Изотопические соотношения

Эти значения не совпадают с окончательными значениями, полученными Дарлингом, и Деннисоном [263], которые применили изотопические соотношения для их определения (см. стр. 305). [c.248]

В разделе 6 гл. 11 было показано, что наблюденные значения основных частот 020 прекрасно совпадают со значениями частот, получаемыми из частот спектра Н2О с помощью изотопических соотношений. При этом совершенно необходимо принимать по внимание поправки на ангармоничность. Приведем окончательные значения величин [c.305]

С помощью изотопических соотношений, полученных в разделе 6 гл. И, легко приписать нормальным колебаниям фиг. 63 и остальные наблюденные частоты (табл. 75). Из (2,313) следует [c.322]

Правильность интерпретации основных частот можно проверить, далее, с помощью изотопических соотношений. Используя наблюденные значения VI (табл. 80), получим = 0,7154 (значки О и Н относятся к молекулам СО, и СН,), в то время как по [c.331]

Анализ инфракрасных полос асимметричных полчков 73, 514 линейных молекул 417 симметричных волчков 462 сферических волчков 482 Анализ колебательных частот, проверка по изотопическому соотношению 247 Ангармонические колебания 219 (глава 11, 5), 261 [c.597]

Изотопические соотношения для параметров многоатомных молекул [c.44]

Изотопические правила при замещении в молекуле тяжелого атома для квадратов частот, кориолисовых постоянных, среднеквадратичных амплитуд колебаний, интенсивностей основных полос получались в ряде работ, цитированных в [4]. Для определения изотопических соотношений используется предложенная в работе [53] теория возмущений, основанная на том, что относительно малое изменение массы атома вносит малое изменение в динамику ядерной подсистемы. При этом оказывается возможным пренебречь (в первом порядке) произведением изменений этих величин в уравнениях, описывающих динамику ядер изотопной молекулы. В результате решения указанных уравнений для изотопной молекулы получаются добавлением малого слагаемого [c.47]

Эти переходы можно осуществить независимо для обеих молекул, но можно ввести такие координаты, при которых из может быть получен промежуточный гамильтониан, содержащий лишь параметры основного изотопа. Этот гамильтониан далее может быть преобразован в гамильтониан изотопа, полученный первым способом. Сравнение результатов и дает искомые изотопические соотношения, которые для квадратов гармонических частот W = имеют вид [41 [c.49]

Изотопическое соотношение (2.55) позволяет довольно просто проанализировать различные частные случаи. [c.50]

Изотопические соотношения 44, 46 Изотопический эффект 44 Интенсивность излучения 111, 119 Интенсивность линии поглощения 43, 65, 163 Интерференция линий 92 [c.244]

Известные в наше время атомные ядра можно разделить на две группы 1) стабильные (устойчивые) ядра и 2) нестабильные (радиоактивные). Стабильные ядра — это такие ядра, для которых спонтанный распад и превращения являются энергетически невозможными. В реально существующих стабильных ядрах обычно число нуклонов одного сорта находится в определенном соотношении с числом нуклонов другого сорта. Так, например, в стабильных ядрах при у4 < 36 число нейтронов и протонов примерно одинаково, а нейтронный избыток (изотопическое число) --- 1/2 N — Z) [c.98]

Нетрудно убедиться в том, что для я-мезонов, так же как и для нуклонов, справедливо соотношение (70. 12), связываюш,ее между собой электрический заряд 2, барионный заряд В и проекцию изотопического спина Тс [c.585]

Изотопическая инвариантность ядерного взаимодействия проявляется для л-мезонов, нуклонов и ядер в форме закона сохранения изотопического спина, который позволяет получить определенные соотношения между сечениями различных процессов (см. 70, п. 4, 79, п. 9) и правила отбора для ядерных реакций ( 30). Распространение принципа изотопической инвариантности на /С-мезоны и гипероны привело к установлению закона сохранения странности, позволившего не только систематизировать большую группу частиц, но и предсказать существование некоторых из них ( 80, п. 5 и 6). [c.673]

Если излагаемая точка зрения разумна, то основанная на ней теория унитарной симметрии должна объяснять, почему существуют супермультиплеты известного вида и нет других получать соотношения, связывающие свойства отдельных адронов, входящих в данный супермультиплет предсказывать необнаруженные члены известных супермультиплетов устанавливать связь между сечениями различных возможных процессов и т. п. В частности, из большой мультиплетности унитарных мультиплетов следует, что в этом случае можно получить больше соотношений между массами, чем в случае изотопических мультиплетов. [c.674]

Как известно ( 80, п. 5), из закона сохранения изотопического спина следует соотношение [c.686]

Гипероны и Х-мезоны могут быть систематизированы на основе принципа изотопической инвариантности, если ввести в рассмотрение новое квантовое число — странность 5, связывающее между собой 2, Гс и 5 для странных частиц соотношением, аналогичным соотношению (87.4) [c.701]

Электромагнитное взаимодействие нарушает изотопическую инвариантность. Изотопический спин не сохраняется в электромагнитных взаимодействиях. Однако соотношение (5.21) и законы сохранения электрического и ядерного зарядов остаются справедливыми и для них. Поэтому проекция изотопического спина сохраняется также и в электромагнитных взаимодействиях. [c.58]

Легко видеть, что последние частицы в каждой из этих четырех реакций имеют U = 3/2, а все остальные частицы U = l/2. Поэтому с точки зрения предполагаемого закона сохранения li-спина следует ожидать, что перечисленные взаимодействия будут происходить только при суммарном значении U-спина, равном и=1. По аналогии с изотопической инвариантностью (см. 13, п. 9) это приведет к определенным соотношениям между сечениями реакций, которые могут быть проверены экспериментально. [c.311]

Изотопический сдвиг для нечетных изотопов определяется по положению центра тяжести компонент их сверхтонкой структуры, в качестве которого берется частота V, соответствующая переходу ме.жду центрами тяжести расщепленных уровней. Их положение определяется из соотношения [c.69]

Изотопический сдвиг в спектральных линиях 6v обусловлен смещением электронных термов атомов и связан с изотопическими сдвигами верхнего (бГ ) и нижнего (67") термов соотношением [c.847]

Г = 0) может испуститься ядром только в том случае, если его начальное и конечное состояния имеют одинаковые значения изотопического спина. Заметим еще раз, что изотопические соотношения справедливы с точностью до электромагнитного взаимодействия, благодаря чему они особенно четко проявляются у легких ядер, где роль электромагнитных сил сравнительно невелика. [c.281]

Три наиболее интенсивные (и поляризованные) комбинационные линии с частотами 3019,3 1623,3 и 1342,4 см могут быть отнесены только к трем полносимметричным колебаниям V] ag), ag), Vз ag). Эта интерпретация согласуется с ожидаемым характером этих колебаний. Первое из этих колебаний должно быть в основном колебанием С—Н( ), второе — колебанием = (v9 ), третье— симметричным деформационным колебанием группы СНа (V ) наблю(денные значения частот вполне соответствуют этим типам колебаний. Далее, эта интерпретация подтверждается сравнением с частотами молекулы 304. Если три наиболее интенсивные комбинационные линии молекулы Са04 идентифицировать так же, как и для молекулы СаН4, то мы будем иметь большое изотопическое смещение для частот vf и и малое изотопическое смещение для частоты v Ч При этом удовлетворительно выполняется изотопическое соотношение (2,314). [c.350]

Изотопические соотношения для вращательных постоянных, в предположении, что центр тяжести молекулы не меняется при изотопозамещении (не учитывалось также колебательно-вращательное взаимодействие), определены в работе [20]. Исследование изотопической зависимости главных вкладов в центробежные постоянные т проведено в [22], где получены правила сумм для указанных величин. В литературе известно также эмпирическое соотношение между константами ангармоничности ххц для случая симметричных замещений ядер в нелинейной молекуле [c.46]

Указанные правила сумм использовались для нахождения неизвестных величин 8. изотопов, для проверки правильности экспериментально определенных интенсивностей. При изучении изотопической зависимости параметров, определяющих дипольный момент молекулы, можно, как и при исследовании параметров потенциальной функции, ввести набор массово-независимых координат и с их помощью определить такие параметры, как производные дипольного момента [4]. Однако для молекул, имеющих постоянный дипольный момент, вследствие изменения ориентации молекулярной системы координат во время колебаний в выражении для производной дипольного момента изотопозамещенной молекулы будет присутствовать слагаемое, зависящее от значения постоянного дипольного момента. Введение массово-независимых координат в известной мере теряет смысл, так как соответствующие производные не являются изотопоинвариантными. По-видимому, более удобно определять изотопические соотношения для производных дипольного момента по нормальным координатам, поскольку именно они входят в формулы для интенсивностей линий и полос. [c.47]

Влияние изотопозамещения на молекулярные постоянные при замещении тяжелого атома в литературе рассматривается отдельно по нескольким причинам. Во-первых, в этом случае относительное изменение массы невелико и изотопозамещение вызывает только малые возмущения колебательного движения ядер, что позволяет относительно просто получать изотопические соотношения. Во-вторых, использование в решении разнообразных обратных задач информации об изотопных молекулах при этом требует определения чувствительности молекулярных постоянных изотопной молекулы к малым изменениям масс атомов. В-третьих, случай замещения тяжелого атома важен с чисто практической точки зрения, так как он может наблюдаться почти для любой молекулы. [c.47]

Для получения изотопических соотношений между молекулярными постоянными изотопных молекул рассмотрим связь между вращательными, трансляционными и нормальными колебательными координатами основной и изотопозамещенной модификаций, следуя [4]. [c.48]

Основная неопределенность при реализации точки кипения неона связана с недостаточной точностью данных об изотопическом составе природного неона. В положении о МПТШ-68 редакции 1968 г. его состав определялся следующим образом 90,9 % °Не, 0,26 % Ые и 8,8 % Ne, что было основано на измерениях, проведенных в 1950 г. [60]. Выполненная позже работа [75] утверждает, что более вероятным является следующий состав естественного неона 90,5 % Ne, 0,26 7о 2 Ые и 9,26 % 2=Ме. МПТШ-68 редакции 1975 г. основывается на этих новых значениях. Присутствие тяжелых фракций в неоне естественного состава, т. е. Ne и N0, приводит к слабой зависимости давления от соотношения жидкой и паровой фаз и от направления процесса испарения или конденсации жидкого образца. Температура исчезновения паровой фазы названа точкой кипения, а температура исчезновения жидкой фазы — точкой росы. При увеличении количества неона в камере различие между точкой кипения (жидкость естественного состава) и точкой росы (пар естественного состава) составляет 0,4 мК. Существует, однако. [c.160]

Итак, основная часть массы адрона создается за счет сильного взаимодействия. Но сильное взаимодействие зарядовонезависимо. Поэтому основная часть массы различных членов изотопического мультиплета должна быть одинакова по величине. Отличие в величине их масс может возникать только за счет зависящего от заряда, но относительно более слабого электромагнитного взаимодействия. В соответствии с соотношением в интенсивности обоих видов взаимодействий это отличие по порядку величины должно быть около 1 %. В этом случае говорят, что электромагнитное взаимодействие снимает вырождение или что расщепление вызывается несохранением изотопического спина при электромагнитном взаимодействии. [c.672]

Другой важный вопрос относится к природе взаимодействий, обусловливающих переход в сверхпроводящее состояние и термодинамические свойства. Изотонический эффект (см. гл. VIII) весьма убедительно доказывает, что сверхпроводимость возникает в результате взаимодействия между электронами и колебаниями решетки теории, основанные на этой идее, были независимо предложены Фрелихом [15] и автором [16]. Теория Фре-лиха, развитая до открытия изотопического эффекта, дает соотношение между критической температурой Г,,р. и массой изотопа [c.680]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...