Сжатие импульсов при вынужденном рассеянии

Существенно большие степени сжатия реализуются в каскадных схемах [45] (рис. 6.16). Исходный импульс с длительностью 5,9 пс и пиковой мощностью 2 кВт испытывал дисперсионную фазовую само-модуляцию в световоде длиной 3 м и сжимался в первом компрессоре до 200 фс. Фактически в первом каскаде была достигнута предельная степень сжатия S 30, дальнейшее увеличение входной мощности приводит к развитию вынужденного комбинационного рассеяния. Во втором отрезке световода (La=55 см) вновь производился набор частотной модуляции. На выходе [c.260]

Ограничение степени сжатия связано также с развитием вынужденного комбинационного рассеяния (ВКР), конкурирующего с фазовой модуляцией. ВКР приводит к преобразованию частоты в наиболее интенсивной центральной части импульса, что нарушает линейный закон частотной модуляции, необходимой для эф ктивного сжатия. Ограничение на частотную модуляцию при ВКР можно оценить из выражения для порогового инкремента // 25. Подставляя значение /=сп 8л в формулу (5.34), получаем [c.226]

Возможности таких волоконных световодов с низкими потерями привели не только к революции в области волоконно-оптической связи [14-17], но и к возникновению новой области науки-нелинейной волоконной оптики. Первые нелинейные явления (вынужденное комбинационное рассеяние и рассеяние Мандельштама-Бриллюэна) были экспериментально [18, 19] и теоретически [20] исследованы в одномодовых волоконных световодах еще в 1972 г. Эти работы стимулировали изучение других нелинейных явлений-оптически индуцированного двулучепреломления [21], параметрического четырехфотонного смешения [22, 23], фазовой самомодуляции [24, 25]. Важный результат был получен в 1973 г., когда было теоретически показано, что в оптических волокнах могут существовать солитоно-подобные импульсы, которые обусловлены совместным действием эффектов дисперсии и нелинейности [26]. Оптические солитоны позже наблюдались в эксперименте [27]. Их использование привело к большим успехам в области генерации и управления параметрами ультракоротких оптических импульсов [28-32]. В равной степени важное развитие получило использование оптических волокон для сжатия импульсов [33-36]. Были получены импульсы длительностью [c.10]

Нелинейная фильтрация и компрессия импульсов твердотельных лазеров с активной синхронизацией мод и модуляцией добротности. Преимущ,ества лазеров, работаюш,их в режиме двойной модуляции, детально обсуждались в 6.2. Главное из них — сочетание высокой импульсной мош,ности порядка 10 Вт с килогерцовой частотой повто-)ения. Для сжатия высокоэнергетичных импульсов как на основной 57], так и на удвоенной частоте [58], приходится применять сравнительно короткие отрезки световодов, L 1—10 м. Ограничение на длину световода определяется порогом вынужденного комбинационного рассеяния и приводит к неравенству /эфф1 16/ с, где g 10 см/Вт, эфф — эффективная интенсивность ( 5.5). В этом случае реализуется бездисперсионная фазовая самомодуляция, которая приводит к снижению энергетической эффективности компрессии и контраста сжатого импульса. Кроме того, лазеры с двойной модуляцией имеют более высокий уровень флуктуаций параметров излучения, что, естественно, дестабилизирует параметры сжатых импульсов. [c.262]

Сжатие импульсов при вынужденном рассеянии. Механиз.м сжатия импульсов в процессах обратного вынужденного рассеяния (БР) [51—571 поясняется на рис. 5.11. Он связан с усилением в нелинейной среде достаточно короткого затравочного импульса на стоксовой частоте в поле длинного импульса пакачки на частоте со д. [c.217]

Для сжатия импульсов используются как ВКР, так и ВРМБ, причем предпочтительно использование сжатых газов, в которых меньше эффектов, конкурирующих с вынужденным рассеянием. Для получения импульсов с (. 0,5—1 не предпочтительно использование ВРМБ, обладающего как более высокой энергетической эффективностью, так и меньшим числом конкурирующих эффектов типа генера- ции второй стоксовой компоненты и т. д. Характеристики таких сред приведены в табл. 4.2. Однако для более коротких импульсов (а значит и накачки) процесс ВРМБ становится сильно нестационарным, что приводит к возрастанию пороговой мощности по сравнению с мощностью конкурирующих эффектов. В этих условиях [c.220]

Кардинальный способ подавления ММС, да и других нелинейных эффектов, зависящих от интенсивности (ВРМБ, ВКР, разрушение), заключается в удлинении усиливаемого импульса (см. далее). Последующее сжатие импульса во времени можно сделать с помощью процессов обратного вынужденного рассеяния или пространственно-временного кодирования, когда различные части длинного импульса распространяются в усилителе под разными углами и разделяются в пространстве на его выходе. [c.259]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...