение новых преобразований симметрии, как это уже разъяснялось выше в связи с обсуждением магнитных структур, дает нам девяносто возможных кристаллографических групп <8> Ж (тридцать две классические группы плюс пятьдесят восемь дополнительных групп для краткости они будут называться магнитными точечными группами. Для классических тридцати двух групп теперь оказывается возможным ориентировать магнитные моменты в кристалле таким образом, что пространственная симметрия кристалла не нарушается, даже если требовать инвариантности ориентации магнитных моментов при преобразовании симметрии. Разные группы Ж получаются из тридцати двух обычных групп при помощи правила композиции (6.4.56). Например, для кубической системы тЪт (Ой в классификации Шён-филя) находим тЗт,тЗт, п т и тЗпь [c.363]

Если же справедливо h ФО и Ф О, то, как это следует из (9.22), волн поляризации с Di = D2 = 0, О фО в рассматриваемом случае не существует. Поэтому в окрестности частот механических экситонов, поляризованных при = 0 вдоль оптической оси (представления A , см. табл. VII), при учете пространственной дисперсии или магнитного поля и любом направлении k мы имеем дело не с волнами поляризации, а фиктивными продольными волнами, частоты которых выражаются соотнощением (9.6). Таким образом, эффект инверсии магнитного поля, вообще говоря, может иметь место в окрестности любого из резонансов тензора ЕогДсо) (как указывалось ранее, эти резонансы соответствуют частотам механических экситонов при e = 0, преобразующихся по представлениям и группы gJ. [c.236]

Акулов и Кондорский [16] также воспользовались статистическим методом для нахождения зависимости X от / в области смещения, однако более обоснованно, а именно, помимо геометрического фактора (пространственное распределение осей легкого намагничения в кристалле), они учли энергию магнитной анизотропии ( энергетическая статистика). Разработанная ими теория позволила дать качественное и в ряде случаев количественное объяснение целой группе магнитострикционных явлений, протекающих в области смещения, не только в монокристаллах, но и в поликристаллических образцах. В частности, для зависимости А от / для поликристаллического никеля было найдено [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...